- •1Линейные стационарные цепи
- •1.1Определение и схемы замещения активной цепи
- •1.2Биполярный транзистор как активный двухполюсник
- •1.3Линейные усилители и их классификация
- •1.4Апериодический усилитель
- •1.5Резонансный усилитель
- •2Прохождение сигналов через линейные стационарные цепи
- •2.1Характеристики линейных активных цепей
- •2.1.1Частотный коэффициент передачи
- •2.1.2Импульсная характеристика цепи
- •2.1.3Переходная характеристика цепи
- •2.2Методы анализа в линейных стационарных цепях
- •2.2.1Спектральный метод
- •2.2.2Временной метод
- •2.2.3Прохождение узкополосных сигналов через частотно-избирательные цепи. Метод огибающей
- •2.2.4Спектральный метод огибающей
- •2.2.5Временной метод огибающей
- •2.3Прохождение радиоимпульса с прямоугольной огибающей через резонансный усилитель
- •2.3.1Воздействие на резонансный усилитель радиоимпульса включения
- •2.3.2Воздействие на резонансный усилитель радиоимпульса выключения
- •2.3.3Результат воздействия на резонансный усилитель радиоимпульса с прямоугольной огибающей
- •2.4Прохождение амплитудно-модулированного колебания через резонансный усилитель
- •3Линейные цепи с обратной связью
- •3.1Обратная связь по напряжению
- •3.2Обратная связь по току
- •3.3Обратная связь с помощью четырехполюсника
- •3.4Влияние обратной связи на характеристики активного четырёхполюсника
- •3.4.1Повышение стабильности коэффициента усиления
- •3.4.2Коррекция частотных характеристик
- •3.5Влияние обратной связи на нелинейные искажения
- •3.6Устойчивость линейных цепей с обратной связью
- •3.7Алгебраический критерий устойчивости
- •3.8Частотный критерий устойчивости Найквиста
- •4Прохождение случайных сигналов через линейные стационарные цепи
- •5Прохождение сигналов через нелинейные цепи
- •5.1Аппроксимация нелинейных характеристик
- •5.1.1Степенная аппроксимация.
- •5.1.2Кусочно-линейная аппроксимация.
- •5.1.3Показательная аппроксимация
- •5.2Воздействие гармонического сигнала на нелинейные элементы
- •5.2.1Воздействие гармонического сигнала при степенной аппроксимации
- •5.2.2Воздействие гармонического сигнала при кусочно- линейной аппроксимации
- •5.3Безынерционные нелинейные преобразования суммы гармонических сигналов
- •5.4Нелинейное резонансное усиление
- •5.5Умножение частоты
- •5.6Преобразование частоты сигнала
- •5.7Получение ам колебаний
- •5.1Амплитудное детектирование
- •5.1.1 Детектирование в режиме сильного сигнала (Диодный детектор ам
- •5.2Частотное детектирование
- •5.3Воздействие случайных сигналов на нелинейную цепь
- •6Параметрические цепи
- •6.1Параметрический резистивный элемент
- •6.2Параметрические ёмкостные элементы
- •6.3Параметрический усилитель
- •7Синтез линейных цепей
- •7.1Синтез линейных двухполюсников
- •7.2Синтез линейных четырехполюсников
- •7.3Синтез фильтров
- •Библиографический список
2.2.4Спектральный метод огибающей
Исходной информацией анализа узкополосного сигнала является его спектральная плотность и АЧХ избирательной цепи. На рисунке 2.1 изображен амплитудный спектр сигнала и АЧХ.
Спектральная плотность узкополосного входного колебания имеет два всплеска вблизи частот + ω0 и – ω0. Частотный коэффициент передачи избирательной цепи также имеет два всплеска, но вблизи частот + ωр и – ωр. В общем случае несущая частота ω0 и ωр не совпадают, т. к. существует расстройка:
|
(2.26) |
Расстройка является величиной того же порядка, что и полоса пропускания цепи (на рисунке расстройка показана больше по величине). Спектральная плотность аналитического сигнала равна нулю в области отрицательных частот, и удвоенной спектральной плотности входного сигнала в области положительных частот.
