- •Н.В. Лисицын
- •Содержание
- •1 Ресурсы и ресурсосберегающие технологии
- •1.1 Устойчивое развитие, жизненный цикл
- •1.2 Критерии оценки больших систем
- •1.3 Ресурсосбережение
- •2 Основные термодинамические приложения для анализа химико-технологических систем
- •2.1 Энтропия и ее производство
- •2.2 Первый и второй законы термодинамики. Производство энтропии.
- •2.3 Изменение состава систем. Энтропия процессов смешения и химического превращения
- •2.4 Коэффициент полезного действия систем
- •3 Эффективность карно и потери полезной работы систем
- •3.1 Потребление полезной работы
- •3.2 Уравнение Гюи – Стодолы
- •3.3 Задача производства энтропии в общем виде
- •4. Причины и следствия увеличения энтропии систем
- •4.1 Движущие силы и потоки
- •4.2 Феноменологические законы
- •4.3 Принцип симметрии кинетических коэффициентов
- •4.4 Ограниченность применения линейных законов тепло – и массопереноса
- •5. Энергетические потери и неравновесность
- •5.1 Внутренне обратимый двигатель Карно
- •5.2 Принцип равномерного распределения энергии
- •5.3 Прямоточный и противоточный процессы теплообмена
- •6 Эксергия и эксергетический баланс процесса
- •6.1 Эксергия, энергия Гиббса и полезность
- •6.2 Эксергетический баланс
- •6.3 Физическая эксергия. Эксергия смешения
- •6.4 Качество источников энергии
- •7. Физическая и химическая эксергия
- •7.1 Эксергия компонентов воздуха
- •7.2 Химическая эксергия соединений
- •7.3 Энергия Гиббса образования и химическая эксергия
- •8 Эксергетический и энергетический анализ и балансы
- •8.1 Основные недостатки энергетического анализа систем
- •8.2 Уравнения баланса массы, энергии, эксергии и энтропии
- •9 Анализ процессов производства электроэнергии
- •9.1 Основные процессы производства энергии
- •9.2 Сжигание угля и газа
- •9.3 Термодинамическая эффективность газового цикла
- •9.4 Эффективности парового цикла
- •9.5 Эффективность объединенного цикла
- •10 Анализ процессов разделения
- •10.1 Однократная равновесная перегонка бинарной смеси
- •10.2 Термодинамический анализ идеальной дистилляционной колонны
- •10.3 Анализ реальной колонны
- •11 Анализ химико-технологических систем. Основные правила ресурсосбережения
- •11.1 Процедура анализа систем
- •11.2 Эвристические правила экономии материальных и энергетических ресурсов
- •4. Если химическая реакция протекает с выделением тепла, необходимо ее начинать при повышенной (не при пониженной) температуре (рис.49).
- •12 Методические рекомендации по выполнению контрольных работ
- •13 Контрольные работы
- •13.1 Контрольная работа №1
- •13.2 Контрольная работа №2
- •13.3 Контрольная работа №3
- •Кафедра ресурсосберегающих технологий
- •Теоретические основы энерго- и ресурсосбережения
- •190013, Санкт-Петербург, Московский пр., 26
2.3 Изменение состава систем. Энтропия процессов смешения и химического превращения
В отличии от систем постоянного состава, где могут изменяться давление Р, температура Т или агрегатное состояние, изменения состава скорее являются правилом, чем исключением в реальных технических системах. Гомогенные фазы могут смешиваться, а гетерогенные смеси могут расслаиваться на фазы. Гомогенная или гетерогенная смесь может самопроизвольно распасться на один или несколько продуктов. Во всех этих случаях имеют место изменения в составе. При этом рассматриваются:
– энергия Гиббса i-ого вещества или химический потенциал индивидуального соединения,
– летучесть (фугитивность) – термодинамическая величина, служащая для описания свойств реальных газовых смесей. Позволяет применять уравнения, выражающие зависимость химического потенциала идеального газа от температуры, давления и состава системы, к компоненту газовой смеси, если заменить в этих уравнениях парциальное давление на летучесть.
– активность – термодинамическая величина, позволяющая представлять в удобной для практического использования форме концентрационную зависимость химических потенциалов компонентов реального раствора. С ее помощью можно применять к реальному раствору термодинамические соотношения, относящиеся к идеальному раствору, если заменить в них концентрации активностями.
Если происходят процессы смешения или химического превращения, самопроизвольно или в результате приложенной к системе работы, процесс, как было отмечено, будет протекать с увеличением энтропии:
(9) |
и общая энтропия будет стремиться к наибольшему значению, которое может быть достигнуто в состоянии равновесия.
Действительно, для различных молекул, которые близки друг другу, например, изомеры или молекулы приблизительно одного и того же размера, полярности или обладающие другими схожими параметрами, термодинамическая вероятность существования их в виде смеси при равных значениях Р и Т значительно больше, чем вероятность существования в виде чистых веществ (в мольных единицах):
(16) |
где .
