- •1. Виды диэлектрической поляризации.
- •2. Уравнения диэлектрической поляризации. Уравнение Клаузиуса—Мосотти.
- •3. Релаксационные виды поляризации Зависимость диэлектрической проницаемости от различных факторов (температуры и частоты).
- •4. Атомная поляризуемость и поляризуемость смещения. Зависимость диэлектрической проницаемости от частоты для двухатомного ионного кристалла.
- •5. Электропроводность твердых диэлектриков. Токи смещения, абсорбции и сквозной проводимости.
- •3.1.2. Токи смещения, абсорбции и сквозной проводимости
- •6. Зависимость электропроводности диэлектриков от температуры, концентрации носителей зарядов и их подвижности. ТКρ диэлектриков.
- •7. Потери в диэлектриках. Угол диэлектрических потерь δ. Эквивалентные схемы диэлектрика с потерями. Требования, предъявляемые к изоляционным материалам.
- •4.2. Эквивалентные схемы замещения диэлектрика с потерями
- •8.Виды диэлектрических потерь. Механизм релаксационных потерь в диэлектриках.
- •1) Потери на электропроводность;
- •2) Релаксационные потери;
- •3) Ионизационные потери;
- •9. Виды диэлектрических потерь. Диэлектрические потери в газообразных и твердых диэлектриках.
- •13. Сегнетоэлектрики. Температура Кюри.
- •14. Зависимость поляризованности р и диэлектрической проницаемости ε от напряженности электрического поля е сегнетоэлектриков. Петля диэлектрического гистерезиса.
- •15. Применение диэлектрических материалов в микросхемах в качестве пассивных элементов в составе моп транзисторов.
- •Глава 4. Униполярные транзисторы
- •16. Керамические диэлектрические материалы. Конденсаторная, установочная керамика и керамика для подложек микросхем. Требования, предъявляемые к конденсаторной керамике.
- •17. Основы керамической технологии материалов электронной техники.
- •18. Пробой газообразных диэлектриков. Закон Пашена. Пробой газов в неоднородном электрическом поле.
- •19. Электрический и тепловой пробой.
- •5.4.1. Электрический пробой
- •5.4.2. Электротепловой пробой
- •20. Пленочные резистивные материалы. Резисторы. Параметры резисторов. Система обозначений и маркировка резисторов.
- •21. Высокоомные сплавы и их свойства. Удельное сопротивление металлических сплавов.
- •22. Влияние примеси на удельное сопротивление. Влияние размеров проводника на удельное сопротивление. (Пленочные проводники в микросхемах).
- •24. Эффект Холла и Пельтье. Эффект Холла.
- •25. Медь и ее сплавы. Алюминий и его сплавы.
- •26. Магнитомягкие и магнитотвердые материалы. Области их применения
- •15.1.1. Низкочастотные магнитомягкие материалы
- •27. Механизм технического намагничивания и магнитный гистерезис. Основная кривая намагничивания.
- •14.2.4. Причины, приводящие к образованию доменов
- •14.2.5. Механизм технического намагничивания и магнитный гистерезис
- •28. Магнитные потери. Потери на вихревые токи. Потери в катушках индуктивности.
- •29 . Ферриты. Магнитные подрешетки в структурах шпинели, перовскита и граната.
- •30. Магнитных свойств тонких ферритовых пленок. Доменная структура.
- •31. Требования, предъявляемые к свойствам магнитомягких материалов. Магнитные материалы на основе железа.
- •32. Магнитооптические тонкопленочные эффекты. Эффект Фарадея. Феррит-гранаты Поляризация света
- •Феррит-гранаты
- •33. Магнитные свойства и классификация магнитных материалов.
- •Ферромагнетики
- •14.1.4. Антиферромагнетики
- •14.1.5. Ферримагнетики
- •34. Природа ферромагнетизма. Обменное взаимодействие. Магнитная анизотропия.
- •14.2.2. Магнитная анизотропия
- •35. Междолинные переходы. Отрицательное дифференциальное сопротивление. Принцип генерирования свч-колебаний, основанный на использовании эффекта Ганна.
- •36. Основы сверхпроводимости. Лондоновская глубина проникновения, длина когерентности, куперовские пары.
- •37. Выскотемпературные сверхпроводящие материалы. Эффект Джозеффсона. Текстурированная втсп керамика.
- •§ 6.1. Стационарный эффект Джозефсона
- •38. Классификация диэлектрических материалов.
