- •Статика
- •Глава I. Основные понятия и аксиомы статики
- •1.1. Сила. Система сил. Равновесие абсолютно твердого тела
- •1.2. Аксиомы статики и их следствия
- •1.3. Активные силы и реакции связей
- •1.4. Основные задачи статики
- •Глава II. Система сходящихся сил
- •2.1. Приведение системы сходящихся сил к равнодействующей
- •2.2. Условия равновесия системы сходящихся сил
- •Глава III. Теория пар
- •3.1. Сложение двух параллельных сил
- •3.2. Момент силы относительно точки и относительно оси.
- •3.3. Теоремы о парах
- •3.4. Приведение системы пар к простейшему виду.
- •Глава 4. Основная теорема статики и условия равновесия
- •4.1. Лемма о параллельном переносе силы
- •4.2. Основная теорема статики
- •4.3. Аналитическое определение главного вектора
- •4.4. Условия равновесия пространственной системы сил
- •Глава 5. Плоская система сил
- •5.1. Приведение плоской системы сил к простейшему виду
- •5.2. Условия равновесия плоской системы сил
- •5.3. Задачи на применение уравнений равновесия
- •5.4. Задачи на равновесие системы тел
- •5.5. Условия равновесия частично закрепленного тела
- •5.6. Определение натяжения тяжелой подвешенной нити
- •Глава 6
- •6.1. Равновесие тела при наличии трения скольжения
- •6.2. Равновесие тела при наличии трения качения
- •Глава 7
- •7.1. Статические инварианты. Динамический винт
- •7.2. Частные случаи приведения пространственной системы сил
- •7.3. Уравнения равновесия пространственной системы сил
- •Глава 8
- •8.1. Центр параллельных сил
- •8.2. Центр тяжести
- •8.3. Методы нахождения центра тяжести
- •8.4. Центры тяжести простейших фигур
4.3. Аналитическое определение главного вектора
и главного момента пространственной системы сил
Определим модули и направление векторов FО и МО. Пусть декартова система координат Охуz имеет начало в центре приведения О. Тогда проекции силы FО на координатные оси найдутся из соотношений:
FОх= ∑ Fkх= F1х+ F2х+ … + Fпх,
FОу= ∑ Fkу= F1у+ F2у+ … + Fпу,
FОz= ∑ Fkz= F1z + F2z+ … + Fпz. (4.4)
Модуль силы FО равен
, (4.5)
а направление определяется направляющими косинусами
, , . (4.6)
Для проекций вектора МО имеем (см. (3.10))
,
,
. (4.7)
Следовательно, модуль и направление вектора МО определяются формулами
, (4.8)
, , . (4.9)
При приведении пространственной системы сил к одной силе и одной паре сил угол между направлением главного вектора и направлением главного момента может получиться любым в зависимости от действующих сил. Для определения этого угла воспользуемся формулой, выражающей скалярное произведение векторов FО и МО:
FО∙МО= FО МО соs(FО, МО).
Отсюда
, (4.10) или, в соответствии с формулами (4.6) и (4.9),
(4.11)
В ыясним, как будет меняться сила и пара сил, к которым приводится рассматриваемая система сил, при перемене центра приведения. Так как сила FО равна главному вектору, т.е. сумме всех сил системы, то для любого центра приведения она будет одной и той же. Если в качестве нового центра приведения взята точка О1, то
(4.12)
Для центра приведения О1 момент пары равен главному моменту относительно этого центра приведения
, (4.13)
где r'k – радиус-вектор точки приложения силы Fk, проведенный из нового центра приведения О1. Из рассмотрения рисунка видно, что
.
Подставив значение r'k в формулу (4.13), получим
,
откуда на основании формул (4.2) и (4.3)
, (4.14)
т.е. момент пары, а следовательно, и главный момент при перемене центра приведения изменяются на момент силы, равной главному вектору, приложенному в старом центре приведения, относительно нового центра приведения.
Из формулы (4.14) следует, что если в каком-либо центре приведения, например, в точке О, FО =0 и МО =0, то и для любого центра приведения О1 будет
FО1=0, МО1=0.
П риведение произвольной системы сил к силе и паре сил не является единственным способом приведения к простейшему виду (хотя и применяется наиболее часто). Возможен и другой вариант приведения, согласно этому варианту система сил, как угодно расположенных в пространстве, может быть приведена к двум силам, в общем случае не лежащим в одной плоскости.
В самом деле, пусть произвольная система сил приведена в данном центре О к силе FО и паре сил с моментом МО. Выберем силы, составляющие пару равными Р и Р' (Р= – Р'); приложим одну из них (например, Р') в центре приведения и сложим ее с силой FО. В результате получим силу Q = FО+ Р', уже не лежащую в плоскости действия пары (Р, Р').
Таким образом, пространственная система сил приведена к двум силам Q и Р, которые в общем случае не лежат в одной плоскости.