- •§ 1. Силы, действующие на петлю с током; энергия диполя
- •§ 2. Механическая и электрическая энергии
- •§ 3. Энергия постоянных токов
- •§ 5. Векторный потенциал и квантовая механика
- •§ 6. Что истинно в статике, но ложно в динамике?
- •Глава 16
- •§ 2. Трансформаторы и индуктивности
- •§ 3. Силы, действующие на индуцируемые токи
- •§ 4. Электротехника
- •Глава 17
- •§ 2. Исключения из «правила потока»
- •§ 3. Ускорение частицы в индуцированном электрическом поле; бетатрон
- •§ 4. Парадокс
- •§ 5. Генератор переменного тока
- •§ 6. Взаимная индукция
- •§ 7. Самоиндукция
- •§ 8. Индуктивность и магнитная энергия
- •Глава 18 уравнения максвелла
- •Уравнения Максвелла
- •Закон силы
- •Гравитация
- •§ 2. Что дает добавка
- •§ 3. Все о классической физике
- •§ 4. Передвигающееся поле
- •§ 5. Скорость света
- •§ 6. Решение уравнений Максвелла; потенциалы и волновое уравнение
- •I'лавa 19
- •Добавление, сделанное после лекции
- •Глава 20
- •§ 2. Трехмерные волны
- •§ 3. Научное воображение
- •§ 4. Сферические волны
- •Глава 21
- •§ 2. Сферические волны от точечного источника
- •§ 3. Общее peшeниe уравнений Максвелла
- •§ 4. Поля колеблющегося диполя
- •§5. Потенциалы движущегося заряда; общее решение Льенара и Вихерта
- •§ 6. Потенциалы заряда, движущегося с постоянной скоростью; формула Лоренца
- •Глава 22
- •§ 2. Генераторы
- •§ 3. Сети идеальных элементов; правила Кирхгофа
- •§ 4. Эквивалентные контуры
- •§ 5. Энергия
- •§ 6. Лестничная сеть
- •§ 7. Фильтры
- •§ 8. Другие элементы цепи
- •Глава 23 полые резонаторы
- •§ 2. Конденсатор на больших частотах
- •§ 3. Резонансная полость
- •§ 4. Собственные колебания полости
- •§ 5. Полости и резонансные контуры
- •Глава 24
- •§ 2. Прямоугольный волновод
- •§ 3. Граничная частота
- •§ 4. Скорость волн в волноводе
- •§ 5. Как наблюдать волны в волноводе
- •§ 6. Сочленение волноводов
- •§ 7. Типы воли в волноводе
- •§ 8. Другой способ рассмотрения волн в волноводе
- •Глава 25
- •§ 2. Скалярное произведение
- •§ 3. Четырехмерный градиент
- •§ 4. Электродинамика в четырехмерных обозначениях
- •§ 5. Четырехмерный потенциал движущегося заряда
- •§ 6. Инвариантность уравнений электродинамики
- •Глава 26
- •§ 2. Поля точечного заряда, движущегося с постоянной скоростью
- •§ 3. Релятивистское преобразование полей
- •§ 4. Уравнения движения в релятивистских обозначениях
- •На отдельный заряд, находящийся в полях е и в, действует
- •Глава 27
- •Фиг. 27.1. Два способа описания сохранения заряда
- •§ 2. Сохранение анергии и электромагнитное поле
- •§ 3. Плотность энергии и поток энергии в электромагнитном поле
- •§ 4. Неопределенность энергии поля
- •§ 5. Примеры потоков энергии
- •§ 6. Импульс поля
- •Глава 28 электромагнитная масса
- •§ 2. Импульс поля движущегося заряда
- •§ 3. Электромагнитная масса
- •§ 4. С какой силой электрон действует сам на себя?
