книги из ГПНТБ / Снапелев, Ю. М. Моделирование и управление в сложных системах
.pdfп е р в о г о п р и б л и ж е н и я
dXt
dt |
&in%n |
^ > 2 , . . . |
, П) |
( 1 . 3 0 ) |
в м е с т о у р а в н е н и й |
|
|
|
|
dxi |
|
E — 1’ |
2, .... II). |
(1.31) |
yf “ Я-цХг .4“ ••- "Ь U.\nXn “h Fг {%l ’ ••■' %n) |
Ф у н к ц и и Fi не с о д е р ж а т ч л е н о в н и ж е в т о р о г о п о р я д к а м а л о с т и , / = 1, . . . , п) — п о с т о я н н ы е л и н е й н о й ч а с т и р а з л о ж е н и я .
Д о с т о и н с т в о п е р в о г о м е т о д а з а к л ю ч а е т с я в т о м , ч т о о н у к а з ы в а е т с л у ч а и , к о г д а с п р а в е д л и в а з а м е н а у р а в н е н и й (1 .3 1 ) у р а в н е
н и я м и (1 . 3 0 ) . В с е с л у ч а и и с с л е д о в а н и я у р а в н е н и й (1 .3 1 ) р а з д е л я ю т
с я н а д в е к а т е г о р и и . К о д н о й из н и х о т н о с я т с я с л у ч а и , в к о т о р ы х в о п р о с о б у с т о й ч и в о с т и ( н е у с т о й ч и в о с т и ) н е в о з м у щ е н н о г о д в и ж е н и я
р а з р е ш а е т с я на о с н о в а н и и и с с л е д о в а н и я у р а в н е н и й п е р в о г о п р и б л и ж е н и я ( 1 . 3 0 ) . Ч т о б ы эт и с л у ч а и о б н а р у ж и т ь , н е о б х о д и м о с о с т а в и т ь х а р а к т е р и с т и ч е с к о е у р а в н е н и е и и с с л е д о в а т ь е г о к о р н и Х , ( ; = 1, 2 , . . . ,
п). Е с л и в е щ е с т в е н н ы е ч а с т и в с е х к о р н е й X; х а р а к т е р и с т и ч е с к о г о у р а в н е н и я п е р в о г о п р и б л и ж е н и я о т р и ц а т е л ь н ы , т о н е в о з м у щ е н н о е
д в и ж е н и е а с и м п т о т и ч е с к и у с т о й ч и в о н е з а в и с и м о о т ч л е н о в р а з л о ж е н и я в ы ш е п е р в о г о п о р я д к а м а л о с т и . Е с л и с р е д и к о р н е й Xi х а р а к т е р и с т и ч е с к о г о у р а в н е н и я п е р в о г о п р и б л и ж е н и я н а й д е т с я п о м е н ь ш е й м е р е о д и н с п о л о ж и т е л ь н о й в е щ е с т в е н н о й ч а с т ь ю , т о н е в о з м у щ е н н о е д в и ж е н и е н е у с т о й ч и в о н е з а в и с и м о о т ч л е н о в р а з л о ж е н и я
в ы ш е п е р в о г о п о р я д к а м а л о с т и .
К д р у г о й |
к а т е г о р и и о т н о с и т с я с л у ч а й , к о г д а с р е д и в с е х к о р н е й |
|
X, х а р а к т е р и с т и ч е с к о г о у р а в н е н и я п е р в о г о п р и б л и ж е н и я |
и м е е т с я |
н е к о т о р а я г р у п п а к о р н е й , в е щ е с т в е н н а я ч а с т ь к о т о р ы х р а в н а н у л ю .
В э т и х с л у ч а я х в о п р о с о б у с т о й ч и в о с т и н е в о з м у щ е н н о г о д в и ж е н и я н е м о ж е т б ы т ь р а з р е ш е н н а о с н о в а н и и и с с л е д о в а н и я у р а в н е н и й
п е р в о г о п р и б л и ж е н и я . Н е о б х о д и м о р а с с м а т р и в а т ь у р а в н е н и я (1 .3 1 ) в и х и с х о д н о м с о с т о я н и и : у с т о й ч и в о с т ь ' ( н е у с т о й ч и в о с т ь ) н е в о з м у щ е н н о г о д в и ж е н и я о п р е д е л я е т с я в и д о м н е л и н е й н ы х ф у н к ц и й .
