- •Статика
- •Глава I. Основные понятия и аксиомы статики
- •1.1. Сила. Система сил. Равновесие абсолютно твердого тела
- •1.2. Аксиомы статики и их следствия
- •1.3. Активные силы и реакции связей
- •1.4. Основные задачи статики
- •Глава II. Система сходящихся сил
- •2.1. Приведение системы сходящихся сил к равнодействующей
- •2.2. Условия равновесия системы сходящихся сил
- •Глава III. Теория пар
- •3.1. Сложение двух параллельных сил
- •3.2. Момент силы относительно точки и относительно оси.
- •3.3. Теоремы о парах
- •3.4. Приведение системы пар к простейшему виду.
- •Глава 4. Основная теорема статики и условия равновесия
- •4.1. Лемма о параллельном переносе силы
- •4.2. Основная теорема статики
- •4.3. Аналитическое определение главного вектора
- •4.4. Условия равновесия пространственной системы сил
- •Глава 5. Плоская система сил
- •5.1. Приведение плоской системы сил к простейшему виду
- •5.2. Условия равновесия плоской системы сил
- •5.3. Задачи на применение уравнений равновесия
- •5.4. Задачи на равновесие системы тел
- •5.5. Условия равновесия частично закрепленного тела
- •5.6. Определение натяжения тяжелой подвешенной нити
- •Глава 6
- •6.1. Равновесие тела при наличии трения скольжения
- •6.2. Равновесие тела при наличии трения качения
- •Глава 7
- •7.1. Статические инварианты. Динамический винт
- •7.2. Частные случаи приведения пространственной системы сил
- •7.3. Уравнения равновесия пространственной системы сил
- •Глава 8
- •8.1. Центр параллельных сил
- •8.2. Центр тяжести
- •8.3. Методы нахождения центра тяжести
- •8.4. Центры тяжести простейших фигур
8.2. Центр тяжести
Тело произвольной формы, находящееся в поле сил тяжести, можно разбить сечениями, параллельными координатным плоскостям, на элементарные объемы. Если пренебречь размерами тела по сравнению с радиусом Земли, то силы тяжести, действующие на каждый элементарный объем, можно считать параллельными друг другу. Обозначим через объем элементарного параллелепипеда с центром в точке , а силу тяжести, действующую на этот элемент, – через . Тогда средним удельным весом элемента объема называется отношение . Стягивая параллелепипед в точку , получим удельный вес в данной точке тела, как предел среднего удельного веса
. (8.10)
Т аким образом, удельный вес является функцией координат, т.е. . Будем считать, что вместе с геометрическими характеристиками тела задан и удельный вес в каждой точке тела. Вернемся к разбиению тела на элементарные объемы. Если исключить объемы тех элементов, которые граничат с поверхностью тела, то можно получить ступенчатое тело, состоящее из совокупности параллелепипедов. Приложим к центру каждого параллелепипеда силу тяжести , где – удельный вес в точке тела, совпадающей с центром параллелепипеда. Для системы параллельных сил тяжести, образованной таким образом, можно найти центр параллельных сил
. (8.11)
Формула (8.11) определяет положение некоторой точки .
Центром тяжести называется точка, являющаяся предельной для точек при . Другим словами, центром тяжести тела называется такая точка, радиус-вектор которой определяется следующим пределом:
(8.12) или, переходя к удельному весу,
. (8.13) При таком предельном переходе предполагается, что размеры всех параллелепипедов стремятся к нулю. Пределы знаменателей в формулах (8.12) и (8.13) равны весу тела
.
Поскольку пределы интегральных сумм в числителе и знаменателе формулы (8.13) представляют собой определенные интегралы, распространенные по объему тела, то можно представить в следующем виде:
.
Координаты центра тяжести определяются формулами:
(8.14)
Тело называется однородным, если . В этом случае величина выносится в формулах (8.14) за знаки интегралов в числителе и знаменателе и сокращается. Знаменатели в формулах (8.14) после сокращения их на равны объему тела . Таким образом, получим
(8.15)
Центр тяжести однородного тела часто называют центром тяжести объема.
В ряде случаев тело можно считать тонкой пластиной или оболочкой.
Найдем центр тяжести однородной оболочки, предполагая, что вес элемента ее поверхности пропорционален площади этого элемента
И, следовательно, вес тела ( – площадь рассматриваемой части поверхности).
Из определения центра тяжести в соответствии с формулами (8.15) получим при
(8.16)
Центр тяжести однородной оболочки называют центром тяжести поверхности.
Как следует из формул (8.16), определение координат центра тяжести поверхности связано с вычислением интегралов по поверхности.
Для плоской однородной пластины получим
(8.17)
Н аконец рассмотрим криволинейный стержень – тело удлиненной формы, один из характерных размеров которого значительно больше двух других. Полагая, что вес элемента такого стержня, заключенного между двумя сечениями, нормальными к его оси, пропорционален длине дуги этой оси, получим
, ,
где – длина стержня.
Величину называют "погонным весом". При сделанном предположении – величина постоянная. Тогда в соответствии с формулами (8.15) координаты центра тяжести однородного стержня имеют вид
(8.18)
Центр тяжести криволинейного стержня называют центром тяжести линии.