книги из ГПНТБ / Любич В.Н. Лекции и практические занятия по высшей математике. Дифференциальное исчисление функций одной переменной [учеб. пособие]
.pdfО п р е д е л е н и е 2. |
К точкам разрыва |
II рода |
относятся те |
точки х = х 0, в которых |
не существует или |
равен |
бесконечности |
хотя бы один из односторонних пределов. Рассмотрим следующие примеры.
Пример 1. Показать, что функция у — х2 непрерывна в любой точке.
Возьмем некоторое значение аргумента х = х 0, которому соответ ствует значение функции уо= Хо2. Дадим х0 приращение Ах; функ ция получит приращение
Ау — (л:0+Дл')г—л'02=2л'0Д.х+Дх2=Д.х (2х0+Д.х).
Тогда
Пт Ду= Нт (2х0+Д.х) Дл'=0.
Это означает, |
Дл*-»0 |
Д.г-»-0 |
' |
что у = х 2 |
есть функция непрерывная при любом х, |
||
т. е. непрерывная на всей оси (— с о , с о ) . |
непрерывна в лю |
||
Пример |
2. Показать, что функция r/= sinx |
||
бой точке х = х 0. При х = х 0 и х=Хо+Ах имеем: |
|
)'0=sin лт0;
y0+A y = sin(x0+A.x).
Вычитая, получим
Ay=sin (хго+Дл:) — sinx0,
отсюда по формуле
|
|
|
|
|
£ |
|
о |
|
C l - (~ В |
|
|
|
|
|
|
sin a—sin [3=2 sin —jp- cos —по |
|
|
|||||||
будем иметь: |
|
г, . Д-К |
|
у _1_ Дх |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
A y= 2 sm -рр cos |
•^0 |
i |
~2~ |
|
|
|
|||
|
|
|
А х |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Если Дх->-0, |
|
величина бесконечно |
малая, а |
|||||||||
то sin -g— есть |
||||||||||||
cos ^ 0+ |
— ограниченная |
« |
1 ), |
|
значит, |
их |
произведение, |
|||||
а равным образом и Ду, есть |
также |
бесконечно |
малая, поэтому |
|||||||||
|
|
|
Пт Ду=0. |
|
|
|
|
|
|
|||
А это |
означает, |
Дл-ч-0 |
|
t/= sinx |
|
непрерывна в |
интервале |
|||||
что функция |
|
|
||||||||||
(— со, |
оо) (см. рис. 34). Совершенно так же доказывается, что у = |
|||||||||||
= cosx |
есть непрерывная функция в интервале |
(— оо, |
оо). |
|||||||||
П р и м е р |
3. |
Показать, что функция f ( x ) — -jzZ9 ~ имеет в точ |
||||||||||
ке х 0= 2 разрыв II рода. |
|
|
|
|
|
|
а при х = 2 знаме |
|||||
Данная функция определена при всех х Ф 2, |
натель обращается в нуль и функция не определена. Тем самым нарушено условие непрерывности. Так как при этом:
/ ( 2- 0)= Пт — Ц - = |
со; / ( 2 + 0)= Пт — ^ = + со, |
.Г ^ 2 -0 Л — / |
д-ч.2+0 Л — ^ |
101
то |
последнее означает, что функция имеет в точке л- = 2 |
разрыв |
|||
II |
рода. |
|
|
|
|
|
Пример 4. Показать, |
что функция |
|
||
|
|
|
fix) —sin — |
|
|
|
|
|
J v |
x |
|
имеет в точке х = 0 разрыв второго рода. |
|
||||
|
При х= 0 эта |
функция не существует и не имеет предела при |
|||
а- — 0, так как |
по двум |
различным |
последовательностям |
значе |
ний х, сходящимся к нулю, получаем различные пределы последо вательностей значений функции:
•*„=-^-(•*„4-0); /(х „) = s in - у - |
= sin * ir= 0 - 0; |
|
|||||
|
|
|
|
TVR |
|
|
|
х ' = |
2 |
- (V ^ O ); |
f ( x n) = s in ------ у |
|
|
||
п |
(4я+1) |
|
|
|
(4я + 1 ) 1с |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
. (4/г-Н)гс |
. |
« |
, . |
|
|
|
= sin----- 9------=sm -у = 1 -+■1. |
|
|
||||
График функции y = sin-—•изображен на рис. 63. |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
l |
х < 2 |
П р и м е р |
5. Показать, что |
функция у = | |
- ~ х 2 |
||||
2 |
х> 2 |
||||||
имеет в точке х = 2 |
разрыв первого |
рода. |
I |
х, |
|||
|
|
|
Эта функция определена на всей числовой оси. Она задана дву мя различными формулами для различных интервалов изменения аргумента (поэтому она неэлементарная) и может иметь разрыв в точке х = 2, где меняется ее аналитическое выражение.
