- •Лекции по дисциплине «электротехника и электроника»
- •Глава 1 основные понятия и определения электрических цепей
- •Электрическая цепь и её элементы
- •Активные элементы
- •1.4 Пассивные элементы
- •1.5 Основные законы и уравнения электрических цепей
- •Глава 2. Основные свойства и методы расчета электрических цепей постоянного тока
- •2.1 Метод контурных токов
- •2.2 Принцип наложения и метод наложения
- •2.6 Метод узловых потенциалов
- •2.7 Метод эквивалентного генератора
- •2.8 Передача энергии от активного двухполюсника нагрузке
- •2.9 Преобразования в линейных электрических цепях
- •Глава 3 линейные цепи синусоидального тока
- •3.1 Синусоидальный ток и его основные характеристики
- •3.2 Получение синусоидальной эдс
- •3.3 Способы изображения синусоидальных величин
- •3.4 Законы Ома и Кирхгофа в комплексной форме
- •3.5 Пассивные элементы r, l, c в цепи синусоидального тока
- •3.6 Последовательное соединение элементов r, l, c в цепи синусоидального напряжения
- •3.7 Мгновенная и средняя мощности. Активная, реактивная и полная мощности. Измерение мощности ваттметром
- •3.8 Треугольники сопротивлений, напряжений и мощностей
- •3.9 Топографическая и векторная диаграммы
- •3.10 Резонанс напряжений
- •3.11 Резонанс токов
- •3.12 Частотные характеристики пассивных двухполюсников
- •3.13 Условие передачи максимальной мощности от активного двухполюсника нагрузке
- •3.14 Падение и потеря напряжения в линии передачи электроэнергии
- •Глава 4 цепи со взаимной индуктивностью
- •4.1 Индуктивно связанные элементы. Эдс взаимной индукции
- •Последовательное соединение индуктивно связанных элементов цепи
- •Параллельное соединение индуктивно связанных элементов цепи
- •4.4 Эквивалентная замена индуктивно связанных цепей
- •4 .5 Трансформатор. Вносимое сопротивление. Векторная диаграмма
- •Глава 5 расчёт трёхфазных электрических цепей
- •5.1. Основные понятия и определения
- •5.2 Основные схемы соединения трёхфазных цепей
- •5.3 Методы расчета трёхфазных цепей
- •5.3.1 Соединение звездой
- •5.3.2 Соединение треугольником
- •5.4 Измерение мощности в трёхфазных цепях
- •5.4 Аварийные режимы
- •5.5 Вращающееся магнитное поле
- •Глава 6 линейные цепи с несинусодальными источниками
- •6.1 Основные понятия и определения
- •6.2 Особенности расчета линейной электрической цепи с несинусоидальными источниками
- •6.3 Мощность при несинусоидальных источниках
- •6.4 Высшие гармоники в трёхфазных цепях
- •Глава 7 четырёхполюсники
- •7.1 Определение четырёхполюсника. Основные формы записи уравнений четырёхполюсника
- •7.2 Определение коэффициентов четырёхполюсника
- •7.2 Определение коэффициентов y, z, h, g и в форм уравнений через коэффициенты формы а
- •Эквивалентные схемы четырёхполюсника
- •7.4 Соединение четырехполюсников
- •8 Переходные процессы в линейных электрических цепях
- •8.1 Общие вопросы теории переходных процессов
- •4.2. Классический метод расчёта переходных процессов
- •4.2.1. Определение принужденной составляющей
- •4.2.2. Определение порядка цепи n
- •4.2.3. Определение корней характеристического уравнения
- •8.2.4. Определение постоянных интегрирования
- •8.2.5 Переходные процессы в цепях первого порядка
- •8.2.5.1 Разряд заряженной ёмкости через сопротивление r
- •8.2.5.2 Подключение r -цепи к источнику постоянного напряжения
- •4.2.5.3 Подключение rl-цепи к источнику постоянного напряжения
- •8.2.5.4 Подключение rc-цепи к источнику гармонического напряжения
- •8.2.6 Переходные процессы в цепях второго порядка
- •8.2.6.1 Разряд емкости на цепь rl
- •8.2.6.2 Апериодический разряд емкости на цепь rl
- •8.2.5.3 Колебательный заряд конденсатора
- •8.2.5.4 Общий случай расчета цепи второго порядка
- •8.3 Операторный метод расчета переходных процессов в линейных электрических цепях
- •8.3.1 Преобразование Лапласа. Основные теоремы операторного метода
- •Теоремы операторного метода
- •Ключевые теоремы
- •Некоторые типовые преобразования Лапласа
- •8.3.2 Законы Ома и Кирхгофа в операторной форме
- •8.3.3 Эквивалентные операторные схемы
- •8.3.4 Порядок расчета переходных процессов операторным методом
- •8.3.6 Расчет свободных составляющих операторным методом
4.2.2. Определение порядка цепи n
В простейших случаях низкопорядковых цепей можно руководствоваться следующей рекомендацией: порядок цепи определяется количеством независимых реактивных элементов в этой цепи, другими словами, количеством независимых начальных условий. Так, например, фрагменты цепей, приведенных на рис. 8.2. а, б, дают вклад в величину n:
В случае большого количества реактивных элементов в цепи порядок определяется оценочными формулами. Не претендуя на полноту изложения, в качестве примера приведем одну из них:
(8.5)
|
а) б) с) Рис. 8.3 |
где r – число реактивных элементов;
аL, aC – число узлов, связывающих только индуктивные, или только ёмкостные токи соответственно;
bL, bC – число контуров, проходящих только через реактивные элементы – индуктивности и ёмкости, соответственно, и не содержащие резисторов.
