- •Министерство аграрной политики украины
- •Введение
- •Лекция 1 Динамика. Законы динамики
- •Законы динамики
- •Система единиц
- •Сила тяжести и вес тела
- •Задачи динамики
- •Задача 11 (26.12)
- •Задача 1.2 (26.14)
- •Задача 1.3 (26.13)
- •Задача 1.4
- •Задача 2.1.
- •Задача 2.2. (27.18)
- •Задача 2.3.
- •Задача 2.4. (27.2)
- •Задача 2.5 (27.52)
- •Задача 2.6 (27.53)
- •Задача 2.7 (27.54)
- •Вопросы для самоконтроля:
- •Лекция 3 Динамика относительного движения точки
- •Задача 3.2 (33.2)
- •Вопросы для самоконтроля:
- •Лекция 4 Прямолинейные колебания материальной точки
- •Задача 4.1 (32.4.)
- •Задача 4.2 (32.93)
- •Вопросы для самоконтроля:
- •Лекция 5
- •1. Вынужденные колебания точки при отсутствии сопротивления
- •Резонанс.
- •Задача 5.1 (32.77)
- •2. Вынужденные колебания при наличии сопротивления
- •Задача 5.2 (32.88)
- •Вопросы для самоконтроля:
- •Лекция 6 Динамика механической системы и твердого тела. Основные определения.
- •Свойства внутренних сил системы
- •Масса системы. Центр масс
- •Момент инерции тела относительно оси. Радиус инерции.
- •Моменты инерции некоторых однородных тел
- •Момент инерции относительно параллельных осей. Теорема Гюйгенса
- •Задача 6.1
- •Задача 6.2 (34.9)
- •Задача 6.3 (34.10)
- •Задача 6.4
- •Вопросы для самоконтроля:
- •Лекция 7. Теорема о движении центра масс механической системы
- •Свойства внутренних сил системы:
- •Закон сохранения движения центра масс
- •Задача 7.1
- •Вопросы для самоконтроля:
- •Лекция 8
- •1. Теорема об изменении количества движения материальной точки
- •Теорема об изменении количества движения точки в дифференциальной форме
- •Задача 8.1 (28.2)
- •2. Теорема об изменении количества движения механической системы Количество движения механической системы
- •Теорема об изменении количества движения в дифференциальной форме
- •Закон сохранения количества движения
- •Задача 8.2 (36.3)
- •Вопросы для самоконтроля:
- •Лекция 9
- •Теорема об изменении момента количества движения точки
- •Теорема моментов относительно оси
- •Теорема моментов относительно центра
- •Задача 9.1 (28.4)
- •Задача 9.2 (28.8)
- •Теорема об изменении момента количеств движения системы
- •Закон сохранения главного момента количеств движения
- •Задача 9.2 (37.15)
- •Вопросы для самоконтроля:
- •Лекция 10
- •1. Теорема об изменении кинетической энергии материальной точки и механической системы
- •Задача 10.1 (30.1)
- •2. Теорема об изменении кинетической энергии системы
- •Теорема об изменении кинетической энергии системы
- •Некоторые частные случаи выявления работы:
- •Формулы для вычисления мощности
- •Задача 10.2 (38.20)
- •Вопросы для самоконтроля:
- •Лекция 11 Приложения общих теорем к динамике твердого тела Вращательное движение твердого тела
- •Физический маятник
- •Математический маятник
- •Плоскопараллельное движение твердого тела
- •Задача 11.1
- •Вопросы для самоконтроля:
- •Лекция 12 Принцип Даламбера
- •Главный вектор и главный момент сил инерции твердого тела
- •Задача 12.1
- •Вопросы для самоконтроля:
- •Несвободное и относительное движение материальной точки
- •Прямолинейные колебания материальной точки
- •Введение в динамику механической системы
- •Моменты инерции тела
- •Общие теоремы динамики Теорема о движении центра масс
- •Теорема об изменении количества движения точки и системы
- •Теорема об изменении момента количества движения точки и системы
- •Теорема об изменении кинетической энергии точки и системы
- •Динамика твердого тела
- •Список литературы
Резонанс.
Резонанс – это явление возрастания амплитуды колебания в случае, если частота вынуждающей силы совпадает с частотой собственных колебаний.