- •§ 5. Попытки изменения теории Максвелла
- •§ 6. Поле ядерных сил
- •Глава 29
- •§ 2. Анализатор импульсов
- •§ 3. Электростатическая линза
- •§ 4. Магнитная линза
- •§ 5. Электронный микроскоп
- •§ 6. Стабилизирующие поля ускорителей
- •§ 7. Фокусировка чередующимся градиентом
- •§ 8. Движение в скрещенных электрическом и магнитном полях
§ 5. Примеры потоков энергии
Наша формула для вектора потока энергии S представляет нечто новое. Теперь следует посмотреть, насколько она годится в некоторых специальных случаях, а также проверить ее на том, что мы знали раньше. Первым нашим примером будет свет. В световой волне векторы Е и В направлены под прямым углом друг к другу и направлению распространения волны (фиг. 27.2). В электромагнитной волне величина В равна (1/с)Е, а поскольку они направлены под прямым углом, то величина (ЕXE) равна просто Е2/с. Таким образом, для света поток энергии в секунду через единичную поверхность равен
(27.16)
Фиг. 27.2. Векторы Е, В и S световой волны.
В световой волне, где E=E0cos(t-х/с), средняя скорость потока энергии через единичную площадь <S>ср, которая называется «интенсивностью» света, равна среднему значению электрического поля, помноженному на ас:
(27.17)
Этот результат, как ни странно, мы уже получали в гл. 31, § 5 (вып. 3), когда изучали свет. Мы получили его совсем другим путем и поэтому можем сейчас в него поверить. Когда у нас есть пучок света, то плотность энергии в пространстве задается уравнением (27.14). Воспользовавшись теперь тем, что в световой волне сВ=Е, получаем
Однако вектор Е изменяется в пространстве, поэтому средняя плотность энергии равна
(27.18)
Далее, свет распространяется со скоростью с, поэтому можно думать, что энергия, проходящая в секунду через квадратный метр, равна произведению с на количество энергии в кубическом метре, т. е.
Все в порядке. Мы снова получили выражение (27.17).
Возьмем теперь другой пример, на этот раз очень любопытный. Рассмотрим поток энергии в медленно заряжающемся конденсаторе. (Мы не хотим сейчас иметь дело со столь высокими частотами, при которых конденсатор становится похожим на резонансную полость, но нам не нужен и постоянный ток.) Возьмем обычный конденсатор с круглыми параллельными пластинами (фиг. 27.3). Между ними создается почти однородное электрическое поле, которое изменяется с течением времени. Полная электромагнитная энергия внутри конденсатора в любой момент равна произведению плотности энергии и на объем. Если радиус пластин равен а, а расстояние между ними h, то полная энергия, заключенная между пластинами, будет
(27.19)
С изменением напряженности Е эта энергия тоже меняется. Когда конденсатор заряжается, внутренний объем приобретает энергию со скоростью
(27.20)
Так что должен существовать поток энергии, направленный откуда-то со стороны внутрь объема. Вы, конечно, думаете, что он идет от проводов, заряжающих конденсатор,— а вот и нет! Поток внутрь никоим образом не может идти с этой стороны, так как Е перпендикулярно к пластинам, а поэтому ЕXВ должно быть параллельно им.
Вы, вероятно, помните, что при зарядке конденсатора возникает магнитное поле, которое направлено по окружности вокруг оси. Об этом говорилось в гл. 23. Воспользовавшись последним уравнением Максвелла, мы там нашли, что магнитное поле на краю конденсатора определяется выражением
или
Направление его показано на фиг. 27.3. Таким образом, на краях конденсатора, как видно из рисунка, возникает поток энергии, пропорциональный ЕXВ. Так что энергия на самом деле втекает в конденсатор не со стороны проводов, а со стороны окружающего его пространства.
Фиг. 27.3. Вблизи заряженного конденсатора вектор Пойнтинга S направлен внутрь него
Фиг. 27.4. Поле вне конденсатора, заряженного двумя очень удаленными зарядами.
Давайте проверим, согласуется ли полный поток через всю поверхность между краями пластин со скоростью изменения внутренней энергии. Для этого лучше всего повторить весь путь, проделанный нами при выводе выражения (27.15). Посмотрим, к чему он приведет. Площадь поверхности равна 2ah, а абсолютная величина S=0c2(EXB) равна
так что полный поток энергии будет
Это совпадает с уравнением (27.20). Удивительная вещь! Оказывается, при зарядке конденсатора энергия идет туда не через провода, а через зазор между краями пластин. Вот что говорит нам эта теория!
