книги из ГПНТБ / Светов Б.С. Теория, методика и интерпретация материалов низкочастотной индуктивной электроразведки
.pdfГ Л А В А VI
НИЗКОЧАСТОТНАЯ ЭЛЕКТРОРАЗВЕДКА И ТЕОРИЯ ИНФОРМАЦИИ
МОДЕЛЬ СИСТЕМЫ ГЕОФИЗИЧЕСКИХ ИССЛЕДОВАНИИ
Разработка математической теории какого-либо явления начи нается с построения его модели, которая должна удовлетворительно описывать само явление и соответствовать математической мо дели— объекту применяемой математической теории. В теории информации рассматривается некий источник информации (сооб щений), производящий выбор конкретного сообщения из некото рого множества (ансамбля) возможных сообщений, заданных с их априорными вероятностями. С точки зрения получателя сообщений (адресата) этот выбор, осуществляемый источником, носит случай ный характер.
Сообщения обычно представляют собой последовательности цифр или непрерывные функции, но могут быть и более сложными явлениями: образами, некоторыми физическими ситуациями и т.д. Передатчик сообщений (кодирующее устройство) обрабатывает их определенным образом и формирует сигнал, в котором они ко дируются. Для формирования сигнала используется какой-либо переносчик сообщений, который может переносить их в простран стве или во времени. В простейшем случае переносчик может быть описан функцией некоторых параметров и изменяющегося аргу мента (пространственного или временного). При наличии сообще ния параметры переносчика изменяются в зависимости от аргумента по определенному закону, связанному с содержанием сообщения.
Среда, в которой происходит перемещение сигнала в простран стве или во времени вместе со всеми устройствами, способствую щими этому перемещению, называется каналом. В канале сигнал смешивается с шумами (помехами), после чего суммарный сигнал поступает на вход приемника (декодирующего устройства). При емник должен на основе принятого сигнала восстановить первона
чальное сообщение или получить другое, наименее |
уклоняющееся |
от исходного по некоторому заранее заданному |
критерию. Так, |
в достаточно абстрактном виде может быть описана система фор мирования, передачи и расшифровки сигнала, содержащего сооб щение, изучение которой составляет предмет теории информации. Подчеркнем две особенности описанной системы, имеющие прин-
150
ципиальное значение: во-первых, она имеет дело со случайными величинами (векторами, функциями) и, во-вторых, она носит замк нутый характер, т. е. сообщения на выходе системы должны в со ответствии с некоторыми вероятностными критериями отражать сообщения на входе. Задачей системы является наиболее точное
воспроизведение переданного |
сообщения. |
|
|
||
Будем считать источником |
информации / |
в низкочастотной |
|||
элекроразведке |
исследуемый |
геоэлектрический |
разрез |
(рис. 44). |
|
В простейшем |
случае он может |
быть охарактеризован |
конечной |
совокупностью физических и геометрических параметров, которые
Рис. 44. Модель системы гео |
|
|
|
||||||
физических исследований |
|
Н |
s |
tfi В Н 7 |
|||||
/ — источник |
сообщений; |
2 — коди |
|||||||
|
|
|
|||||||
рующее устройство; |
3 — методика |
|
|
|
|||||
измерений; 4 — измерительный |
при |
Г" |
|
|
|||||
бор; |
5 —устройство обработки; |
5 — |
|
|
|||||
декодирующее |
устройство; |
7 — ад |
|
|
|
||||
ресат |
(исследователь); |
8—12— |
по |
to |
77 |
72 |
|||
мехи |
соответствующих |
информаци |
онных преобразователей
с точки зрения исследователя (получателя сообщений) носят слу чайный характер. Передатчиком сообщений или кодирующим уст ройством 2 в «ашем случае следует считать возбудитель поля. Под действием созданного им первичного поля в проводящей среде, слагающей геоэлектрический разрез, возникают электрические токи, вызывающие вторичное электромагнитное поле. Это поле пред ставляет собой единственный доступный исследователю сигнал, со держащий в закодированном виде сведения о геоэлектрическом разрезе. Оно и является переносчиком сообщений.