В т е х с л у ч а я х , к о г д а п е р в ы й м е т о д Л я п у н о в а не п о з в о л я е т ■получить и н ф о р м а ц и ю о б у с т о й ч и в о с т и п о л о ж е н и я р а в н о в е с и я , с л е
д у е т п р и м е н я т ь д р у г и е м е т о д ы , |
н а п р и м е р , в т о р о й м е т о д Л я п у н о в а , |
к о т о р ы й р а с с м а т р и в а е т с я н и ж е . |
|
3°. В т о р о й м е т о д |
Л я п у н о в а . Этот метод по |
зволяет исследовать устойчивость системы, не обращаясь к решению дифференциальных уравнений состояния. Устойчивость исследуется с помощью свойств соответст вующих функций, называемых функциями Ляпунова.
Т е о р е м а 1 (теорема об устойчивости). Если суще ствует дифференцируемая функция Е(х,) (t=l, 2,.. ., п), называемая функцией Ляпунова, удовлетворяющая в окрестности начала координат следующим условиям:
1) |
V(хг)>0, причем V(Xi)—0 при лу—0 (г— 1, 2,... , я), |
2) |
-jf^ O при trS?ta в силу системы (1.23), то точка |
покоя Xi = 0 (t = 1, 2,..., я) системы устойчива.
40
Чтобы понять, почему существование функции Л я п у
нова гарантирует устойчивость, рассмотрим состояние системы в фазовой плоскости (рис. 11). Отметим, что движение в фазовой плоскости совершается против часовой стрелки.
Система устойчива, если для любого е > 0 су ществует б > 0 такое, что при |х(б))|<6 выполнено
неравенство |
|х(Ч|<£ |
при всех t> tQ. |
теоремы |
По условию |
существует функция К(х)
такая, что |
V(x)>0 |
при |
к^О. Рассмотрим |
точки |
|
х = ( х и х2), |
для которых |
|
]/(х)=К <г. |
Эти |
точки |
образуют |
некоторую |
|
кривую (рис. 11). |
Возь |
|
мем произвольную |
точку |
Xo{Xi(to), Xz(to)), лежащую в круге радиуса б. Если начальная точка х0 выбрана в окрестности начала коор динат и, следовательно, К(х0) =Ki<K, то при t> t0 точка траектории, определяемой этими начальными условия ми, не может выйти за пределы ie-окрестности начала
координат и даже за пределы |
поверхности К, так как, |
в силу условия 2) теоремы, функция V вдоль траектории |
|
не возрастает и, следовательно, |
при t> t0 |
V(x0) < Л Т < Х |
|
Устойчивость доказана. |
асимптотической устойчи |
Т е о р е м а 2 (теорема об |
вости). Если существует дифференцируемая функция
Ляпунова |
V(Xi) |
(i=l, |
2, |
... , |
п), |
удовлетворяющая |
||||
условиям: |
|
при х{= 0 |
( Е (Х{) >0, |
если |
х ^ О ) |
(г—1, |
||||
1. |
У(хг) = 0 |
|||||||||
2, . .., |
п). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
„ |
д а |
, л |
причем вне сколько |
угодно |
малой |
окрест |
||||
2. |
-^ -< 0, |
|||||||||
ности |
начала |
координат — • |
|
где [3—постоянная, |
||||||
то точка |
покоя |
.**•==0 (i = |
1, 2...... п) |
исследуемой си |
||||||
стемы асимптотически устойчива. |
|
|
|
|
41
Для объяснения вновь обратимся к рис. 11. Так как
~ < 0, то значение V (х) вдоль траектории решения стре
мится к нулю при t, стремящемся к оо. В силу первого условия теоремы х стремится к началу координат, т. е. точка покоя Xi= 0 (г = 1, 2,..., /г) асимптотически устой чива.
