- •Оглавление
- •ЛЕКЦИЯ 1 ВВЕДЕНИЕ
- •1. Введение
- •1. Закон Ома
- •ЛЕКЦИЯ 3 МЕТОДЫ РАСЧЕТА ТОКОВ
- •1. Метод непосредственного использования законов Кирхгофа
- •ЛЕКЦИЯ 4 МЕТОДЫ РАСЧЕТА ТОКОВ
- •1. Преимущества переменного тока
- •2. Способы представления гармонических функций
- •1. Основные законы цепей переменного тока
- •1. Основные законы
- •ЛЕКЦИЯ 9 РАСЧЕТ ЦЕПЕЙ СИНУСОИДАЛЬНОГО ТОКА
- •1. Цепь с одним источником энергии
- •ЛЕКЦИЯ 11 ТРЕХФАЗНЫЕ ЦЕПИ
- •1. Достоинства трехфазных цепей
- •ЛЕКЦИЯ 12 РАСЧЕТ ТРЕХФАЗНЫХ ЦЕПЕЙ
- •1. Соединение фаз приемника треугольником
- •ЛЕКЦИЯ 13 РАСЧЕТ ТРЕХФАЗНЫХ ЦЕПЕЙ
- •1. Причины возникновения
- •2. Способы изображения несинусоидальных периодических функций
- •1. Основные понятия. Законы коммутации
- •ЛЕКЦИЯ 16 ПЕРЕХОДНЫЕ ПРОЦЕССЫ В ЦЕПЯХ С ОДНИМ РЕАКТИВНЫМ ЭЛЕМЕНТОМ
- •1. Основные понятия и определения
- •1. Расчет нелинейных цепей методом итераций
- •1. Основные величины, характеризующие магнитные цепи
- •ЛЕКЦИЯ 22 РАСЧЕТ НЕРАЗВЕТВЛЕННЫХ МАГНИТНЫХ ЦЕПЕЙ
- •1. Прямая задача
- •ЛЕКЦИЯ 23 РАСЧЕТ РАЗВЕТВЛЕННЫХ МАГНИТНЫХ ЦЕПЕЙ
- •1. Симметричные цепи
- •2. Несимметричные цепи
- •ЛЕКЦИЯ 24 НЕЛИНЕЙНЫЕ ЦЕПИ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА
- •1. Схема замещения и векторная диаграмма катушки с ферромагнитным сердечником
- •ЛЕКЦИЯ 26 ЯВЛЕНИЕ ФЕРРОРЕЗОНАНСА
- •1. Феррорезонанс напряжений
- •1. Четырехполюсники и их основные уравнения
- •ЛЕКЦИЯ 28 ХАРАКТЕРИСТИЧЕСКИЕ ПАРАМЕТРЫ ЧЕТЫРЕХПОЛЮСНИКА
- •1. Режим четырехполюсника под нагрузкой
- •ЛЕКЦИЯ 29 ЦЕПИ С РАСПРЕДЕЛЕННЫМИ ПАРАМЕТРАМИ
- •1. Основные понятия
- •ЛЕКЦИЯ 30 АНАЛИЗ ДЛИННОЙ ОДНОРОДНОЙ ЛИНИИ
- •1. Основные характеристики бегущей волны
- •1. Режим согласованной нагрузки
- •1. Введение
- •ЛЕКЦИЯ 33 УРАВНЕНИЯ МАКСВЕЛЛА
- •1. Две теории электричества
- •1. Основные уравнения
- •Вопросы для самопроверки
ЛЕКЦИЯ 20 ЧИСЛЕННЫЕ МЕТОДЫ АНАЛИЗА
НЕЛИНЕЙНЫХ ЦЕПЕЙ
План лекции
1. Расчет нелинейных цепей методом итераций
2. Расчет нелинейных цепей методом Ньютона – Рафсона
1. Расчетнелинейныхцепейметодомитераций
Точность расчетов графическими методами мала и существенно зависит от субъективных факторов.
Основной метод решения системы нелинейных уравнений – численный. Численное решение получают, как правило, многократным использованием одних и тех же уравнений, уточняя искомое решение шаг за шагом. Такой способ называют методом последовательных приближений или итераций.
Сущность метода итераций (последовательных приближений) заключается в аналитическом решении системы алгебраических нелинейных уравнений. Статическое сопротивление нелинейного элемента должно быть задано в функции от тока или напряжения.
Пусть в схеме один нелинейный элемент (НЭ), ток в котором и надо найти. Остальную часть схемы (активный двухполюсник) заменим эквивалентным ему генератором (см. рис. 20.1).
Графическая иллюстрация решения методом итерации приведена на рис. 20.2.
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 20.1 |
|
|
|
Рис. 20.2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Напряжение на линейном элементе U = Eг − RгI . Ток зависит от ста-
тического сопротивления НЭ, которое, в свою очередь, зависит от напряжения, поэтому это уравнение является нелинейным: U = F(U ) .
