- •1. Основные понятия технической термодинамики
- •2. Параметры состояния рабочего тела, единицы измерения.
- •3. Внутренняя энергия и энтальпия.
- •4. Работа изменения объема рабочего тела.
- •5. Первый закон термодинамики.
- •6. Уравнение состояния идеальных газов
- •7. Основные законы идеальных газов.
- •8. Смеси идеальных газов
- •9. Теплоёмкость идеальных газов
- •Теплоемкости с и ср
- •10. Основные процессы изменения состояния идеальных газов.
- •Адиабатный процесс
- •11. Термодинамическая обратимость процессов
- •12. Оценка эффективности циклов.
- •13. Основные формулировки второго закона термодинамики
- •14. Цикл Карно
- •15.Энтропия и ее изменение энтропии в необратимых процессах
- •16. Физический смысл энтропии.
- •17. Аналитическое выражение второго закона термодинамики
- •18.Водяной пар. Основные понятия
- •19. Парообразование в – диаграмме
- •20.Влажный пар и его параметры
- •22.Влажный воздух. Основные определения
- •24.Термодинамический анализ работы компрессора, многоступенчатое сжатие в компрессорах.
- •25.Термодинамический цикл двс, цикл Отто.
- •26.Термодинамический цикл двс, цикл Дизеля.
- •27.Цикл воздушно холодильной установки.
- •28.Цикл парокомпрессионной холодильной установки.
- •29.Цикл теплового насоса.
- •30.Основные способы передачи тепловой энергии.
- •31.Основные положения теплопроводности. Температурное поле и градиент.
- •32.Тепловой поток. Плотность. Закон Фурье.
- •33.Дифиринциальное уравнение теплопроводности.
- •34.Условее однозначности для процессов теплопроводности.
- •35.Стационарная теплопроводность однослойной и многослойной плоской стенки при граничных условиях 1-го рода.
- •36. Стационарная теплопроводность однослойной и многослойной плоской стенки при граничных условиях 3-его рода.
- •37.Стационарная теплопроводность однослойной и многослойной трубы 1-ого рода.
- •39.Пути интенсификации теплопередачи.
- •41.Дифферинциальные уравнения конвективного теплообмена: уравнения теплоотдачи, энергии, движения, неразрывности.
- •43.Условия подобия физических процессов.
- •44.Теплоотдача плоской поверхностью.
- •46.Теплоотдача при движении жидкости в трубах.
- •47.Теплоотдача при поперечном омывании.
- •48.Теплоотдача при свободном движении жидкости.
- •49.Общее представление о процессе кипения. Кризисы кипения.
- •50.Теплоотдача при плёночной и капельной конденсации.
- •51. Тепловое излучение. Основные понятия и определения
- •52. Основные законы теплового излучения.
- •53. Теплообмен излучения между параллельными пластинами и при наличии экрана
- •54.Теплообмен излучением между телами произвольно расположенными в пространстве. Угловые коэффициенты и их свойства
- •55. Классификация теплообменников
- •56. Основные положения теплоотсчёта рекуперативных аппаратов
22.Влажный воздух. Основные определения
Влажный воздух – смесь сухого воздуха и водяного пара.
Водяной пар, содержащийся во влажном воздухе можно рассматривать как идеальный газ. Поэтому к влажному воздуху можно применить закон Дальтона: ,
где рв и рп – парциальные давления сухого воздуха и водяного пара в смеси.
Содержание водяного пара во влажном воздухе может быть. различным и характеризуется количеством пара в килограммах, приходящимся на 1 м3 влажного воздуха. Эта величина называется абсолютной влажностью воздуха.
Абсолютная влажность воздуха численно равна плотности содержащегося в нем водяного пара ρ при парциальном давлении его в воздухе рn и температуре воздуха t.
Рассмотрим в – диаграмме различные состояния водяного пара во влажном воздухе при давлении последнего, р авном р (рис. 8.2).
Предположим, что состояние его характеризуется точкой 1. В этом случае температура влажного воздуха t1меньше, чем температура насыщения водяного пара при давлении р, т. е. меньше, чем tнр, а парциальное давление пара в воздухе рп меньше, чем давление насыщения рн при температуре t1. Влажный воздух в таком состоянии, когда содержащийся в нем пар перегрет; называется ненасыщенным, потому что количество пара в нём при заданной температуре t1 может быть и больше, чем ρп. В этом легко убедиться, перемещав точку 1 вверх по изотерме t1. Величина при этом будет уменьшаться следовательно, величина ρп – увеличиваться.
Максимально возможное содержание водяного пара в воздухе при температуре t1 будет иметь место в том случае, когда парциальное давление пара рп станет равным рн (точка 2). Очевидно, оно будет равно плотности сухого насыщенного пара при давлении рн и температуре t1. В этом случае влажный воздух будет представлять собой смесь сухого воздуха и сухого насыщенного пара. Такой воздух называется насыщенным.
Диаграмма показывает, что с повышением температуры насыщенного влажного воздуха парциальное давление пара в нем рн, возрастает и при
t= t нр получаем рн = р, т. е. при этой температуре состояние насыщения достигается в том случае, если сухого воздуха в смеси не будет вообще (рв=0) и она будет представлять собой фактически лишь один сухой насыщенный пар (точка 3). Иными словами, любая смесь сухого воздуха с паром при температуре tнр является ненасыщенным влажным воздухом. Максимально возможное содержание пара в этом случае равно плотности пара при параметрах р и tнр.
23. Id – диаграмма влажного воздуха
Влагосодержание d – отношение массы водяного пара к массе воздуха смеси.
,
Рабочая часть диаграммы φ.
Для расчётов параметров влажного воздуха в id диаграмме необходимо знать значения температур сухого и влажного воздуха определяющегося по психрометру.
24.Термодинамический анализ работы компрессора, многоступенчатое сжатие в компрессорах.
Сущность термодинамического процесса во всех компрессорах одинакова. В идеальном компрессоре происходит процесс политропного сжатия рабочего тела.
1-2 процесс политропного сжатия. Работа lт, затрачиваемая на сжатие, является величиной отрицательной и изображается площадью 1-2-5-6-1.
Представим себе два крайних случая:
1) Будим считать процесс адиабатным, т.е. без теплообмена между раб. телом и окруж. средой. Линия процесса 1-3, работа изображается площадью 1-3-5-6-1,
2) Будим считать стенки компрессора идеально теплопроводными, а процесс сжатия изотермическим. Линия процесса 1-4, работа изобразится площадью 1-4-5-6-1.
Рассмотрение -диаграммы показывает, что затрата технической работы при адиабатном сжатии будет наибольшей, а при изотермическом сжатии получается наименьшей. Этим определяется техническая целесообразность устройства водяного охлаждения стенок компрессора.
Полностью охладить компрессор невозможно. Поэтому более реальным является процесс политропного сжатия, при котором кривая процесса сжатия располагается между адиабатой и изотермой, т. е. показатель политропы .
Техническая работа затраченная на привод
Количество отводимой теплоты
Многоступенчатое сжатие:
Политропное сжатие, как и адиабатное, сопровождается повышением температуры и при больших степенях сжатия конечная температура получается недопустимо высокой даже при интенсивном искусственном охлождении.
П оэтому при необходимости получения высокого давления компрессоры выполняются многоступенчатыми, и после каждой ступени рабочее тело поступает в холодильник, где охлаждается при постоянном давлении до исходной температуры.