П р и м е р 1. Д л я у я с н е н и я с м ы с л а в т о р о г о м е т о д а р а с с м о т р и м с о с т о я н и я ш а р и к а , с к а т ы в а ю щ е г о с я в ч а ш у ( р и с . 1 2 ). Е г о с о с т о я н и я о п и с ы в а ю т с я с и с т е м о й д и ф ф е р е н ц и а л ь н ы х у р а в н е н и й
Н а ч а л о |
к о о р д и н а т /Д О , 0 , |
t)=f2(0, |
0, |
t) =0 |
п р и |
t ^ t 0 я в л я е т с я |
||||
с о с т о я н и е м р а в н о в е с и я . |
|
|
|
|
|
|
V(хи х2, t) |
|||
П р е д п о л о ж и м , |
ч т о ч а ш а о п р е д е л я е т с я ф у н к ц и е й |
|
||||||||
т а к о й , |
ч т о |
Е ( 0 , 0 , |
t) = 0 п ри |
t^to, п р и ч е м |
V(xia, |
х2а, |
t)^V{xxb, |
|||
х2ь, 0 , |
к о г д а x la 2+ X 2a2> ^ i b 2 + x 2!>2. |
|
|
|
|
|
|
|||
Т о г д а , |
есл и п р о и з в о д н а я п о |
в р е м е н и |
ф ун кци и |
V |
п о |
1 |
в д о л ь т р а е к |
т о р и и р е ш е н и я д л я л ю б о г о в о з м о ж н о г о с о с т о я н и я н е п о л о ж и т е л ь н а
^ 0 ^ . т о в е л и ч и н а [ х , ( О ] 2 + |
[х2Д ) ] 2 не в о з р а с т а е т , и п о л о |
|||
ж е н и е р а в н о в е с и я |
хх—х2=0 у с т о й ч и в о . |
Е с л и , |
к р о м е т о г о , п р о и з в о д - |
|
п а я в д о л ь р е ш е н и я о т р и ц а т е л ь н а , т . е. |
dV |
д л я л ю б о г о в о з м о ж |
||
< 0 |
||||
н о г о с о с т о я н и я |
( к р о м е т о ч к и |
X i = x 2= 0 ) , т о в е л и ч и н а ( x i ( 0 P + |
+ [х 2 ( Д ]2 с т р е м и т с я к |
н у л ю и с о с т о я н и е р а в н о в е с и я х 1= х 2= 0 а с и м п |
т о т и ч е с к и у с т о й ч и в о . |
У р а в н е н и е V = c = c o n s t о п р е д е л я е т з а м к н у т у ю |
п о в е р х н о с т ь в п р о с т р а н с т в е с о с т о я н и й . П о в е р х н о с т ь , о п р е д е л я е м а я н е к о т о р ы м п о л о ж и т е л ь н ы м ч и с л о м с, з а к л ю ч а е т в н у т р и с е б я в с е
п о в е р х н о с т и , о п р е д е л я е м ы е м е н ь ш и м и п о л о ж и т е л ь н ы м и з н а ч е н и я м и с. Е с л и в н е к о т о р о й т о ч к е о д н о й и з э т и х п о в е р х н о с т е й д в и ж е н и е
н а п р а в л е н о в н у т р ь , т о с о с т о я н и е р а в н о в е с и я в н а ч а л е к о о р д и н а т
д о с т и г а е т с я . П о э т о м у у с т о й ч и в о с т ь м о ж е т б ы т ь о п р е д е л е н а с п о м о щ ь ю с в о й с т в с о о т в е т с т в у ю щ е й п о в е р х н о с т и и не т р е б у е т с я р е ш а т ь у р а в н е н и я с о с т о я н и й . Н е в о з н и к а е т п р и н ц и п и а л ь н ы х т р у д н о с т е й при о б о б щ е н и и э т о й с и т у а ц и и н а « - м е р н ы й с л у ч а й .
