- •1.Кинематика поступательного движения. Вектор скорости и ускорения.
- •2 Средние значения. Вычисления пройденного пути
- •3, 4 Кинематика вращательного движения. Связь между линейными и угловыми ускорениями.
- •7 Консервативные силы. Потенциальная энергия частицы в поле. Связь между потенциальной энергией и силой поля
- •8 Работа. Кинетическая энергия частицы
- •5.Тангенциальное и нормальное ускорение
- •9 Момент импульса частицы относительно точки и оси.
- •10 Момент импульса тела, вращающегося вокруг неподвижной оси
- •11 Момент импульса системы. Закон сохранения момента импульса
- •12 Момент импульса и момент силы относительно точки и оси. Уравнение моментов
- •14 Уравнение динамики твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси
- •13, 15 Момент инерции твердого тела.13.Теорема штейнера
- •16 Кинетическая энергия вращающегося вокруг фиксированной оси твердого тела
- •17 Работа внешних сил при вращение твердого тела
- •18 Уравнение гармонических колебаний математического маятника
- •19 Уравнение гармонических колебаний физического маятника
- •20 Закон равновесного распределения энергии по степеням свободы
- •21 Внутренняя энергия и теплоемкость идеального газа
- •22 Энтропия при обратимых процессах
- •23 Электрическое поле точечного заряда. Принцип суперпозиции для вектора напряженности
- •25 Поток вектора напряженности электростатического поля. Теорема Гаусса. Интегральная и дифференциальная формы
- •26 Циркуляция вектора е. Потенциал
- •27 Связь между напряженностью поля и потенциалом. Эквипотенциальные поверхности и силовые линии.
- •28 Вектор поляризации диэлектрика, диэлектрическая восприимчивость.
- •30 Вектор d . Теорема Гаусса для вектора d
- •31 Энергия электрического поля в конденстаторе.
- •33 Магнитное поле, магнитная индукция, закон Био-Савара-Лапласа
- •34. Магнитное поле прямолинейного проводника с током.
- •35 Магнитное поле кругового проводника с током.
- •36. Теорема о потоке вектора b.
- •37. Теорема о циркуляции вектора в
- •38 Магнитное поле в веществе. Токи намагничивания. Теорема о циркуляции вектора намагничивания j.
- •41 Закон Ома для однородного проводника. Закон Ома в дифференциальной форме.
- •42. Ток смещения
- •43 Явление электромагнитной индукции. Контур движется в
- •6. Второй закон Ньютона как уравнение движения
- •29. Теорема Гаусса для вектора р
- •32 Вектор d на границе раздела двух диэлектрических сред
- •24. Расчет электрического поля длинной прямой равномерно заряженной нити на основе поля точечного заряда.
33 Магнитное поле, магнитная индукция, закон Био-Савара-Лапласа
Подобно тому, как в пространстве, окружающем неподвижные электрические заряды, создается электрическое поле, так и в пространстве, которое окружает электрические токи, возникает поле, называемое магнитным. Следовательно, магнитное поле создается движущимися электрическими зарядами. Оно действует на магниты (магнитную стрелку) и на движущиеся заряды, т.е. токи, поэтому проводник, по которому течет электрический ток, воздействует на магнитную стрелку.
Т ок в проводнике представляет собой упорядоченное движение электрических зарядов, поэтому вокруг всякого движущегося заряда должно существовать магнитное поле, действующее на помещенную в это поле магнитную стрелку. При этом материал проводника и характер его проводимости (электронный или ионный), а также происходящие в нем процессы (например, нагревание, электролиз и т.д.) никакой роли не играют.
И, наконец, рядом исследований, в числе которых необходимо отметить опыты А.А. Эйхенвальда (1901г.), было доказано, что магнитное действие конвекционных токов, образованных движением в пространстве заряженных тел и поляризованных диэлектриков, также подобно магнитному действию токов проводимости.
П оскольку вокруг проводника с током существует магнитное поле, которое в свою очередь действует на проводник с током, то, например, два параллельных гибких проводника с токами одинакового направления притягиваются (рис. 22.2, а), выгибаясь, как показано на рисунке штриховыми линиями. Противоположно направленные проводники с токами отталкиваются (рис. 22.2, б).
Рис. 22.2
Сила взаимодействия, приходящаяся на единицу длины каждого из параллельных проводников, пропорциональна величинам сил токов в них I1 и I2 и обратно пропорциональна расстоянию между ними:
, (22.1)
где – магнитная постоянная.
Магнитная индукция
Закон взаимодействия токов был установлен в 1820 г. Ампером. На основании соотношения (22.1) устанавливается единица силы тока в СИ.
Единица силы тока в СИ – ампер – определяется как сила неизменяющегося тока, который, проходя по двум параллельным прямолинейным проводникам бесконечной длины и ничтожно малого кругового сечения, расположенным на расстоянии 1 м один от другого в вакууме, вызвал бы между этими проводниками силу, равную 2х10-7Н на каждый метр длины.
Единицу заряда, называемую кулоном, определяют как заряд, проходящий за 1 с через поперечное сечение проводника, по которому течет постоянный ток силой 1 А. В соответствии с этим кулон называют также ампер-секундой (Ас).
Чтобы найти числовое значение воспользуемся тем, что согласно определению ампера при I1 = I2 = 1А и b = 1 м сила Fед получается равной 2х10-7Н/м. Подставим эти значения в формулу (22.1):
.
Отсюда
.
Р ассмотренные опыты показывают, что вокруг всякого движущегося заряда, будь то электрон, ион или заряженное тело, помимо электрического поля существует также и магнитное поле. Электрическое поле действует как на неподвижные, так и на движущиеся электрические заряды. Важнейшая особенность магнитного поля состоит в том, что оно действует только на движущиеся в этом поле электрические заряды. Следовательно, между двумя движущимися друг относительно друга заряженными частицами существуют и электрическое и магнитное взаимодействия.
Из опытов Эрстеда следует, что магнитное поле имеет направленный характер и должно характеризоваться векторной величиной. Эту величину принято обозначать буквой . Основную силовую характеристику магнитного поля назвали магнитной индукцией.
Закон Био-Савара-Лапласа
Рассмотрим проводник с током, выделим в проводнике какой-нибудь элемент dl. - вектор, модуль которого равен элементу проводника dl. Направление вектора совпадает с напр-ем тока I. Проведем перпендикуляр к точка А. - радус-вектор; dB- индукция магнитного поля, созданная элементом проводника dl - закон Био-Савара-Лапласа для пров-ка с током I, элемент dl которого создает в некоторой точке А индукцию поля dB, где - векторное произведение векторов, µ0 – магнитная постоянная, µ- магнитная проницаемость среды. Определяет индукцию в каждой точке поля.