- •2,Основные физические свойства жидкостей
- •1.1. Модели жидкостей
- •1.2. Основные физические свойства жидкости.
- •2. Гидростатика
- •2.1.Силы, действующие на жидкость. Давление в жидкости
- •2.2.Гидростатическое давление и его свойство
- •Дифференциальные уравнения равновесия жидкости
- •2.4 Равновесие жидкости в поле силы тяжести. Поверхность уровня
- •2.5 Относительное равновесие.
- •2.5.1. Движение резервуара с жидкостью по вертикали с постоянным ускорением а (рис.2.6).
- •2.6.Давление жидкости на твердые поверхности. Закон Архимеда
- •2.6.1.Давление жидкости на плоскую стенку
- •2.6.2.Давление жидкости на криволинейные поверхности. Закон Архимеда.
- •3.Кинематика жидкости и газа.
- •3.2.Уравнение неразрывности сжимаемой жидкости.
- •3.3. Движение жидкой частицы
- •4.Динамика жидкости
- •4.1. Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости
- •Уравнение Бернулли для элементарной струйки вязкой жидкости
- •4.2. Основные дифференциальные уравнения движения идеальной жидкости в форме Эйлера и их интегрирование
- •Интегрирование уравнений Эйлера для установившегося движения.
- •4.3. Уравнение Бернулли для потока жидкости с поперечным сечением конечных размеров.
- •4.4. Уравнение движения вязкой жидкости (Уравнение Навье – Стокса)
- •5. Гидравлические сопротивления
- •5.1. Виды гидравлических сопротивлений
- •5.2. Режимы течения жидкости в трубах. Число Рейнольдса
- •5.3. Ламинарное течение в трубах. Одномерное течение
- •5.4. Турбулентное течение
- •5.5. Местные гидравлические сопротивления
- •5.5.1. Внезапное расширение трубопровода
- •5.5.2. Постепенное расширение трубопровода
- •5.5.3. Внезапное сужение трубопровода
- •5.5.4. Постепенное сужение трубы
- •6. Гидравлический расчет трубопроводов
- •6.1. Общие сведения. Простой трубопровод постоянного сечения
- •6.1.2. Расчет длинных трубопроводов в квадратичной области сопротивления.
- •6.2. Расчет сложных трубопроводов
- •6.2.1. Параллельное соединение трубопроводов
- •6.2.2. Непрерывная раздача расхода по пути (дырчатые трубопроводы)
- •6.2.3. Простая разветвленная сеть
- •6.2.4. Кольцевой трубопровод
- •7. Истечение жидкости через отверстия и насадки
- •7.1.Истечение жидкости из отверстий в тонкой стенке
- •7.1.1. В случае истечения из сосудов со свободной поверхностью
- •7.2. Истечение жидкости при переменном уровне
- •7.3. Истечение жидкости через насадки
- •8. Гидравлический удар
5.5.3. Внезапное сужение трубопровода
Внезапное сужение трубопровода (рис. 5.12) всегда вызывает меньшую потерю энергии, чем внезапное расширение с таким же соотношением площадей. В этом случае потеря обусловлена, во – первых, трением потока при входе в узкую трубу и, во – вторых, потерями на вихреобразование. Последнее вызывается тем, что поток не обтекает входной угол, а срывается с него и сужается; кольцевое же пространство вокруг суженной части потока заполняется завихренной жидкостью.
В процессе дальнейшего расширения потока происходит потеря напора, определяемая формулой Борда (5.19).
Следовательно, полная потеря напора
, (5.27)
где - коэффициент потерь, обусловленный трением потока при входе в узкую трубу и зависящий от и Re;
- скорость потока в суженном месте;
- коэффициент сопротивления внезапного сужения, зависящий от степени сужения.
Для практических расчетов можно пользоваться полуэмпирической формулой Н.Е.Идельчика:
, (5.28)
где - степень сужения
Рис. 5.12. Внезапное сужение трубы Рис.5.13. Конфузор
5.5.4. Постепенное сужение трубы
Коническая сходящаяся труба, называется конфузором (рис.5.13). Течение жидкости в конфузоре сопровождается увеличением скорости и падением давления; т.к. давление жидкости в начале конфузора выше, чем в конце, причин для возникновения вихреобразований и срывов потока (как в диффузоре) нет. В конфузоре имеются лишь потери на трение. В связи с этим сопротивление конфузора всегда меньше, чем сопротивление такого же диффузора.
Потерю напора на трение в конфузоре можно подсчитать по такой же формуле как и для диффузора
. (5.29)
6. Гидравлический расчет трубопроводов
6.1. Общие сведения. Простой трубопровод постоянного сечения
При гидравлическом расчете трубопроводы подразделяют на простые и сложные.