П р и м е р 2 . Р а с с м о т р и м с и с т е м у , о п р е д е л я е м у ю д и ф ф е р е н ц и а л ь
н ы м и у р а в н е н и я м и ,
dx,
dt |
= — 4х2— х ] |
||
|
|
||
dxt |
|
|
|
2 |
= З х , — |
х\. |
|
dt |
|||
|
|
И с с л е д у е м на у с т о й ч и в о с т ь т о ч к у р а в н о в е с и я
42
я с н е н и я у с т о й ч и в о с т и п р и м е н и м п е р в ы й м е т о д Л я п у н о в а . |
Д л я в ы |
|||
б р а н н о г о п о л о ж е н и я р а в н о в е с и я л и н е а р и з о в а н н а я |
с и с т е м а и м е е т |
|||
в и д |
|
|
|
|
/ dx1 \ |
|
|
|
|
dt |
/О —4 |
л, \ |
|
|
dx2 |
U О |
%2 j |
|
|
dt |
|
|
|
|
Т а к к а к с о б с т в е н н ы е числа |
м а т р и ц ы |
А Хь2 = ± |
12 К З |
я в л я ю т с я |
ч и ст о м н и м ы м и , п е р в ы й м е т о д н е д а е т и н ф о р м а ц и и о б у с т о й ч и в о с т и с о с т о я н и я р а в н о в е с и я п е р в о н а ч а л ь н о й с и с т е м ы .
В о с п о л ь з у е м с я в т о р ы м м е т о д о м . В д а н н о м с л у ч а е л е г к о п о д -
|
|
|
|
|
|
9 |
2 |
|
|
б и р а е т с я ф у н к ц и я Л я п у н о в а V = З х , + 4 х 2 |
|
|
|||||||
1) |
V(xi, |
Хг) > 0 , 1Д0, 0) =0; |
|
|
|
|
|||
|
dV |
4 |
4 |
. |
|
|
dV |
„ |
„ |
2) -jj = |
— ( б Х ] - f 8 х 2Х 0 , п р и ч е м |
<=— | ? < 0 в н е н е к о т о * |
|||||||
р о й о к р е с т н о с т и н ач а л а к о о р д и н а т , |
с л е д о в а т е л ь н о , т о ч к а р а в н о в е с и я |
||||||||
/ |
0 \ |
|
|
|
|
|
|
|
|
х = I |
1 п о т е о р е м е 2) а с и м п т о т и ч е с к и у с т о й ч и в а . |
|
|||||||
П р и м е р 3. И с с л е д у е м на у с т о й ч и в о с т ь т о ч к у р а в н о в е с и я Х; = 0 |
|||||||||
с и с т е м ы |
dx, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
~df= *2' |
|
|
|
|
|
||
|
|
dx2 |
_ |
|
|
|
А_ |
|
|
|
|
dt |
~ ~ |
|
Xl ~ |
Xs~~ х2' |
|
|
|
В ы б е р е м в к а ч е с т в е ф у н к ц и и Л я п у н о в а ф у н к ц и ю V |
|||||||||
|
|
|
V — 2 |
x l |
2 |
х2' |
|
|
|
1) |
V (х)-$>0, V(0, 0) = 0, |
|
|
|
|
|
|||
„ |
dV |
|
|
0 , |
|
dV |
( s < |
0 , з н а ч и т , т о ч к а |
|
2 ) |
-jj — —( х , + x2)s < |
п р и ч е м - |
^ - < — |
р а в н о в е с и я а с и м п т о т и ч е с к и у с т о й ч и в а .
Кстати, если для некоторой выбранной функции условия теорем не выполнены, то это не означает еще того, что система неустойчива, эти условия могут выпол няться для какой-нибудь другой функции V(x), то есть
ошибка в выборе предполагаемой функции |
Ляпунова |
не означает неустойчивости, она указывает |
только на |
неудачу в выборе. |
|
В заключение необходимо отметить, что в определе ниях Ляпунова сравниваются два решения одной и той же системы уравнений. На практике представляет зна-
43
чительный интерес выявление вопроса |
о том, насколько |
|
изменится |
решение системы уравнений при вариациях |
|
ее правой |
части, поскольку всегда в |
действительности |
на описываемую систему действуют силы, учесть кото рые при составлении уравнений попросту невозможно.
