- •Электронные и квантовые приборы свч
- •Глава 1 Общие сведения по электронным и квантовым приборам свч и оптического дипазонов
- •Особенности свч и оптического диапазонов
- •1.2. Общие сведения об электронных и квантовых приборах свч и оптического диапазонов и их основных параметрах
- •1.3. Классификация электронных и квантовых приборов свч и оптического диапазонов
- •Глава 2 триоды и тетроды свч
- •2.1. Полный ток в промежутке между электродами и во внешней цепи электровакуумных приборов
- •2.2. Работа триода на свч
- •2.3. Применение триодов и тетродов свч
- •Глава 3 клистроны
- •3.1. Пролетный двухрезонаторный клистрон
- •3.2. Двухрезонаторные клистронные генераторы
- •3.3. Многорезонаторные клистроны
- •3.4. Применение многорезонаторных клистронов
- •3.5. Отражательный клистрон
- •Глава 4 лампы бегущей волны типа о (лбво)
- •4.1 Принцип работы лампы бегущей волны
- •4.2. Замедляющие системы
- •4.3. Элементы линейной теории лбв
- •4.4. Параметры и характеристики лбв
- •4.5. Особенности устройства и применения лбв
- •4.6. Гибридные приборы типа о
- •4.7. Лампа обратной волны
- •Глава 5 приборы типа м
- •5.1. Движение электронов в скрещенных статических электрическом и магнитном полях
- •5.2. Взаимодействие электронов и свч поля
- •5.3. Лампа бегущей волны типа м (лбвм)
- •5.4. Лампа обратной волны типа м (ловм)
- •5.5. Многорезонаторный магнетрон
- •5.6. Митрон
- •5.7. Платинотрон
- •5.8. Приборы с циклотронным резонансом
- •Глава 6 полупроводниковые диоды и транзисторы свч
- •6.1. Полупроводниковые диоды свч
- •Глава 7 лавинно-пролетные диоды (лпд)
- •Глава 8
- •Глава 9 физические основы квантовых приборов
- •9.1. Энергетические уровни
- •9.2. Квантовые переходы
- •9.3. Ширина спектральной линии
- •9.4. Возможность усиления и генерации в квантовых системах
- •9.5. Взаимодействие бегущих электромагнитных волн с активной средой
- •Глава 10 квантовые приборы свч
- •10.1. Квантовые парамагнитные свч усилители
- •10.2. Квантовые стандарты частоты (ксч)
- •Глава 11 лазеры
- •11.1. Оптические резонаторы
- •11.2. Условия самовозбуждения и мощность излучения лазера
- •11.3. Характеристики излучения в оптическом диапазоне
- •11.4. Газовые лазеры
- •11.5. Лазеры на твердом теле
- •11.6. Жидкостные и химические лазеры
- •11.7. Полупроводниковые лазеры
- •11.8. Методы модуляции излучения лазера
- •11.9. Применение лазеров в технике связи
- •Заключение
- •Основные обозначения
- •Список литературы
- •Предметный указатель
- •Оглавление
- •Глава 6. Полупроводниковые диоды и транзисторы свч………………………….………
11.5. Лазеры на твердом теле
Твердотельными называют лазеры, в которых активной средой являются кристаллические или аморфные диэлектрики (стекла), легированные ионами хрома или редкоземельных элементов. Концентрация активных частиц в твердом материале намного превышает концентрацию частиц в газовых средах. Поэтому можно получить большую населенность уровней, а следовательно, и большую мощность излучения на единицу объема, чем в газовых лазерах, или ту же мощность при малой длине активной среды. Однако длина активных элементов твердотельных лазеров ограничивается имеющимися оптическими неоднородностями вещества, приводящими к рассеиванию излучения и понижению добротности резонаторов. Обычно длина активных элементов составляет несколько десятков сантиметров.