Теоретические основы электротехники. Конспект лекций |
-136- |
ЛЕКЦИЯ 20. ЧИСЛЕННЫЕ МЕТОДЫ АНАЛИЗА НЕЛИНЕЙНЫХ ЦЕПЕЙ
1. Расчет нелинейных цепей методом итераций
Пусть напряжение в нулевом приближении U0 = Eг . На ВАХ НЭ находим соответствующую рабочую точку b. Так как ток в схеме один, то току I0 на графике I (Eг − RгI ) соответствует точка с. Напряжение на НЭ U = Eг − RгI , поэтому переходим из точки с в точку d. Повторив этот про-
цесс, получим рабочую точку А.
Итерационный процесс не всегда будет сходящимся. Сходимость процесса зависит прежде всего от вида ВАХ и величины сопротивления Rг . Из
математики известно, что условие сходимости требует, чтобы в окрестности искомого корня (рабочая точка А) абсолютное значение производной F′(U )
было меньше 1. Чем оно меньше, тем быстрее процесс будет сходиться.
В рассматриваемой схеме F(U ) = Е |
− R I . Тогда |
dF(U ) |
= −R |
dI |
. |
||||||||
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
г |
|
г |
dU |
|
г dU |
|||||
Дифференциальное сопротивление |
НЭ |
R |
= |
dU |
, |
|
поэтому |
||||||
dI |
|
||||||||||||
dF(U ) |
|
Rг |
|
|
|
д |
|
|
|
|
|
||
= − |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
dU |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
R |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
д |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Чтобы итерационный процесс сходился, должно выполняться условие
−Rг <1. Сопротивлениям можно сопоставить тангенсы соответствующих
Rд
углов (см. рис. 20.2), тогда можно записать tgtgβδ <1 либо tgδ< tgβ.
Отсюда: угол δ должен быть меньше угла β. В этом легко убедиться, перемещая рабочую точку А по ВАХ НЭ. При этом величины углов δ и β будут меняться. Если угол δ намного меньше угла β, процесс сходится быстро. Если угол δ больше угла β, процесс будет расходящимся.
Пример. Найти ток в схеме рис. 20.1, если Ег |
= 10 В, |
Rг = 5 Ом, ВАХ |
|||||||||
НЭ задана уравнением U = 3I − I 2 . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Ток в схеме по закону Ома |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
Ik +1 = |
|
Åã |
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
Rã + Rñò(Ik ) |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
где k – номер приближения. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Примем I |
0 |
=1 А. Сопротивление |
R |
(I ) = |
U |
= |
3I − I 2 |
= 3 − I . В нуле- |
|||
|
|
|
|||||||||
|
|
|
ñò |
|
I |
|
I |
|
вом приближении Rñò(I ) = 3 −1 = 2 Ом.
Теоретические основы электротехники. Конспект лекций |
-137- |
ЛЕКЦИЯ 20. ЧИСЛЕННЫЕ МЕТОДЫ АНАЛИЗА НЕЛИНЕЙНЫХ ЦЕПЕЙ
1. Расчет нелинейных цепей методом итераций
Тогда I = |
10 |
=1,428 А. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
1 |
5 + 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Дальнейший расчет лучше свести в табл. 20.1. |
Таблица 20.1 |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k |
|
|
Ik , А |
|
Rст(Ik ) , Ом |
Ik +1, А |
0 |
|
|
1 |
|
2 |
1,428 |
1 |
|
|
1,428 |
|
1,572 |
1,522 |
2 |
|
|
1,522 |
|
1,478 |
1,544 |
3 |
|
|
1,544 |
|
1,456 |
1,548 |
4 |
|
|
1,548 |
|
1,452 |
1,549 |
5 |
|
|
1,549 |
|
1,451 |
1,550 |
6 |
|
|
1,550 |
|
1,450 |
1,550 |
Следовательно, ток I =1,55 |
А. Достоинствами метода являются неог- |
раниченная точность и возможность расчета на ЭВМ.
Метод можно применять только для цепей с НЭ, ВАХ которых меняются монотонно.
2. РасчетнелинейныхцепейметодомНьютона– Рафсона
Итерационный процесс может быть организован различными методами. Наиболее эффективным считается метод Ньютона – Рафсона. Рассмотрим его применительно к решению одного уравнения. Пусть нелинейное уравнение f (x) = 0 имеет единственный корень x = xk +1 . В окрестности это-
го корня функция f (xk +1) = 0 разлагается в ряд Тейлора:
f (xk +1) = f (xk + xk ) ≈ f (xk ) + xk f ′(xk ) = 0 ,
где f (xk ) – значение функции в точке xk ; f ′(xk ) – производная функции f (xk ) в этой же точке.
Отсюда следует:
|
|
x |
= x + |
x |
≈ x − |
f (xk ) |
, |
(20.1) |
|
|
|
||||||
|
|
k +1 |
k |
k |
k |
f ′(xk ) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где x = h = − |
f (xk ) |
– поправка к предыдущему решению. |
|
|||||
|
|
|||||||
k |
f ′(xk ) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Полученное соотношение – алгоритм итерационного метода Ньютона – Рафсона, который реализуется следующим образом:
1. Задаем начальное приближенное значение искомого решения x0 (k = 0) .