Если исследуемая система уравнений
^ — ■fi(t> -М > Х%>•••>-4i)> Xf (*о) — ’ X { o( i 1 1 > 2, ... , tl)
(1.32)
подвергается малым кратковременным возмущениям, то систему (1.32) на малом интервале изменения i> t0 сле дует заменить возмущенной системой
= |
х „ |
х 2, ... , х п) + |
Ri(t, х и х л.... , х п), |
|
|
|
|
|
(1.33) |
|
Xi (t0) = Xi (t,) (г = |
1, |
2,... , n), |
|
где все Ri(>t, |
Xi, х2, |
..., хп) малы |
по модулю, а затем |
при t~>ti возмущения прекращаются, и мы снова воз вращаемся к системе (1.32) с не сколько измененными начальны ми значениями в точке t2. Факти чески, действие кратковременных возмущений в конечном счете сводится к возмущениям началь ных значений, а вопрос об устой чивости сводится к рассмотренно му выше вопросу об устойчивости в смысле Ляпунова. В случае уче та возмущений будут сравнивать ся решения различных систем.
Советские ученые Мал кин II. Г., Четаев I I. Г. и др. обоб щили устойчивость по Ляпунову
на случай устойчивости движения относительно постоян но действующих возмущений. Однако, если возмущения действуют постоянно, то система (1.32) должна быть за менена системой (1.33) для всех R{. Возникает совершен но новая задача об устойчивости при постоянно дейст вующих возмущениях, исследованная в [59].
Анализ примеров данной главы показывает, что си стемы, описываемые линейными уравнениями, в случае асимптотической устойчивости, имеют точку равнове-
4 4
сия в начале координат (рис. 9). Наличие нелинейных членов в системе искажает поле направлений, опреде ляемое линейной системой первого приближения, поэто му выходящая из некоторой точки (//о, х0) траектория после обхода начала координат немного смещается по сравнению с проходящей через ту же точку траекторией линейной системы. Причем, если все траектории при t— > -оо приближаются к началу координат, то в начале координат возникает устойчивый фокус (рис. 13); если же траектории при t— voo удаляются от начала коор динат, то возникает неустойчивый фокус (рис. 14).
Замкнутые траектории (на рисунках 13 и 14 они выделены жирными линиями), в окрестности которых все траектории являются спиралями, называются пре дельными циклами. (Предельные циклы в реальной си стеме соответствуют режиму азтоколебаний.)
Таким образом, переход от системы первого прибли жения (1.32) к первоначальной (1.33) приводит к пре вращению центра в фокус, окруженный предельными циклами.
П р и м е ч а н и е . В о о б щ е г о в о р я , а н а л и з у с т о й ч и в о с т и с и с т е м з а к а н ч и в а е т с я , ес л и н а в о п р о с с о х р а н я е т (и л и не с о х р а н я е т ) с и с т е м а н е к о т о р о е с в о й с т в о п р о ц е с с а ф у н к ц и о н и р о в а н и я п ри о п р е д е л е н
н ы х у с л о в и я х п о л у ч е н о т в е т . О д н а к о д л я п р а к т и ч е с к и х ц е л е й э т о г о н е д о с т а т о ч н о . Н а п р и м е р , п ри а с и м п т о т и ч е с к о й у с т о й ч и в о с т и о б ы ч н о и н т е р е с у ю т с я р а з м е р а м и о б л а с т и н а ч а л ь н ы х с о с т о я н и й , пр и к о т о р о й
э т а у с т о й ч и в о с т ь с о х р а н я е т с я . И л и — при к а к и х |
з н а ч е н и я х н е в о з м у - |
|
щ а е м ы х |
п а р а м е т р о в с о х р а н я е т с я у с т о й ч и в о с т ь . |
М н о ж е с т в о т а к и х |
з н а ч е н и |
й н а з ы в а ю т областью устойчивости. |
|
П о с т р о е н и е у к а з а н н ы х о б л а с т е й н е о б х о д и м о д л я з а д а ч а н а л и з а и с и н т е з а с и с т е м . П р и с и н т е з е в ы б и р а ю т с я з н а ч е н и я п а р а м е т р о в с и
с т е м ы , п р и н а д л е ж а щ и е о б л а с т и у с т о й ч и в о с т и . П р и а н а л и з е , з н а я о б л а с т ь а с и м п т о т и ч е с к о й у с т о й ч и в о с т и , м о ж н о с д е л а т ь в ы в о д о п о в е д е н и и с и с т е м ы в р е а л ь н ы х у с л о в и я х .
