- •Квантовая механика
- •§ 1. Экспериментальные основы квантовой механики
- •§ 2. Классическое и квантовое описание системы.
- •§ 3 Принцип неопределенности.
- •§ 4. Полный набор динамических переменных
- •§ 5. Постулаты квантовой механики.
- •§ 6 Роль классической механики в квантовой механике
- •§ 7 Волновая функция и ее свойства.
- •§ 8 Принцип суперпозиции состояний
- •§ 9 Понятие о теории представлений
- •§ 10 Операторы в квантовой механике
- •§ 12 Среднее значение измеряемой величины.
- •§ 13 Вероятность результатов измерения
- •§ 14 Коммутативность операторов и одновременная измеримость физических величин
- •§ 15. Операторы координаты , импульса, момента импульса, энергии.
- •§ 16. Решение задачи Штурма-Лиувилля для оператора .
- •§ 17 Решение задачи Штурма-Лиувилля для оператора .
- •§ 18. Вычисление коммутаторов, содержащих операторы .
- •§ 19 Волновое уравнение
- •§ 20 Производная оператора по времени
- •§ 21 Интегралы движения в кв. Механике.
- •§ 22. Свойства операторов вида
- •§23. Флуктуации физических величин.
- •§ 24. Неравенство Гайзенберга.
- •§ 25 Оператор Гамильтона различных систем.
- •§ 26. Стационарное состояние различных систем
- •§ 27. Решение волнового уравнения в случае свободной материальной точки
- •Для трехмерного случая
- •§ 28. Интегральные операторы в квантовой механике.
- •§ 29. Интегральный оператор канонического преобразования.
- •§ 30. Каноническое преобразование оператора.
- •§ 31. Уравнения Шредингера в матричной форме.
- •§ 32. Линейный гармонический осциллятор
- •Предельные технологические размеры кристаллов и.С. 0.1 – 0.5 мкм. Существует и предел по физической работоспособности. Однако с уменьшением размера кристалла увеличивается быстродействие приборов.
- •§ 30.1. Каноническое преобразование оператора. Ч. 2
- •§ 34. Унитарные инварианты в квантовой механике.
- •§ 35. Вид операторов ив декартовых и сферических координатах.
- •§ 36. Коммутационные соотношения с оператором .
- •§ 37. Собственные функции и собственные значения операторов и.
- •§ 38. Вырождение энергетических уровней частицы, движущейся в центральном поле.
- •§ 39. Гамильтониан частицы без спина, движущейся в магнитном поле.
- •§ 40. Снятие вырождения по квантовому числу m в случае частицы без спина, движущейся в магнитном поле. Используем
- •§ 41. Оператор бесконечно малого поворота без учета спина.
- •§ 42. Собственный механический момент (спин).
- •§ 43. Операторы ии их свойства.
- •§ 44. Спиновая переменная волновой функции
- •§ 45. Матрицы Паули и их свойства.
- •§ 46 Понятие о спинорах
- •§ 47. Уравнение Паули Мы писали волновое уравнение в виде
- •§ 48. Операторы и, и их свойства
- •§ 50. Принцип тождественности.
- •§ 51. Оператор перестановки и его свойства
- •§ 52. Симметричное и антисимметричное состояния.
- •§ 53. Обменное взаимодействие
- •§ 54. Основное состояние атома гелия
- •§ 55. Схема Юнга квантовой механики.
- •1. И ,
- •2. И .
- •§ 56. Стационарная теория возмущений в случае невырожденного дискретного энергетического спектра: нулевое и первое приближения.
- •§ 58 Стационарная теория возмущений в случае невырожденного дискретного энергетического спектра: второе приближения.
- •§ 59. Критерий применимости теории возмущений.
- •§ 60. Стационарная теория возмущений в случае близких энергетических уровней.
- •§ 61. Метод (представление) Шредингера. Оператор эволюции и его свойства.
- •§ 62. Метод (представление) Гейзенберга. Уравнение движения для оператора.
- •§ 63. Уравнение эволюции среднего значения физической величины. Соотношение неопределенности: время – энергия.
- •§ 64. Матричное представление операторов.
- •§ 65. E – представление.
- •§ 66. Уравнение Шредингера в матричной форме.
- •§ 67. Матричная формулировка задачи о линейном гармоническом осцилляторе.
- •§ 68. Расчет матричных элементов операторов .
§ 58 Стационарная теория возмущений в случае невырожденного дискретного энергетического спектра: второе приближения.