Если происходит только изменение состава при постоянных Р и Т и оно ограничено рассматриваемой системой, например, смесью, разделительной колонной или реактором, то энергия Гиббса системы может быть определена следующим образом:
(17) |
С течением времени при постоянном давлении и температуре энергия Гиббса стремится к минимальной величине, которая будет достигнута, когда система придет к состоянию равновесия (рис. 5):
(18) |
или
(19) |
Рисунок 5 - Изменение энергии Гиббса при стремлении системы к равновесию
Если рассматривается химическая реакция, которая протекает в гомогенной смеси, то равновесный состав смеси может быть найден из равенства (19), если известна зависимость величины G от состава.
Если процесс смешения происходит с пренебрежимо малым изменением внутренней энергии U и объема V, его можно считать идеальным смешением, и в этом случае можно показать, что для 1 моля смеси
(20) |
– мольная доля компонента i в смеси, R – универсальная газовая постоянная. Для идеальной смеси иравны нулю при смешивании при постоянныхР и Т, поэтому задается выражением:
(21) |
также равно нулю и, таким образом, принимая во внимание уравнение (3), идеальное смешение при постоянных давлении и температуре будет протекать без тепловых эффектов.
Для описания отклонений от идеальности используется свойство избыточности и, соответственно, избыточные термодинамические функции , которые в общем виде могут быть представлены так:
(22) |
Наряду с другими, наиболее часто рассматривается избыточность энергии Гиббса . Разработано много моделей для описания и предсказания величинына основании свойств молекул смеси и их взаимодействий. Моделичасто относятся к конденсированным состояниям – твердой и жидкой фазам.
В случае значительного изменения объема при смешении или разделении в отличии от энергии Гиббса принято рассматривать другую термодинамическую функцию – энергию Гельмгольца А, которая определяется как:
(23) |
а ее свойство избыточности является более предпочтительным при описании указанных процессов. Для этого необходимо иметь уравнение состояния, которое выражает объемное поведение смеси как функцию давления, температуры и состава.
Парциальные молярные функции играют важную роль в термодинамике смесей и фазовых равновесиях. Они определяются следующим образом:
|
(24)
|
Наиболее известный пример – парциальная молярная энергия Гиббса, которая более известна как термодинамический потенциал .
Термодинамический потенциал i-того компонента гомогенной смеси определяется как:
|
(25) |
Важное условие фазового равновесия можно записать так:
(26) |
Или, используя летучесть компонентов смеси:
(27) |
В этих уравнениях штрихи указывают на соответствующую фазу. Летучесть и активность напрямую связаны с термодинамическим потенциалом, который имеет размерность Дж/моль, в то время как f имеет размерность давления, а активность является величиной безразмерной.
Последнее уравнение в приложении к равновесию жидкость – пар записывается в виде
(28) |
и сводится к закону Рауля для идеальных газов, для которого коэффициенты летучести иравны 1, и рассматривается идеальное смешение жидкостей, для которого коэффициент активностии фактор Пойнтинга (экспонента в уравнении (28), где– молярный объем жидкой фазы) равны 1.
Закон Рауля:
(29) |
Коэффициент летучести может быть вычислен из соответствующего уравнения состояния; коэффициент активности может быть выведен из применяемого на практике выражения для GE.
Активность зависит от температуры Т и концентрации .
Функция, определяемая уравнением (17), – энергия Гиббса G – играет важную роль в описании, с одной стороны, межфазных переходов, когда частицы остаются теми же самыми, но иначе распределяются между имеющимися фазами, такими как пар и жидкость, с другой стороны – при описании изменений, когда частицы меняют свою природу, т.е. происходит химическая реакция. Химические реакции и фазовые переходы в равной мере протекают в направлениях, удовлетворяющих уравнениям (18) и (19).
Для химической реакции:
vAA+BB→jJ+kK+… |
(30) |
где – стехиометрический коэффициент, соответствующий частице i, считающийся положительным для продукта реакции и отрицательным для реагента. Ее протекание характеризуется свойством, которое называется степенью полноты реакции:
(31) |
Скорость протекания реакции:
(32) |
В состоянии равновесия (рис. 6):
(33) |
и
(34) |
Рисунок 6 - Изменение энергии Гиббса G в зависимости от степени полноты реакции
Если известна зависимость величины G от состава, положение химического равновесия может быть определено с помощью уравнения (33), которое используется для нахождения равновесного состава смеси.
Можно показать, что химическое равновесие характеризуется уравнением:
(35) |
Константа химического равновесия при температуре Т задается выражением:
(36) |
и может быть определена согласно известного соотношения:
(37) |
Зависимость от температуры задается уравнением:
(38) |
Знание величин изменений стандартной энергии Гиббса и энтальпии позволяет вычислить равновесный состав смеси и определить его функцию от температуры.