- •7.11. Керамические диэлектрики
- •Конденсаторная керамика
- •39. Коррозионная устойчивость металлов. Применение уравнения изотермы Вант-Гоффа для оценки окисляемости металлов.
Феррит-гранаты
Редкоземельные феррит-ганаты характеризуются общей формулой R3Fe5O12 и представляют собой окислы с кубической структурой. Ионы О2- образуют плотноупакованную структуру, в пустотах между ионами кислорода размещаются редкоземельные ионы и ионы железа либо частично замещающие их элементы. В структуре граната наблюдаются три вида пустот — додекаэдрические, октаэдрические и тетраэдрические в соответствии с количеством ионов кислорода, окружающих катион металла. В первом случае катион металла окружен восемью ионами кислорода, во втором — шестью, а в третьем — четырьмя. Обычно катионы редких земель занимают додекаэдрические позиции (R3+), катионы железа — октаэдрические (Fe3+) и тетраэдрические (Fe3+). Ионы железа, находящиеся в октаэдрических позициях, формируют октаэдрическую магнитную подрешетку, а ионы железа, расположенные в тетраэдрических позициях, — тетраэдрическую магнитную под-решетку. Между этими ионами железа существует сильное обменное взаимодействие, приводящее к антипараллельному упорядочению маг-
нитных моментов, и потому феррит-гранаты относятся к классу ферри-магнетиков.
Если додекаэдрические позиции заняты магнитными редкоземельными ионами, то они формируют третью магнитную подрешетку — до-декаэдрическую. Обменное взаимодействие между редкоземельными ионами намного меньше, чем между ионами железа.
Феррит-гранаты характеризуются высокой прозрачностью в ближней ИК-области спектра. Так, иттриевый феррит-гранат Y3Fe5O12 имеет окно прозрачности в области длин волн 1,3-5,5 мкм, и в некоторых образцах коэффициент поглощения не превышал 3-10-2 см-1в этой спектральной области. При длинах λ > 5,5 мкм наблюдается решеточное положение, а при λ< 1,5 поглощение связано с краем собственного поглощения. При λ > 100 мкм вплоть до СВЧ-диапазона феррит-гранаты обладают высокой прозрачностью, а уровень поглощения в них определяется дефектами кристаллической решетки. Для задачи прикладной магнитооптики основной интерес представляют видимая и ближняя ИК-области спектра.
Оптические свойства редкоземельных феррит-гранатов в основном определяются ионами железа, и на фоне сравнительно слабого поглощения возникают узкие пики поглощения, связанные с электронными переходами внутри частично заполненной 4f оболочки редкоземельных ионов. Коэффициент поглощения в области этих пиков достигает величины порядка 102см-1. Пики поглощения, связанные с электронными переходами в редкоземельных ионах, присутствуют и в спектрах немагнитных фанатов, что оганичивает их применимость в качестве подложечного материала.
Другим фактором, сильно влияющим на поглощение феррит-Фанатов, является температура. С ростом температуры край окна прозрачности смещается в область больших значений длин волн, что обусловлено, прежде всего, уширением пиков поглощения, а также слабым смещением центра переходов в ИК-область.
Эффект Фарадея в Y3Fe5O12 относительно невелик. Так, при длине λ = 0,63 мкм при комнатной температуре θF = 0,083 град/мкм и максимум фарадеевского вращения, равный 2,8 град/мкм, достигается в области λ = 0,435 мкм. Существование интенсивных электрических дипольных переходов между 4f- и 5d-уровнями редкоземельных ионов и переходов с переносом заряда от ионов кислорода на редкоземельные ионы существенно влияет на магнитооптические свойства редкоземельных феррит-фанатов в инфракрасной и видимой областях спектра. Особенно сильно влияние сказывается при низких температурах, поскольку намагниченность редкоземельной подрешетки растет с уменьшением температуры быстрее, чем намагниченность октаэдрической и тетраэдрической подрешеток. При переходе точки магнитной компенсации в редкоземельных феррит-гранатах происходит смена знаков нечетных магнитооптических эффектов.
В связи с тем, что для прикладной магнитооптики необходимы материалы с сильным фарадеевским вращением и слабым оптическим поглощением, для сравнения магнитооптических материалов вводят ха- рактеристический параметр — магнитооптическую добротность \|/, определяемый как отношение удвоенного удельного фарадеевского вращения к коэффициенту поглощения материала а:
2θ F
\|/ = —
ά
В частности, магнитооптическая добротность имеет три четко выраженных максимума на спектральной зависимости у в висмутсодержащих феррит-фанатах в областях λ = 0,56, 0,78 и 1,15 мкм.