Рассмотрим применение формулы (8.5) на примере схемы (рис. 8.3, с): r = 4, aL = 0, aC = 0, bL = 0, bC = 1, следовательно, порядок цепи n = 4 – 1 = 3.
Часто к быстрому результату при определении порядка цепи приводит следующая рекомендация: степень характеристического уравнения равна сумме порядков дифференциальных уравнений для независимых контуров, выбранных так, чтобы порядок дифференциальных уравнений для них был наименьшим.
Так цепь на рис. 8.3 имеет три независимых контура: внешний контур имеет нулевой порядок, левая ячейка-контур – первый порядок и любой из оставшихся контуров (средняя ячейка, например) – второй порядок. Суммируя порядки этих контуров, получаем n = 3.
4.2.3. Определение корней характеристического уравнения
Если получено итоговое дифференциальное уравнение (8.2), то для составления характеристического уравнения в нем все производные от искомой величины заменяются корнем p в соответствующей степени, а сама искомая функция заменяется единицей:
. (8.6)
Однако процедура получения дифференциального уравнения (8.2) не всегда очевидна и всегда скучна и утомительна. Поэтому разработаны более ловкие и удобные методы составления характеристического уравнения.
Приведем некоторые из них без доказательства в виде практических рекомендаций
Метод входного сопротивления (входной проводимости)
Составляем цепь, соответствующую свободному режиму (для этого удаляем все источники электрической энергии: источники ЭДС замыкаем накоротко, ветви с источниками тока размыкаем).
Размыкаем цепь в произвольном месте и относительно точек разрыва записываем входное комплексное сопротивление , при этом комплекс емкостного сопротивления , а индуктивного .
В полученном выражении повсеместно величину заменяем корнем p и приравниваем выражение к нулю.
Уравнение является характеристическим уравнением.
Следует отметить, что для цепей, содержащих большое количество параллельных ветвей, удобно пользоваться методом входной проводимости. Метод состоит в том, что записывается эквивалентная комплексная проводимость между двумя произвольными узлами послекоммутационной цепи с отключёнными источниками. Далее, как и в предыдущем случае, j заменяется на р и решается уравнение .
Метод главного определителя
Составляем цепь, соответствующую свободному режиму.
Выбираем независимые контуры и задаем направление их контурных токов.
Составляем главный определитель , состоящий из собственных и общих контурных комплексных сопротивлений.
Повсеместно заменяем на p и приравниваем нулю.
Уравнение – характеристическое уравнение
.
Рис. 8.4 |
Рассмотрим применение описанных способов определения корней характеристического уравнения на примере цепи второго порядка (рис. 8.4).
Метод входного сопротивления
Разорвём ветвь в цепи (рис. 8.4), содержащую емкость, и относительно точек разрыва запишем входное сопротивление
|
Тогда характеристическое уравнение для указанной цепи
Метод главного определителя. Выберем независимые контуры и укажем направление их обхода (рис. 8.4). Составим главный определитель, заменяя на p
.
Как видно, оба метода приводят к одному характеристическому уравнению.
Существует еще один способ, основанный на определении постоянной времени, применимый только для цепей I порядка.
Постоянной времени цепи называют промежуток времени, за который искомая величина изменится в е раз. Время переходного процесса прямо пропорционально и приближённо равно:
. (8.7)
Для устойчивых цепей (цепей, в которых соблюдается условие ) корни характеристического уравнения должны быть отрицательными или иметь отрицательную действительную часть. Постоянная времени для цепей I порядка связана с корнем характеристического уравнения:
. (8.8)
Причём для цепей, содержащих ёмкость, – = RэС, а для цепей, содержащих индуктивность, – =L/Rэ, где Rэ – эквивалентное сопротивление послекоммутационной цепи, вычисленное относительно зажимов единственного реактивного элемента (накопителя энергии) при удаленных источниках.