В первом твердотельном лазере (1960 г.) использовался рубин. Рубин — это корунд в кристаллической решетке которого часть ионов алюминия замещена ионами хромаВ зависимости от процентного содержания примеси корунд окрашивается от розового до темно-красного. Диаграмма энергетических уровней хрома в окиси алюминия приведена на (рис. 11.12). В твердых телах сильное взаимодействие частиц приводит к существенному увеличению ширины энергетических уровней. Инверсия населенностей создается по трехуровневой схеме. Производится оптическая накачка путем облучения мощной ксеноновой лампой. Ионы хрома поглощают излучение и переходят из основного состояния 1 на два широких уровня3. Подуровни 2 являются метастабильными (время жизни около ). Время жизни подуровней3 определяется безизлучательными релаксационными переходами на подуровни 2. Это примерно что много меньше времени жизни, связанного со спонтанными излучательными переходами. Вследствие безизлучательных переходов происходит быстрое уменьшение населенности подуровней3 и заселение метастабильных подуровней 2. Поэтому населенность подуровней 2 может стать больше населенности основного уровня 1. Так как разрешены переходы в основное состояние с верхнего и с нижнего подуровней 2, то возможна генерация излучения в красной области спектра с длинами волн иНаиболее благоприятное условие для генерации с длиной волны
Рубиновые лазеры могут работать как в импульсном, так и в непрерывном режимах. Система оптической накачки содержит лампу и элементы, обеспечивающие концентрацию светового потока на активный стержень. Эффективность системы оптической ламповой накачки определяют как отношение энергии, поглощенной в материале, к энергии, потребляемой лампой. Различные варианты системы оптической накачки показаны на (рис 11.13).
Импульсный режим работы ламп обеспечивается разрядом конденсаторов, предварительно заряжаемых от источника напряжением до нескольких киловольт. Для работы в непрерывном режиме используются специальные дуговые капиллярные лампы и лампы накаливания.
Выходная мощность рубинового лазера зависит от энергии накачки. Генерация начинается при некоторой пороговой энергии в несколько сотен джоулей. Средняя мощность в импульсе составляет несколько киловатт, КПД –– примерно 1%. В лазерах непрерывного действия используют кристаллы относительно небольшого размера, и выходная мощность таких лазеров — примерно
При использовании в качестве активных частиц ионов редкоземельных элементов (неодима, диспрозия, самария, эрбия, гольмия и празеодима) инверсия населенностей создается по четырех уровневой схеме. Здесь нижний уровень лазерного перехода находится на достаточно большом расстоянии от основного уровня. В этом случае населенность нижнего уровня оказывается небольшой даже при комнатной температуре. Это облегчает создание инверсии населенности, приводя к уменьшению мощности источника оптической накачки. Наиболее распространенным лазером такого типа является лазер на стекле, активированном неодимом. Хорошая технологичность и низкая стоимость стеклянных лазерных стержней, а также возможность изготовления длинных стержней являются преимуществами лазеров на стекле по сравнению с рубиновым лазером. Однако стекло имеет значительно меньшую, чем рубин, теплопроводность, что вызывает необходимость применения эффективных систем охлаждения. Длина волны излучения лазера
Рассмотрим еще один лазер, перспективный для использования в оптических системах связи. Это лазер на иттрий-алюминиевом гранате (YAG) легированном активными ионами неодима (сокращенно: YAG-Nd-лазер). Инверсия населенностей создается по четырехуровневой системе. Иттрий-алюминиевый гранат с примесью неодима является уникальным материалом, обладающим хорошей теплопроводностью, большой твердостью и удовлетворительными оптическими свойствами.
Основной лазерный переход при комнатной температуре излучает колебания с длиной волны Конструкция такого лазера имеет много общего с конструкцией рубинового лазера. Для оптической накачки стержень помещается в одном из фокусов эллиптического цилиндра с зеркальной поверхностью; в другом фокусе находится йод-вольфрамовая лампа. Получена мощность генерации несколько сотен ватт в непрерывном режиме.
Более компактна конструкция YAG-Nd-лазера с накачкой от светодиода из при Такое устройство накачки показано на (рис. 11.14). СтерженьNd: YAG 1 длиной и толщинойнакачивается с торца-светодиодом2 (3 — пластина для теплоотвода). Такая накачка была опробована в импульсном режиме. Предполагают получить мощность несколько милливатт в непрерывном режиме работы лазера.
При возрастании концентрации неодима в кристалле возрастает мощность лазерного излучения. Однако при очень большой концентрации неодима в иттрий-алюминиевом гранате (более 1% вместо Y) происходят расширение спектральной линии из-за взаимодействия неодимовых пар и излучение лазера ослабляется. Лучшим материалом является неодимультрафосфат. В нем атомы неодима связаны химически, но большие фосфатные комплексы хорошо изолируют их друг от друга. Концентрация неодима в ультрафосфате в 60 раз выше наибольшей допустимой концентрации в иттрий-алюминиевом гранате.
Для лазера используются кристаллы неодим-пентафоcфат Накачка осуществляется светодиодом приДлина волны излучения лазераЛазер имеет очень низкий порог накачки — примерноМалые размеры лазера позволяют его назватьмикролазером.