
- •Министерство образования и науки Украины
- •Содержание
- •Предисловие
- •Тема 1 введение в кинематику. Кинематика точки
- •1.1 Краткие исторические сведения о развитии кинематики
- •1.2 Введение в раздел «Кинематика»
- •1.3 Способы задания движения точки
- •1.4 Скорость и ускорение точки при векторном и координатном способах изучения движения точки
- •1.5 Скорость и ускорение точки при естественном способе изучения движения точки
- •1.6 Частные случаи движения точки
- •1.7 Методика решения задач на тему «Кинематика точки»
- •1.7.1 Координатный способ
- •1.7.2 Естественный способ
- •Тема 2 введение в кинематику твердого тела. Простейшие движения твердого тела
- •2.1 Виды движения тела
- •2.2 Поступательное движение тела. Основная теорема
- •2.3 Вращательное движение тела вокруг неподвижной оси. Скорость и ускорение тела
- •2.4 Скорости и ускорения точек тела, вращающегося вокруг неподвижной оси
- •2.4.1 Скорости точек тела
- •2.4.2 Ускорения точек тела, вращающегося вокруг неподвижной оси
- •2.4.3 Векторные формулы скорости и ускорения точки тела, вращающегося вокруг неподвижной оси
- •2.5 Методические указания к решению задач на тему «Простейшие движения твердого тела»
- •Тема 3 плоско-параллельное движение тела
- •3.1 Способ изучения движения
- •3.2 Уравнения движения тела
- •3.3. Определение кинематических характеристик тела
- •3.4 Определение скоростей точек плоской фигуры. Основная теорема
- •3.5 Теорема о проекциях скоростей двух точек плоской фигуры на соединяющую их прямую (теорема Грасгофа))
- •3.6 План скоростей
- •3.7 Мгновенный центр скоростей. Определение скоростей точек с помощью мгновенного центра скоростей
- •3.8 Способы определения положения мгновенного центра скоростей
- •3.9 Определение ускорений точек плоской фигуры. Основная теорема
- •3.10 Мгновенный центр ускорений. Определение ускорений точек с помощью мгновенного центра ускорений
- •3.11 План ускорений
- •3.12 Методические указания к решению задач на тему «Плоское движение тела»
- •Тема 4 сложное движение точки
- •4.1 Основные понятия и определения
- •4.2 Способ наблюдения движений
- •4.3 Формулы для определения скоростей и ускорений точки
- •4.4 Теорема сложения скоростей
- •4.5 Теорема сложения ускорений
- •4.6 Ускорение Кориолиса и его физический смысл
- •4.7 Методические указания к решению задач на тему «Сложное движение точки»
- •Список рекомендованных источников
3.9 Определение ускорений точек плоской фигуры. Основная теорема
Имеем задачу: по данным уравнениям движения плоской фигуры S определить ускорения всех ее точек (рис. 3.20). Дано:
Определить:
ускорение произвольной точки В.
В
п. 3.3 мы определили ускорение
точки А
и угловую
скорость
и угловое ускорение
плоской фигурыS.
Для определения ускорения произвольной точки В плоской фигуры за полюс возьмем точку А. Найдем производную по времени от вектора скорости этой точки.
Имеем, согласно
формуле (3.7),
,
и, следовательно,
.
(3.12)
Рассмотрим слагаемые, входящие в формулу (3.12).
Первое слагаемое
– ускорение полюсаА.
Второе
слагаемое, обозначим его
,
–касательное
или вращательное
ускорение точки В вокруг полюса А,
равно
.
Величина этого вектора равна
. (3.13)
Этот вектор
перпендикулярный к вектору
и направлен в ту же сторону, что и
вектор вращательной скорости точкиВ
вокруг полюса А,
,
или в противоположную сторону, сообразно
тому, будет ли вращение фигуры
ускоренным или замедленным. На рис. 3.20
вектор
направлен по направлению дуговой стрелки
углового ускоренияε.
