- •Введение
- •Физические основы механики
- •1. Кинематика поступательного и вращательного движения
- •1.1. Система отсчета. Путь. Вектор перемещения
- •1.2. Скорость. Ускорение при криволинейном движении
- •1.3. Нормальное, тангенциальное и полное ускорения
- •1.4. Движение точки по окружности. Угловая скорость. Угловое ускорение
- •2. Динамика поступательного движения
- •2.1. Законы Ньютона
- •2.2. Силы в механике
- •2.2.1. Сила тяжести
- •2.2.2. Упругие силы
- •2.2.3. Сила трения
- •2.3. Внешние и внутренние силы. Закон сохранения импульса
- •3. Работа и энергия
- •3.2. Кинетическая энергия механической системы и её связь с работой
- •3.3. Потенциальная энергия материальной точки во внешнем силовом поле и ее связь с силой, действующей на материальную точку
- •3.4. Потенциальная энергия системы взаимодействия. Связь кинетической энергии системы с работой внутренних и внешних сил
- •3.5. Закон сохранения механической энергии. Закон сохранения и превращения энергии как проявление неуничтожимости материи и ее движения
- •3.6. Удар абсолютно упругих и неупругих тел
- •4. Динамика вращательного движения
- •4.1. Момент силы и момент импульса
- •4.2. Уравнение моментов
- •4.3. Движение центра тяжести твердого тела
- •4.4. Момент инерции тела относительно оси вращения
- •4.5. Уравнение динамики вращательного движения твердого тела относительно неподвижной оси. Закон сохранения момента импульса
- •4.6. Кинетическая энергия твердого тела. Работа внешних сил при вращении твердого тела
- •4.7. Кинетическая энергия при плоском движении твердого тела
- •5. Элементы специальной теории относительности
- •5.1. Преобразования Галилея. Механический принцип относительности
- •5.2. Постулаты специальной теории относительности. Преобразования Лоренца
- •5.3. Следствия из преобразований Лоренца
- •5.3.1. Одновременность событий в разных системах отсчета
- •5.3.2. Длина тел в разных системах отсчета
- •5.3.3. Длительность событий в разных системах отсчета
- •5.4. Пространственно-временной интервал
- •5.5. Релятивистская кинематика. Релятивистский закон сложения скоростей
- •5.6. Релятивистская динамика
- •6. Механические колебания и волны
- •6.1. Понятия о колебательных процессах. Гармонические колебания. Амплитуда. Частота. Фаза колебаний
- •6.2. Свободные гармонические колебания
- •6.2.1. Математический маятник
- •6.2.2. Пружинный маятник
- •6.2.3. Физический маятник
- •6.2.4. Скорость и ускорение точки, колеблющейся по гармоническому закону
- •6.2.5. Энергия гармонических колебаний
- •6.3. Сложение колебаний
- •6.3.1. Сложение колебаний одного направления и одинаковой частоты
- •6.3.2. Сложение двух гармонических колебаний одного направления, но разного периода
- •6.3.3. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
- •6.4. Затухающие колебания
- •6.5. Вынужденные колебания. Резонанс
- •6.6. Волновые процессы
- •6.6.1. Плоская синусоидальная волна. Фазовая скорость. Длина волны. Групповая скорость
- •6.6.2. Скорость распространения волн в упругой среде
- •6.6.3. Поток энергии в волновых процессах
- •6.6.4. Принцип Гюйгенса-Френеля. Интерференция волн
- •6.6.5. Отражение волн. Стоячие волны
- •7. Молекулярно-кинетическая теория
- •7.1. Статистический метод исследования. Термодинамический метод исследования. Термодинамические параметры. Равновесное состояние и процессы их изображения на термодинамических диаграммах
- •7.2. Основное уравнение молекулярно-кинетической теории газов
- •7.3. Средняя кинетическая энергия молекул. Молекулярно-кинетическое толкование абсолютной температуры. Связь основного уравнения мкт с уравнением Менделеева-Клайперона
- •7.4. Средняя скорость молекул. Поток молекул
- •7.5. Распределение молекул по скоростям. Закон Максвелла
- •7.6. Барометрическая формула.
