Фізика (Чоплан П.П
.).pdfЗвідси
I = l’yjl- υ 2 /с2. |
(14.13) |
Отже, в системі К, відносно якої стрижень рухається, довжина його менша, ніж у системі К\ відносно якої стрижень перебуває в стані спокою. Співвідношення (14.13) називають формулою лоренцового скорочення. Слід зауважити, що формули перетворень Лоренца втрачають свій зміст, коли υ = с, оскільки тоді в знаменни ку з’являються нулі, а ділення на нуль, як відомо, неможливе. Це означає, що ніякі дві системи відліку не можуть мати відносну швидкість, яка дорівнювала б швидкості світла. Цей результат ви пливає також із формули лоренцового скорочення: тіло, що рухало ся б зі швидкістю світла, мало б поздовжні розміри, які дорівнювали
бнулю.
4.Закон додавання швидкостей. У класичній механіці, як відо мо, швидкість тіла просто додається до швидкості системи відліку. Розглянемо це питання в релятивістській механіці й обмежимося одновимірним випадком. Нехай у двох системах відліку К і К' ви вчається рух тіла, яке переміщується прямолінійно і рівномірно па ралельно осям х і х обох систем відліку (див. рис. 14.5). Нехай швидкість тіла, визначена в системі К, є и, а швидкість того самого тіла, визначена в системі К — и. Швидкість системи К' відносно системи К позначимо через и. Унаслідок руху тіла його координати в системах К і К' змінюються. Початкове положення тіла в системі
К |
визначається |
координатами xl9 tl9 кінцеве — х2, t2. |
У системі |
К' |
координати |
тіла відповідно дорівнюватимуть х'ІУ t[ |
і x'2,t'2. |
Швидкість тіла визначається відношенням пройденого тілом шляху до відповідного проміжку часу. Тому для знаходження швидкості тіла в обох системах відліку треба різницю просторових координат обох подій поділити на різницю часових координат:
Із формул перетворень Лоренца дістанемо
*2 - xi + v (t2 - tl ) . |
(14.15) |
(14.16)
338
Поділимо відповідно праві і ліві частини цих рівностей:
|
|
*2 - х [ |
|
х2 ~ х1 |
(x2 - xl ) + v (t2 - ti) |
*2 ~*ί +V |
(14.17) |
|
|
|
Отже, дістанемо релятивістську формулу додавання швидкостей
Розглянемо мислений експеримент. Нехай ракета рухається зі швидкістю світла ( и - с ) відносно системи К\ а сама система К' також рухається відносно системи К зі швидкістю υ - с. Якою буде швидкість ракети відносно нерухомої системи ΚΊ Щоб відповісти на це запитання, скористаємось релятивістським законом додавання швидкостей (14.18)
и = с + υ = с. |
(14.19) |
Цей результат пояснює і дослід Майкельсона. Один з основних висновків спеціальної теорії відносності полягає в тому, що жодне тіло не може рухатись зі швидкістю, більшою за швидкість світла у вакуумі. Справді, якщо швидкість тіла наближається до швидкості світла, то його об’єм унаслідок лоренцового скорочення (14.13) праг нутиме до нуля, а маса — до нескінченності.
Слід звернути увагу на те, що однаковою в усіх системах є лише швидкість світла у вакуумі. Швидкість світла в речовині в різних системах відліку різна. Значення с /τι вона має в системі відліку, що пов’язана з середовищем, в якому поширюється світло. Якщо υ « с, то формула (14.18) переходить у формулу додавання швид костей класичної механіки.
14.7. Основні положення спеціальної теорії відносності
Наприкінці XIX ст. фізикам здавалось, що наступні дослідження тільки доповнюватимуть наші знання, а фундаментальних змін не відбудеться. Всю цю струнку й непорушну ззовні «споруду» тепер називають класичною фізикою. Загальну гармонію фізики порушу вали лише окремі факти. Таким був, наприклад, результат досліду Майкельсона. Пояснити його за допомогою уявлень класичної фізи ки не вдалося. Найкраще пояснив цей дослід X. Лоренц за допомо
339
гою гіпотези скорочення тіл. Теорія Лоренца не лише пояснила ре зультати досліду Майкельсона, а й за своєю формальною математич ною теорією дуже нагадувала теорію Ейнштейна. Ще ближче до тео рії відносності були ідеї видатного французького математика А. Пуанкаре. Проте теорію відносності створив А. Ейнштейн (а не А. Пуанкаре або X. Лоренц), бо він глибше дослідив суть явищ.
