- •1Линейные стационарные цепи
- •1.1Определение и схемы замещения активной цепи
- •1.2Биполярный транзистор как активный двухполюсник
- •1.3Линейные усилители и их классификация
- •1.4Апериодический усилитель
- •1.5Резонансный усилитель
- •2Прохождение сигналов через линейные стационарные цепи
- •2.1Характеристики линейных активных цепей
- •2.1.1Частотный коэффициент передачи
- •2.1.2Импульсная характеристика цепи
- •2.1.3Переходная характеристика цепи
- •2.2Методы анализа в линейных стационарных цепях
- •2.2.1Спектральный метод
- •2.2.2Временной метод
- •2.2.3Прохождение узкополосных сигналов через частотно-избирательные цепи. Метод огибающей
- •2.2.4Спектральный метод огибающей
- •2.2.5Временной метод огибающей
- •2.3Прохождение радиоимпульса с прямоугольной огибающей через резонансный усилитель
- •2.3.1Воздействие на резонансный усилитель радиоимпульса включения
- •2.3.2Воздействие на резонансный усилитель радиоимпульса выключения
- •2.3.3Результат воздействия на резонансный усилитель радиоимпульса с прямоугольной огибающей
- •2.4Прохождение амплитудно-модулированного колебания через резонансный усилитель
- •3Линейные цепи с обратной связью
- •3.1Обратная связь по напряжению
- •3.2Обратная связь по току
- •3.3Обратная связь с помощью четырехполюсника
- •3.4Влияние обратной связи на характеристики активного четырёхполюсника
- •3.4.1Повышение стабильности коэффициента усиления
- •3.4.2Коррекция частотных характеристик
- •3.5Влияние обратной связи на нелинейные искажения
- •3.6Устойчивость линейных цепей с обратной связью
- •3.7Алгебраический критерий устойчивости
- •3.8Частотный критерий устойчивости Найквиста
- •4Прохождение случайных сигналов через линейные стационарные цепи
- •5Прохождение сигналов через нелинейные цепи
- •5.1Аппроксимация нелинейных характеристик
- •5.1.1Степенная аппроксимация.
- •5.1.2Кусочно-линейная аппроксимация.
- •5.1.3Показательная аппроксимация
- •5.2Воздействие гармонического сигнала на нелинейные элементы
- •5.2.1Воздействие гармонического сигнала при степенной аппроксимации
- •5.2.2Воздействие гармонического сигнала при кусочно- линейной аппроксимации
- •5.3Безынерционные нелинейные преобразования суммы гармонических сигналов
- •5.4Нелинейное резонансное усиление
- •5.5Умножение частоты
- •5.6Преобразование частоты сигнала
- •5.7Получение ам колебаний
- •5.1Амплитудное детектирование
- •5.1.1 Детектирование в режиме сильного сигнала (Диодный детектор ам
- •5.2Частотное детектирование
- •5.3Воздействие случайных сигналов на нелинейную цепь
- •6Параметрические цепи
- •6.1Параметрический резистивный элемент
- •6.2Параметрические ёмкостные элементы
- •6.3Параметрический усилитель
- •7Синтез линейных цепей
- •7.1Синтез линейных двухполюсников
- •7.2Синтез линейных четырехполюсников
- •7.3Синтез фильтров
- •Библиографический список
5.1.2Кусочно-линейная аппроксимация.
Состоит в замене отдельных участков ВАХ нелинейного элемента отрезками прямой линии с различными наклонами. Аналитически ВАХ представляется на каждом отдельном участке.
Аппроксимация определяется двумя параметрами: напряжением начала характеристики Uн и крутизной S, имеющей размерность проводимости. Математическая форма аппроксимированной ВАХ такова:
Такую аппроксимацию обычно применяют при расчете процессов в нелинейных элементах в случае больших амплитуд внешних воздействий.
5.1.3Показательная аппроксимация
Для аппроксимации ВАХ диода в области положительных напряжений используют следующее выражение:
I0 – это обратный ток насыщения, который составляет величину порядка nA или нА.
Uт – температурный потенциал
Для кремниевых диодов при Т = 290 К, uт = 25 mВ.
Такая аппроксимация характеристики диода допустима при токах, не превышающих нескольких мА, т. е. используется при аппроксимации начального участка.
При больших токах существенным становится объёмное сопротивление проводника и характеристика переходит в линейную.
5.2Воздействие гармонического сигнала на нелинейные элементы
5.2.1Воздействие гармонического сигнала при степенной аппроксимации
ВАХ нелинейного элемента описывается степенным полиномом. В этом случае:
i = а0 + а1 (и - U0) + а2 (и - U0)2 + ...
приложенное к нелинейному двухполюснику напряжение
.
Воспользовавшись известными формулами для определения спектрального состава тока необходимо преобразовать первую часть так, чтобы все косинусы были в степени единица. Для этого достаточно воспользоваться следующими соотношениями:
путем подстановки получаем
…
Таким образом, спектр тока кроме составляющей с частотой входного сигнала содержит постоянную составляющую и гармоники с частотами, кратными частоте входного сигнала. При определении спектрального состава тока удобно пользоваться следующими правилами:
члены полинома с четными степенями формируют в спектре постоянную составляющую и четные гармоники.
члены полинома с нечетными степенями формируют нечетные гармоники.
максимальный номер гармоники соответствует показателю степени членов полинома.
5.2.2Воздействие гармонического сигнала при кусочно- линейной аппроксимации
ВАХ нелинейного элемента аппроксимируется кусочно-линейно, и работа идёт в режиме большого сигнала.
Рис. 5.7 Характеристика БНЭ и результат преобразования
Uн – минимальное напряжение, при котором через нелинейный элемент начинает протекать ток.
U0 – определяет положение рабочей точки на ВАХ.
Ток через нелинейный элемент протекает при условии, когда сумма напряжения смещения и входного сигнала:
.
Ток имеет формулу периодической последовательности импульсов, ширина импульса зависит от угла отсечки θ, который можно найти из условия:
Амплитуда импульсов тока будет равна:
Импульсы тока имеют косинусоидальную форму и могут быть описаны следующим выражением:
Произведем замену: , тогда
Если по оси откладывать x, то ток представляет собой гармоническую последовательность с периодом и длительностью .
Определим величину I’m:
, .
Определим спектральную составляющую тока, учитывая, что ток является периодической четной функцией, для нахождения амплитудных составляющих тока достаточно найти коэффициенты ряда Фурье, при функции cos постоянная составляющая:
Первая гармоника:
Амплитуда n-гармоники:
Отношение амплитуды n-ой гармоники к максимальной амплитуде импульса тока называется функцией Берга:
.
П остроим зависимость . Из графиков видно, что при постоянной амплитуде импульсов тока , функция достигает максимального значения при угле отсечки , соответственно при таком угле отсечки будет достигать наибольшего значения составляющая тока с частотой . Если поддерживать постоянную амплитуду напряжения на входе, то оптимальным будет угол отсеки .