Простым называют трубопровод, состоящий из одной линии труб (не имеет ответвлений) с постоянным расходом по длине трубопровода.
Всякие другие трубопроводы называются сложными.
Рассмотрим простой трубопровод постоянного сечения. При истечении в атмосферу (рис. 6.1а),
Рис.6.1. К расчету простого трубопровода
уравнение Бернулли, записанное для сечений на поверхности воды в резервуаре и на выходы из трубы, имеет вид:
Пренебрегая величиной (очень малой по сравнению с другими членами уравнения) и обозначая z0-z=H, приводим уравнение Бернулли к виду:
. (6.1)
При истечении под уровень (рис. 6.1б) получим аналогично:
.
В этом уравнении в отличие от предыдущего местные сопротивления оценены двумя слагаемыми и . Первое слагаемое так же, как и в предыдущем случае, учитывает потери напора на протяжении трубопровода, начиная от выхода из резервуара А в трубу (точка а) и до конца трубы (точка б), за исключением потерь напора на выход в резервуаре В, которые оценены вторым слагаемым.
По аналогии с первым случаем, пренебрегая величиной и , можно привести и это уравнение к виду:
(6.2)
Формулы (6.1) и (6.2) тождественны между собой, и гидравлические расчеты для обеих схем трубопровода будут одинаковы.
Различие состоит лишь в том, что при истечении под уровень, единица, стоящая в скобках в правой части, представляет собой коэффициент сопротивления «на выход» потока под уровень, в то время как при истечении в атмосферу она учитывает кинетическую энергию, оставшуюся в потоке после выхода из трубопровода, которая может быть так или иначе использована.
Таким образом, напор Н при истечении под уровень равен сумме всех сопротивлений: при истечении же в атмосферу он делится на две части: кинетическую энергию, уносимую потоком из трубы, и сумму потерь напора
.
Гидравлический расчет простого трубопровода сводится к решения трех основных задач (для заданных конфигураций трубопровода, его материала и длины).
Первая задача. Требуется определить напор Н, необходимый для пропуска заданного расхода жидкости Q по заданному трубопроводу диаметром d и длиной (шероховатость известна). Задача решается путем непосредственного использования формулы (6.1) с предварительным вычислением средней скорости
.
Тогда искомый напор
(6.3)
Определение значений коэффициентов и в данной задаче не вызывает затруднений, они находятся на основании известного числа Re (легко находится) и относительной шероховатости трубопровода.
Вторая задача. Требуется определить пропускную способность (расход) трубопровода Q при условии, что известны напор Н, длина трубы и ее диаметр d (и шероховатость). Задача решается с помощью формулы (6.3), согласно которой
. (6.4)
Т.к. коэффициенты и являются функциями числа Re, которое связано с неизвестным и искомым здесь расходом Q, то решение находим методом последовательных приближений, полагая в первом приближении существование квадратичного закона сопротивления, при котором коэффициенты и не зависят от числа Re (а определяются только относительной шероховатостью стенок трубопроводов).
Третья задача. Требуется определить диаметр трубопровода d при заданных значениях Q, и Н. Здесь также используем формулу (6.4), но встречаемся с трудностями в вычислениях вследствие того, что Re неизвестно, неизвестна следовательно и . Решение задачи производится также методом последовательных приближений, полагая в первом приближении наличие квадратичного закона сопротивления, при котором коэффициент является функцией только диаметра (при заданной шероховатости стенок трубы)
Тогда уравнение (6.4) приводится к виду
.
Задаваясь рядом значений диаметра d1, d2, …,du и вычисляя по последней формуле соответственно Q1, Q2, …, Qu, строим график Q=f(d) (рис.6.2), из которого определяем диаметр, отвечающий заданному расходу.
Рис.6.2. К расчету диаметра
Трубопровода при заданном
расходе
6.1.1. Рассмотрим простой трубопровод, состоящий из труб разного диаметра (рис. 6.3), уложенных в одну линию одна вслед за другой (последовательное соединение труб). Уравнение Бернулли для этого случая запишется в виде:
,
где - потери напора на первом, втором и т.д. участках трубопровода.
Рис.6.3. Последовательное соединение трубопроводов
Потери напора на первом участке с диаметром трубы d1:
Аналогично для последующих участков:
В последнем равенстве в скобках добавлено третье слагаемое – единица, учитывающая потери напора на выход (об этом говорилось ранее)
Таким образом, расчетное уравнение имеет вид:
. (6.5)
Из уравнения (6.5) видно, что решение первой и второй задач будет таким же, как для трубопровода постоянного диаметра.
Третья же задача, если в ней есть потребность определения всех диаметров для всех участков, становится неопределенной, т.к. в этом случае уравнение (6.5) содержало бы n неизвестных. Очевидно, что для определенности решения надо задавать диаметры труб для всех участков, кроме одного.