
- •Квантовая механика
- •§ 1. Экспериментальные основы квантовой механики
- •§ 2. Классическое и квантовое описание системы.
- •§ 3 Принцип неопределенности.
- •§ 4. Полный набор динамических переменных
- •§ 5. Постулаты квантовой механики.
- •§ 6 Роль классической механики в квантовой механике
- •§ 7 Волновая функция и ее свойства.
- •§ 8 Принцип суперпозиции состояний
- •§ 9 Понятие о теории представлений
- •§ 10 Операторы в квантовой механике
- •§ 12 Среднее значение измеряемой величины.
- •§ 13 Вероятность результатов измерения
- •§ 14 Коммутативность операторов и одновременная измеримость физических величин
- •§ 15. Операторы координаты , импульса, момента импульса, энергии.
- •§ 16. Решение задачи Штурма-Лиувилля для оператора .
- •§ 17 Решение задачи Штурма-Лиувилля для оператора .
- •§ 18. Вычисление коммутаторов, содержащих операторы .
- •§ 19 Волновое уравнение
- •§ 20 Производная оператора по времени
- •§ 21 Интегралы движения в кв. Механике.
- •§ 22. Свойства операторов вида
- •§23. Флуктуации физических величин.
- •§ 24. Неравенство Гайзенберга.
- •§ 25 Оператор Гамильтона различных систем.
- •§ 26. Стационарное состояние различных систем
- •§ 27. Решение волнового уравнения в случае свободной материальной точки
- •Для трехмерного случая
- •§ 28. Интегральные операторы в квантовой механике.
- •§ 29. Интегральный оператор канонического преобразования.
- •§ 30. Каноническое преобразование оператора.
- •§ 31. Уравнения Шредингера в матричной форме.
- •§ 32. Линейный гармонический осциллятор
- •Предельные технологические размеры кристаллов и.С. 0.1 – 0.5 мкм. Существует и предел по физической работоспособности. Однако с уменьшением размера кристалла увеличивается быстродействие приборов.
- •§ 30.1. Каноническое преобразование оператора. Ч. 2
- •§ 34. Унитарные инварианты в квантовой механике.
- •§ 35. Вид операторов ив декартовых и сферических координатах.
- •§ 36. Коммутационные соотношения с оператором .
- •§ 37. Собственные функции и собственные значения операторов и.
- •§ 38. Вырождение энергетических уровней частицы, движущейся в центральном поле.
- •§ 39. Гамильтониан частицы без спина, движущейся в магнитном поле.
- •§ 40. Снятие вырождения по квантовому числу m в случае частицы без спина, движущейся в магнитном поле. Используем
- •§ 41. Оператор бесконечно малого поворота без учета спина.
- •§ 42. Собственный механический момент (спин).
- •§ 43. Операторы ии их свойства.
- •§ 44. Спиновая переменная волновой функции
- •§ 45. Матрицы Паули и их свойства.
- •§ 46 Понятие о спинорах
- •§ 47. Уравнение Паули Мы писали волновое уравнение в виде
- •§ 48. Операторы и, и их свойства
- •§ 50. Принцип тождественности.
- •§ 51. Оператор перестановки и его свойства
- •§ 52. Симметричное и антисимметричное состояния.
- •§ 53. Обменное взаимодействие
- •§ 54. Основное состояние атома гелия
- •§ 55. Схема Юнга квантовой механики.
- •1. И ,
- •2. И .
- •§ 56. Стационарная теория возмущений в случае невырожденного дискретного энергетического спектра: нулевое и первое приближения.
- •§ 58 Стационарная теория возмущений в случае невырожденного дискретного энергетического спектра: второе приближения.
- •§ 59. Критерий применимости теории возмущений.
- •§ 60. Стационарная теория возмущений в случае близких энергетических уровней.
- •§ 61. Метод (представление) Шредингера. Оператор эволюции и его свойства.