Третье слагаемое,
которое обозначим
,
–нормальное
или центростремительное ускорение
точки В вокруг полюса А
.
Определим двойное векторное произведение по формуле
.
Учитывая, что
векторы
и
взаимно перпендикулярны, имеем скалярное
произведение
,
равно нулю. Следовательно,
.
Т.е.
ускорение
направлено от точки В к полюсу А
и равно по величине
. (3.14)
Итак, вместо формулы (3.12), имеем:
(3.15)
. (3.16)
Таким образом, ускорение любой точки тела при плоском движении равно геометрической сумме трех ускорений: – ускорения полюса (за полюс можно взять любую точку); – вращательного (касательного) ускорения точки вокруг полюса; – центростремительного (нормального) ускорения точки к полюсу. |
На
рис. 3.20 рассмотрен случай ускоренного
вращения плоской фигуры. В случае
замедленного вращения покажем
построение слагаемых ускорений на
рис. 3.21.
Рисунок 3.21
Формулы (3.15) и (3.16) отражают основную теорему, по которой определяется ускорение любой точки плоской фигуры.
Замечая,
что ускорения и
взаимно перпендикулярны, получим:
.
(3.17)
Угол µ,
образуемый вектором
и вектором
,
будет вычисляться по формуле
. (3.18)
3.10 Мгновенный центр ускорений. Определение ускорений точек с помощью мгновенного центра ускорений
Докажем,
что в любой момент времени существуетточка
плоской фигуры – назовем ее мгновенным
центром ускорений, – ускорение которой
в этот момент времени равно нулю.
Чтобы убедиться в существовании такой
точки, проведем через произвольную
точку А,
ускорение которой известно
,
полупрямуюAL
(рис. 3.22) под углом µ,
который определяется по формуле (3.18).
Откладываем угол µ
в сторону, куда показывает дуговая
стрелочка углового ускорения фигуры
ε.
Отложим на AL отрезок AQ, который равен:
. (3.19)
Определим ускорение точки Q согласно формуле (3.16):
,
где согласно
формулам (3.17) и (3.19)
.
При
этом по построению вектор
противоположен по направлению
вектору
,
т.к. он составляет тот же уголµ
(формула (3.18)) с вектором
.
Складывая вектора
и
,
получим
,
что и требовалось доказать.
Покажем,
как построить мгновенный центр
ускорений, зная ускорения двух точек
и
(рис. 3.23). В этом случае отложим, кроме
лучаAL
(рис.3.22), луч ВМ
под углом µ
к вектору ускорения
в сторону, куда показывает дуговая
стрелочкаε
(рис. 3.23).
На пересечении лучей AL и ВМ будет находиться мгновенный центр ускорений (м.ц.у.) – точка Q.
Имея мгновенный центр ускорений, точку Q, получаем весьма наглядную картину распределения ускорений всех точек плоской фигуры. Действительно, применяя формулу (3.16) и замечая, что по определению ускорение точки Q равно нулю, взяв за полюс точку Q, получим ускорение некоторой точки С:
,
где вектор ускорения
направим перпендикулярно к радиусуCQ
(рис. 3.24), показав направление углового
ускорения ε
вокруг
полюса Q;
а вектор ускорения
направим от точкиС
к точке Q.
Геометрическая
сумма векторов
и
по величине равна:
(3.20)
Ускорение любой точки плоской фигуры по величине пропорционально ее расстоянию до мгновенного центра ускорений и направлено под углом µ (3.18) к радиусу–вектору, соединяющему рассматриваемую точку с мгновенным центром ускорений.
Этот угол одинаков для всех точек плоской фигуры S. |
Имеет место закон распределения ускорений точек плоской фигуры: ускорения точек прямо пропорциональны расстояниям от этих точек до мгновенного центра ускорений (формула (3.21)): |
(3.21)
Этот закон напоминает закон распределения ускорений точек тела, вращающегося вокруг оси, проходящей через точку Q и перпендикулярной к плоскости, в которой движется плоская фигура.