- •С. Г. Иванов основы функционирования систем сервиса Теоретическая механика
- •Предисловие
- •Основные понятия и исходные положения статики
- •1.1. Основные понятия статики
- •1.2. Аксиомы статики
- •1.3. Виды сил
- •1.4. Связи и их реакции
- •2. Сложение сил. Система сходящихся сил
- •2.1. Геометрический способ сложения сил.
- •2.2. Разложение сил
- •2.3. Проекция силы на ось и на плоскость
- •2.4. Аналитический способ задания сил
- •2.5. Аналитический способ сложения сил
- •2.6. Равновесие системы сходящихся сил
- •2.7. Статически определимые и неопределимые системы
- •2.8. Момент силы относительно центра (или точки)
- •2.9. Теорема Вариньона о моменте равнодействующей
- •2.10. Сложение и разложение параллельных сил, расположенных
- •3. Произвольная плоская системы сил
- •3.1. Теорема о параллельном переносе сил
- •3.2. Приведение произвольной системы сил к данному центру
- •3.3. Условия равновесия плоской системы сил
- •3.4. Условия равновесия плоской системы параллельных сил
- •3.5. Равновесие системы тел
- •3.6. Распределённые силы
- •4. Трение
- •4.1. Трение скольжения
- •4.2. Трение качения
- •5. Системы пар и сил в пространстве
- •5.1. Момент пары сил. Момент силы относительно оси
- •5.2. Сложение сил, произвольно расположенных в пространстве. Условия равновесия
- •6. Силы тяжести. Центр тяжести
- •6.1. Центр параллельных сил
- •6.2. Центр тяжести твёрдого тела
- •7. Кинематика точки и твёрдого тела
- •7.1. Введение в кинематику. Способы задания движения точки
- •7.2. Кинематика точки
- •7.2.1. Естественный способ
- •7.2.2. Координатный способ
- •7.2.3. Переход от координатного способа задания движения
- •7.3. Скорость точки
- •7 .3.1. Естественный способ задания движения
- •7.3.2. Координатный способ задания движения
- •7.4. Ускорение точки
- •7.4.1. Естественный способ задания движения
- •7.4.2. Координатный способ задания движения
- •8. Поступательное и вращательное движения твёрдого тела
- •8.1. Поступательное движение твёрдого тела
- •8.2. Вращательное движение твёрдого тела вокруг оси
- •8.2.1. Равномерное и равнопеременное вращение
- •8.2.2. Скорости и ускорения точек вращающегося тела
- •9. Плоскопараллельное движение твёрдого тела
- •9.1. Уравнение плоскопараллельного движения.
- •9.2. Определение траекторий точек тела
- •9.3. Определение скоростей точек тела
- •9.4. Теорема о проекциях скоростей двух точек тела
- •9.5. Определение скоростей точек тела
- •9.6. План скоростей
- •9.7. Определение ускорений точек тела
- •10. Введение в динамику. Законы динамики. Уравнение движения
- •10.1. Основные понятия и определения
- •10.2. Законы динамики
- •10.3. Система единиц
- •10.4. Задачи динамики
- •10.5. Дифференциальное уравнение движения точки
- •11. Общие теоремы динамики точки
- •11.1. Количество движения и кинетическая энергия точки
- •11.2. Импульс силы
- •11.3. Теорема об изменении количества движения точки
- •11.4. Работа силы. Мощность
- •11.5. Теорема об изменении кинетической энергии точки
- •12. Прямолинейные колебания точки
- •12.1. Свободные колебания без учёта сил сопротивления
- •12.2. Вынужденные колебания. Резонанс
- •13. Динамика систем
- •13.1. Механическая система
- •13.2. Момент инерции тела относительно оси. Радиус инерции
- •13.3. Принцип Даламбера
- •Библиографический список
- •Словарь терминов и определений
- •Алфавитно-предметный указатель
- •Сергей Гаврилович Иванов основы функционирования систем сервиса
- •644099, Омск, ул. Красногвардейская, 9
7.2.2. Координатный способ
П ри координатном способе задания закона движения точки необходимо знать положение точки М (рис. 7.2) в пространстве в каждый момент времени, т. е. надо задать координаты точки x, y, z как функции времени.
В декартовой системе координат Оxyz закон движения точки задаётся в виде уравнений движения точки:
. (7.2)
Уравнения (7.2) в параметрическом виде задают траекторию движения. Если из (7.2) исключить параметр t, то можно получить саму траекторию.
При движении точки на плоскости координата z равна нулю, и мы получим только два уравнения движения:
. (7.3)
При прямолинейном движении точки, например, вдоль оси x, получим только одно уравнение движения
, (7.4)
которое будет совпадать в этом случае с законом движения при естественном способе задания движения точки.
7.2.3. Переход от координатного способа задания движения
к естественному
Если движение задано уравнениями (7.2) или (7.3), то с их помощью можно определить траекторию точки. Известно, что
или
,
откуда, считая, что при расстояние , получим
, (7.5)
где и т. д.
Равенство (7.5) после вычисления интеграла даёт закон движения вдоль траектории в виде (7.1). В случае, когда движение задаётся уравнениями (7.3), в формуле (7.5) не будет члена с производной от z, т. е.
. (7.6)
Уравнение (7.6) описывает движение точки на плоскости.
7.3. Скорость точки
Быстроту движения точки в пространстве характеризует векторная величина, называемая скоростью. Определение её зависит от способа задания движения.
7 .3.1. Естественный способ задания движения
Вектор скорости всегда направлен вдоль касательной к траектории в сторону движения (рис. 7.3). Модуль скорости определяется как производная от функции по времени, т. е.
. (7.7)
При движение происходит в сторону положительного отсчёта расстояний; при точка не движется; при движение происходит в сторону отрицательного отсчёта расстояний. Размерность скорости – м/с.
Произвольная кривая имеет переменную кривизну, которая характеризует степень искривлённости (изогнутости) кривой. Так, окружность имеет постоянную кривизну, которую измеряют величиной К, обратной радиусу:
. (7.8)
Чем больше радиус, тем меньше кривизна, и наоборот.
В каждой точке кривой можно выбрать окружность радиусом ρ, кривизна которой равна кривизне кривой в данной точке М. Величина ρ называется радиусом кривизны в данной точке кривой.
Ось t, направленная по касательной в сторону движения, и ось n, направленная по радиусу к центру кривизны и называемая нормалью, образуют естественные оси координат.
7.3.2. Координатный способ задания движения
При координатном способе задания движения скорость точки находят, продифференцировав по времени уравнения движения (7.2) по осям координат:
. (7.9)
Модуль и направление вектора скорости определяется по правилу геометрического сложения:
. (7.10)
Для плоского движения определяют две составляющие: vx и vy.