Будь-яка фізична теорія насамперед визначається не математич ним апаратом, а фізичним її змістом. Головним напрямом досліджень X. Лоренца й А. Пуанкаре було пристосування класичної фізики до нових фактів з метою рятування ефіру. Гіпотеза скорочення була вільним припущенням, яке ніяк не можна було обґрунтувати в ме жах класичної фізики.
А. Ейнштейн мав зовсім іншу мету. Він не пристосовував стару теорію, а створив якісно нову, яка зуміла пояснити всі нові факти, відкинувши ефір. Основні положення спеціальної теорії відносності А. Ейнштейн виклав у своїй статті «До електродинаміки рухомих тіл» (1905 p.). Створена А. Ейнштейном спеціальна теорія віднос ності ґрунтується на двох дослідних фактах: принципі відносності та сталості швидкості світла.
Принцип відносності — головний постулат теорії Ейнштейна — формулюється так: в інерціальних системах відліку всі фізичні яви ща відбуваються однаково. Інакше кажучи, всі фізичні закони в цих системах однакові. Отже, принцип відносності поширюється на всі фізичні процеси, в тому числі на електромагнітні.
Проте теорія відносності ґрунтується не тільки на принципі віднос ності. Є ще другий постулат: швидкість світла у вакуумі однакова в усіх інерціальних системах відліку і не залежить від напряму його поширення, а також від напряму і швидкості руху джерела і приймача.
На відміну від своїх попередників А. Ейнштейн вбачав у негатив ному результаті досліду Майкельсона не випадкові труднощі, які потребували того чи іншого настільки ж випадкового пояснення, а прояв деякого загального закону природи. Він полягав у тому, що неможливо виявити прямолінійний і рівномірний рух лабораторії відносно ефіру (абсолютного простору) не тільки механічними, а й оптичними методами. Узагальнюючи цей результат, він висунув гіпо тезу, яка є розширенням принципу відносності Галілея і називається
принципом відносності Ейнштейна.
Принцип відносності Ейнштейна є таким самим вірогідним нау ковим фактом, як і твердження про атомістичну структуру речови ни або закон збереження енергії. У зв’язку з цим будь-яка ідея ство рення фізичного приладу (механічного, оптичного тощо) для вияв лення абсолютного руху системи має бути безумовно відкинута, як і ідея вічного двигуна.
Зрозуміло, що принцип відносності робить надуманою і безпред метною гіпотезу абсолютного простору. Якщо в усіх лабораторіях,
340
що рухаються одна відносно одної рівномірно і прямолінійно, всі фізичні явища відбуваються однаково, то не можна надати перевагу жодній із них. Одночасно виявляються зайвими поняття абсолютно го спокою і абсолютного руху. Будь-який рух відносний і слід мати на увазі лише рух одного тіла відносно іншого.
Гіпотеза ефіру як неперервного пружного середовища внутрішньо суперечлива. Справді, якщо справедливий принцип відносності Ейн штейна і фізичні явища відбуваються однаково в усіх інерційних си стемах, то в жодній із цих систем не повинен виявлятися «ефірний вітер». Це означало б, що ефір має бути в стані спокою відносно будьякої з цих лабораторій, що явно безглуздо. Отже, принцип віднос ності Ейнштейна не сумісний з гіпотезою про існування ефіру.
Оскільки принцип відносності Ейнштейна витісняє з фізики те гіпотетичне пружне середовище, в якому, згідно з хвильовою тео рією, поширюються електромагнітні (зокрема, світлові) хвилі, то пе ред фізиками знову постало питання про природу світла, яке здава лось остаточно розв’язаним. Відповідь на нього дав А. Ейнштейн, створивши 1905 р. основи квантової теорії світла.
14.8. Динаміка спеціальної теорії відносності
Ми розглянули винятково просторово-часові співвідношення, кіне матику теорії відносності. Тепер ознайомимося з релятивістською динамікою.
Мірою взаємодії одного тіла з іншим є сила. Маса тіла вводиться як індивідуальна стала характеристика, що вимірюється інертністю тіла. Важливим етапом у розвитку механіки стало введення більш абстракт них понять: імпульсу (ρ = τηϋ) і кінетичної енергії тіла (Ε = ττιυ2 / 2).
Імпульс і кінетична енергія — дві різні міри руху. Кінетична енер гія як величина скалярна характеризує рух тільки з кількісного боку, імпульс як величина векторна показує ще й напрям руху. Класична динаміка ґрунтується на другому законі Ньютона, який стверджує, що зміна імпульсу пропорційна діючій силі й відбувається у напрямі дії сили:
До того ж, як стверджує дослід, перехід від системи К до системи К\ що рухається відносно системи К зі сталою швидкістю υ у на прямі осі х (див. рис. 14.5), супроводжується зміною компонентів сили за такими формулами:
(14.21)
341