В о п р о с п о с т р о е н и я о б л а с т е й у с т о й ч и в о с т и и з л а г а е т с я в о м н о г и х р а б о т а х , н а п р и м е р в [3].
§ 1.3. Дискретные системы
Дискретные устройства в современной технике играют весьма важную роль. Достаточно упомянуть о вычислительных и управляющих машинах дискретно го действия, управляющих системах автоматической телефонии, электростанций и т. п. [1, 84, 87].
Простейшим, элементом дискретной системы являет ся реле. Реле — это элемент, входная и выходная вели чины которого могут принимать лишь конечное (как правило, два или три) число значений. Реле может быть выполнено на диодах, триодах, электронных лам пах. Типичный релейный элемент — электромеханическое реле, исполнительные органы которого (контакты) могут находиться только в двух (устойчивых) состояниях — замкнутом и разомкнутом.
Рассматривая совместно множество образующих ре лейное устройство элементов и связи, по которым про исходит взаимодействие между элементами, т. е. рас сматривая структуру релейных устройств, разработчик решает задачи:
1) построения структуры релейных устройств по за данным соотношениям вход — выход (так называемая
задача синтеза релейных устройств) ; 2) определения соотношения вход — выход по задан
ной структуре (анализ релейных устройств).
Здесь уместно упомянуть об одной из основных за дач синтеза— проблеме минимизации: построения струк
туры, реализующей наперед |
заданные |
соотношения |
|
вход — выход и |
содержащей |
минимально |
возможное |
число элементов. |
|
|
|
В настоящее время математический аппарат, приме няемый для описания и исследования элементов и уст ройств, обладающих релейным действием, включает многие средства так называемой «конечной» математи ки: математическая логика, комбинаторный анализ, тео рия, графов и другие разделы математики, имеющие дело с дискретными величинами.
Все релейные устройства можно разделить на два основных класса: однотактные и многотактные, Одно-
46
тактпые устройства — устройства без памяти, т. е. та кие, в которых совокупность выходных сигналов в любой момент времени представляет собой однозначную функ цию входных сигналов в тот же момент времени. Много тактные устройства — это релейные устройства с па мятью, т. е. такие, в которых совокупность выходных сигналов в любой момент времени зависит не только от совокупности входных сигналов, но и от внутреннего состояния устройства.
Цель данного параграфа — ввести в круг основных понятий теории дискретных систем.
1. Однотактные релейные устройства. Булевы функ ции. Переменные хи х2, ..., хп, принимающие значения из множества {0,1}, называются двоичными или булевы ми переменными. Из п булевых переменных можно образовать 2п не совпадающих между собой наборов
(0,0 0), (0,0, ... ,1), ... , (1,1,...1).
Функции f{x 1, Хг, . . . . хп) от любого конечного числа булевых переменных, принимающие значения 0 или 1, называются булевыми функциями.
Имеется точно 22” различных булевых функций от п переменных (включая функции от меньшего числа пере менных).
В случае одного переменного имеется всего четыре различные булевы функции:
функции-константы
h (x )= 0 ,
&(*) = !;
функция повторения |
|
|
/з (* )= * ; |
|
|
функция отрицания (инверсия) |
|
|
ft(x) s^x |
(не «х»), |
|
равная единице, когда х = 0, |
и равная нулю, когда х=\. |
|
Число булевых функций |
от двух переменных равно 16 |
|
(включая функции-константы /1(Xi, х2) = 0 ; f2(xi, х2) = |
\, |
|
функции повторения /зЦ-Ч, |
х2) = х ц /УЦм, х2) = х 2; |
и |
инверсии fi'(xu x2)= x i; ft"(Xi, х2) ^ х 2. |
|
Мы остановимся еще только на двух булевых функ циях от двух переменных — дизъюнкции и конъюнкции.
Можно показать, что через дизъюнкцию, конъюнк-
4 7
цик) и инверсию путем суперпозиции (подстановки не которых булевых функций вместо аргументов в данную булеву функцию) можно представить любую булеву функцию любого конечного числа переменных.
