- •Г.И. Скоморохов
- •Введение
- •Основные физические свойства жидкостей
- •1.1. Определение жидкости
- •1.2. Классификация сил, действующих в жидкости
- •1.3. Основные физические свойства жидкостей
- •Гидростатика
- •2.1. Основные понятия гидростатики
- •2.1.2. Давление абсолютное, избыточное, вакуум
- •2.1.3. Свойства гидростатического давления
- •2.1.4. Основное уравнение гидростатики. Закон Паскаля
- •2.1.5. Поверхности уровня
- •2.2. Дифференциальные уравнения гидростатики
- •2.2.2. Основное дифференциальное уравнение гидростатики
- •2.2.3. Дифференциальное уравнение поверхности
- •2.3. Основные задачи гидростатики
- •2.4. Основное уравнение гидростатики из уравнений Эйлера. Закон распределения давления
- •2.4.1. Геометрическая интерпретация основного уравнения гидростатики
- •2.4.2. Энергетическая интерпретация основного уравнения гидростатики
- •2.5. Применение закона Паскаля в технике
- •2.5.1. Приборы для измерения давления
- •2.5.2. Простейшие гидравлические машины.
- •2.5.1. Приборы для измерения давления
- •2.5.2. Простейшие гидравлические машины. Гидравлический пресс. Мультипликатор
- •2.6. Сила давления на плоскую стенку. Гидравлический парадокс
- •2.7. Центр давления
- •2.8. Сила давления жидкости на криволинейные стенки
- •2.9. Закон Архимеда
- •2.10. Относительное равновесие жидкости
- •2.10.1. Движение сосуда с жидкостью прямолинейно в произвольном направлении с постоянным ускорением
- •2.10.2. Движение сосуда с жидкостью вертикально вниз с постоянным ускорением
- •2.10.3. Равномерное вращение цилиндрического сосуда с жидкостью вокруг вертикальной оси
- •2.10.4. Равновесие жидкости в поле центробежных сил при нулевой или слабой гравитация
- •2.11. Формы поверхностей раздела между жидкостью и газом (паром) в условиях динамической невесомости
- •3. Гидродинамика
- •3.2. Виды движения жидкости
- •3.3. Линия тока и траектория частицы, элементарная струйка
- •3.4. Закон сохранения массы. Расход. Уравнение неразрывности
- •3.5. Живое сечение. Смоченный периметр. Гидравлический радиус
- •3.6. Уравнение количества движения для потока жидкости
- •3.7. Дифференциальные уравнения движения идеальной жидкости в форме уравнений Эйлера
- •3.8. Основное дифференциальное уравнение установившегося движения идеальной жидкости
- •3.9. Уравнение Бернулли для струйки идеальной несжимаемой жидкости
- •3.9.1. Геометрический смысл уравнения Бернулли.
- •3.9.2. Энергетический смысл уравнения Бернулли
- •3.9.1. Геометрический смысл уравнения Бернулли. Трубка Пито
- •3.9.2. Энергетический смысл уравнения Бернулли
- •3.10. Уравнение Бернулли для элементарной струйки вязкой жидкости
- •3.11. Уравнение Бернулли для потока вязкой несжимаемой жидкости
- •3.12. Классификация гидравлических потерь. Гидравлический и пьезометрический уклоны
- •3.13. Применение уравнения Бернулли в технике
- •3.14. Основы гидродинамического подобия
- •3.15. Режимы течения жидкости
- •3.16. Критерий Рейнольдса и гидравлический радиус
- •4. Ламинарное течение жидкости
- •4.2. Расход при ламинарном режиме в круглой трубе. Формула Пуазейля. Коэффициент Кориолиса
- •4.3. Потери на трение. Формула Дарси-Вейсбаха
- •4.4. Влияние теплообмена на профиль скоростей и потери по длине
- •4.5. Начальный участок ламинарного потока
- •4.6. Потери на трение при ламинарном течении в каналах некруглой формы
- •4.7. Ламинарное течение в зазорах
- •4.7.1. Течение через зазор между параллельными стенками под действием умеренного перепада давлений
- •4.7.2. Течение через зазор при больших перепадах давления
- •5. Турбулентное движение жидкости
- •5.1. Пульсация местной скорости в турбулентном потоке
- •5.2. Распределение осреднённых местных скоростей в турбулентном потоке
- •5.3. Гидравлически гладкие и шероховатые трубы
- •5.4. Потери по длине в гидравлически гладких трубах
- •5.6. Влияние шероховатости на потери. График Никурадзе
- •Заключение
- •Библиографический список
- •Оглавление
4.5. Начальный участок ламинарного потока
Формирование параболического профиля скоростей происходит не сразу, а постепенно, на протяжении так называемого начального участка потока, примыкающего к входному сечению трубы. Почти равномерное распределение скоростей на входе в трубу под действием трения становится мере по продвижения жидкости вперед все менее равномерно, пока в конце начального участка не подчинится закону квадратной параболы. При этом коэффициент неравномерности распределения кинетической энергии в сечении потока постепенно возрастает от на входе в трубув конце начального участка. Дальше, на всём остальном протяжении потока, сохраняется характерный для стабилизированного ламинарного течения параболический профиль скоростей ().
Существуют разные теории начального участка, различающиеся между собой наперед принятыми гипотезами. Авторы одних теорий строят модель начального участка исходя из того, что в конечном его сечении профиль скоростей переходит в параболический. Авторы других теорий исходят из предположения, что пограничный слой, толщина которого постепенно растет, смыкается в конце начального участка, заполняя все живое сечение потока. Естественно, что первое предположение хорошо подтверждается опытом вблизи конечного сечения этого участка, а второе - вблизи входного.
По Буссинеску относительная длина начального участка составляет
, (4.18)
по Л.Шиллеру
. (4.19)
Результаты Шиллера ближе других к опытным данным. Легко подсчитать по его формуле, что максимально возможная длина начального участка, достигаемая при , составляет 66 калибров.
Чем более равномерно в том или ином сечении начального участка распределяются местные скорости, тем резче переход от нулевой скорости потока на его границе к постоянной конечной скорости в так называемом потенциальном ядре. Таким образом, на начальном участке потока, особенно у самого входа в трубу, абсолютная величина радиального градиента скорости у стенки больше, чем при стабилизированном профиле скоростей. Это приводит к увеличению напряжения трения на границе потока, а следовательно, к увеличению гидравлических потерь. У коротких трубопроводов, длина которых соизмерима с величиной начального участка, потери нельзя определять просто по формуле Пуазейля или по формуле Дарси с коэффициентом трения. Необходимо при их расчете вводить поправку на влияние начального участка,
Это влияние может быть оценено поправочным коэффициентом, представляющим собой убывающую функцию относительной абсциссы сечения начального участка:
; (4.20)
. (4.21)
где - потери на отрезке начального участка длиной .
При коэффициентт.е. напор, потерянный на первой половине начального участка, на 25% превышает потери на такой же длине в области стабилизированного потока. Для всего начального участка () этот коэффициент равен уже всего 1,09. При потери на трение по длине составляют
. (4.22)
Учитывая (4.27), получим окончательно
. (4.23)
Из этой формулы видно, что постоянную поправку 0,165 следует вводить лишь при достаточно малых значениях второго слагаемого, соизмеримых с самой поправкой.