- •Даутов о.Ш. Электромагнитная совместимость
- •Лекция 2
- •2 Моделирование возникновения, распространения и воздействия помех на основе уравнений электродинамики
- •2.1. Уравнения электромагнитного поля.
- •Лекция 3
- •2.2. Уравнения поля в дифференциальной форме.
- •Лекция 4
- •2.3. Материальные уравнения
- •Лекция 5
- •2.4. Комплексная форма уравнений поля.
- •2.5 Единственность решений уравнений поля
- •2.6 Плоская электромагнитная волна в однородной среде.
- •Лекция 6
- •3. Возникновение и распространение помех в конструкциях
- •3.1 Задержка и искажение сигнала в схемах с сосредоточенными элементами и в коротких линиях связи
- •Лекция 7
- •3.2. Распространение помех в регулярных направляющих системах
- •Лекция 8
- •3.3. Расчет помех рассогласования в длинной линии при произвольной нагрузке
- •Ток в линии представлен слагаемыми
- •Эта волна вызывает появление первой отраженной волны Us0 (р, ), так что суммарное напряжение и ток удовлетворяют условию:
- •Контрольные вопросы
- •Лекция 9
- •3.4. Расчет поля помехи по известному распределению источников
- •Контрольные вопросы.
- •Лекция 10
- •3.5. Перекрестные помехи по электрическому полю в коротких многопроводных линиях связи
- •Коэффициенты сij в этом уравнении являются взаимными емкостями между проводниками. Связь с емкостными коэффициентами очевидна:
- •Контрольные вопросы
- •Лекция 11.
- •3.6. Перекрестные помехи за счет магнитных связей в многопроводных линиях
- •Контрольные вопросы
- •Лекция 12
- •3.7. Перекрестные помехи в длинных линиях связи
- •Контрольные вопросы
- •Лекция 13
- •4. Физические методы обеспечения электромагнитной совместимости.
- •4.1. Экранирование электростатических полей
- •Контрольные вопросы
- •Лекция 14
- •4.2. Экранирование магнитостатических полей.
- •Контрольные вопросы
- •Лекция 15
- •Контрольные вопросы
- •Лекция 16
- •4.4. Применение объемного интегрального уравнения к расчету плоского экрана
- •Контрольные вопросы
- •Лекция 17
- •4.5. Расчет многослойных экранов при экранировании плоской волны
- •Отношение комплексной амплитуды отраженной волны к комплексной амплитуде падающей волны назовем коэффициентом отражения:
- •Контрольные вопросы
- •Лекция 18
- •4.6. Экранирование локального источника многослойным экраном
- •Контрольные вопросы
- •Лекция 19
- •4.7. Фильтры
- •Контрольные вопросы
- •Лекция 20
- •Заключение
- •Контрольные вопросы
Отношение комплексной амплитуды отраженной волны к комплексной амплитуде падающей волны назовем коэффициентом отражения:
(17.14)
Как и комплексные амплитуды волн коэффициент отражения является функцией координат. С помощью (17.13) получаем связь между коэффициентами отражений в соседних слоях:
(17.15)
где . Коэффициент совпадает с коэффициентом отражения Френеля при падении плоской волны из i-ой среды на границу раздела:
(17.17)
Связь между коэффициентами отражения вблизи левой и правой границы в пределах одного слоя устанавливается с помощью (17.7).
(17.16)
где di – толщина i-го слоя.
(17.17)
Благодаря этому соотношению мы получаем возможность последовательного определения коэффициентов отражения начиная с i=N, т.к. в области i=N+1 отраженное поле отсутствует и коэффициент отражения оказывается известным и равным нулю:
Применяя (17.15) при i=N находим , найдя затем с помощью (17.17) , мы оказываемся подготовленными к следующей итерации при i=N-1 и т.д. После N+1 итерации получаем коэффициент отражения всего многослойного экрана и по известной комплексной амплитуде падающего поля находим амплитуду отраженной волны .
Более важной величиной является коэффициент передачи экрана:
(17.18)
Назовем частным коэффициентом передачи величину
(17.19)
С помощью (17.13) и (17.15) получаем следующую формулу:
(17.20)
где - известный коэффициент прохождения Френеля, а Ri,i+1 и Ri+1, – величины, найденные выше при определении коэффициента отражения, так что каждый коэффициент прохождения оказывается известным.
Составим произведение частных коэффициентов прохождения от i=0 до i=j:
(17.21)
Отношение является коэффициентом передачи из области i=0 в область i=j+1. Произведение в правой части (17.21) с помощью (17.7) также вычисляется непосредственно:
(17.22)
Из (17.21) получаем формулу:
(17.23)
позволяющую рассчитывать поле в любой области и, в частности, для коэффициента передачи многослойного экрана в целом, применив (17.19) получаем:
(17.24)
Все полученные формулы (17.13)-(17.24) справедливы и для перпендикулярной поляризации с той разницей, что коэффициенты и для этого случая имеют значения:
Так что приведенная методика позволяет рассчитать интересующие величины.
Контрольные вопросы
1. В каких направлениях распространяются плоские волны в каждом слое многослойного экрана?
2. Как описываются составляющие этих волн, поляризованные параллельно и перпендикулярно плоскости падения?
3. Как ориентированы магнитные составляющие этих волн?
4. Как найти поле плоской волны в любой точке пространства, если известны её векторы в некоторой заданной точке?
5. Как связаны комплексные амплитуды волн в соседних слоях?
6. Как формулируется закон преломления для многослойной среды?
7. Как найти амплитуды отраженных волн перед многослойным экраном с помощью рекуррентных формул для коэффициента отражения?
8. Как найти коэффициент передачи многослойного экрана по найденным коэффициентам отражения в каждом слое?
9. Как найти эффективность экранирования по коэффициенту передачи многослойного экрана?