- •Министерство образования и науки Украины
- •Содержание
- •Предисловие
- •Тема 1 введение в кинематику. Кинематика точки
- •1.1 Краткие исторические сведения о развитии кинематики
- •1.2 Введение в раздел «Кинематика»
- •1.3 Способы задания движения точки
- •1.4 Скорость и ускорение точки при векторном и координатном способах изучения движения точки
- •1.5 Скорость и ускорение точки при естественном способе изучения движения точки
- •1.6 Частные случаи движения точки
- •1.7 Методика решения задач на тему «Кинематика точки»
- •1.7.1 Координатный способ
- •1.7.2 Естественный способ
- •Тема 2 введение в кинематику твердого тела. Простейшие движения твердого тела
- •2.1 Виды движения тела
- •2.2 Поступательное движение тела. Основная теорема
- •2.3 Вращательное движение тела вокруг неподвижной оси. Скорость и ускорение тела
- •2.4 Скорости и ускорения точек тела, вращающегося вокруг неподвижной оси
- •2.4.1 Скорости точек тела
- •2.4.2 Ускорения точек тела, вращающегося вокруг неподвижной оси
- •2.4.3 Векторные формулы скорости и ускорения точки тела, вращающегося вокруг неподвижной оси
- •2.5 Методические указания к решению задач на тему «Простейшие движения твердого тела»
- •Тема 3 плоско-параллельное движение тела
- •3.1 Способ изучения движения
- •3.2 Уравнения движения тела
- •3.3. Определение кинематических характеристик тела
- •3.4 Определение скоростей точек плоской фигуры. Основная теорема
- •3.5 Теорема о проекциях скоростей двух точек плоской фигуры на соединяющую их прямую (теорема Грасгофа))
- •3.6 План скоростей
- •3.7 Мгновенный центр скоростей. Определение скоростей точек с помощью мгновенного центра скоростей
- •3.8 Способы определения положения мгновенного центра скоростей
- •3.9 Определение ускорений точек плоской фигуры. Основная теорема
- •3.10 Мгновенный центр ускорений. Определение ускорений точек с помощью мгновенного центра ускорений
- •3.11 План ускорений
- •3.12 Методические указания к решению задач на тему «Плоское движение тела»
- •Тема 4 сложное движение точки
- •4.1 Основные понятия и определения
- •4.2 Способ наблюдения движений
- •4.3 Формулы для определения скоростей и ускорений точки
- •4.4 Теорема сложения скоростей
- •4.5 Теорема сложения ускорений
- •4.6 Ускорение Кориолиса и его физический смысл
- •4.7 Методические указания к решению задач на тему «Сложное движение точки»
- •Список рекомендованных источников
3.11 План ускорений
План ускорений – это графическое изображение векторов ускорений точек плоской фигуры в фиксированный момент ее движения. |
В качестве примера приведем построение плана ускорений шатуна кривошипно-шатунного механизма в предположении, что кривошип ОА вращается с постоянной угловой скоростью ω1, а ползун В движется по горизонтали (рис. 3.25,а).
Рисунок 3.25
Сначала построим план скоростей, как показано в п. 3.6, реализуя построение формулы : из полюса плана скоростей, точкир (рис. 3.25,б), отложим в масштабе вектор скорости точки А .
Затем из точки а проведем линию перпендикулярно АВ (это скорость ), а из полюса р проведем линию, параллельную скорости точки В (по горизонтали движется точка В). Точку пересечения двух последних прямых обозначим b (рис. 3.25,б). Вектор равен скорости точкиВ: . Отношениеравно угловой скорости звенаАВ (ω2)
. (3.22)
Построим план ускорении , воспользовавшись векторной формулой (3.15) для определения ускорения точки В:
. (3.23)
Величина и направление ускорения точки А нам известны, т.к. точка А принадлежит кривошипу ОА, который вращается с постоянной скоростью ω1, поэтому . Направлен этот вектор от точкиА к точке О. Ускорение нормальное при вращении звена АВ вокруг полюса А тоже известно: и направлено от точкиВ к точке А.
Таким образом, в формуле (3.23) имеем два вектора: и, величины которых неизвестны, но известны прямые, на которых они расположены:
– вектор направлен по горизонтали (точка В движется по горизонтали);
– вектор касательного ускорения при вращении звена АВ вокруг полюса А, перпендикулярный к АВ, а по величине неизвестный, т.к. угловое ускорение звена АВ (ε2) неизвестно. .
Для геометрической интерпретации формулы (3.23) выбираем масштаб ускорений µа и полюс плана ускорений (точку П) (рис. 3.25,в). Отложим вектор ; из конца а этого вектора откладываем второе слагаемое формулы (3.23) , а из точки n проводим прямую, перпендикулярную к АВ, т.е. параллельную слагаемому . На этой прямой должна лежать точка b. С другой стороны искомый вектор ускорения точки В имеет начало в точке П и расположен на горизонтальной прямой. Поэтому из точки П проведем горизонтальную прямую до пересечения с ранее проведенной прямой, перпендикулярной АВ. Получим:
, .
Учитывая масштаб, найдем величины ускорений и :
, .
Угловое ускорение шатуна АВ, ε2, равно
. (3.24)
Изображаем угловое ускорение ε2 дуговой стрелкой вокруг точки А по вектору , считая точкуА неподвижной; в данном случае против хода часовой стрелки.
Пусть теперь требуется найти ускорение какой-либо точки Е шатуна АВ. Для этого на отрезке ab строим точку e, делящую его в том же отношении, в каком точка E делит отрезок АВ. Вектор равен ускорению. Тогда векторравен ускорению. Имеем
. (3.25)
Соединим теперь полюс П с точкой е, получим вектор . Действительно,
(3.26)
Так можно найти ускорение любой точки механизма в конкретном его положении.