6.6. Интеграл Фурье

Ранее мы рассмотрели разложения в ряд Фурье периодических и непериодических функций, заданных на конечном промежутке. Если задана непериодическая функция на бесконечном интервале, то её можно представить интегралом Фурье, который получается путём предельного перехода в ряду Фурье при .

Теорема. Пусть функция определена на, имеет конечное число точек разрыва и. Тогда её можно представить интегралом Фурье, т.е.

(1)

Формулу (1), если воспользоваться формулой для косинуса разности, можно представить в другом виде

,

где

Замечание. Для четных и нечетных функций интеграл Фурье преобразуется аналогично, как и ряд Фурье.

Пример 3. Функцию представить интегралом Фурье.

Так как функция нечетная, то , а

.

Тогда интеграл Фурье этой функции примет вид

Уравнения математической физики Лекция № 51.

1. Основные типы уравнений математической физики

Для дифференциальных уравнений второго порядка в частных произ-водных существуют три типа уравнений или уравнений, сводящихся к ним путём замены переменных:

1. Уравнения гиперболического типа.

К этому уравнению приводятся задачи о различных колебательных процессах. Простейший (канонический) вид этого уравнения

волновое уравнение.

2. Уравнения эллиптического типа.

К этому уравнению приводятся задачи об электрических и магнитных полях, задачи гидродинамики жидкости, диффузии, упругости. Простейший (канонический) вид этого уравнения

уравнение Лапласа.

3. Уравнения параболического типа.

К этому уравнению приводятся задачи о распространении тепла, фильтрации жидкости и газа. Простейший (канонический) вид этого уравнения

уравнение Фурье или теплопроводности стержня.

Остановимся более подробно на случае волнового уравнения.

2. Решение волнового уравнения методом Фурье

Рассмотрим задачу о колебаниях струны, закреплённой в точках и. Уравнение её поперечных колебаний имеет вид

, (1)

где  поперечное смещение струны, ,T  сила натяжения струны, - линейная плотность струны.

Для решения уравнения (1) необходимо задать граничные условия (условия неподвижности концов струны):

(2)

и начальные условия (форма струны и скорость каждой точки струны в момент времени ):

(3)

. (4)

Замечание 1. Если и, то струна находится в покое и.

Решение уравнения (1) будем искать в виде произведения двух функций

. (5)

Подставим выражение (5) в уравнение (1), получим

или . (6)

В левой части равенства (6) стоит функция от t, а в правой  от x. Поэтому такое равенство возможно только при условии

или

Общие решения этих дифференциальных уравнений имеют вид

,

тогда

(7)

Подберём произвольные постоянные , чтобы они удовлетворяли начальным и граничным условиям. Подставив выражение (7) в граничные условия (2), получим систему

Последнее равенство возможно только при , т.е.и.

Найденные значения называютсясобственными значениями, а функции  собственными функциями.

Замечание 2. Константу разделения нельзя взять положительной величиной, т.е. в виде , так как для этого случая решение

не удовлетворяет граничным условиям ни при каких значениях .

Таким образом, для каждого значения п получаем своё решение

а сумма этих решений также является решением уравнения (1), т.е.

. (8)

Теперь удовлетворим начальные условия. Подставим в условие (3) выражение (8), положив ,

.

Замечаем, что коэффициенты являются коэффициентами Фурье разложения функциив ряд по синусам и тогда

. (9)

Продифференцируем выражение (8) по t и подставим , получим. (10)

Окончательно, решение уравнения (1), удовлетворяющее условиям (24), имеет вид (8), где коэффициенты ивычисляются по формулам (9-10).

Пример. Решить волновое уравнение при граничных условиях:и начальных условиях:

. и

Так как , тоM

, h K

где уравнения прямых ОМ и МК: О l x

и тогда находим

Тогда

.

Если обозначить , то

.

Здесь  частоты колебаний,  формы колебаний с соот-ветствующими амплитудами .