- •Даутов о.Ш. Электромагнитная совместимость
- •Лекция 2
- •2 Моделирование возникновения, распространения и воздействия помех на основе уравнений электродинамики
- •2.1. Уравнения электромагнитного поля.
- •Лекция 3
- •2.2. Уравнения поля в дифференциальной форме.
- •Лекция 4
- •2.3. Материальные уравнения
- •Лекция 5
- •2.4. Комплексная форма уравнений поля.
- •2.5 Единственность решений уравнений поля
- •2.6 Плоская электромагнитная волна в однородной среде.
- •Лекция 6
- •3. Возникновение и распространение помех в конструкциях
- •3.1 Задержка и искажение сигнала в схемах с сосредоточенными элементами и в коротких линиях связи
- •Лекция 7
- •3.2. Распространение помех в регулярных направляющих системах
- •Лекция 8
- •3.3. Расчет помех рассогласования в длинной линии при произвольной нагрузке
- •Ток в линии представлен слагаемыми
- •Эта волна вызывает появление первой отраженной волны Us0 (р, ), так что суммарное напряжение и ток удовлетворяют условию:
- •Контрольные вопросы
- •Лекция 9
- •3.4. Расчет поля помехи по известному распределению источников
- •Контрольные вопросы.
- •Лекция 10
- •3.5. Перекрестные помехи по электрическому полю в коротких многопроводных линиях связи
- •Коэффициенты сij в этом уравнении являются взаимными емкостями между проводниками. Связь с емкостными коэффициентами очевидна:
- •Контрольные вопросы
- •Лекция 11.
- •3.6. Перекрестные помехи за счет магнитных связей в многопроводных линиях
- •Контрольные вопросы
- •Лекция 12
- •3.7. Перекрестные помехи в длинных линиях связи
- •Контрольные вопросы
- •Лекция 13
- •4. Физические методы обеспечения электромагнитной совместимости.
- •4.1. Экранирование электростатических полей
- •Контрольные вопросы
- •Лекция 14
- •4.2. Экранирование магнитостатических полей.
- •Контрольные вопросы
- •Лекция 15
- •Контрольные вопросы
- •Лекция 16
- •4.4. Применение объемного интегрального уравнения к расчету плоского экрана
- •Контрольные вопросы
- •Лекция 17
- •4.5. Расчет многослойных экранов при экранировании плоской волны
- •Отношение комплексной амплитуды отраженной волны к комплексной амплитуде падающей волны назовем коэффициентом отражения:
- •Контрольные вопросы
- •Лекция 18
- •4.6. Экранирование локального источника многослойным экраном
- •Контрольные вопросы
- •Лекция 19
- •4.7. Фильтры
- •Контрольные вопросы
- •Лекция 20
- •Заключение
- •Контрольные вопросы
Лекция 5
2.4. Комплексная форма уравнений поля.
Для процессов изменяющихся во времени по гармоническому закону с некоторой частотой f, каждая проекция поля может быть представлена универсальной зависимостью. Например, декартовая составляющая электрического поля может быть записана в виде:
, (5.1)
где = 2f называется круговой частотой поля и имеет размерность рад/с, - амплитуда проекции поля, а x– начальная фаза проекции поля в точке наблюдения. Используя формулу Эйлера, связывающую тригонометрические и экспоненциальную функцию:
еi = cos+ i sin,
соотношению (5.1) можно представить как реальную часть комплексного выражения:
, (5.2)
где называется комплексной амплитудой проекции поля. Полностью вектор напряженности электрического поля можно представить в виде:
, (5.3)
где вектор - называется комплексным вектором напряженности электрического поля:
. (5.4)
каждый из векторов гармонически изменяющегося во времени поля может быть представлен в виде аналогичном (5.3). Поле подстановки этих представлений в уравнения поля и с учетом перестановочности дифференцирования и выделения реальной части получим, сокращая общий множитель еit систему уравнений относительно комплексных векторов поля:
, (5.5)
, (5.6)
, (5.7)
. (5.8)
Полученная система называется уравнениями Максвелла в комплексной форме. По сравнению с исходными уравнениями они не содержат зависимость от времени, а дифференцированию по времени соответствует умножение на i. Граничные условия не содержат зависимость от времени и оказываются справедливыми для комплексных векторов. Благодаря этому уравнения поля в комплексной форме соответствуют установившимся стационарным процессам и не требуют задания т.н. начальных условий, необходимых для общих уравнений поля.
2.5 Единственность решений уравнений поля
Уравнения поля в дифференциальной форме должны быть дополнены материальными уравнениями, граничными условиями и начальными условиями. Утверждение о единственности решения уравнений поля при определенном сочетании этих условий называется теоремой единственности, которая имеет разновидности. Например, для ограниченной области V c границей s и известным распределением электрофизических параметров , , и источников решение уравнений Максвелла единственно, если в начальный момент времени задано распределение электрического поля , а во все последующие моменты времени известна касательная составляющая поля
. (5.9)
Для бесконечной области, кроме указанных условий должны выполняться условия излучения. Например, для комплексных векторов поля в однородном пространстве должно выполняться одно из условий:
что физически соответствует требованию, чтобы на достаточном удалении от источников электромагнитное поле имело вид расходящейся от них сферической волны.