В случае гармонического поля его изменения во времени, с точки зрения получения информации, играют подчиненную роль,
поскольку процесс |
периодически повторяется |
и характеризуется |
|
во времени неизменными параметрами |
(в |
монохроматическом |
|
поле — амплитудой |
и фазой). Основную |
роль |
играет изменение |
этих параметров в пространстве. Их значения в различных точках пространства и содержат закодированную информацию («функцию информации») о геоэлектрическом разрезе. Таким образом, аргу ментами у переносчика информации являются пространственные координаты.
При геофизических исследованиях с помощью специальных дат чиков (магнитоприемников, электрических антенн и т. п.) осуществ ляется преобразование напряженности или других, более сложных функций вторичного поля (потока через контур, интеграла вдоль некоторой линии и т. д.) в электрическое напряжение. Совокуп ность средств, выполняющих это преобразование, включая датчики, устройства для их ориентации и установки на местности, средства топопривязки и т. п., объединяется в уже вошедшем в геофизиче скую терминологию понятии «методика измерений». По существу
151
методика измерений представляет собой информационный преоб разователь 3, превращающий закодированную во вторичном поле информацию о геоэлектрическом разрезе в информацию о вторич ном поле, закодированную в значениях электрического напряжения на выходе датчиков поля. При таком преобразовании автоматиче ски осуществляется дискретизация функции информации по аргу менту. Естественно, что при этом некоторая часть исходной инфор мации теряется. После такого преобразования реальная сущность аргумента функции информации утрачивает свое значение. Он при обретает общую дискретную форму — номер сообщения (наблю дения).
Полученные электрические напряжения с выхода датчиков поля поступают на вход другого информационного преобразователя — измерительного прибора 4, который преобразует эти электрические напряжения в отсчеты своего выходного устройства (шкалы). В силу конечной точности каждого прибора и необходимости в даль нейшей числовой обработке полученных отсчетов функция инфор мации на выходе измерительного прибора оказывается дискретной не только по аргументу, но и по своим значениям: происходит кван тование функции информации. После этого она утрачивает свою специфическую природу, становясь просто некоторой последо вательностью числовых значений. Согласно М. А. Антокольскому [5], совокупность отсчетов на выходе измерительного прибора мо жно называть «наблюденной информацией».
Наблюденная информация подвергается математической об работке — функциональным преобразованиям и статистическому анализу. В результате на выходе последнего информационного преобразователя 5 получаются числа или графики, пригодные не посредственно для интерпретации. Вследствие интерпретации воз никает выходная информация — схематический геоэлектрический разрез, поступающая адресату 7-—исследователю. Устройство, вы полняющее интерпретацию, а также самого интерпретатора и сле дует считать приемником сообщений (декодирующим устройст вом) 6.
Следуя Р. Фано [70], все то, что осуществляет переход от ис ходной информации (реального геологического разреза) до выход ной информации (схематического геологического разреза), будем называть исследовательским (геофизическим) каналом (К) . По мимо уже упомянутых информационных преобразователей, сюда входят переносчики сообщений (электромагнитное поле, соедини тельные линии, журнальные записи и т. д.), кодирующее и декоди рующее устройства. Совокупность исследовательского канала, ис точника сообщений и выходной информации и составляет ту замк нутую систему геофизических наблюдений, к которой, на наш взгляд, можно и целесообразно применять теорию информации. Теория информации может найти применение и при анализе от дельных частей системы геофизических исследований — отдельных
152
преобразователей информации. Каждый такой преобразователь тоже можно рассматривать как замкнутую информационную си стему (например, отсчеты на выходе измерительного прибора ве роятностно отражают напряжения на его входе).