Находим односторонние пределы функции:
lim /(x )= llm ( -----х~) = —2 ,
г-*-2—0 Л-2—0 \ |
X |
так как слева от х —1 функция |
f{x ) = -----5- х 2\ |
Нш/(а)= Птх=2, |
|
Л--2+0 |
* -2+0 |
так как справа от х = 2 функция ,f(x) =х.
Как видно из приведенных равенств, левый и правый пределы конечны, но не равны между собой. Поэтому в точке х —2 имеем разрыв первого рода.
102
График рассмотренной функции изображен на рис. 64. Случаи разрывов можно наблю
дать и в технической практике.
Разрывы у физических переменных величин получаются при вне запном присоединении или отсоединении какого-либо воздействия, при переходе из одной среды в другую (на
границе раздела), при внезапной перемене f закона зависимости и т. п.
Так, |
на рис. |
65 показано изменение тока |
t c |
в цепи |
(т. е. закон зависимости тока i от вре |
||
мени t), когда радист передает букву «а» по |
г |
||
азбуке |
Морзе |
(«точка— тире»), У функции, |
|
как это видно из рисунка, четыре точки раз |
Рис. 65. |
||
рыва, в каждой из которых ома имеет конеч |
ный скачок (полученный за счет включения или отклонения постоянной э. д. с. в цепи).
§ 32. Действия над непрерывными функциями. Непрерывность элементарных функций
|
Т е о р е м п. Если функции f ( x ) |
и g (л:) непрерывны в точке л:0, |
|||
то |
и функции f { x ) ± |
о-(х), f { x ) g ( x ) , |
будут |
непрерывны |
|
ми |
в этой точке. В случае частного предполагается, |
что g(x 0) ФО. |
|||
|
Доказательство. |
Поскольку |
функции f ( x ) и |
g (х) непре |
|
рывны в точке х 0, то: |
lim f ( x ) = /(* „); |
Нш g (х) = |
g (x D). |
||
|
|
А'-»-Л"о |
|
Л'-ьД'о |
|
Тогда по теоремам о пределах имеем: |
|
|
|||
|
Игл [/(л-) ± g (x)] = ltm/(jc) ± |
limg-(x) = f ( x 0) ± g (x 0)-, |
|||
|
Л '-*-Д *0 |
Л‘ ~~ Д ‘о |
А '- ^ Д о |
|
|
|
I'm [ / ( л ) . ^ ( д : ) ] = |
И т / (л:) -lim g (х) = f {х0)-g (х0)-, |
llm fix)
lim S{x) |
lim ^(x) |
o ) ’ |
если g (x0) =£ 0 . |
|
Л--Л-0 |
|
|
103
Всякая элементарная функция непрерывна в каждой точке области определения. Это важное положение принимаем без дока зательства. В силу этого будем считать в дальнейшем, что функции:
1 ) алгебраические,
2 ) тригонометрические,
3)обратные тригонометрические,
4)логарифмические,
5)показательные
являются непрерывными во всей области их определения и, следо вательно, можно написать, например, так:
Пт л* |
|
Нт ах= а л~'х*; |
lim In л=1п (lim .*); |
Л’-*■Л о |
X—►Л'о |
Пш sin A'= sin (lim х) и т. д. |
|
Л*-Ло |
х-*-л‘о |
Это значительно облегчает задачу отыскания предела функции.
Пример 1:
Нт 2,г |
|\т |
11+ |
= 3 2=9. |
П тЗ ' |
= з |
+ |
П р и м е р 2:
Нт g lx) In / (.г)
Um [/(jc)]* (Jf,= Iime*(jr) ,п f w = ex~a
х~*-а |
х~*а |
так как
[/(•к)]^ (Л",= е‘п 1/<дг),г{х) = eS<д ) ln/("r).
