- •Министерство аграрной политики украины
- •Введение
- •Лекция 1 Динамика. Законы динамики
- •Законы динамики
- •Система единиц
- •Сила тяжести и вес тела
- •Задачи динамики
- •Задача 11 (26.12)
- •Задача 1.2 (26.14)
- •Задача 1.3 (26.13)
- •Задача 1.4
- •Задача 2.1.
- •Задача 2.2. (27.18)
- •Задача 2.3.
- •Задача 2.4. (27.2)
- •Задача 2.5 (27.52)
- •Задача 2.6 (27.53)
- •Задача 2.7 (27.54)
- •Вопросы для самоконтроля:
- •Лекция 3 Динамика относительного движения точки
- •Задача 3.2 (33.2)
- •Вопросы для самоконтроля:
- •Лекция 4 Прямолинейные колебания материальной точки
- •Задача 4.1 (32.4.)
- •Задача 4.2 (32.93)
- •Вопросы для самоконтроля:
- •Лекция 5
- •1. Вынужденные колебания точки при отсутствии сопротивления
- •Резонанс.
- •Задача 5.1 (32.77)
- •2. Вынужденные колебания при наличии сопротивления
- •Задача 5.2 (32.88)
- •Вопросы для самоконтроля:
- •Лекция 6 Динамика механической системы и твердого тела. Основные определения.
- •Свойства внутренних сил системы
- •Масса системы. Центр масс
- •Момент инерции тела относительно оси. Радиус инерции.
- •Моменты инерции некоторых однородных тел
- •Момент инерции относительно параллельных осей. Теорема Гюйгенса
- •Задача 6.1
- •Задача 6.2 (34.9)
- •Задача 6.3 (34.10)
- •Задача 6.4
- •Вопросы для самоконтроля:
- •Лекция 7. Теорема о движении центра масс механической системы
- •Свойства внутренних сил системы:
- •Закон сохранения движения центра масс
- •Задача 7.1
- •Вопросы для самоконтроля:
- •Лекция 8
- •1. Теорема об изменении количества движения материальной точки
- •Теорема об изменении количества движения точки в дифференциальной форме
- •Задача 8.1 (28.2)
- •2. Теорема об изменении количества движения механической системы Количество движения механической системы
- •Теорема об изменении количества движения в дифференциальной форме
- •Закон сохранения количества движения
- •Задача 8.2 (36.3)
- •Вопросы для самоконтроля:
- •Лекция 9
- •Теорема об изменении момента количества движения точки
- •Теорема моментов относительно оси
- •Теорема моментов относительно центра
- •Задача 9.1 (28.4)
- •Задача 9.2 (28.8)
- •Теорема об изменении момента количеств движения системы
- •Закон сохранения главного момента количеств движения
- •Задача 9.2 (37.15)
- •Вопросы для самоконтроля:
- •Лекция 10
- •1. Теорема об изменении кинетической энергии материальной точки и механической системы
- •Задача 10.1 (30.1)
- •2. Теорема об изменении кинетической энергии системы
- •Теорема об изменении кинетической энергии системы
- •Некоторые частные случаи выявления работы:
- •Формулы для вычисления мощности
- •Задача 10.2 (38.20)
- •Вопросы для самоконтроля:
- •Лекция 11 Приложения общих теорем к динамике твердого тела Вращательное движение твердого тела
- •Физический маятник
- •Математический маятник
- •Плоскопараллельное движение твердого тела
- •Задача 11.1
- •Вопросы для самоконтроля:
- •Лекция 12 Принцип Даламбера
- •Главный вектор и главный момент сил инерции твердого тела
- •Задача 12.1
- •Вопросы для самоконтроля:
- •Несвободное и относительное движение материальной точки
- •Прямолинейные колебания материальной точки
- •Введение в динамику механической системы
- •Моменты инерции тела
- •Общие теоремы динамики Теорема о движении центра масс
- •Теорема об изменении количества движения точки и системы
- •Теорема об изменении момента количества движения точки и системы
- •Теорема об изменении кинетической энергии точки и системы
- •Динамика твердого тела
- •Список литературы
Задача 4.2 (32.93)
Тело весом 2 кГ, прикрепленное пружиной к неподвижной точке А, движется по гладкой наклонной плоскости, образующей угол с горизонтом, под действием возмущающей силыкГ и силы сопротивления, пропорциональной скорости:кГ. (рис. 4.8). Коэффициент жесткости пружиныкГ/см. В начальный момент тело находилось в покое в положении статического равновесия. Найти уравнение движения тела, периодысвободных ивынужденных колебаний, сдвиг фазы вынужденных колебаний и возмущающей силы.
