- •1Линейные стационарные цепи
- •1.1Определение и схемы замещения активной цепи
- •1.2Биполярный транзистор как активный двухполюсник
- •1.3Линейные усилители и их классификация
- •1.4Апериодический усилитель
- •1.5Резонансный усилитель
- •2Прохождение сигналов через линейные стационарные цепи
- •2.1Характеристики линейных активных цепей
- •2.1.1Частотный коэффициент передачи
- •2.1.2Импульсная характеристика цепи
- •2.1.3Переходная характеристика цепи
- •2.2Методы анализа в линейных стационарных цепях
- •2.2.1Спектральный метод
- •2.2.2Временной метод
- •2.2.3Прохождение узкополосных сигналов через частотно-избирательные цепи. Метод огибающей
- •2.2.4Спектральный метод огибающей
- •2.2.5Временной метод огибающей
- •2.3Прохождение радиоимпульса с прямоугольной огибающей через резонансный усилитель
- •2.3.1Воздействие на резонансный усилитель радиоимпульса включения
- •2.3.2Воздействие на резонансный усилитель радиоимпульса выключения
- •2.3.3Результат воздействия на резонансный усилитель радиоимпульса с прямоугольной огибающей
- •2.4Прохождение амплитудно-модулированного колебания через резонансный усилитель
- •3Линейные цепи с обратной связью
- •3.1Обратная связь по напряжению
- •3.2Обратная связь по току
- •3.3Обратная связь с помощью четырехполюсника
- •3.4Влияние обратной связи на характеристики активного четырёхполюсника
- •3.4.1Повышение стабильности коэффициента усиления
- •3.4.2Коррекция частотных характеристик
- •3.5Влияние обратной связи на нелинейные искажения
- •3.6Устойчивость линейных цепей с обратной связью
- •3.7Алгебраический критерий устойчивости
- •3.8Частотный критерий устойчивости Найквиста
- •4Прохождение случайных сигналов через линейные стационарные цепи
- •5Прохождение сигналов через нелинейные цепи
- •5.1Аппроксимация нелинейных характеристик
- •5.1.1Степенная аппроксимация.
- •5.1.2Кусочно-линейная аппроксимация.
- •5.1.3Показательная аппроксимация
- •5.2Воздействие гармонического сигнала на нелинейные элементы
- •5.2.1Воздействие гармонического сигнала при степенной аппроксимации
- •5.2.2Воздействие гармонического сигнала при кусочно- линейной аппроксимации
- •5.3Безынерционные нелинейные преобразования суммы гармонических сигналов
- •5.4Нелинейное резонансное усиление
- •5.5Умножение частоты
- •5.6Преобразование частоты сигнала
- •5.7Получение ам колебаний
- •5.1Амплитудное детектирование
- •5.1.1 Детектирование в режиме сильного сигнала (Диодный детектор ам
- •5.2Частотное детектирование
- •5.3Воздействие случайных сигналов на нелинейную цепь
- •6Параметрические цепи
- •6.1Параметрический резистивный элемент
- •6.2Параметрические ёмкостные элементы
- •6.3Параметрический усилитель
- •7Синтез линейных цепей
- •7.1Синтез линейных двухполюсников
- •7.2Синтез линейных четырехполюсников
- •7.3Синтез фильтров
- •Библиографический список
6.3Параметрический усилитель
При одновременном воздействии на параметрическую емкость (или параметрическую индуктивность) нескольких источников сигналов с разными частотами между источниками будет происходить перераспределение (обмен) их энергий. Обычно энергия внешнего источника, называемого генератором накачки, через параметрический элемент передается в цепь полезного сигнала.
Для анализа энергетических соотношений в многоконтурных цепях с параметрической емкостью обратимся к обобщенной схеме (рис. 6.1).
Рисунок 6.1 Обобщенная эквивалентная схема параметрического усилителя
В ней параллельно параметрической емкости С включены три цепи, две из которых содержат источники и , создающие гармонические колебания с частотами и . Источники колебаний и соединены через узкополосные фильтры Ф1 и Ф2, пропускающие сигналы с частотами и . Третья цепь содержит сопротивление нагрузки и узкополосный фильтр Ф3 — холостой контур, настроенный на комбинационную частоту:
, |
(6.1) |
где n и m – целые числа.
Если источники колебаний и отдают мощности и ( – источник усиливаемого сигнала, – генератор накачки), а сопротивление нагрузки потребляет мощность , для замкнутой системы в соответствии с законом сохранения энергии получаем условие баланса мощностей:
, |
(6.2) |
Если умножить и разделить каждое слагаемое на соответствующую частоту:
, |
(6.3) |
, |
(6.4) |
Полученное равенство должно быть тождественным при любых частотах. Это возможно, если:
и . |
(6.5) |
Эти фундаментальные соотношения в радиотехнике называют уравнениями Мэнли-Роу. Они позволяют просто и наглядно выяснить закономерность преобразования мощностей сигнала и накачки в многоконтурных параметрических цепях. Рассмотрим наиболее распространенный случай, имеющий место в параметрических цепях устройств радиоэлектроники.
Установив в формулах (6.5) значения коэффициентов n = m = 1, при мощности и , а также при настройке холостого контура на частоту , источник усиливаемого сигнала и генератор накачки будут отдавать мощность в нагрузку. Тогда схема на рис. 6.1 превращается в параметрический усилитель входного сигнала. При этом усиление осуществляется за счет генератора накачки и сопровождается повышением частоты сигнала. Отметим, что параметрический усилитель обладает малым уровнем шумов, поскольку механизм усиления в нем не связан с транспортировкой зарядов. Также в параметрических усилителях отсутствуют дробовые шумы, являющиеся основными в обычных усилителях.
С помощью параметрической цепи можно осуществить и усиление мощности входного сигнала с понижением его частоты. Можно показать, что это будет иметь место при настройке холостого контура на разностную частоту и выборе , в (6.5). Обычно частота накачки равна удвоенной частоте сигнала, что удобно с практической точки зрения.