§ 33. Свойства функций, непрерывных на отрезке
Теор ем а |
1. |
Функция y=f(x), непрерывная на отрезке [ай], |
||
имеет на этом |
отрезке наибольшее значение М и наименьшее га. |
|||
|
|
Не имея возможности дать строгое |
||
|
|
доказательство этой теоремы, ограни |
||
|
|
чимся здесь |
лишь геометрической |
|
|
|
иллюстрацией (рис. 66). В точке x —xi |
||
|
|
наша функция принимает наименьшее |
||
|
|
значение га, |
при |
х = х2— наибольшее |
|
|
значение М, таким образом: |
||
Рис. |
66. |
/(jc ,)= m , |
f ( x s) =M. |
|
Теор ема |
2. |
Если функция y=f(x), |
непрерывная на отрезке |
[аб], имеет на концах отрезка значения разных знаков, то внутри этого отрезка найдется хотя бы одно значение аргумента х = Х о , при котором функция обращается в нуль (пересекает ось Ох),
104
Если концы а и Ь непрерывной линии у = /(х ) лежат по разныестороны от оси Ох, то по крайней мере в одной точке эта линия пересечет ось абсцисс. В случае, показанном на рис. 67, функция /(х ) один раз в точке х = х0 пересекает ось Ох.
Теор ема 3. Функция, непрерывная на отрезке [ab], прини мает на этом отрезке все промежуточные значения между своими наибольшим и наименьшим значениями (рис. 68). Заметим, чтотеоремы перестают быть верными для функций, непрерывных на открытом или полуоткрытом промежутке.
Практическое занятие № 14
Контрольные вопросы
1.Какая функция называется непрерывной в точке, на промежутке?
2.Какая точка называется точкой разрыва первого рода? второго рода?
3.Какими свойствами обладают функции, непрерывные на отрезке?
Примеры и задачи
1. Найти приращение Ду функции /(х )= х 3+ 2х при переходсаргумента от значения х к значению х+Ах.
Решение. Д у = /(х + Д х )—/( х ) . Найдем |
/(х-фДх), для чего- |
в равенстве /( х ) = х 3-\-2х заменим х на х+ |
Дх: |
/(х + Д х ) = (х-фДх)3+ 2 (х+Дх).
Тогда
Ду= (х + А х )3-ф2 (х+Дх) —х 3—2 х = х 3+ Зх2Дх+
+ ЗхДх2+ Дх3+ 2х+2 Дх—х3—•2х= Зх2Дх+ ЗхДх2+ Дх3+2 Дх.
2 (самостоятельно). Найти приращения функций:
1 ) у = х 2+ 2 х + 3 ; 2) y = cosx ; 3) у=я-г.
3.Пользуясь первым определением непрерывности функции,,
доказать, что функция f(x )= 3 x 2—5х+4 непрерывная в любойточке х.
105-
Решение. Имеем /(х + Д х ) = 3 (х+Д х)2—5 (х4-Дх)ф 4. Тогда
Ду = /( х + Д х ) —/ (х) = Зх2-|-6хДх+ЗАх2—5х—5Дх+4 —
—Зх2+ 5 х —4=6хДхфЗДх2—5Дх.
Теперь находим предел Ду при Дх->0:
Нш Ду= Нт (бхДх+ЗДх2—5Дх)=0.
|
|
|
Д л'-О |
Дл'-+0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Это означает непрерывность функции при всяком значении х. |
|
||||||||||||
4 (самостоятельно). Пользуясь |
первым определением |
непре |
|||||||||||
рывности, доказать, что функция / (х) — 1+Х2 |
непрерывна при |
||||||||||||
любом значении х. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
5 |
(самостоятельно). Доказать, что |
при х ~ 2 |
функция f ( x ) |
— |
|||||||||
„— 5- непрерывна. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Указание. |
Составить |
приращение |
Ду = / ( 2 |
+ Д-*0 —/(2 ) |
и |
||||||||
найти lim Ду. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
ДЛ-ч-0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
6. Доказать, что функция f(x) = х 3 + 2х2—5 непрерывна при лю |
|||||||||||||
бом значении х, т. е. непрерывна на промежутке |
(— со, |
о о ) |
(поль |
||||||||||
зоваться вторым определением непрерывности). |
|
|
|
|
|
||||||||
Решение. Эта функция определена всюду на интервале |
(—со, |
||||||||||||
со). |
Возьмем |
из этого |
интервала |
произвольное значение х= Х о. |
|||||||||
На основании доказанных теорем о пределе можем написать: |
|
||||||||||||
|
Нш f ( x ) |
— Нш (x3-j-2x2—5) = |
(llm x)3-|-2 (lim x)2—5= |
|
|
||||||||
|
Л- -.t, |
.Г-Д° |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= х 03+ 2х 02—5. |
|
|
|
|
|
|||
Но ведь и /( х „ ) = х 03-(-2х02—5, |
следовательно, |
у |
нас |
выполнено |
|||||||||
условие |
(54): |
limf ( x ) = f ( x 0), |
а это как раз означает, |
что |
функ- |
