- •1.Определение скоростей и ускорений точки при различных способах задания движения
- •2. Кинематические характеристики поступательного и вращательного движения твердого тела.
- •3. Определение линейных скоростей и ускорений вращающегося тела в векторной форме.
- •4. Определение скоростей точек тела при плоскопараллельном движении. Теорема о проекциях векторов скоростей концов отрезка на его направление.
- •5. Мгновенный центр скоростей и способы его определения.
- •6. Определение ускорений точек при плоскопараллельном движении. Кинематический анализ плоского приводного механизма.
- •7. Мгновенный центр ускорений и способы его определения.
- •8. Относительное, переносное и абсолютное движение точки. Теорема о сложении скоростей при сложном движении.
- •9. Теорема о сложении ускорений при сложном движении точки.
- •10. Ускорение Кориолиса и определение его по правилу Жуковского.
- •12. Сложение вращений твердого тела вокруг параллельных осей.
- •13. Вращение тела вокруг неподвижной точки. Углы Эйлера. Кинематические уравнения Эйлера.
- •14. Определение линейных скоростей и ускорений при движении тела около неподвижной точки.
- •1. Дифференциальные уравнения движения несвободной материальной точки.
- •2.Две основные задачи динамики и способы их решения. Прямая и обратная задачи динамики рычажного манипулятора.
- •3.Свободные и вынужденные колебания точки как пример второй задачи динамики.
- •3.Свободные и вынужденные колебания точки как пример второй задачи динамики.
- •4.Принцип Даламбера и премененеие методов кинетостатики для расчета основной схемы рычажного манипулятора.
- •5.Определения центра масс, момента инерции и радиуса энерции твердого тела.
- •6.Теорема о движении центра масс.
- •7.Теорема об изменении количества движения системы. Закон сохранения главного вектора количества движения.
- •8. Теорема об изменении момента количества движения. Кинетический момент вращающегося твердого тела. Закон сохранения кинетического момента.
- •9. Дифференциальные уравнения плоскопараллельного движения твердого тела.
- •10. Кинетическая энергия, работа и мощность. Теорема об изменении кинетической энергии.
- •11. Классификация связей в динамике. Аналитическое задание связей. Идеальные связи.
- •12. Принцип возможных перемещений. Возможные и действительные перемещения.
- •13. Обобщенные координаты, обобщенные силы. Способы их задания и определения.
- •14. Уравнения равновесия в обобщенных координатах.
- •15. Общее уравнение динамики. Уравнения движения в обобщенных координатах.
- •16. Уравнения Лагранжа второго рода.
- •17. Потенциальное силовое поле. Потенциальная энергия и простейшие случаи ее вычисления.
- •18. Вычисление обобщенных сил в потенциальном силовом поле.
- •19. Уравнение Лагранжа 2-ого рода в случае потенциальной системы сил.
- •Статика.
- •1.Аксиомы статики. Аксиома связей. Классификация связей.
- •2. Соотношение геометрических связей, числа степеней свободы и числа реакций связей.
- •3.Векторный и аналитический методы
- •4. Условия равновесия типовых систем: сходящихся сил, пар сил, плоской пространственной системы сил.
17. Потенциальное силовое поле. Потенциальная энергия и простейшие случаи ее вычисления.
Область, в каждой точке которой на помещенную туда материальную частицу действует сила, зависящая от положения, координат этой точки, называется силовым полем.
Силовое поле задается уравнениями Fx=Ф1(x, y, z), Fy=Ф2(x, y, z),Fz=Ф3(x, y, z). Fxdx+Fydy+Fzdz=dU; dA=dU (x,y,z). Функция Uот координат x, y, z, дифференциал которой равен элементарной работе, называется силовой функцией.
Силовое поле, для которого существует силовая функция, называется потенциальным силовым полем, а силы, действующие в этом поле - потенциальными силами.
A(M1, M2)=M1M2∫dU(x,y,z)=U2-U1работа потенциальной силы ровна разности значений силовой функции в конечной и начальной точках пути и от вида траектории движущейся точки не зависит.
Поле силы тяжести, если ось zнаправлена вертикально вверх, dA=-Pdz
U=0 при z=0 U=-Pz
Поле силы упругости, действующее вдоль оси Ox, dA=-cxdx, U=0 при x=0U=-cx2/2
Поле силы тяготения dA=mgR2d(1/r), U=0 при r=∞U=mgR2/r
Непотенциальными называются сил , работа которых зависит от вида траектории или от закона движения точки.
Потенциальная энергия материальной точки в данном положении М – скалярная величина П, равная той работе, которую надо совершить при перемещении точки из положения М в нулевое. П=АМ0
Потенциальная энергия в каждой точке силового поля равна значению силовой функции в этой точи, взятой с обратным знаком П(x,y,z)=-U(x,y,z)
A(M1, M2)=П1-П2 Работа потенциальной силы равна разности значений потенциальной энергии движущейся точки в начальном и конечном ее положениях.
Закон сохранения механической энергии: при движении под действием потенциальных сил сумма кинетической и потенциальной энергий системы в каждом ее положении остается величиной постоянной.
18. Вычисление обобщенных сил в потенциальном силовом поле.
Если система консервативная, то есть движение происходит под действием сил потенциального поля, проекции которых , где , а координаты точек – функции обобщенных координат, то
Обобщенная сила консервативной системы есть частная производная от потенциальной энергии по соответствующей обобщенной координате со знаком минус.
Конечно, при вычислении этой обобщенной силы потенциальную энергию следует определять как функцию обобщенных координат
П = П(q1, q2, q3,…,qs).
Замечания.
Первое. При вычислении обобщенных сил реакции идеальных связей не учитываются.
Второе. Размерность обобщенной силы зависит от размерности обобщенной координаты. Так если размерность [q] – метр, то размерность
= Нм/м = Ньютон, если [q] – радиан, то = Нм; если [q] = м2, то и т.п.
19. Уравнение Лагранжа 2-ого рода в случае потенциальной системы сил.
Если все действующие на систему силы потенциальны, то обобщенные силы равны частным производным от силовой функции ( или взятым со знаком минус частным производным о потенциальной энергии) по соответствующим обобщенным координатам. Qs=∂П/∂qs
Кинетический потенциал (функция Лагранжа) – равна разности кинетической ипотенциальной энергии L=T-П
В случае потенциальных сил уравнения Лагранжа примут вид:
или вводя функцию Лагранжа L = Т - П:
Следовательно, состояние механической системы , на которуюействуют потенциальные силы, определяется заданием одной только функции Лагранжа.