- •7.7. Больцмановское распределение частиц в потенциальном поле. Закон Максвелла-Больцмана
- •7.8. Экспериментальный метод определения числа Авогадро
- •7.9. Эффективный диаметр молекулы. Число столкновений и средняя длина свободного пробега молекулы
- •7.10. Явления переноса в газах
- •7.10.1. Вязкость газов (внутреннее трение)
- •7.10.2. Закон Стокса
- •7.10.3. Теплопроводность газов
- •7.10.4. Диффузия газов
- •8. Термодинамика
- •8.1. Внутренняя энергия системы. Работа. Количество теплоты. Первое начало термодинамики
- •8.2. Степени свободы молекул. Распределение энергии по степеням свободы
- •8.3. Молекулярно-кинетическая теория теплоемкости газа
- •8.4.1. Изохорный процесс
- •8.4.2. Изотермический процесс
- •8.4.3. Изобарный процесс
- •8.5. Адиабатический процесс
- •8.7. Цикл Карно
- •8.8. Принцип действия тепловой и холодильной машин
- •8.9. Второе начало термодинамики
- •8.10. Приведенное количество тепла. Неравенство Клаузиуса
- •8.12. Статистический смысл второго начала термодинамики. Связь энтропии с термодинамической вероятностью
- •9. Агрегатные состояния и фазовый переход
- •9.1. Реальные газы. Уравнение Ван-дер-Ваальса
- •9.2. Экспериментальные изотермы. Критические состояния
- •9.3. Внутренняя энергия реального газа. Эффект
- •Библиографический список
- •Оглавление
7.10. Явления переноса в газах
До сих пор мы рассматривали газ, находящийся в равновесном состоянии. Такое состояние газа характеризуется тем, что параметры газа (объем, давление, температура) не изменяются. Теперь рассмотрим явления, возникающие при отклонении газа от равновесия, причем ограничимся случаями, когда отклонения невелики. Подобные явления называются явлениями переноса. Мы рассмотрим три таких явления:
внутреннее трение или вязкость;
теплопроводность;
диффузию.
7.10.1. Вязкость газов (внутреннее трение)
Предположим, что в газе параллельно неподвижной пластине АВ движется с постоянной скоростью расположенная выше ее пластина СD (рис.7.13,a).
В результате движения верхней пластины приходят в движение слои газа, находящиеся между ней и нижней пластиной. Скорость этого упорядоченного движения газа убывает по мере удаления от верхней, т.е. движущейся пластины.
y C D N+ 1+1
1 1 11
A B N x a) б) Рис.7.13
|
Опыт показывает, что для равномерного движения пластины к ней должна быть приложена некоторая сила F, называемая силой вязкости. Согласно закону, открытому эмпирически Ньютоном, сила вязкости, действующая на пластину с поверхностью s, может быть подсчитана по уравнению
, (7.36)
где - градиент скорости, показывающий изменение скорости на единицу длины в направлении, перпендикулярном направлению движения газа;- коэффициент вязкости или коэффициент внутреннего трения.
Выделим в газе мысленно площадку в 1 см2, параллельную пластинам АВ и СD, расположенную между ними. В результате беспорядочного теплового движения молекул газа через выделенную площадку за 1 с будет в направлении сверху вниз проходить некоторое количество молекулN+. Так как плотность газа остается неизменной, то, очевидно, этот переход компенсируется встречным переходом такого же количества молекул газа снизу вверхN.
Если обозначить массу молекулы m, то молекулы, движущиеся сверху вниз (рис.7.13,б), пронесут за 1 с через рассматриваемую площадку количество движения
N+m(1+1),
а молекулы, движущиеся навстречу – количество движения
Nm(11).
Таким образом, в выделенной площадке за одну секунду будет происходить изменение количества движения равное разности
N+m(1+1)Nm(11)=2Nm1.
Изменение количества движения, согласно второму закону Ньютона, равно импульсу силы
Ft= 2Nm1, (7.37)
где Fв данном случае и будет сила вязкости.
Для теоретического вычисления коэффициента вязкости сделаем следующие предположения.
1. Поскольку движение молекул хаотично и все направления движения равновероятны, будем считать, что в выбранной нами системе прямоугольных координат одна треть молекул движется вдоль оси x, одна треть – вдоль оси yи одна треть – вдоль оси z, т.е. в выбранном направлении в единице объема движетсямолекул (см. рис.7.1).
2. Все молекулы движутся с одной и той же скоростью, равной средней скорости движения молекул и имеет одну и ту же длину свободного пробега, равную средней длине свободного пробега. При этих допущениях число молекул, проходящих через времяtчерез поверхностьs, равно
. (7.38)
Подставляя (7.38) в (7.37), найдем силу, с которой взаимодействуют два соседних слоя:
,
. (7.39)
Пусть на участке yскорость изменилась на, а скорость молекулы, находящейся от площадкиsна расстоянии средней длины свободного пробега на1.
Тогда из подобия треугольников АВС и DЕК (рис.7.14)
.. (7.40)
Подставив (7.40) в (7.39), получаем
. (7.41)
Сравнивая полу-ченное выражение с соотношением (7.36), можно записать для коэффициента вязкости . Учитывая, что про-изведение числа моле-кул в единице объема |
y A B y D 1 E
1 K
C Рис.7.14
|
на массу молекулы есть плотность, выражение для коэффициента вязкости перепишем в виде
. (7.42)
Более строгие рассуждения дают аналогичный результат.
Из уравнения (7.42) видно, что коэффициент вязкости не зависит от давления. Этот результат объясняется следующим образом. С понижением давления уменьшается число молекул, участвующих в переносе импульса, так как
.
Одновременно растет длина свободного пробега , а значит растет и различие в импульсах, переносимых одной молекулой в противоположных направлениях. В итоге получается, что суммарный импульс, переносимый молекулами при данном градиенте скорости, не зависит от давления.
Далее, учитывая, что с ростом температуры коэффициент вязкости должен расти, что хорошо согласуется с опытом.