||||||||
ция f |
(х) |
Л-ч-Л-ц |
|
|
|
Поскольку |
х 0— произвольное |
||||||
непрерывна при х = х „. |
|||||||||||||
число |
интервала, отсюда заключаем, что заданная функция не |
||||||||||||
прерывна при любом х, т. е. на интервале (—оо, -фею). |
|
|
|||||||||||
7. |
Показать, что |
функция |
у = |
-----— имеет разрыв первого |
|
||||||||
рода |
в точке х = 2 . |
|
|
|
|
х —2 |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Решение. Так как знаменатель |
дроби -— о- |
ПРИ х = 2 |
обра |
||||||||||
щается в нуль, то f ( x ) |
терпит разрыв |
в точке х = ’2. |
Установим |
||||||||||
характер разрыва, для чего найдем пределы слева и справа: |
|
||||||||||||
|
|
П т /(х ) = Нт |
|
|
2 |
_j_ > |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
д-2-U |
д-2—О |
|
|
|
|
|
|
|
|
1 + Н т З - ' - 2
д-2-0
106
аналогично |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
lim / (х) |
= |
---------------— . |
|
|
|
|||||
|
|
Д--2+0 |
|
|
|
|
--Ц- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
l+lim 3 |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
Д--2+0 |
|
|
_5_ |
|
||
Если |
х-+2, |
оставаясь |
меньше |
2, |
то |
|
] |
|
|
|
||
|
|
|
со> а 3 Л'~2 --0, |
|||||||||
и поэтому предел слева |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
Нш/(л-) = |
|
^ |
= |
2 . |
|
|
|
|
|
|
|
Л--*2-0 |
|
1—U |
|
|
|
|
|
|
||
Если |
х-+2, |
оставаясь |
все |
время |
больше |
2, |
то ~ го ' - Д |
00. |
||||
|
I |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
а 3 -г-2 ->-со, и поэтому |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
lim f ( x ) — - =—= 0 . |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
.г—2+0 |
|
00 |
|
|
|
|
|
|
|
Таким образом, у функции существуют конечные пределы слева |
||||||||||||
и справа, неравные между собой. Из этого следует, |
что х = 2 есть |
|||||||||||
точка разрыва первого рода. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
8 |
(самостоятельно). Выяснить, |
имеются |
ли |
точки разрыва |
||||||||
у функций: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
У |
|
* = а гс ,в * = 2-: |
У - х- - 4 ' |
|
|||||||
Если да, то какого рода? |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
9. |
Имеет ли точки разрыва функция |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
f i x ) |
= |
sin х |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
х |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Решение. |
В точке |
Л"=0 |
функция |
|
Sin х |
не определена, |
но |
|||||
—-— |
имеет конечный предел в этой точке, равный единице (см. заня
тие 12). Следовательно, при -\:=0 функция —" - ■имеет разрыв
первого рода. Точка л:=0 в этом случае называется точкой устранимого разрыва. Достаточно доопределить функцию f { x ) в точке л:=0, положив /(0 ) = 1, как разрыв устраняется. И тогда новая функция
|
sin X |
при xj=0, |
|
—X■— |
|
|
/(•*) |
при л = 0 |
|
1 |
|
будет непрерывной всюду, в том |
числе и при х = 0. |
|
10. |
|
хз_97 |
Испытать на непрерывность функцию f ( x ) = х_~ в точке |
х = 3.
107
Решение. Так как при х = 3 функция не существует и тем самым нарушено условие непрерывности, то в этой точке функция терпит разрыв. Найдем односторонние пределы:
|
|
/ ( 3 —0)= Н т |
|
=lim (a'2+3.v+9) = 27; |
||
|
|
л--. 3 -0 |
X — О .V -3 -0 |
|
||
|
|
/(3 + 0 ) = Н т |
-Л'3~ - / |
- = Н т (,v2+ 3 a +9)=27 . |
||
|
|
л*-*-3+0 |
О л'-^З+О |
|
||
Таким образом, существуют конечные односторонние пре |
||||||
делы и притом равные. Следовательно, |
при х = 3 функция f ( x ) = |
|||||
хЗ—27 |
имеет точку |
|
|
|
0 |
|
= — |
|
разрыва первого рода. Заметим, что |
||||
этот |
разрыв устраним, |
если |
доопределить функцию f ( x ) в |
|||
точке л'—3, положив / ( 3)=27. Тогда функция |
||||||
|
|
|
л'3- 2 7 |
при |
лч=3,. |
|
|
|
/(л -) = |
х —3 |
|||
|
|
|
|
|||
|
|
|
27 |
|
при |
х = 3 |
будет непрерывной всюду на числовой оси, в том числе и в точ ке х = 3.
