- •Омский государственный технический университет
- •Задание
- •Реферат
- •1.Введение
- •2. Нелинейные электроэнергетические системы:возникновение и развитее хаотических режимов.
- •2.1 Динамическая система и её математическая модель.
- •2.2Исследование свойств динамических систем
- •2.2.1 Колебательные системы и их свойства
- •2.2.2 Фазовые портреты типовых колебательных систем
- •2.2.3 Автоколебательные системы
- •2.2.4 Регулярные и странные аттракторы динамических систем
- •2.3 Установившиеся режимы, размерность и устойчивость предельных множеств динамических систем
- •2.3.1Положение равновесия
- •2.32. Периодическое решение
- •2.3.3 Квазапереодическое решение
- •2.3.4Вероятностные решения
- •2.4 Размерность предельных множеств
- •2.4.1. Фрактальная размерность
- •2.4.2 Информационная размерность
- •2.4.3. Корреляционная размерность
- •2.4.4. Размерность по Ляпунову
- •2.5 Детерминированный хаос в динамических системах
- •2.5.1 Детерминированность и хаос
- •1.5.2 Детерминированный хаос
- •2.5.3 Странные аттракторы
- •2.6 Исследование свойств детерминированного хаоса. Характеристики хаотических режимов нелинейных электрических систем
- •2.7 Обоснование возможности возникновения хаотических режимов в электроэнергетических системах. Идентификация хаотических и переходных хаотических колебаний
- •2.8 Неустойчивость и хаос в электроэнергетических системах
- •2.8.1. Модель электроэнергетической системы на базе уравнений Парка – Горева в координатах d, q
- •2.8.2 Возможные пути возникновения хаотических режимов в электроэнергетических системах
- •Большое возмущение
- •2.8.3 Неустойчивость и хаос
- •Лавина напряжения
- •Угловая нестабильность
- •1.7.4 Неустойчивые режимы и хаос
- •3 Хаотические режимы в системах электроснабжения с несколькими Источниками
- •3.1 Обнаружение и идентификация хаотических колебаний
- •5.2 Анализ и численное моделирование хаотических колебаний отклонений угловой частоты в двухмашинной ээс
- •3.2.1 Хаотические отклонения угловой частоты в двухмашинной ээс (случай 1)
- •3.2.2 Хаотические отклонения угловой частоты в двухмашинной ээс (случай 2)
- •3.2.3 Анализ и численное моделирование хаотических колебаний угловой частоты в трехмашинной ээс
- •4.Заключение
- •Библиографический список
2.4.2 Информационная размерность
Понятие фрактальной размерности является чисто метрическим и никак не учитывает информацию о поведении динамической системы во времени. В отличие от этого понятие информационной размерности являются вероятностным и определяется через частоту попадания какой – либо траектории системы в заданную область. Понятие информационной размерности вводится с использованием той же процедуры построений, что и при определении фрактальной размерности. информационная размерность Dx задается выражением
, (2.38)
где .Величина Pi представляет собой относительную частоту, с которой некоторая типичная траектория попадает в i – элемент объема, а всего число таких элементов объема, покрывающих аттрактор А, равно . Величина представляет собой энтропию, т.е. количество информации, необходимое для задания состояния системы с точностью .
Удивительна на первый взгляд, но совершенно естественна при детальном рассмотрении взаимосвязь фрактальной размерности хаотического множества с показателями спектра ЛХП. Доказано, что для аттракторов двумерных обратимых отображений с постоянным якобианом преобразования справедливо соотношение
, ,
где определены соотношением (41). Если двумерное стохастическое множество в секущей Пуанкаре порождается соответствующим потоком, то в силу непрерывности потока (48) можно обобщить на случай трехмерных дифференциальных систем с отрицательной дивергенцией, не зависящей от фазовых координат:
, .
Здесь учитывается, что непрерывной траектории соответствует один нулевой показатель в спектре ЛХП.
2.4.3. Корреляционная размерность
Другим вероятностным типом размерности является корреляционная размерность Dc , которая определяется выражением
, (2 ,39)
где , ni – число точек, лежащих в i – м элементе объема, N – общее число точек. Для облегчения интерпретации числителя правой части предположим, что путем моделирования или в результате измерений были получены N точек на какой – либо траектории системы. Определим применительно к рассматриваемому случаю корреляционную функцию следующим образом:
.