Теоретические основы электротехники. Конспект лекций |
-138- |
ЛЕКЦИЯ 20. ЧИСЛЕННЫЕ МЕТОДЫ АНАЛИЗА НЕЛИНЕЙНЫХ ЦЕПЕЙ
2.Расчет нелинейных цепей методом Ньютона – Рафсона
2.Определяем поправку h0 . Для ее вычисления по выражению функ-
ции находим производную.
3.Определяем уточненное значение корня х1 = х0 + h0 .
4.Повторяем процесс на следующем шаге и уточняем предыдущее решение до необходимой точности.
Геометрическая интерпретация метода приведена на рис. 20.3. Касательные, проведенные в точках xk (k = 0,1,2…) , определяют значение поправ-
ки на соответствующем шаге, так как
f ′(xk ) = tg αk = |
f (xk ) |
или hk = |
f (xk ) |
= |
f (xk ) |
. |
hk |
f ′(xk ) |
|
||||
|
|
|
tg αk |
|||
I |
|
|
a ВАХ НЭ |
|||
b |
|
|
|
|
|
|
d |
|
|
|
|
|
|
A |
|
I (Eг −U ) |
|
|
|
|
c |
|
|
|
|
|
Eг U
Рис. 20.3
Метод сходится, если начальное приближение достаточно близко к решению. Однако, если производная f ′(xk ) = 0 , решение невозможно.
Исследования показывают, что сходимость метода Ньютона – Рафсона зависит от значения функции f (x) , ее наклона f ′(x) и от кривизны функции f ′′(x) .
Если для всех х выполняется неравенство
f (x) f ′′(x) < f ′(x) 2 ,
то процесс сходится. При определенных значениях угла наклона ( f ′(x)) и кривизны ( f ′′(x)) процесс может зацикливаться или расходиться, несмотря
на то, что начальное значение лежит относительно близко от искомого решения. Добиться сходимости можно, задав новое нулевое приближение и повторив расчеты. Иногда приходится переходить к уравнениям с новыми переменными.
Эффективен прием улучшения сходимости итерационного процесса, при котором уточненное значение принимается равным
Теоретические основы электротехники. Конспект лекций |
-139- |
ЛЕКЦИЯ 20. ЧИСЛЕННЫЕ МЕТОДЫ АНАЛИЗА НЕЛИНЕЙНЫХ ЦЕПЕЙ
2. Расчет нелинейных цепей методом Ньютона – Рафсона
x y |
= |
xk + xk +1 |
. |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|||||
k +1 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Подстановка уточненного значения |
xy |
|
|
в уравнение (20.1) приводит к |
|||||
алгоритму |
|
|
k +1 |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
xy |
= x −0,5 |
|
f (xk ) |
. |
(20.2) |
||||
|
|
||||||||
k +1 |
|
k |
|
|
f ′(xk ) |
|
|||
|
|
|
|
|
|
Сходимость итерационного процесса по (20.2) более медленная, чем по (20.1), но более вероятная.
Вычислим ток в рассмотренном примере методом Ньютона – Рафсона. Для схемы на рис. 20.1 уравнение по второму закону Кирхгофа
RгI +U = Eг .
Отсюда
f (I ) = RгI +U − Eг = 0 .
Так как U = 3I − I 2 , получим уравнение
f (I ) = RгI +3I − I 2 − Eг =8I − I 2 −10 = 0 .
Производная
f ′(I ) =8 − 2I .
Примем ток в нулевом приближении I0 =1 А. Уточненное решение после первого шага:
I |
= I |
0 |
− |
f (I0 ) |
=1− 8 1−1−10 =1,5 А. |
|
|||||
1 |
|
|
f ′(I0 ) |
6 |
|
|
|
|
|
Уточненное решение после второго шага:
|
|
|
|
f (I |
) |
|
|
8 1,5 −1,52 −10 |
|
|
I |
2 |
= I |
− |
1 |
|
=1,5 |
− |
|
=1,550 |
А. |
|
|
|
||||||||
|
1 |
|
f ′(I1) |
|
|
5 |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
Как видим, правильное решение получаем гораздо быстрее, чем в случае простой итерации.
Теоретические основы электротехники. Конспект лекций |
-140- |
ЛЕКЦИЯ 20. ЧИСЛЕННЫЕ МЕТОДЫ АНАЛИЗА НЕЛИНЕЙНЫХ ЦЕПЕЙ
Вопросыдлясамопроверки
1.В чем суть метода итераций?
2.Какова графическая иллюстрация метода простых итераций?
3.Каково условие сходимости простого итерационного процесса?
4.Каков алгоритм итерационного метода Ньютона – Рафсона?
5.Какова графическая иллюстрация метода Ньютона – Рафсона?
6.От чего зависит сходимость метода Ньютона – Рафсона?
Теоретические основы электротехники. Конспект лекций |
-141- |