- •Радиотехнические сигналы
- •1.1. Классификация сигналов
- •1.2. Гармонические сигналы и их представление
- •1.3. Спектральное представление сигналов
- •2.1. Общие понятия и элементы теории электрических цепей
- •Основные электрические величины
- •Идеальные элементы цепей
- •Пассивные двухполюсники
- •Активные двухполюсники
- •Законы Кирхгофа
- •2.2 Методы анализа электрических цепей
- •2.2.1. Основы метода комплексных амплитуд
- •2.2.2. Комплексное сопротивление и комплексная проводимость
- •2.2.3. Методы составления уравнений состояния цепей
- •2.2.4. Элементы теории четырехполюсников
- •2.3. Частотные характеристики линейных цепей
- •3. Основы полупроводниковой электроники
- •3.1. Электрофизические свойства полупроводников
- •3.2. Электронно-дырочный переход
- •3.3. Диоды
- •3.4. Транзисторы
- •3.4.1. Биполярные транзисторы
- •3.4.2. Полевые транзисторы
- •3.4.2.1. Полевые транзисторы с управляющим p-n переходом
- •3.4.2.2. Полевые транзисторы с индуцированным каналом
- •3.4.2.3. Полевые транзисторы со встроенным каналом
- •3.4.3. Дифференциальные параметры и эквивалентные
- •4. Усиление электрических сигналов
- •4.1. Общие сведения
- •4.2. Основные положения линейной теории усиления сигналов
- •4.2.1. Анализ режима покоя. Схемотехника усилительных цепей.
- •4.2.2. Анализ режима усиления
- •4.3. Частотные характеристики усилителя на резисторах
- •4.4. Избирательные усилители
- •4.1.1. Резонансный усилительный каскад с общим эмиттером
- •4.1.2. Каскады со связанными контурами
- •4.5. Обратные связи в электронных усилителях
- •4.6. Повторители напряжения
- •4.7. Усилители постоянного тока
- •4.8. Операционные усилители
- •4.9. Оконечные каскады усилителей мощности
- •5. Генерирование электрических колебаний
- •5.1. Общие сведения
- •5.2. Автогенераторы гармонических колебаний
- •5.2.2. Трехточечные lc – автогенераторы
- •6. Автогенераторы релаксационных колебаний
- •6.1. Общие сведения
- •6.2. Мультивибратор на биполярных транзисторах
- •6.3. Мультивибратор на операционном усилителе
- •7. Нелинейные и параметрические преобразования сигналов.
- •7.1. Общие сведения
- •7.2. Нелинейное резонансное усиление и умножение частоты
- •7.3. Модуляция сигналов
- •7.3.1. Амплитудная модуляция
- •7.3.2. Угловая модуляция
- •7.4. Детектирование сигналов
- •7.4.2. Детектирование сигналов с угловой модуляцией.
- •7.5. Преобразование частоты
- •7.6. Синхронное детектирование
- •7.7. Параметрическое усиление
- •8. Источники вторичного электропитания
- •8.1. Общие сведения
- •8.2. Выпрямители
- •8.2.1. Однополупериодный выпрямитель
- •8.2.2. Мостовой двухполупериодный выпрямитель.
- •8.3. Сглаживающие фильтры.
- •8.4. Стабилизаторы напряжения
- •9. Основы цифровой техники
- •9.1. Общие сведения о цифровой обработке сигналов
- •9.2. Цифровое представление информации. Цифровые коды
- •9.3. Основы алгебры логики
- •9.4. Логические элементы (лэ)
- •9.5. Представление логических переменных электрическими сигналами
- •9.6. Базовые логические элементы. Их классификация,
- •9.7. Классификация логических устройств
- •9.8. Комбинационные логические устройства (клу)
- •9.8.2. Логическое устройство неравнозначности (Исключающее или).
- •9.8.3. Логическое устройство равнозначности
- •9.8.4. Полусумматор одноразрядных двоичных чисел.
- •9.8.5. Сумматор одноразрядных двоичных чисел.
- •9.8.6. Сумматор одноразрядных десятичных чисел.
- •9.8.7. Преобразователи кодов
- •9.9. Последовательностные логические устройства (плу)
- •9.9.1. Триггеры
- •9.9.2. Счетчики.
- •9.9.3. Регистры.
