- •Н.В. Лисицын
- •Содержание
- •1 Ресурсы и ресурсосберегающие технологии
- •1.1 Устойчивое развитие, жизненный цикл
- •1.2 Критерии оценки больших систем
- •1.3 Ресурсосбережение
- •2 Основные термодинамические приложения для анализа химико-технологических систем
- •2.1 Энтропия и ее производство
- •2.2 Первый и второй законы термодинамики. Производство энтропии.
- •2.3 Изменение состава систем. Энтропия процессов смешения и химического превращения
- •2.4 Коэффициент полезного действия систем
- •3 Эффективность карно и потери полезной работы систем
- •3.1 Потребление полезной работы
- •3.2 Уравнение Гюи – Стодолы
- •3.3 Задача производства энтропии в общем виде
- •4. Причины и следствия увеличения энтропии систем
- •4.1 Движущие силы и потоки
- •4.2 Феноменологические законы
- •4.3 Принцип симметрии кинетических коэффициентов
- •4.4 Ограниченность применения линейных законов тепло – и массопереноса
- •5. Энергетические потери и неравновесность
- •5.1 Внутренне обратимый двигатель Карно
- •5.2 Принцип равномерного распределения энергии
- •5.3 Прямоточный и противоточный процессы теплообмена
- •6 Эксергия и эксергетический баланс процесса
- •6.1 Эксергия, энергия Гиббса и полезность
- •6.2 Эксергетический баланс
- •6.3 Физическая эксергия. Эксергия смешения
- •6.4 Качество источников энергии
- •7. Физическая и химическая эксергия
- •7.1 Эксергия компонентов воздуха
- •7.2 Химическая эксергия соединений
- •7.3 Энергия Гиббса образования и химическая эксергия
- •8 Эксергетический и энергетический анализ и балансы
- •8.1 Основные недостатки энергетического анализа систем
- •8.2 Уравнения баланса массы, энергии, эксергии и энтропии
- •9 Анализ процессов производства электроэнергии
- •9.1 Основные процессы производства энергии
- •9.2 Сжигание угля и газа
- •9.3 Термодинамическая эффективность газового цикла
- •9.4 Эффективности парового цикла
- •9.5 Эффективность объединенного цикла
- •10 Анализ процессов разделения
- •10.1 Однократная равновесная перегонка бинарной смеси
- •10.2 Термодинамический анализ идеальной дистилляционной колонны
- •10.3 Анализ реальной колонны
- •11 Анализ химико-технологических систем. Основные правила ресурсосбережения
- •11.1 Процедура анализа систем
- •11.2 Эвристические правила экономии материальных и энергетических ресурсов
- •4. Если химическая реакция протекает с выделением тепла, необходимо ее начинать при повышенной (не при пониженной) температуре (рис.49).
- •12 Методические рекомендации по выполнению контрольных работ
- •13 Контрольные работы
- •13.1 Контрольная работа №1
- •13.2 Контрольная работа №2
- •13.3 Контрольная работа №3
- •Кафедра ресурсосберегающих технологий
- •Теоретические основы энерго- и ресурсосбережения
- •190013, Санкт-Петербург, Московский пр., 26
9.3 Термодинамическая эффективность газового цикла
Выполним оценку эффективности энергетической установки, работающей с газовой турбиной (рис.31).
Температура газов на входе камеры сгорания равна=298,15К, на выходе турбины=1423,15 К. Эффективность турбины примем равной 0,75.
Рассчитаем работу турбины при адиабатическом расширении газа до давления в 1 бар. Неизвестной является температура газа на выходе из турбины (). Исходя из уравнения (9), с учетом ΔS = 0, будем иметь:
(17) |
Последняя зависимость рассчитывается методом итераций, что позволяет получить = 747,5 К и= 34,07 Дж/моль К (является функцией среднеарифметического значения температуры).
Скорость адиабатической работы, как и ранее, задается выражением:
(18)
Если считать, что эффективность турбины равна 0,75, то «реальная» ее работа составит (19) 508,7·0,75=381,525 кДж, а температура на выходе 892,1 К. Говоря о том, что около 50% энергии, вырабатываемой турбиной, идет на работу компрессора, «чистое» производство электричества будет равно 0,5·381,525=190,8 кДж. А это означает, что вся система в целом имеет эффективность, равную 190,8/831,5 = 0,23. Однако следует заметить, что горящий газ, покидающий систему при 892,1К, все еще содержит работоспособную энергию.
