- •А.А. Шерченков, ю.И. Штерн Материалы электронной техники
- •Оглавление
- •Лабораторная работа № 1 Определение удельного сопротивления полупроводников
- •Теоретические сведения
- •Бесконтактные методы
- •Контактные методы
- •Температурный коэффициент сопротивления кремния
- •Порядок выполнения работы
- •Требования к отчету
- •Контрольные вопросы
- •Собственный полупроводник
- •Примесный полупроводник
- •Вырожденный и невырожденный полупроводники
- •Концентрация электронов и дырок
- •Температурная зависимость концентрации носителей
- •Температурная зависимость подвижности носителей заряда
- •Температурная зависимость электропроводности
- •Описание лабораторной установки
- •Порядок выполнения работы
- •Экспериментальные результаты
- •Контрольные вопросы
- •Теоретические сведения Эффект Холла
- •Температурная зависимость коэффициента Холла
- •Температурная зависимость удельного сопротивления
- •Расчет дрейфовой подвижности
- •Описание измерительной установки
- •Порядок выполнения работы
- •Требования к отчету
- •Контрольные вопросы
- •Вычисление коэффициента термоЭдс
- •Температурная зависимость коэффициента термоЭдс
- •Зависимость коэффициента термоЭдс от концентрации свободных носителей
- •Измерительная установка
- •Порядок выполнения работы
- •Требования и отчету
- •Контрольные вопросы
- •Лабораторная работа № 5 Исследование температурной зависимости подвижности электронов и дырок в полупроводниках
- •Теоретические сведения Определение подвижности
- •Температурная зависимость подвижности носителей заряда в полупроводнике
- •Порядок выполнения работы
- •Сущность методов икс
- •Техника выполнения анализа
- •Порядок выполнения работы
- •Порядок выполнения работы
- •Требования к отчету
- •Дифференциальный сканирующий калориметр dsc-50
- •Порядок проведения измерений
- •Порядок выполнения работы
- •Требования к отчету
- •Контрольные вопросы
Бесконтактные методы
Большинство бесконтактных методов измерения удельной электрической проводимости основано на взаимодействии полупроводника с электромагнитным полем высокой частоты. При этом возможны два метода измерений. В одном из них - мостовом (рис. 1) - образец полупроводника с помощью емкостной связи введен в одно из плеч моста, питаемого переменным током высокой частоты. Изменяя значения C и R, добиваются компенсации моста, при этом величина R равна электрическому сопротивлению образца. Другой класс бесконтактных методов (методов введения образца в контур) основан на взаимодействии полупроводника с электромагнитным полем радиотехнического колебательного контура LC.
a) |
б) |
Рис.1. Схемы бесконтактных методов измерения удельного сопротивления полупроводников: а - мостовой метод; б - емкостной метод
При взаимодействии измеряемого полупроводника с колебательным контуром изменяется добротность последнего. Добротностью Q контура называется отношение реактивного сопротивления контура к его активному сопротивлению. Изменение добротности обусловлено тем, что при введении образца в контур вносятся дополнительные потери. Величина этих потерь, а следовательно, и величина Q функционально связаны с сопротивлением образца. Функцию Q = f() предварительно получают посредством измерения образцов с известным удельным сопротивлением, т.е. функция Q = f() является градуировочной кривой, по которой и определяется величина .
Таким образом, погрешность бесконтактных методов определяется в первую очередь погрешностью градуировки.
Все бесконтактные методы различаются между собой способом введения в контур исследуемых образцов. В конденсаторном методе плоский образец помещается между обкладками конденсатора, а образец в виде слитка вводится в конденсатор, изготовленный в виде разрезанных металлических колец. В обоих случаях добротность контура можно измерять посредством стандартного Q-метра на частотах 30 50 МГц. Одним из достоинств конденсаторного метода является возможность измерения слитков в полиэтиленовой пленке, предохраняющей материал от загрязнения. Недостатком метода является необходимость использования образцов только правильной геометрической формы.
В индуктивном методе образец вносится в катушку индуктивности. Этот метод менее распространен по сравнению с конденсаторным из-за того, что он малочувствителен к измерению высокоомных образцов. Наибольшее распространение он получил при измерении удельного сопротивления расплавленных полупроводников. Расплав помещается в ампулу, которая располагается внутри индуктивной катушки.
Существуют также бесконтактные методы, использующие колебания СВЧ-диапазона (109 Гц). Наиболее точными из них являются резонаторные методы. В области СВЧ добротность объемных резонаторов велика (103 104), поэтому внесение в резонатор полупроводникового образца резко снижает добротность. Образец может либо помещаться внутри резонатора, либо закрывать собой отверстие в стенке резонатора.