Как это может быть? Вопрос не из легких, но вот вам один из способов рассуждения. Предположим, у нас есть заряды, расположенные над и под конденсатором вдали от него. Когда такие заряды расположены вдалеке, то конденсатор окружает хотя и слабое, но необычайно протяженное поле (фиг. 27.4). Затем, когда заряды подходят все ближе и ближе, поле становится все сильнее и сильнее и все теснее «обнимает» конденсатор. Так что энергия поля, которая вначале была далеко, движется «по направлению» к конденсатору и в конце концов входит в пространство между пластинами.
В качестве следующего примера давайте посмотрим, что происходит с кусочком провода (с ненулевым сопротивлением), по которому течет ток. Поскольку провод обладает каким-то сопротивлением, то вдоль него действует электрическое поле, которое порождает ток, а в результате падения потенциала вдоль провода существует также параллельное его поверхности электрическое поле вне провода (фиг. 27.5). Кроме того, наличие тока порождает также магнитное поле, направленное по окружности вокруг провода.
Фиг. 27.5. Вектор Пойнтинга S вблизи провода с током.
Векторы Е и В направлены под прямым углом, а поэтому вектор Пойнтинга направлен радиально, как это показано на рисунке. Внутрь проводника со всех сторон втекает энергия. Она, разумеется, должна быть равна энергии, теряемой проводником в виде тепла.
Таким образом, наша «сумасшедшая» теория говорит, что электроны получают свою энергию, растрачиваемую ими на создание теплоты извне, от потока энергии внешнего поля внутрь провода. Интуиция нам подсказывает, что электрон пополняет свою энергию за счет «давления», которое толкает его вдоль провода, так что энергия как будто должна течь вниз (или вверх) по проводу. А вот теория утверждает, что на самом деле на электрон действует электрическое поле, создаваемое очень далекими зарядами, и электроны теряют свою энергию, расходуемую на тепло именно из этих полей. Энергия отдаленных зарядов каким-то образом растекается по большой области пространства и затем втекает внутрь провода.
Наконец, чтобы окончательно убедить вас в том, что это явно ненормальная теория, возьмем еще один пример, когда электрический заряд и магнит покоятся — сидят себе рядышком и не шевелятся. Представьте, что мы взяли точечный заряд, покоящийся вблизи центра магнитного бруска (фиг. 27.6). Все находится в покое, так что энергия тоже не изменяется со временем; Е и В постоянны. Но вектор Пойнтинга утверждает, что здесь есть поток энергии, так как ЕXВ не равно нулю. Если вы понаблюдаете за потоком энергии, то убедитесь, что он циркулирует вокруг этой системы. Но никакого изменения энергии не происходит; все, что втекает в любой объем, снова вытекает из него.
Фиг. 27.6. Заряд и магнит дают вектор Пойнтинга. циркулирующий по замкнутой петле.
Это напоминает круговой поток несжимаемой воды. Итак, в такой, казалось бы, статической ситуации есть поток энергии. Выглядит, прямо скажем, абсурдно!
А, может быть, это все-таки не так уж удивительно, если вспомнить, что так называемый «статический» магнит представляет на самом деле непрерывно циркулирующий ток. Внутри постоянного магнита электроны все время крутятся. Так что, может быть, циркуляция энергии не так уж удивительна.
У вас, без сомнения, начинает создаваться впечатление, что теория Пойнтинга, по крайней мере частично, опровергает вашу интуицию относительно того, где находится энергия электромагнитного поля. Вам может показаться, что необходимо заняться «починкой» своей интуиции, отработкой ее на множестве примеров. Однако в этом, по-видимому, никакой необходимости нет. Не думаю, чтобы вы оказались в большом затруднении, забыв на время, что энергия втекает внутрь провода извне, а не течет вдоль него. Не так уж важно, используя идею сохранения энергии, указать во всех деталях, какой путь избирает энергия. Циркуляция энергии вокруг магнита и заряда в большинстве случаев, по-видимому, совершенно несущественна. Хотя это и не так уж важно, однако ясно, что повседневная интуиция нас обманывает.