- •1Линейные стационарные цепи
- •1.1Определение и схемы замещения активной цепи
- •1.2Биполярный транзистор как активный двухполюсник
- •1.3Линейные усилители и их классификация
- •1.4Апериодический усилитель
- •1.5Резонансный усилитель
- •2Прохождение сигналов через линейные стационарные цепи
- •2.1Характеристики линейных активных цепей
- •2.1.1Частотный коэффициент передачи
- •2.1.2Импульсная характеристика цепи
- •2.1.3Переходная характеристика цепи
- •2.2Методы анализа в линейных стационарных цепях
- •2.2.1Спектральный метод
- •2.2.2Временной метод
- •2.2.3Прохождение узкополосных сигналов через частотно-избирательные цепи. Метод огибающей
- •2.2.4Спектральный метод огибающей
- •2.2.5Временной метод огибающей
- •2.3Прохождение радиоимпульса с прямоугольной огибающей через резонансный усилитель
- •2.3.1Воздействие на резонансный усилитель радиоимпульса включения
- •2.3.2Воздействие на резонансный усилитель радиоимпульса выключения
- •2.3.3Результат воздействия на резонансный усилитель радиоимпульса с прямоугольной огибающей
- •2.4Прохождение амплитудно-модулированного колебания через резонансный усилитель
- •3Линейные цепи с обратной связью
- •3.1Обратная связь по напряжению
- •3.2Обратная связь по току
- •3.3Обратная связь с помощью четырехполюсника
- •3.4Влияние обратной связи на характеристики активного четырёхполюсника
- •3.4.1Повышение стабильности коэффициента усиления
- •3.4.2Коррекция частотных характеристик
- •3.5Влияние обратной связи на нелинейные искажения
- •3.6Устойчивость линейных цепей с обратной связью
- •3.7Алгебраический критерий устойчивости
- •3.8Частотный критерий устойчивости Найквиста
- •4Прохождение случайных сигналов через линейные стационарные цепи
- •5Прохождение сигналов через нелинейные цепи
- •5.1Аппроксимация нелинейных характеристик
- •5.1.1Степенная аппроксимация.
- •5.1.2Кусочно-линейная аппроксимация.
- •5.1.3Показательная аппроксимация
- •5.2Воздействие гармонического сигнала на нелинейные элементы
- •5.2.1Воздействие гармонического сигнала при степенной аппроксимации
- •5.2.2Воздействие гармонического сигнала при кусочно- линейной аппроксимации
- •5.3Безынерционные нелинейные преобразования суммы гармонических сигналов
- •5.4Нелинейное резонансное усиление
- •5.5Умножение частоты
- •5.6Преобразование частоты сигнала
- •5.7Получение ам колебаний
- •5.1Амплитудное детектирование
- •5.1.1 Детектирование в режиме сильного сигнала (Диодный детектор ам
- •5.2Частотное детектирование
- •5.3Воздействие случайных сигналов на нелинейную цепь
- •6Параметрические цепи
- •6.1Параметрический резистивный элемент
- •6.2Параметрические ёмкостные элементы
- •6.3Параметрический усилитель
- •7Синтез линейных цепей
- •7.1Синтез линейных двухполюсников
- •7.2Синтез линейных четырехполюсников
- •7.3Синтез фильтров
- •Библиографический список
5.3Безынерционные нелинейные преобразования суммы гармонических сигналов
На вход нелинейного элемента поступает сигнал
Пусть ВАХ нелинейного элемента является квадратичной:
Таким образом в спектре тока наряду с составляющими входного сигнала с частотами ω1 и ω2 присутствуют: постоянная составляющая, составляющие с частотами 2ω1 и 2ω2, кратными частотам входного сигнала, составляющие с комбинационными частотами ω1 – ω2 и ω1 + ω2.
В общем случае при подаче на вход нелинейного элемента суммы двух гармонических колебаний с частотами ω1 и ω2 выходное колебание будет иметь составляющие спектра с частотами:
ω = |mω1 ± nω2|,
где m и n – целые числа.
Правила, по которым можно определить составляющие спектра:
Нечетные члены полинома приносят в спектр нечетные комбинационные частоты (m+n – нечетная).
Четные члены полинома приносят в спектр четные комбинационные частоты (m+n – четная).
Максимальный номер комбинационной частоты определяется степенью членов полинома.
5.4Нелинейное резонансное усиление
В линейных усилителях амплитуда переменных составляющих тока I1 меньше постоянной составляющей тока I0. Это приводит к тому, что КПД линейного усилителя невысок:
Следовательно, теоретическое значение КПД < 50%, в реальных условиях значительно меньше, поскольку требуется высокая линейность усиления. Для повышения КПД применяют нелинейный режим работы при условии сохранения формы усиливаемого сигнала. Схема нелинейного резонансного усилителя аналогична схеме линейного усилителя, отличие состоит в том, что рабочая точка сдвинута влево, а входной сигнал имеет такую амплитуду, что работа ведется с отсечкой коллекторного тока.
Коллекторный ток представляет собой периодическую последовательность косинусоидальных импульсов, их амплитуда равна , период следования импульса равен периоду входного сигнала, а длительность определяется углом отсечки .
Для того, чтобы выходное напряжение совпадало по форме с входным сигналом в качестве нагрузки используют LC – фильтр (резонансный контур), настроенный на частоту входного сигнала (частоту первой гармоники тока).
При достаточно высокой добротности контура напряжение на выходе будет иметь гармонический вид. Амплитуда тока первой гармоники:
,
где - функция Берга.
Амплитуда выходного напряжения будет равна:
,
где - эквивалентное сопротивление контура на резонансной частоте, тогда: .
Отношение амплитуды тока первой гармоники к амплитуде входного сигнала называют средней крутизной ВАХ для первой гармоники:
.
Понятие средней крутизны имеет смысл только при гармоническом напряжении на нагрузке и при гармоническом входном воздействии. При анализе схемы приходится учитывать влияние внутреннего сопротивления транзистора. Усредненное внутреннее сопротивление транзистора, приведенное к току первой гармоники:
Можно составить уравнение:
,
а так как ,
то = ; ;
,
так как ,
то
По своей структуре схема замещения аналогична схеме замещения выходной цепи линейного резонансного усилителя. Отличие состоит только в том, что крутизна Sср и внутреннее сопротивление транзистора Ri является функцией угла отсечки, а значит, зависят от входного напряжения.
Если θ = 0, тогда Sср = 0
θ = 90, тогда Sср = 0.5S
θ = 180, тогда Sср = S
КПД нелинейного усилителя:
,
, при условии = и .
З десь учтено, что амплитуда напряжения на выходе нелинейного резонансного усилителя может быть близка к напряжению питания.
Функция γ1(θ) принимает максимального значения равное двум при θ = 0, это говорит о том, что при θ→0, КПД нелинейного усилителя может быть близок к единице. Но в таком режиме полезная мощность на выходе стремящейся к нулю.
Если амплитуда импульсов коллекторного тока постоянна , то максимальная мощность на выходе достигается при угле отсечки 120°. Такой режим обычно используют при усилении сигнала с постоянной амплитудой. При усилении АМ – сигналов важно обеспечить форму огибающей. Форма огибающей не изменяется, если амплитуда тока первой гармоники линейно зависит от амплитуды входного сигнала. Такой режим достигается при θ = 90°, тогда КПД равен ≈78 %. Основным недостатком нелинейных усилителей является наличие нелинейных искажений сигнала.