11 (самостоятельно). Исследовать на непрерывность функции:
a) f ( x ) = х 3+1 |
б) / ( * ) = |
[2jc+ 3 при — со <л" < — 1; |
|
при —1<'л'<С+°о; |
|||
Х + 1 ’ |
|
|
е) у= у х - — 1 |
г) Т=1п(3л'+ 1)- |
О твет: |
|
|
а) |
устранимый разрыв в точке х = — 1 ; |
|
б) |
разрыв первого рода при х = — 1 и разрыв второго рода при |
|
х = 0; |
разрывы второго рода в точках л := ± 1 ; |
|
в) |
г) разрыв второго рода в точке х — -----i- .
З А Н Я Т И Е 15
ЗАДАЧИ, ПРИВОДЯЩИЕ К ПОНЯТИЮ ПРОИЗВОДНОЙ. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПРОИЗВОДНОЙ. ГЕОМЕТРИЧЕСКИЙ СМЫСЛ ПРОИЗВОДНОЙ.
СХЕМА ОТЫСКАНИЯ ПРОИЗВОДНОЙ ФУНКЦИИ
§ 34. Задачи, приводящие к понятию производной
Многие задачи физики, механики и геометрии приводят к основ ному понятию математического анализа — производной функции.
Ктаким задачам прежде всего относятся:
1)Задача об определении скорости движения тела или точки.
2)Задача о разыскании касательной к произвольной кривой.
Обе они привели к одним и тем же вычислительным операциям, которые позже составили основу так называемого дифференциаль ного исчисления. Здесь рассмотрим лишь задачу о скорости дви жения, а также задачи, подобные ей.
Второй задачей воспользуемся для геометрического истолкова ния тех выводов, которые будут сделаны на основании разбора первой задачи.
Задача о скорости движения тела или точки
Известно, что при равномерном прямолинейном движении тела скорость определяется по формуле
■S
где S — пройденный путь за время t. Использование этой формулы при неравномерном движении дает лишь среднюю скорость движе ния на данном участке. Однако средняя скорость может резко отличаться от скорости тела в определенный момент. Так, средняя скорость пассажирского поезда между Москвой и Ленинградом равна 80— 100 километров/час. Но в отдельные моменты скорость достигает 140— 160 и более километров/час, а на остановках равна нулю. Значит, средняя скорость не отражает некоторые осо
бенности движения тела |
и не |
может |
дать нам |
представление |
о быстроте перемещения |
тела |
в любой |
момент |
времени t. Тем |
не менее понятие средней скорости можно использовать для нахож дения скорости в любой момент. Пусть материальная точка М дви жется прямолинейно. Расстояние точки М, отсчитываемое от неко-
109
торого начального положения Ма,- обозначим через 5 (рис. 69). Очевидно, 5 будет зависеть от времени i, иначе говоря, 5 будет некоторой функцией от t.\
S =f ( t) . |
(56) |
Это уравнение называют законом движения точки М. Перед нами стоит задача: зная закон движения точки, найти ее скорость для любого момента времени t.
н, € |
“>— |
|
4 |
|
Рис. 69. |
Пусть в момент t точка находится в положении М\ на расстоя нии Si=f(t) от Мо, а в момент t +At — в положении М2 на рас стоянии S2= /(f + A£) от М0. Следовательно, за время от t до t+At точка переместится на расстояние
As= s2—s{= f( t + A t ) —/ ( 0 |
(57) |
и на участке от Mi до М2 она будет двигаться со средней скоростью
_ As
При неравномерном движении скорость оср различна при раз личных At. Чем меньше At, тем лучше средняя скорость будет пред ставлять скорость точки в момент t. Поэтому скоростью vt точки в момент t называют предел, к которому стремится средняя ско рость уср за промежуток [t, f+A(|, когда At-+ 0:
T)(==llm ticp=lim —г— , |
(58) |
или же, учитывая (57),
/ (t + At) —/ (t)
■о,= 11т
Д/-0 At
Таким образом, поставленная перед нами задача о вычислении истинной скорости точки свелась к вычислению предела. Из фор мулы видно, что vt не зависит от At, но зависит от t, т. е. от вре мени, для которого определяется скорость. В наших рассуждениях предполагалось, что Д^>0, однако ничто не изменится, если бу дет Д^<0.
В качестве приложения данного вывода попробуем найти ско рость тела в любой момент времени t в случае равноускоренного
ПО