- •9.10. Аналого-цифровые и цифро-аналоговые преобразователи
- •9.11. Запоминающие устройства
- •9.12. Примеры цифровых систем
- •9.12.1. Электронные часы
- •9.12.2. Микропроцессорные системы
- •10. Линейные цепи с распределенными
- •10.1. Общие сведения о длинной линии
- •10.2. Телеграфные уравнения
- •10.3. Длинная линия. Гармонический волновой процесс
- •10.3.1. Общее решение телеграфных уравнений
- •10.3.2. Прямые и обратные волны
- •10.3.3. Отражение волн в длинной линии
- •10.3.4. Интерференция прямых и обратных волн
- •10.3.5. Пример построения интерференционной картины
- •10.3.6. Входное сопротивление длинной линии
- •10.4. Комплексный коэффициент передачи и передаточная функция системы с длинной линией
- •10.4.1. Постановка задачи
- •10.4.2. Способ, основанный на представлении рассматриваемой системы совокупностью функциональных узлов
- •10.4.3. Способ, основанный на использовании граничных условий
- •10.5. Примеры практического применения длинных линий
3. Основы полупроводниковой электроники
Электронными приборами называют приборы, принцип действия которых основан на управлении потоком заряженных частиц в вакууме, газах, полупроводниках.
Электронные приборы выполняют важнейшую роль в радиоэлектронных цепях. С их помощью осуществляется усиление, генерация, модуляция, детектирование, преобразование частоты, логические операции и другие преобразования сигналов.
В настоящее время наиболее широкое применение нашли полупроводниковые приборы в дискретном исполнении и как элементы интегральных схем.
3.1. Электрофизические свойства полупроводников
По величине удельного электрического сопротивления полупроводники занимают промежуточное положение между проводниками и диэлектриками. Так, если для проводников удельное электрическое сопротивлениеОм/см, а для диэлектриковОм/см, то для полупроводников оно лежит в интервалеОм/см. Основной отличительной особенностью полупроводников является отрицательный температурный коэффициент сопротивления (с повышением температуры уменьшается электрическое сопротивление) и сильная зависимость электропроводности от концентрации примесей и других внешних факторов.
Полупроводники составляют наиболее многочисленный класс веществ. К ним относятся химические элементы: бор, углерод, германий, кремний, фосфор, мышьяк, селен, серое олово, теллур, йод. Химические соединения GaAs, CuCl, GeSi и др., большинство минералов и многие органические вещества. В полупроводниковой электронике по своим физико-химическим и механическим свойствам нашли наиболее широкое применение монокристаллы германия и кремния. Их основные характеристики приведены в таблице 3.1.
Германий и кремний имеют кристаллическую структуру с тетраэдрической кристаллической решеткой как у алмаза. На наружной оболочке атомов германия и кремния находятся по четыре валентных электрона, которые в каждом атоме образуют ковалентные связи с четырьмя ближайшими от него атомами, находящимися в вершинах тетраэдра. При рассмотрении процессов, протекающих в полупроводнике, его кристаллическую решетку для наглядности представляют двумерной моделью, как показано на рис. 3.1.
Табл. 3.1
Параметр |
Кремний |
Германий |
Атомный номер |
14 |
32 |
Электронные оболочки |
2, 8, 4 |
2, 8, 18, 4 |
Плотность атомов, N , см –3 |
5ּ1022 |
4,4ּ1022 |
Удельное сопротивление, ρi, Омּм |
3ּ103 |
0,6 |
Диэлектрическая проницаемость, ε, отн. ед. |
12 |
16 |
Ширина запрещенной зоны, E, эВ |
1,12 |
0,67 |
Концентрация электронов, ni, (дырок, pi), см-3 |
2ּ1010 |
2,5ּ1013 |
Подвижность электронов, см 2/cВ |
1500 |
3900 |
Подвижность дырок, см 2/cВ |
450 |
1900 |
Коэффициент диффузии электронов, Dn, см/с |
36 |
100 |
Коэффициент диффузии дырок, Dp, см/с |
13 |
45 |
Диффузионная длина дырок, мм |
0,3 ÷ 1,5 |
0,1 ÷ 0,5 |
В узлах кристаллической решетки большими кружочками показаны ионы с положительным зарядом +4, которые обозначают ядра атомов вместе с электронами внутренних оболочек. Электроны внешних оболочек атомов показаны черными кружочками. Электроны внешних оболочек соседних атомов образуют ковалентные связи. При температуре абсолютного нуля Т=0 К (рис. 3.1а) все валентные электроны связаны, свободных электронов нет, и полупроводник ведет себя как диэлектрик. При комнатной температуре (Т=300 К) тепловые колебания атомов приводят к тому, что некоторые электроны приобретают энергию, достаточную для разрыва ковалентной связи (рис. 3.1б). При разрыве ковалентной связи образуется свободный электрон и на месте ушедшего электрона появляется незаполненная связь (дырка – не скомпенсированный положительный заряд, равный по величине заряду электрона). Процесс образования пар электрон – дырка называется тепловой генерацией свободных носителей заряда. Одновременно с генерацией происходит процесс восстановления ковалентных связей, который называется рекомбинацией. На вакантное место, где отсутствует валентный электрон, легко переходит один из электронов с соседней ковалентной связи, что приводит к перемещению дырки по кристаллу. В отсутствие внешнего электрического поля свободные электроны и дырки независимо друг от друга совершают хаотическое движение.
