- •1.Определение скоростей и ускорений точки при различных способах задания движения
- •2. Кинематические характеристики поступательного и вращательного движения твердого тела.
- •3. Определение линейных скоростей и ускорений вращающегося тела в векторной форме.
- •4. Определение скоростей точек тела при плоскопараллельном движении. Теорема о проекциях векторов скоростей концов отрезка на его направление.
- •5. Мгновенный центр скоростей и способы его определения.
- •6. Определение ускорений точек при плоскопараллельном движении. Кинематический анализ плоского приводного механизма.
- •7. Мгновенный центр ускорений и способы его определения.
- •8. Относительное, переносное и абсолютное движение точки. Теорема о сложении скоростей при сложном движении.
- •9. Теорема о сложении ускорений при сложном движении точки.
- •10. Ускорение Кориолиса и определение его по правилу Жуковского.
- •12. Сложение вращений твердого тела вокруг параллельных осей.
- •13. Вращение тела вокруг неподвижной точки. Углы Эйлера. Кинематические уравнения Эйлера.
- •14. Определение линейных скоростей и ускорений при движении тела около неподвижной точки.
- •1. Дифференциальные уравнения движения несвободной материальной точки.
- •2.Две основные задачи динамики и способы их решения. Прямая и обратная задачи динамики рычажного манипулятора.
- •3.Свободные и вынужденные колебания точки как пример второй задачи динамики.
- •3.Свободные и вынужденные колебания точки как пример второй задачи динамики.
- •4.Принцип Даламбера и премененеие методов кинетостатики для расчета основной схемы рычажного манипулятора.
- •5.Определения центра масс, момента инерции и радиуса энерции твердого тела.
- •6.Теорема о движении центра масс.
- •7.Теорема об изменении количества движения системы. Закон сохранения главного вектора количества движения.
- •8. Теорема об изменении момента количества движения. Кинетический момент вращающегося твердого тела. Закон сохранения кинетического момента.
- •9. Дифференциальные уравнения плоскопараллельного движения твердого тела.
- •10. Кинетическая энергия, работа и мощность. Теорема об изменении кинетической энергии.
- •11. Классификация связей в динамике. Аналитическое задание связей. Идеальные связи.
- •12. Принцип возможных перемещений. Возможные и действительные перемещения.
- •13. Обобщенные координаты, обобщенные силы. Способы их задания и определения.
- •14. Уравнения равновесия в обобщенных координатах.
- •15. Общее уравнение динамики. Уравнения движения в обобщенных координатах.
- •16. Уравнения Лагранжа второго рода.
- •17. Потенциальное силовое поле. Потенциальная энергия и простейшие случаи ее вычисления.
- •18. Вычисление обобщенных сил в потенциальном силовом поле.
- •19. Уравнение Лагранжа 2-ого рода в случае потенциальной системы сил.
- •Статика.
- •1.Аксиомы статики. Аксиома связей. Классификация связей.
- •2. Соотношение геометрических связей, числа степеней свободы и числа реакций связей.
- •3.Векторный и аналитический методы
- •4. Условия равновесия типовых систем: сходящихся сил, пар сил, плоской пространственной системы сил.
5. Мгновенный центр скоростей и способы его определения.
Мгновенным центром скоростей называется точка плоской фигуры, скорость которой в данный момент времени равна нулю. Скорости точек плоской фигуры определяются так, как если бы движение фигуры было вращением вокруг мгновенного центра скоростей. Кроме того, скорости точек плоской фигуры пропорциональны их расстояниям от мгновенного центра скоростей.
Для определения мгновенного центра скоростей надо знать только направления скоростей vaи vb (МЦС находится на пересечении перпендикуляров к ним)
va/PA= vb/PB, где Р – МЦС, то есть va= PA*vb/PB
ω=va/PA= vb/PB
качение скорости параллельны
6. Определение ускорений точек при плоскопараллельном движении. Кинематический анализ плоского приводного механизма.
Покажем, что ускорение любой точки М плоской фигуры (так же, как и скорость) складывается из ускорений, которые точка получает при поступательном и вращательном движениях этой фигуры. Положение точки М по отношению к осям Оxy определяется радиусом-вектором где . Тогда
.
В правой части этого равенства первое слагаемое есть ускорение полюса А, а второе слагаемое определяет ускорение , которое точка м получает при вращении фигуры вокруг полюса A. следовательно,
.
Значение , как ускорения точки вращающегося твердого тела, определяется как
где и - угловая скорость и угловое ускорение фигуры, а - угол между вектором и отрезком МА.
Таким образом, ускорение любой точки М плоской фигуры геометрически складывается из ускорения какой-нибудь другой точки А, принятой за полюс, и ускорения, которое точка М получает при вращении фигуры вокруг этого полюса. Модуль и направление ускорения , находятся построением соответствующего параллелограмма.
При решении задач удобнее вектор заменять его касательной и нормальной составляющими и представить в виде
.
Численно же:
.
Если полюс А движется не прямолинейно, то его ускорение можно тоже представить как сумму касательной и нормальной составляющих, тогда
.
Наконец, когда точка М движется криволинейно и ее траектория известна, то можно заменить суммой .
7. Мгновенный центр ускорений и способы его определения.
При непоступательном движении плоской фигуры у нее в каждый момент времени есть точка Q, ускорение которой равно нулю.. Эта точка называетс мгновенным центром ускорений. Ускорения точек плоско фигуры определяются в данный момент времени так, как если бы тело вращалось вокруг МЦУ Q. Ускорения точек плоской фигуры пропорциональны их расстояниям до МЦУ. Определение Q (известныω и ε, aA)
находим значение угла ϻ tgϻ=ε/ ω2
от точки A под этим углом к вектору ускорения проводим прямуюAE. Прямая должна быть отклонена от от ускорения в сторону вращения фигуры, если вращение ускореное, и в противоположную, если вращение замедленное. В сторону углового ускорения ε.
Откладываем вдоль линии отрезок AQ= aA/√ω2+ε2
Следует иметь в виду, что МЦС и МЦУ не совпадают.