Можно рассчитать общую скорость изменения эксергии: |
|
(19) |
Значения иизвестны. Необходимо определить величину.
Рассчитаем теплоемкость при температуре 595,13 К, которая является среднеарифметической между 892,1 К и 298,15 К. Она будет равна 33,104 Дж/моль К. Тогда ΔН = 19,66212 Дж/моль и ΔS = 36,28 Дж/моль К, что позволяет рассчитать скорость =195,47 кВт.
В итоге получаем: (рис.38), которая составляет 27,1% от исходной входящей скорости потока энергии (830,1 кВт), что говорит о том, что доля, приходящая на продукты сгорания и равная 0,271, теряется.
Рисунок 38 - Потоки эксергии и работы газового цикла, кВт
9.4 Эффективности парового цикла
Рассмотрим схему ХТС, где теплота производится в топке печи (рис.39).
Рисунок 39 - Схема парового цикла и значения основных показателей ее эффективности
Доля энергии топлива (теплоты сгорания топлива), которая поглощается паром, характеризует эффективность бойлера и изменяется в зависимости от его конструкции в пределах 85-90%.
Условия работы парового цикла приводятся в таблице 12. Анализ эффективности всей схемы будем проводить на 1 кДж/с питающего потока (топлива).
Таблица 12 - Значения параметров парового цикла
Точка измерения |
Термодинамическое состояние |
Т, Р |
Эксергия, кДж/кг |
(0) |
Газ + твердое вещество и (или) газ + жидкость |
– |
– |
(1) |
Перегретый пар |
500 ºС, 8600 кПа |
1402,8 |
(2) |
Влажный пар, концентрация пара 93,78% |
45 ºС, 10 кПа |
149,5 |
(3) |
Насыщенная жидкость |
45 ºС, 10 кПа |
11,8 |
(4) |
Переохлажденная жидкость |
45 ºС, 8600 кПа |
12,8 |
(5) |
Газ |
93 ºС, 101 кПа |
– |
Будем считать, что эффективность бойлера равна 87%. Это означает, что 1 кДж/с топлива подается в бойлер, и из этого количества 0,87 кДж/с адиабатически поглощается паром, скорость производства которого задается следующим выражением:
|
|
где h – энтальпия воды в соответствующей точке схемы.
Производство пара позволяет рассчитать потоки его эксергии в различных точках. Например, поток эксергии пара в точке (1) просто равен 2,73 · 10-4 ·1402,8 = 0,38 кДж/с. Аналогично определяется поток эксергии в точке (2). Эксергия потока топочных газов (точка (5)) будет равна:
|
Наибольшая работа, которую может совершить пар в турбине, определяется разностью значений эксергии входящего и выходящего из турбины потоков (что соответствует потенциальной работе, которую может совершить пар) и равна 0,38–0,04=0,34 кДж/с. Если, как и ранее, эффективность турбины принять равной 75%, то она будет способна производить только 0,255 кДж/с электричества. Таким образом, эффективность паровой энергоустановки составляет величину 25.5%, и это, если не принимать во внимание необходимость расхода электроэнергии для питания насоса. Производительность насоса (на единицу массы пара) можно рассчитать с использованием энтальпии воды: Wpump = h4 – h3 = 203,4 – 191,8=11,6 кДж/кг пара или, 3,17 Дж/с для идеального насоса, умножив производительность насоса на скорость пара. При эффективности насоса, пусть равной тем же 75 %, производительность «реального» насоса составит 4,2 Дж/с. Результаты расчетов эффективности парового цикла сведены в таблицу 13.
Таблица 13 - Величины потоков эксергии парового цикла
Точка измерения |
Эксергия, кДж/с |
(0) |
1,0 |
(1) |
0,38 |
(2) |
0,04 |
(3) |
3,2214 · 10-3 |
(4) |
7,6 · 10-4 |
(5) |
0,024 |