Решение
Рис. 4.8
Обозначим силы, действующие на груз: – сила тяжести груза,– возмущающая сила,– сила упругости пружины,– сила сопротивления. Поместим начало координат в точку статического равновесия и направим ось х по направлению растяжения пружины. Составим дифференциальное уравнение движения груза:
.
Спроектируем это векторное уравнение на ось х:
, (1)
где ;
;
;
.
Подставляя эти выражения в уравнение (1), получим:
.
Учитывая, что – при статическом равновесии.
После преобразований, получим:
, или
.
Подставляя численные значения, получим:
,
. (2)
Решение полученного дифференциального неоднородного уравнения второго порядка ищем в виде:
,
где – общее решение однородного дифференциального уравнения;
–частное решение неоднородного дифференциального уравнения.
Однородное дифференциальное уравнение имеет вид:
.
Для решения этого однородного дифференциального уравнения составим характеристическое уравнение:
.
, так как корни характеристического уравнения комплексные, то решение ищем в виде:
.
Решение ищем в виде:
,
где ;.
Коэффициент определяется из формулы:
; тогда: ,
подставляя численные значения, получим:
; ;.
Так как , по условию задачи,, тогда
.
; ;.
Отсюда следует, что .
Решение уравнения (1) будет иметь вид:
. (3)
Коэффициенты С1 и С2 определим из начальных условий: ,,. Подставим начальные условия в уравнение (3):
; .
Продифференцируем уравнение (3) по времени и подставим начальные условия:
.
Подставив начальные условия, получим:
.
Тогда решение уравнения (2) будет иметь вид:
.
Ответ: .
Вопросы для самоконтроля:
Что такое свободные колебания?
Что такое затухающие колебания?
Что такое апериодическое движение?
Задачи, рекомендуемые для самостоятельного решения: 32.1 – 32.50., 32.51. – 32.74. [3].
Литература: [1] – [5].
Лекция 5
1. Вынужденные колебания точки при отсутствии сопротивления
Пусть на материальную точку М массой m действуют: восстанавливающая сила и периодически изменяющаяся со временем сила, проекция которой на ось ох равна (рис. 5.1):
.
Сила называется возмущающей силой, а колебания, которые происходят под действием такой силы, называются вынужденными. Величина– называется частотой возмущающей силы,– амплитуда возмущающей силы.
Рис. 5.1
Дифференциальное уравнение движения точки М в этом случае имеет вид (в проекциях на ось ох):
, (5.1)
Разделим обе части уравнения на массу:
, (5.2)
Обозначим: , тогда
, (5.3)
Это дифференциальное неоднородное уравнение второго порядка. Решение уравнения (5.1) ищем в виде:
, (5.4)
где – общее решение однородного дифференциального уравнения;
–частное решение неоднородного дифференциального уравнения.
Для однородного дифференциального уравнения:
, (5.5)
Решение находим в виде:
, (5.6)
где С1 и С2 – постоянные коэффициенты, определяемые по начальным условиям.
Пусть , тогда решениеищем в виде:
, (5.7)
(решение ищем в форме правой части дифференциального уравнения).
Определяя вторую производную по времени для (5.7) и подставив в уравнение (5.3), получим:
, (5.8)
Приравнивая коэффициенты при , получим:
Подставляя это выражение в уравнение (5.7), получим:
, (5.9)
Подставляя решение в уравнение (5.4), получим:
, (5.10)
Делая замену: , получим
. (5.11)
Из уравнения (5.11) видно, что колебания точки складываются из:
1) колебаний с амплитудой (зависящей от начальных условий) и частотой, называемых собственными колебаниями; 2) колебаний с амплитудой(не зависящей от начальных условий) и частотой, которые называются вынужденными колебаниями, где
, (5.12)
В случае если , т.е. когда частота возмущающей силы равна частоте собственных колебаний, это явление называется резонансом.
– амплитуда возмущающей силы.
Разделим числитель и знаменатель на и получим:
, (5.13)
Так как , то, учитывая, что, то:, тогда
, (5.14)
–статическое отклонение от силы , т.е.
, т.е. амплитуда зависит от отношения частоты возмущающей силы к частоте собственных колебаний.
Рис. 5.2
Если стремится к нулю (или), тогда амплитуда колебания стремится к, т.е. отношение.
Если близко к, то амплитуда становится очень большой (рис. 5.2).
Если амплитуда становится очень малой (практически равной нулю) (рис. 5.2).