При n=2 возможно:
p=2, q=0; p=1, q=1; p=0,q=2.
Для членов второго порядка малости запишем из (3)
(9*)
Теперь запишем для 2-го порядка выражение (5*):
(10*)
Рассмотрим случай :
Получили поправку второго порядка малоси к энергетическому уровню основного состояния. Пусть j- основное состояние (так как спектр невырожденный). Тогда знаменатель в поправке второго порядка всегда отрицательный. Тогда поправка всегда отрицательна.
.
Рассмотрим теперь (10*): его можно в общем случае записать, учмтывая, что :
Рассмотрим случай :
Из этого цравнения находим дейтсвительную часть , а мнимая часть обращается принудительно в ноль.
(11*)
Случай
.
Обычно пишут
Тогда
.
§ 59. Критерий применимости теории возмущений.
Имеем волновые функции:
- не возмущенное состояние .
- возмущенные состояния , где.
Обе они нормированы на единицу:
Теория возмущений работает, если поправка к невозмущенной функции мала.
Ранее получено
Кроме того
,
где p – порядок малости в теории возмущений.
Теория срабатывает если поправка мала по сравнению с нормой функции, тогда критерий применимости теории возмущений
(4)
Также можно использовать другие соотношения, например
Рассмотрим критерий малости (4)
.
Штрих над суммой означает, что при суммировании выбрасывем значения с , т. е. суммирование по, где.
Раньше получали для, тогда
Тогда при получаем критерий применимости теории возмущений в виде неравенства
,
но этот критерий не всегда верен. Однако если он не выполняется, то теория возмущений точно не выполняется.
Этот критерий дает условие:
. (5)
Отсюда ясно, что если имеются вырожденные уровни, то требуется модификация метода.
Будем считать под состояние системы:.
,
то
,
тогда
.
§ 60. Стационарная теория возмущений в случае близких энергетических уровней.
Пусть у нас два близких уровня, а остальные уровни хорошо удовлетворяют критерию (5)
Пусть близкие уровни – это уровни . Близость уровней определяется из критерия (5).
Модификация теории возмущений состоит в том, чтобы в качестве нулевого приближения для 1 и 2 состояния подобрать такие функции и, которые обращали бы в ноль- числитель критерия (5).
По определению:
.
Мы рассмотрим набор
.
Очевидно, что
.
Распишем:
Рассмотрим свойства невозмущенной функции:
Они удовлетворяют ЗШЛ:
,
где - невозмущенный оператор.
(6)
Эта матрица имеет диагональный вид, т. к. мы рассматриваем матричные элементы на собственных функциях этого оператора.
Мы ввели идля итого, чтобы ввести такой матричный элемент, чтобы он
,
тогда (5) будет для идавать 0 и теория возмущений будет работать.
Таким образом мы ввели новый невозмущенный базис и. В этом новом базисе мы должны диаганализовать,
Искомое преобразование является унитарным, так как оно не нарушает условия нормировки. Надо подобрать коэффициенты : .
Используем
Но
,
или в матричном виде
Из свойства ортонормированности найдем свойства коэффициентов
,
т.е.
Это унитарное преобразование, оно сохраняет нормировку.
Запишем ЗШЛ для модифицированных функций.
,
,
тогда подставим явно и
,
.
Рассмотрим случай i=1, умножим левую и правую части этого уравнения скалярно на и, тогда имеем:
,
.
Введем обозначения:
.
Тогда имеем
,
.
Перепишем эти уравнения в виде
, (7)
.
Система линейных однородных уравнений. Она имеет нетривиальное решение только при .
Обозначим
,
.
Имеем решение
.
При i=2, то по аналогии
,
и обозанчив
получаем
,
.
Во втором случае решение аналогично первому. Однако мы приписываем одному знак +, а другому -.
Имеем тогда уровни энергии:
Перейдем к системе (7). Из нее имеем
,
.
Кроме этого используем соотношение
,
т.е. имеем нормировку
.
Рассмотрим (и аналогично)
,
.
Введем обозначение:
,
где и- вспомогательные углы, определяемые через матричные элементы,и.
Тогда коэффициенты имеем в виде
; ,
; .
Таким образом при теория возмущений срабатывает для двух близких уровней. Теперь в качестве нулевого приближения берут:
Модификация касалась только этих двух близких состояний. Остальные состояния не модифицировались, т. к. они сразу удовлетворяли критерию.
Теперь и- теория возмущений работает.