В идеальном канале выходная информация должна совпадать с исходной. Отклонение выходной информации от исходной объяс няется наличием в исследовательском канале шумов или помех. Так как всякий реальный исследовательский канал — канал с по мехами, то построенный в результате интерпретации схематический геоэлектрический разрез должен отличаться от реального геологи ческого разреза. Различия неизбежны прежде всего потому, что средства и способы интерпретации не дают возможности с любой степенью детальности определить все параметры интересующего нас объекта, так как в реальных условиях он может обладать сколь угодно сложными формой и физическим строением. Это заведомо предопределяет потерю информации в исследовательском канале. Ее целесообразно приписать действию специального вида помехи, определяющей отклонение реального геологического разреза от не которого наиболее близкого к нему схематического разреза, до ступного интерпретации. Эту помеху можно назвать помехой реаль ного разреза или погрешностью интерпретации. В отношении нее
помехоустойчивость |
исследовательского |
канала |
определяется |
(в рамках однозначности обратной геофизической |
задачи) разра |
||
ботанностью способов |
интерпретации. |
|
|
Вообще под помехами понимают любые случайные факторы, влияющие на выходную информацию и вызывающие ее отклонение
от исходной. Поскольку в большей части геофизических |
методов |
|||
мы рассматриваем |
изменение |
параметров |
переносчика сообщений |
|
в пространстве, то |
и помехами |
в данном |
случае являются |
случай |
ные изменения исследуемых величин от точки к точке или от уча стка к участку. При изучении каких-либо сообщений во времени всегда можно отличить полезный сигнал от помехи и ослабить ее способом повторения сообщения. Часть помех, действующих в ис следовательском геофизическом канале (помехи от сторонних элек тромагнитных полей, случайные аппаратурные погрешности и т. д . ), также изменяются во времени и могут быть ослаблены при повто рении наблюдения. Однако другие помехи, в том числе погреш ность интерпретации, изменяются только в пространстве — от уча стка к участку. Средства подавления таких помех могут базиро ваться лишь иа априорно заданной разнице свойств помехи и сиг нала.
Выделив отдельно специальный вид помехи — помеху реального разреза, мы оставим уже вошедший в практику термин «геологи ческая помеха» для случайных изменений исследуемого разреза, не представляющих интереса в данном исследовании. Очевидно, что понятие «геологическая помеха» относительно и зависит от решаемой геологической задачи. Так, при геоэлектрическом
153
картировании коренных пород помехой являются неоднородности в поверхностных отложениях, при инженерно-геологических иссле дованиях, наоборот, основной интерес может представить изучение именно верхней части разреза, а изменения проводимости корен ных пород лишь затушевывают полезную информацию. Геологи ческие помехи появляются в самом начале исследовательского гео физического канала — на стадии кодирования данных о геоэлек трическом разрезе во вторичном поле.
Следующий вид помехи, возникающий в исследовательском ка нале,— так называемые методические погрешности. Они обуслов лены всевозможными изменениями взаимной ориентировки и рас положения возбудителя и приемника поля в процессе измерения. Методические погрешности могут быть резко снижены при пере ходе к измерению величин, которые связаны непосредственно со вторичным полем (реактивных компонент поля, переходных про цессов и т. п.), или при переходе к измерению инвариантных ха рактеристик поля. Методические погрешности сконцентрированы в первом информационном преобразователе (методике измерений) и в совокупности с помехой от дискретизации функции информа ции определяют общую потерю информации в этом преобразо вателе.
Наблюденная информация окончательно формируется в при емнике поля (измерительном приборе) после воздействия на ре зультаты измерения аппаратурных помех (в обычной терминоло гии— аппаратурных погрешностей). Наряду с помехой от кван тования выходных данных эти погрешности вызывают потерю информации в измерительномн приборе. В процессе обработки наблюденных данных на них накладываются новые помехи-— погрешности обработки. Эти погрешности подробно анализи руются статистической теорией обработки экспериментальных дан ных.
Поскольку перечисленные выше помехи возникают на конкрет ных участках геофизического канала, то для их подавления могут быть приняты меры как в том узле канала, в который они посту пают, так и в любом из последующих узлов. Так, например, гео логические помехи можно ослабить путем выбора рациональных способов возбуждения и приема поля, методики измерений, стати стической обработки результатов наблюдений и т. д. Помеха ре ального разреза может быть ослаблена только за счет совершенст вования способов интерпретации. Следует, однако, отметить, что фильтрацию помех лучше осуществлять в начальных участках ка нала, поскольку в последующих его узлах на них накладываются новые виды помех и разница свойств сигнала и помехи затушевы вается.
Все виды помех приводят к потере исходной информации. Оце нить эти потери можно на основе введения количественной меры, характеризующей информацию вообще и ее потери в частно сти.
154
ЭНТРОПИЯ, КОЛИЧЕСТВО ИНФОРМАЦИИ
Изучение какой-либо физической или геологической ситуации имеет смысл только в том случае, если эта ситуация обладает, с точки зрения исследователя, априорной неопределенностью, ко торую он рассчитывает уменьшить в результате исследования.