а) б)
Рис. 3.1. Двумерная модель кристаллической решетки идеального Ge и Si:
а) модель ковалентных связей електрона в атомах идеального
полупроводника при T=0 К;
б) модель тепловой генерации электронно-дырочной пары при Т=300 К
Полупроводник без посторонних примесей, который в узлах кристаллической решетки имеет только свои атомы, называют собственным полупроводником. В собственном полупроводнике концентрация свободных электронов и дырокодинакова. Эта концентрация называетсясобственной и при заданной температуре согласно зонной теории твердого тела определяется формулой:
(3.1)
где N – эффективная плотность состояний в зоне проводимости; – ширина запрещенной зоны;k – постоянная Больцмана; T – абсолютная температура. При комнатной температуре концентрация свободных электронов для кремния составляет порядка 1010 эл/см3, а для германия – 1013 эл/см3.
В электронике для придания полупроводнику определенных свойств широко применяют легирование – процесс, в результате которого часть атомов основного вещества в узлах кристаллической решетки замещается атомами другого вещества. Такие полупроводники называют примесными. В качестве примесей для кремния и германия чаще всего используют элементы III группы (бор, алюминий, индий, галлий) и V группы (фосфор, сурьма, мышьяк) периодической системы Менделеева. В большинстве случаев концентрация примесей составляет NПР=1015…1017 ат/см3.
При легировании 5-валентной примесью четыре электрона примесного атома образуют ковалентные связи с четырьмя электронами соседних атомов основного вещества. Пятый валентный электрон примеси слабо связан с атомом и может быть оторван от него за счет энергии теплового движения, как показано на рис. 3.2а. Пятивалентная примесь увеличивает количество свободных электронов. Такие примеси называют донорными. При Т=300 К концентрация свободных электронов в
а) б)
Рис. 3.2. Двумерная модель кристаллической решетки примесного Ge и Si:
а) полупроводник с донорной примесью (полупроводник n-типа);
б) полупроводник с акцепторной примесью (полупроводник p-типа)
полупроводнике с донорной примесью значительно превышает концентрацию дырок , поэтому они называютсяполупроводниками с электронной проводимостью или полупроводниками n-типа. В полупроводнике n-типа электроны являются основными носителями заряда, а дырки – неосновными. Положительные ионы донорной примеси прочно связаны с кристаллической решеткой основного вещества и не участвуют непосредственно в создании электрического тока.
При легировании основного четырехвалентного полупроводника трехвалентной примесью для образования ковалентных связей с четырьмя электронами соседних атомов у примесного атома не хватает одного электрона (рис. 3.2б). Недостающий электрон может быть получен от атома основного полупроводника за счет разрыва ковалентной связи. Разрыв ковалентной связи приводит к образованию дырки. Примеси, которые захватывают валентные электроны, называются акцепторными. Захват валентных электронов превращает атомы акцепторной примеси в ионы с отрицательными зарядами, которые прочно связаны с кристаллической решеткой основного вещества и не участвуют непосредственно в создании электрического тока. За счет захвата электронов акцепторной примесью концентрация дырок в полупроводнике значительно превышает концентрацию свободных электронов . Поэтому такие полупроводники называютсяполупроводниками с дырочной проводимостью или полупроводниками p-типа. В полупроводнике p-типа дырки являются основными носителями заряда, а электроны – неосновными.
Однородный полупроводник в отсутствие внешних воздействий электрически нейтрален. Протекание электрического тока в полупроводнике возможно за счет приложенного электрического поля (дрейфовый ток) или за счет неоднородной концентрации носителей заряда (диффузионный ток). Поскольку в полупроводнике имеются два вида носителей заряда, то электрический ток в нем имеет две составляющие – электронную и дырочную .