- •§ 62. Метод (представление) Гейзенберга. Уравнение движения для оператора.
- •§ 63. Уравнение эволюции среднего значения физической величины. Соотношение неопределенности: время – энергия.
- •§ 64. Матричное представление операторов.
- •§ 65. E – представление.
- •§ 66. Уравнение Шредингера в матричной форме.
- •§ 67. Матричная формулировка задачи о линейном гармоническом осцилляторе.
- •§ 68. Расчет матричных элементов операторов .
§ 53. Обменное взаимодействие
Рассмотрим пару частиц взаимодействующих друг с другом по кулоновскому закону и находящихся во внешнем поле.
Пусть рассматриваются электроны:
Внешним полем электрона может служить поле ядра.
Одночастичный оператор
, i=1,
2.
Используем
принцип Паули несколько в иной форме,
чем мы рассматривали раньше. Для этого
пусть добавка
мала. Здесь спиновое число
.
Суммарный собственный механический
момент:
имеет квантовые числа
.
Учтем влияние спнового момента на волновые функции. Это достигается принципом тождественности. Т. к. электроны – фермионы, то суммарная волновая функциядолжна быть антисимметричной по перестановке и т. к. в гамильтониане нет спиновой зависимости, то можно разделить переменные, итак:
Эта функция антисимметричная, так как описывает фермионы. Здесь два варианта:
-
антисимметричная
-
симметричная.
или
-
симметричная
-
антисимметричная.
Антисимметричная спиновая функция приводит к суммарному спину 0.
Симметричная
воллновая функция приводит к суммарному
спину 1.
Итак имеем 2 типа решения:
Спин
, симметричная координатная функция по координатам
Спин S=1 , имеем антисимметричную функцию по координатам:
Но
полная функция
-
антисимметричная.
Случай 1: S=0 – парагелий.
S=1 – ортогелий.
Функции
и
- явно от спина не зависят, но с
учетомпринципа тождественности мы
получили два типа решения.
,
- это различные одночастичные состояния,
они удовлетворяют одночастичному
оператору:
Центральное поле.
У
нас одночастичные
,
- это все одночастичные состояния.
Имеем задачу Штурма-Лиувилля.
Функции
и
- описывают невзаимодействующие частицы,
т. е. они являются решением задачи с
оператором:
,
где
,
-одночастичные
операторы.
Рассмотрим
обменное взаимодействие . Т. к.
и
является решением задачи для
невзаимодействующих частиц, т. е.
Здесь
решение не зависит от симметричности
функций, т. е. здесь
.
Для
полного оператора
- решение зависит от симметрии функции,
т. е. от спина системы: (0 или 1), здесь
.
В первом приближении теории возмущений найдем энергетические уровни:
,
где матричный элемент оператора возмущения
,
здесь
=>
.
В нашем случае индекс i складывается из индексов одночастичных состояний 1 и 2.
У нас
,
где K и A – это определенные выражения. Можно рассмотреть матричный элемент для симметричного состояния:
и можно рассмотреть матричный элемент для антисимметричного состояния
.
Это
диагональные элементы, т. е. они берутся
по одинаковым функциям, т. е. по
и
.
Подставим
функции
и
в матричные элементы
и
и замечаем, что получим одинаковые
слагаемые и различные слагаемые, которые
соответственно обозначим:
,
где
(*)
, (**)
если учесть перестановку состояний ( а не координат), то имеем
(***)
В
выражении (*), (**), (***) стоят координаты
,
,
а индексы при
обозначают состояния.
Тогда
.
Введем плотность заряда в точке 1 и в состоянии 1:
.
Аналогично для 2 точки и во втором состоянии:
,
тогда
.
Мы
не можем привести интеграл
к такому же виду. Интеграл
- обменный интеграл. В нем
и
- одно состояние размазано по двум
точкам.
и
- в одной точке имеется два состояния.
Итак
,
.