В теории информации в качестве меры неопределенности не которой ситуации, характеризуемой случайной величиной X, при нимается так называемая энтропия системы:
я |
|
|
Ц |
P&dlogpiX,). |
(VI.1) |
» = |
i |
|
Здесь р {Xi) — априорная вероятность каждого из п возможных со стояний (значений) случайной величины X.
Естественно, что степень неопределенности изучаемого явления зависит от априорно имеющихся сведений о нем. Чем меньше све дений, тем большее значение энтропии будет характеризовать ис следуемую ситуацию. Так, например, если отсутствуют какие-либо данные о законе распределения вероятностей случайной величины X, то придется сделать наиболее общее предположение о равной вероятности р любого из возможных значений X, и величина энт
ропии возрастет до своего максимального |
(при заданном |
п) зна |
чения, равного Н(Х) =—logp = l o g n . Чем |
меньше у нас |
данных |
о возможных значениях случайной величины X, тем более широкие |
||
предположения придется в этом отношении |
сделать, и вместе с уве |
личением числа возможных значений я будет возрастать и вели чина энтропии.
В результате наблюдения экспериментатор получает некоторые
новые сведения об изучаемой величине X. Они выражаются |
в зна |
нии другой случайной величины У, связанной с исходной. |
Если |
при проведении эксперимента помехи отсутствуют, то эта связь носит функциональный характер и полученные значения У позво ляют определить исходную величину X: в результате эксперимента мы получаем количество информации, равное исходной неопреде ленности (энтропии) — I Y x = H(X), В более общем случае в силу неизбежного наличия при каждом реальном наблюдении помех связь между величинами X и У носит статистический характер. Вследствие этого наблюдение величины Y позволяет лишь, зная ее вероятностную характеристику и характер статистической связи с X, сузить границы исходной неопределенности.
Оставшаяся неопределенность наших знаний об X при условии, когда известна связанная с нею величина У, характеризуется ус ловной энтропией:
тя
H(X\Y)=-2 |
Р(XtIV,)logp(ВД), |
(VI.2) |
/ = i |
i=i |
|
где р (Yj) — вероятность /-го значения величины У (из т возможных),
155
a p(XiJYj) —условная вероятность /-го значения величины X (из п возможных) при ;-м значении У.
Естественно оценивать количество информации, получаемое ис следователем в результате каких-либо экспериментов, разностью
исходной |
(априорной) |
и условной |
(апостериорной) энтропии: |
|||
|
|
п |
|
т |
п (X |
Y •) |
I x y |
= M ( X ) - N ( |
X I Y ) = 2 |
' |
l p ( X i ' |
Y№p(Xt)p(y})' |
< V L 3 ) |
Количество информации IYX — величина всегда положительная (или нуль), обладающая свойством взаимности:
1УХ=Н(Х) |
-И(Х\ |
У)=Н(Г) |
-H(Y\X)=IYX. |
(VI.4) |
При выборе двоичного основания у логарифма количество ин |
||||
формации (как и энтропия) |
измеряется в битах на сообщение |
(на |
||
блюдение) . |
|
|
|
|
Энтропия случайной величины X отличается рядом свойств, ко |
||||
торые ее однозначно |
определяют |
(теорема единственности) |
[76]. |
Во-первых, она обращается в нуль, когда одно из возможных зна чений величины X достоверно, а остальные невозможны. Во-вто рых, она достигает максимума, когда все возможные значения X равновероятны. В этом случае энтропия монотонно возрастает при увеличении числа возможных состояний. Наконец, в-третьих, энт
ропия обладает свойством |
аддитивности. |
|
|
Это означает, что если мы имеет систему двух независимых |
|||
случайных величин Х\ и Хг, то степень неопределенности |
их сово |
||
купности |
|
|
(VI.5) |
|
Н{Хи |
Х2)=Н{ХХ)+Н{Х2). |
|
В более общем случае статистически зависимых случайных ве |
|||
личин |
1 2 ) = Я № ) + Я ( В Д ) = Я № ) + Я № № ) . |
(VI.5') |
|
Н(Хи |
Однозначное определение понятия энтропии перечисленными выше свойствами позволяет сделать следующий вывод: если изу
чаемое явление |
нуждается в оценке степени его неопределенности |
с точки зрения |
исследователя и если к этой оценке логично предъ |
явить сформулированные выше требования, то тем самым единст венным образом определяется и численная характеристика этих оценок в виде энтропии Н{Х). Далее, если логично оценивать по лучаемую в результате эксперимента информацию уменьшением априорной неопределенности изучаемого явления, то однозначно определяется и количество информации.
