- •1.Случайные величины.Распределение вероятностей.Аксиома измерений.
- •2. Закон больших чисел. Теорема Бернулли
- •7. Пуассоновский импульсный процесс
- •8.Случайные функции: их задание, сходимость, непрерывность и стационарность.
- •9. Моменты случайных функций
- •10. Эргодические случайные процессы
- •11. Функция автокорреляции
- •12. Спектральные характеристики случайных процессов
- •13. Корреляционная теория случайных последовательностей
- •14. Спектр процесса на выходе линейной системы
- •15. Распределение вероятностей на выходе линейной системы. Теорема о нормализации
- •16. Узкополосный гауссов процесс
- •17. Спектр колебаний с флуктуирующей частотой
- •19. Нелинейное безинерциальное преобразование. Корреляц-ые фии на выходе генератора гармоник
- •20. Марковские процессы .Уравнение Смолуховского
- •21. Марковский процесс с дискретными состояниями
- •22. Двумерные случайные блуждания
- •23. Уравнение Фоккера-Планка-Колмогорова
- •24. Стохастические дифференциальные уравнения. Случайные функции с независимыми приращениями
- •25. Усреднение точного решения стохастического дифференциального уравнения
- •26. Уравнение для средних и его связь с уравнением фпк.
- •27. Уравнение Лиувилля.Случайный телеграфный сигнал.
- •28. Тепловой шум в линейных диссипативных системах. Теорема Найквиста
- •29. Дробовой и фликкер-шум. Шумы полупроводниковых приборов
- •30. Шумы усилителей
- •31. Корреляционные и спектральные характеристики случайного поля
- •32. Эмв в статистически неоднородной среде
- •33. Анализ случайной дифракции методом мма
- •34. Плоская случайная волна в диспергирующей среде
- •35. Корреляционная функция одномодового и многомодового лазерного излучения
25. Усреднение точного решения стохастического дифференциального уравнения
Р/м линейное дифференциальное уравнение первого порядка с переменным коэффициентом,
Точное решение этого уравнения известно и имеет вид
|
где x(0) = x0,
Если x0 = const, a(t) – детерминированная функция времени, а случайный процесс (t) – белый шум с нулевым средним (), то
|
В частном случае при a(t) = a0 получаем
Такого рода уравнение описывает, например, процессы в RL-контуре, подключенном к источнику случайной ЭДС u(t). При этом x(t) = i(t) – ток в контуре, a0 = R/L, а (t) = u(t)/L.
Дисперсия процесса x(t)
Мы получили выражение, где
Это означает, что x(t) – процесс с независимыми приращениями, можем записать
|
Это распределение описывает марковский процесс, Следует понимать, что если функция a(t), входящая в исходное уравнение, или начальное условие x(0) = x0 – не детерминированные величины, процесс уже не будет марковским даже при -коррелированном воздействии и уравнение ФПК к нему неприменимо.
Рис. 8.1. Транзисторный генератор с трансформаторной связью. В качестве примера р/м транзисторный LC-генератор с трансформаторной связью и мягким возбуждением (генератор Майсснера), схема которого показана на рис. 8.1. Уравнение баланса для RLC-контура имеет вид
или
К этому уравнению необходимо добавить передаточную характеристику транзистора iк(iб), причем с учетом ее нелинейности, поскольку в линейной системе генерация невозможна. Учитывая и шумовой ток коллектора, запишем
Кроме того, связь тока базы транзистора с током через первичную обмотку трансформатора определяется выражением
Окончательно получаем нелинейное дифференциальное уравнение второго порядка вида
Вводя обозначения
перепишем уравнение в окончательном и более простом виде
Будем также считать, что шумовая составляющая коллекторного тока имеет вид
Найдем входящие в уравнение (8.11) производные и степени тока i(t):
В последнем соотношении учена высокая добротность колебательного контура. Тогда:
Выделяя синусоидальные и косинусоидальные составляющие, получим систему уравнений
В стационарном режиме при dI/dt = 0, как и следовало ожидать, = 0. Вообще говоря, нужно выразить из первого уравнения системы, что дает
однако полагая = 0 как в стационарном случае, мы делаем ошибку второго порядка малости, поскольку работаем в рамках метода ММА и предположили, что |I(t)| >> |dI/dt|. Итак, подставляя = 0 во второе уравнение системы, получим
Общее решение этого уравнения найдем, положив его правую часть равной нулю, домножив на I(t) и сделав ряд преобразований:
Таким образом
|
В стационарном режиме, учитывая, что производная тока при t становится равной нулю.
Если ввести обозначение I(0) = I0, можно определить константу C в решении (8.13):
Отсюда следует выражение для тока I(t)
и для мощности колебаний
|
Перейдем к решению неоднородного уравнения. Оно может быть найдено, например, методом вариации постоянных в решении однородного уравнения. Мы найдем это решение для установившегося режима, когда можно считать dI/dt = 0. Тогда
Это уравнение соответствует воздействию узкополосного случайного процесса на нелинейную систему, поскольку мы представляли шумовой ток в виде .