В случае резонанса , тогда частное решение уравнения (1) следует искать в виде:.
Тогда ;
,
подставляя ив уравнение (1), получим:
.
Отсюда следует, что
, тогда: .
Частное решение имеет вид:
, (5.15)
Тогда решение уравнение (1) в случае если имеет вид:
, (5.16)
Анализ уравнения (7) показывает, что с течением времени амплитуда вынужденной силы возрастает неограниченно (рис. 5.3). Сдвиг фаз при резонансе равен .
Рис. 5.3
Задача 5.1 (32.77)
Найти уравнение прямолинейного движения точки весом , на которую действует восстанавливающая силаи сила, если в начальный момент точка находилась в положении равновесия в состоянии покоя.
Решение
Рис. 5.4
Рассмотрим положение груза при растяжении пружины, равной . Начало координат поместим в положение статического равновесия и направим ось х по направлению растяжения пружины (рис. 5.4). На груз действуют следующие силы:– сила тяжести груза;– восстанавливающая сила (сила упругости пружины), равная при выбранной системе координат величине;– вынуждающая сила.
Составим дифференциальное уравнение движения груза:
Спроектировав это векторное уравнение на ось координат, получим:
, (1)
Подставив в уравнение (1) выражения для сил, получим:
Так как , то
.
Разделив обе части уравнения на массу, получим:
. (2)
Уравнение (2) представляет дифференциальное уравнение второго порядка с правой частью. Решение этого уравнения будем искать в виде:
,
где – общее решение однородного дифференциального уравнения;
– частное решение неоднородного дифференциального уравнения.
Однородное дифференциальное уравнение имеет вид:
. (3)
Для решения этого уравнения составим соответствующее характеристическое уравнение:
.
Отсюда следует, что . Так как корни характеристического уравнения мнимые и различные, то решение уравнения (3) ищем в виде:
.
Решение ищем в виде (так как):
.
Отсюда находим: ;.
Подставляя эти выражения в уравнение (2), получим:
.
Отсюда следует, что
.
Так как , то, следовательно
.
Тогда частное решение будет иметь вид:
.
Решение уравнения (2) тогда можно представить в виде:
. (4)
Коэффициенты С1 и С2 определим по начальным условиям: ;;. Подставив начальные условия в уравнение (4), получим:
, отсюда .
Продифференцируем уравнение (4) по времени:
,
подставив значения начальных условий, получим:
, т.е. .
Тогда уравнение (4) примет вид:
.
После преобразований, получим:
, где .
Ответ: , где.
2. Вынужденные колебания при наличии сопротивления
Рассмотрим движение точки М массой m, на которую действуют: восстанавливающая сила , сила сопротивления, пропорциональная первой степени скорости, а возмущающая сила(рис. 5.5). Дифференциальное уравнение движения точки М будет:
Рис. 5.5
Спроектируем это векторное уравнение на ось ох, получим:
, (5.17)
Так как ;,, то
, (5.18)
разделив обе части уравнения на массу, получим:
, (5.19)
Введя обозначения: ;;, получим
, (5.20)
Это дифференциальное уравнение неоднородное второго порядка, решение его ищем в виде:
, (5.21)
где – общее решение однородного дифференциального уравнения.
– частное решение неоднородного дифференциального уравнения.
Соответствующее однородное уравнение имеет вид:
, (5.22)
Для его решения составим характеристическое уравнение:
, (5.23)
Найдем корни этого квадратного уравнения:
.
При решение представлено равенством (4).
, (5.24)
где , постоянныеиопределяются по начальным условиям.
Частное решение ищем в виде:
, (5.25)
где и– постоянные, при которых уравнение (1) становится тождеством. Вычисляя производные,и подставляя их в уравнение (5.23) получим:
; .
Отсюда следует, что постоянные ине зависят от начальных условий. Уголхарактеризует сдвиг фаз между вынужденными колебаниями и возмущающей силой.
Решение уравнения (5.23) можно представить в виде:
. (5.26)
Видно, что решение (4) состоит из собственных колебаний (первое слагаемое) и вынужденных (второе слагаемое).
Собственные колебания являются затухающими.
На рис. 5.6 представлены: 5.6 а – собственные затухающие колебания; 5.6б – вынужденные колебания; 5.6 в – результирующее колебание.
а) б) в)
Рис. 5.6