В геофизике неопределенность исходной ситуации заключается в ограниченности наших знаний о параметрах изучаемого геологогеофизического разреза. Тем не менее на основе общих геологиче ских сведений и знания физических особенностей применяемого ме тода всегда можно построить гипотетическую схему геофизического
156
строения района, которая в принципе может отразиться в резуль татах наблюдений. Такая схема характеризуется определенными численными значениями параметров разреза. С точки зрения ис следователя все эти параметры представляют собой случайные ве личины, которые могут принимать те или иные значения в какомто диапазоне. Значениям случайных величин можно приписать те или иные вероятности.
Следовательно, с помощью энтропии Н(Х) можно объективно определить исходную неопределенность изучаемой ситуации. Це лью геофизических исследований является устранение или умень шение имеющейся неопределенности. Так как в канале действуют помехи, то эта неопределенность устраняется лишь до определен
ной величины, |
характеризуемой |
значением условной |
энтропии |
|
Н (X/Y), |
где У — совокупность получаемых параметров разреза. Та |
|||
ким образом, |
получается информация в количестве* IYx |
= H(X) — |
||
— H(X/Y). |
Если признать понятия и перечисленные выше свойства |
|||
величин Н(Х) |
и IYx логичными |
с точки зрения оценки задач и ре |
зультатов геофизических исследований, то в соответствии с теоре мой единственности следует согласиться, что информативность гео физических работ должна оцениваться только на основе шенноновского понятия количества информации. Все другие способы оценки информативности, а значит (в конечном счете), и геологиче ской эффективности геофизических исследований, с этой точки зре ния неприемлемы.
ИНФОРМАЦИОННАЯ ОЦЕНКА ИЗМЕРИТЕЛЬНЫХ УСТРОЙСТВ
ИРЕЗУЛЬТАТОВ НАБЛЮДЕНИИ
Втеории измерений уже неоднократно предпринимались по пытки дать оценку измерительным устройствам с информационной точки зрения [46, 50]. Однако все они основывались на стремле нии охарактеризовать измерительный прибор вне зависимости от закона распределения вероятностей погрешностей измерений. Та
кой подход противоречит шенноновским способам оценки каналов и далек от математической теории информации.
По Шеннону, всякий канал, в котором происходит преобразо вание информации (в том числе и измерительный прибор), оцени вается прежде всего условной вероятностью сигнала на его выходе при заданном сообщении на входе (p(Y/X). Условная вероятность в значительной мере определяется помехами, действующими в ка нале (погрешностями), которые, таким образом, должны считаться заданными характеристиками канала. В соответствии с этим в ма тематической теории информации [32, 82] предлагается другая оценка каналов, характеризующая их предельные возможности в отношении передачи информации при заданных помехах. Эту оценку, названную К. Шенноном пропускной способностью ка нала, целесообразно распространить и на измерительные устрой ства (методики измерений и измерительные приборы).
157
Пропускная способность |
информационного канала |
(канала |
связи) (С) определяется как |
верхняя грань количества |
информа |
ции, пропускаемой через канал в одну секунду при заданной услов ной вероятности p(Y/X) и всевозможных распределениях вероят ности сообщений на входе р(Х) из некоторого класса таких рас пределений. Класс распределений р(Х) может быть ограничен, на пример, заданной дисперсией распределения (мощностью сигнала), пиковым значением сообщения (максимальным сигналом на входе), диапазоном изменения значений сообщения (пределами изменения передаваемой величины) и т. д. Вычисление пропускной способно сти канала— весьма сложная математическая задача, решенная лишь для ряда частных случаев и при дополнительных упрощаю щих предположениях, одним из которых является предположение об аддитивности помехи и сигнала, представляющееся правомер ным в отношении многих помех, действующих в исследовательском,
геофизическом канале. Полагая Y—X + e (е—-действующая в |
ка |
|||
нале |
помеха), можно показать, что p(Y/X) |
=р (Х + г/Х) =р |
(е) . |
|
Таким |
образом, |
в этом предположении |
условная вероятность |
|
p(Y/X), |
а значит, |
и свойства канала полностью определяются |
за |
коном распределения действующих в нем помех.