Дизъюнкция (обозначается f3(xi, Xz)=Xi\/xz) зада
ется табл. 1 и |
имеет смысл логического «ИЛИ». |
|||
Применяя суперпозицию, т. е. |
подставляя в дизъюнк |
|||
цию Xi V х й |
вместо |
переменного х 2 булеву |
функцию |
|
(дизъюнкцию) |
х 2V А'з1 |
получим |
дизъюнкцию от |
трех пе |
ременных |
|
|
|
|
*1 V (*2 V Л‘з) = X, V А2V А3>
которая задается табл. 2, и т. д.
|
Т а б л и ц а ! |
|
|
|
Т а б л и ц а 2 |
|
Аргументы |
Функция |
|
Аргументы |
|
Функции |
|
|
|
Xi V*2 |
|
X» |
*3 |
х , V X, V X, |
0 |
0 |
0 |
0 |
0 |
0 |
0 |
0 |
1 |
1 |
0 |
0 |
1 |
1 |
1 |
0 |
1 |
0 |
1 |
0 |
1 |
1 |
1 |
1 |
0 |
1 |
1 |
1 |
|
|
|
1 |
0 |
0 |
! |
|
|
|
1 |
0 |
1 |
1 |
|
|
|
1 |
1 |
0 |
1 |
|
|
|
1 |
1 |
1 |
1 |
Дизъюнкция как операция над переменными Хи Хг, ..., хп подчиняется переместительному
Д-,V А2V А3= V А2V = А2V А3V
и т. д. и сочетательному
V (Х2V Аз) = (А>V Х*)V
законам.
Конъюнкция (обозначается /в(д',, х,) — х хД х,) за дается табл. 3 и имеет смысл логического „И“.
Применяя суперпозицию, получим конъюнкцию от трех переменных Х\, Xz, х3
(см. табл. 4)
xi А (хг А х,) = Л1, Л хг А AY
48
|
|
Т а б л и ц а 3 |
|
|
|
Т а б л и ц а 4 |
Аргументы |
Функция |
|
Аргументы |
|
Функция |
|
Xi |
Xt |
|
|
*2 |
*3 |
*1 Л *2 л *3 |
0 |
0 |
0 |
0 |
0 |
0 |
0 |
0 |
1 |
0 |
0 |
0 |
1 |
0 |
1 |
0 |
0 |
0 |
1 |
0 |
0 |
1 |
1 |
1 |
0 |
1 |
1 |
0 |
|
|
|
1 |
0 |
0 |
0 |
|
|
|
1 |
0 |
1 |
0 |
|
|
|
1 |
1 |
0 |
0 |
|
|
|
] |
1 |
1 |
1 |
Конъюнкция тоже подчиняется переместительному и сочетательному законам
лу Л Л', Д -к, = х, Д х, Д х 3=
— х, Д х, Д л, и т. д.,
■*. Л (х2Л Л'з) = (л, Л X.) Л Х 3.
Многие выражения могут быть упрощены за счет преобразования булевых функций, выраженных через дизъюнкцию, конъюнкцию и инверсию по известным
тождествам булевой алгебры |
|
|
|
|
||
|
Л Д 0 = |
А |
' |
|
|
|
|
А Д 0 = |
0, |
|
|
|
|
|
л V 1= |
1. |
|
|
|
|
|
Л Д 1 = Л , |
|
|
|
||
|
a \j a = |
a , |
|
|
(1.34) |
|
|
л д л = |
л, |
|
|
|
|
|
А \ у л = 1, |
|
|
|
||
|
л д л = о , |
|
|
|
||
|
|
Л = л, |
|
|
|
|
Л Д ( В У С ) = Л Д В Д Л Д С , |
|
(1.35) |
||||
Л Д B/\C = (A\JB)A(A\/C). |
(1.36) |
|||||
Дистрибутивный |
закон |
конъюнкции |
по |
отношению |
||
к дизъюнкции |
(1.35) |
имеет |
такой же вид, |
как и для |
||
алгебраического |
умножения |
и |
сложения. |
Дистрибутив- |
4— 633 |
49 |