Рис. 2.1 Спектр входного сигнала , спектр аналитического сигнала
и АЧХ резонансного усилителя
Спектральная плотность аналитического сигнала, сдвинутая на величину ω0 влево, совпадает со спектральной плотностью комплексной огибающей. В новой системе координат текущей является частота .
Частотный коэффициент передачи тоже сдвигается на ω0 и переходит в частотный коэффициент передачи эквивалентной низкочастотной цепи .
Таким образом, от радиосигнала и высокочастотной цепи осуществляется переход к видеосигналу и низкочастотной цепи. Спектральная плотность комплексной огибающей выходного сигнала будет равна:
, |
(2.27) |
Выражение (2.27) определяет спектральный метод огибающей. Это же выражение в форме преобразования Лапласа определяет операторный метод огибающей.
Рис. 2.2 Спектр огибающей и АЧХ эквивалентной низкочастотной цепи резонансного усилителя
, |
(2.27) |
Использование метода огибающей позволяет сократить число особых точек, а значит, и число вычетов в два раза по сравнению с обычным спектральным (операторным) методом.
2.2.5Временной метод огибающей
Импульсная характеристика избирательной цепи также может быть представлена в виде квазигармонического колебания:
|
(2.28) |
где – комплексная огибающая импульсной характеристики.
Выходной сигнал может быть найден с помощью интеграла Дюамеля, связывающего комплексную огибающую выходного сигнала с комплексной огибающей входного сигнала и импульсной характеристикой цепи:
|
(2.29) |
где – комплексная огибающая импульсной характеристики, со сдвинутым спектром.
2.3Прохождение радиоимпульса с прямоугольной огибающей через резонансный усилитель
2.3.1Воздействие на резонансный усилитель радиоимпульса включения
Радиоимпульс включения описывается выражением:
|
(2.30) |
Комплексная огибающая входного сигнала будет равна:
|
(2.31) |
Изображение комплексной огибающей входного сигнала по Лапласу:
|
(2.32) |
Частотный коэффициент передачи:
|
(2.33) |
Коэффициент передачи эквивалентной низкочастотной цепи:
|
(2.34) |
Изображение комплексной огибающей выходного сигнала:
|
(2.35) |
Комплексная огибающая выходного сигнала может быть найдена через вычисление вычетов:
|
(2.36) |
|
(2.37) |
|
(2.38) |
где – фаза знаменателя.
|
(2.39) |
|
(2.40) |
|
(2.41) |
Комплексная огибающая выходного сигнала:
|
(2.42) |
|
(2.43) |
Выходной сигнал:
|
(2.44) |
|
(2.45) |
|
(2.46) |
Таким образом, при подаче в момент времени t = 0 на вход резонансного усилителя гармонического колебания, на выходе будет сигнал, содержащий две составляющие: первая – это стационарное колебание с частотой входного сигнала и вторая – свободные затухающие колебания с частотой , последняя при высокой добротности контура очень мало отличается от резонансной частоты .
Если расстройка , то выходной сигнал будет содержать колебания только с частотой :
|
(2.47) |
Физическая огибающая выходного сигнала будет нарастать по экспоненциальному закону, скорость нарастания огибающей определяется постоянной времени , максимальное значение огибающей равно .
Если расстройка будет отлична от нуля, огибающая выходного сигнала будет иметь более сложный характер:
|
(2.48) |
|
(2.49) |
|
(2.50) |
|
(2.51) |
Графики физической огибающей приведены на рисунке 2.3. При нулевой расстройке процесс установления выходного напряжения носит аппериодический характер, при увеличении расстройки сначала появляется превышение огибающей установившегося значения, а затем процесс установления носит колебательный характер. Объясняется это тем, что в системе присутствуют два колебания с близкими частотами ω0 и ωр. Взаимодействие этих колебаний характеризуется изменением амплитуды. С увеличением расстройки крутизна фронта огибающей растет. Это приводит к уменьшению времени переходного процесса. Одновременно с этим при увеличении расстройки происходит уменьшение амплитуды выходного сигнала.
Рис. 2.3 Физическая огибающая выходного сигнала резонансного усилителя
при воздействии радиоимпульса включения
Если длительность импульса Т больше фактического времени установления режима в контуре при включении гармонической ЭДС, то к моменту окончания входного импульса на выходе усилителя амплитуда колебания будет равна стационарному значению:
|
(2.52) |