С точки зрения оценки исследовательского электроразведочного канала или его части (методики измерений и измерительной ап паратуры) было бы разумно ввести аналогичный критерий — ин формационную емкость канала [13]. Информационную емкость (С) исследовательского канала (или его части) можно определить как верхнюю грань количества информации (на один замер), которая передается через канал при заданных помехах и всевозможных распределениях вероятности полезного сигнала на входе канала из некоторого класса (W) таких распределений.
В случае |
аддитивной помехи [H(Y/X) |
= # ( е ) ] |
будем иметь: |
||
C = s u p / y , = |
s u P [ Я ( Г ) - Я ( r / X ) ] = |
sup [ Я ( Г ) - Я ( в ) ] . (VI.6) |
|||
р{Х) |
6 w |
р(Х)е |
w |
р(Х)е |
w |
В этом случае верхняя грань ищется относительно энтропии сиг нала на выходе канала. При некоторых дополнительных условиях верхнюю грань можно найти и, таким образом, оценить информа ционную емкость исследовательского канала. Например, предпола гая равномерным распределение измеренной величины в диапа зоне L и помехи — в диапазоне Л, нетрудно найти:
C = l o g 4 - - |
(VI.7) |
Величина (VI.7) логарифмически характеризует количество достоверно различимых градаций в измеренной величине при за данном уровне помех. П. В. Новицкий в своей книге [46], посвя щенной информационной теории измерительных устройств, пыта ется распространить применение формулы (VI.7) на произвольные
158
распределения вероятности помех. Однако полученные им выводы базируются на неправильных предпосылках. Дело в том, что, беря
за |
основу |
формулу (VI.3) для |
количества информации |
1ух = |
||
= |
Н(Х)—H(X/Y), |
он неправильно полагает в дальнейшем |
||||
H(X/Y) |
=Н(е), |
отождествляя тем самым условные вероятности |
||||
р(У/Х) |
и |
p(X/Y). |
Тем не менее |
П. В. Новицкий вводит, |
вообще |
говоря, плодотворное понятие |
«энтропийная погрешность» измере |
|
ний, определяя ее как такую |
равномерно распределенную на ин |
|
тервале А погрешность, энтропия которой равна энтропии |
истинной |
|
погрешности Я ( е ) : |
|
|
Д = 2 " ( £ ) . |
(VI.8) |
По существу эта погрешность характеризует способность по мехи к разрушению полезной информации при любом законе ее распределения. Целесообразно ввести аналогичное понятие «энт ропийный диапазон» L измеряемой величины, понимая под ним диапазон изменения некоторой равномерно распределенной случай ной величины, эквивалентной по своей энтропии истинной измеряе мой величине:
L=2H(X). |
(VI.9) |
Предполагая Ь^>А и считая, что в формуле (VI.7) фигурируют энтропийные значения соответствующих величин, можно признать величину С удобной характеристикой информационной емкости канала (методики измерений и измерительного прибора). С ее по мощью удобно в достаточно произвольной ситуации оценивать пре дельно возможное количество достоверно различимых градаций в измеряемой величине, которое может быть получено с данным ка налом.
Информационная емкость канала (VI.7) по своей сути весьма близка к традиционно используемой в теории измерений и в гео физике оценке измерительных трактов в виде отношения диапа зона изменения измеряемой величины (ЛЯ) к погрешностям из мерений Д:
С, = ~ . |
(VI.10) |
Эта величина обратна приведенной погрешности измеритель ного прибора. В низкочастотной индуктивной электроразведке под А Я и Л целесообразно понимать нормированные первичным полем значения диапазона возможных изменений вторичного поля (ано малий) и погрешности измерений. Если оценку этих величин про изводить в энтропийном смысле, то тем самым будет установлено взаимное соответствие между выражением Ci и информационной емкостью измерительной части электроразведочного канала. Ве личину Ci можно называть эквивалентным числом различимых гра даций в аномальном поле и именно с ее помощью оценивать
159