Тогда выражение (47) может быть приведено к виду
.
2.4.4. Размерность по Ляпунову
Спектр ЛХП, являясь усредненной характеристикой аттрактора, описывает его свойства независимо от начальных условий из области притяжения. Исключением являются начальные данные, отвечающие неподвижным точкам, циклам и двоякоасимптотическим траекториям типа петель сепаратрис, имеющим отличающиеся ляпуновские показатели, а также траекториям, для которых спектр ЛХП вообще не определен. Полагается, что такие траектории имеют меру нуль (являются нетипичными), и это подтверждается численными экспериментами.
Определенные трудности возникают при теоретическом обосновании взаимосвязи фрактальной размерности со спектром ЛХП для многомерных (N > 3) систем, в которых степень сжатия фазового объема зависит от координат. Сейчас многими принята гипотеза Каплана - Йорка, в соответствии с которой размерность аттрактора, называемая ляпуновской, выражается через спектр ЛХП на основе следующих соображений. Пусть известен спектр ЛХП странного аттрактора N-мерной системы. размерность которого нужно оценить:
Пусть числа представляют собой показатели Ляпунова для некоторой динамической системы. Обозначим через j наибольшее целое число, такое, что выполняется неравенство . Тогда, согласно определению, размерность по Ляпунову Dл имеет вид
(2.40) .
В трехмерной хаотической системе с показателями Ляпунова размерность по Ляпунову определяется в соответствии со следующим простым выражением:
. (2.41)
Для аттрактора выполняется неравенство , откуда следует, что . Для произвольного устойчивого предельного цикла справедливо соотношение , откуда следует, что j=1 и Dл=1. Точно так же размерность двумерного тора по Ляпунову равна Dл=2.
Ляпуновская размерность по определению зависит от типичной траектории x(t), для которой определяется спектр ЛХП, и тем самым автоматически учитывает вероятностные свойства потока. Выражениеполучено из определения размерности , т.е. непосредственным покрытием множества с заданной метрикой, без учета вероятностных свойств различных его элементов. Таким образом, фрактальная и ляпуновская размерности аттрактора совпадают по крайней мере для систем с постоянной степенью сжатия.
Для многомерных динамических систем вопрос о соответствии ляпуновской размерности размерностям натуральной меры и фрактальной пока еще открыт. Однако есть основания полагать, что ляпуновская размерность, как наиболее понятная с физической точки зрения величина, является самостоятельной и важной характеристикой аттрактора. В отличие от фрактальной ляпуновская размерность многомерных аттракторов допускает возможность ее прямого вычисления при больших, но реально допустимых затратах времени на ЭВМ.
В неавтономных системах при периодическом внешнем воздействии выражение можно применить для описания размерности стохастического множества в отображении Пуанкаре через период внешней силы. Для вычисления полной ляпуновской размерности аттракторов неавтономных систем в выражение нужно добавить единицу (или еще один нулевой показатель в спектр ЛХП), тогда
. (2 .42)
Различия в сигнатуре спектров ЛХП и размерность Dл могут быть признаком классификации регулярных и странных аттракторов. Размерность регулярных аттракторов равна числу нулевых показателей в спектре ЛХП. Для регулярных аттракторов в полном соответствии находятся: ляпуновская размерность, фрактальная (метрическая) размерность и сигнатура спектра ЛХП аттрактора. В отношении странных аттракторов о подобном взаимосоответствии можно говорить лишь применительно к трехмерным дифференциальным системам и двумерным отображениям.
Размерность подобных аттракторов DF = 2 + d, где d << 1, в силу преимущественного сжатия потока в сравнении с растяжением. Такой аттрактор при грубом рассмотрении представляется почти поверхностью с экспоненциально расходящимися по ней близкими траекториями. Поэтому и размерность аттрактора близка к двум. На самом деле таких поверхностей в аттракторе бесконечное множество. Отсюда канторовость структуры в сечении Пуанкаре. Поэтому странные аттракторы не являются многообразиями, а представляют собой прямое произведение многообразия на множество типа канторова.