- •Радиотехнические сигналы
- •1.1. Классификация сигналов
- •1.2. Гармонические сигналы и их представление
- •1.3. Спектральное представление сигналов
- •2.1. Общие понятия и элементы теории электрических цепей
- •Основные электрические величины
- •Идеальные элементы цепей
- •Пассивные двухполюсники
- •Активные двухполюсники
- •Законы Кирхгофа
- •2.2 Методы анализа электрических цепей
- •2.2.1. Основы метода комплексных амплитуд
- •2.2.2. Комплексное сопротивление и комплексная проводимость
- •2.2.3. Методы составления уравнений состояния цепей
- •2.2.4. Элементы теории четырехполюсников
- •2.3. Частотные характеристики линейных цепей
- •3. Основы полупроводниковой электроники
- •3.1. Электрофизические свойства полупроводников
- •3.2. Электронно-дырочный переход
- •3.3. Диоды
- •3.4. Транзисторы
- •3.4.1. Биполярные транзисторы
- •3.4.2. Полевые транзисторы
- •3.4.2.1. Полевые транзисторы с управляющим p-n переходом
- •3.4.2.2. Полевые транзисторы с индуцированным каналом
- •3.4.2.3. Полевые транзисторы со встроенным каналом
- •3.4.3. Дифференциальные параметры и эквивалентные
- •4. Усиление электрических сигналов
- •4.1. Общие сведения
- •4.2. Основные положения линейной теории усиления сигналов
- •4.2.1. Анализ режима покоя. Схемотехника усилительных цепей.
- •4.2.2. Анализ режима усиления
- •4.3. Частотные характеристики усилителя на резисторах
- •4.4. Избирательные усилители
- •4.1.1. Резонансный усилительный каскад с общим эмиттером
- •4.1.2. Каскады со связанными контурами
- •4.5. Обратные связи в электронных усилителях
- •4.6. Повторители напряжения
- •4.7. Усилители постоянного тока
- •4.8. Операционные усилители
- •4.9. Оконечные каскады усилителей мощности
- •5. Генерирование электрических колебаний
- •5.1. Общие сведения
- •5.2. Автогенераторы гармонических колебаний
- •5.2.2. Трехточечные lc – автогенераторы
- •6. Автогенераторы релаксационных колебаний
- •6.1. Общие сведения
- •6.2. Мультивибратор на биполярных транзисторах
- •6.3. Мультивибратор на операционном усилителе
- •7. Нелинейные и параметрические преобразования сигналов.
- •7.1. Общие сведения
- •7.2. Нелинейное резонансное усиление и умножение частоты
- •7.3. Модуляция сигналов
- •7.3.1. Амплитудная модуляция
- •7.3.2. Угловая модуляция
- •7.4. Детектирование сигналов
- •7.4.2. Детектирование сигналов с угловой модуляцией.
- •7.5. Преобразование частоты
- •7.6. Синхронное детектирование
- •7.7. Параметрическое усиление
- •8. Источники вторичного электропитания
- •8.1. Общие сведения
- •8.2. Выпрямители
- •8.2.1. Однополупериодный выпрямитель
- •8.2.2. Мостовой двухполупериодный выпрямитель.
- •8.3. Сглаживающие фильтры.
- •8.4. Стабилизаторы напряжения
- •9. Основы цифровой техники
- •9.1. Общие сведения о цифровой обработке сигналов
- •9.2. Цифровое представление информации. Цифровые коды
- •9.3. Основы алгебры логики
- •9.4. Логические элементы (лэ)
- •9.5. Представление логических переменных электрическими сигналами
- •9.6. Базовые логические элементы. Их классификация,
- •9.7. Классификация логических устройств
- •9.8. Комбинационные логические устройства (клу)
- •9.8.2. Логическое устройство неравнозначности (Исключающее или).
- •9.8.3. Логическое устройство равнозначности
- •9.8.4. Полусумматор одноразрядных двоичных чисел.
- •9.8.5. Сумматор одноразрядных двоичных чисел.
- •9.8.6. Сумматор одноразрядных десятичных чисел.
- •9.8.7. Преобразователи кодов
- •9.9. Последовательностные логические устройства (плу)
- •9.9.1. Триггеры
- •9.9.2. Счетчики.
- •9.9.3. Регистры.
- •9.10. Аналого-цифровые и цифро-аналоговые преобразователи
- •9.11. Запоминающие устройства
- •9.12. Примеры цифровых систем
- •9.12.1. Электронные часы
- •9.12.2. Микропроцессорные системы
- •10. Линейные цепи с распределенными
- •10.1. Общие сведения о длинной линии
- •10.2. Телеграфные уравнения
- •10.3. Длинная линия. Гармонический волновой процесс
- •10.3.1. Общее решение телеграфных уравнений
- •10.3.2. Прямые и обратные волны
- •10.3.3. Отражение волн в длинной линии
- •10.3.4. Интерференция прямых и обратных волн
- •10.3.5. Пример построения интерференционной картины
- •10.3.6. Входное сопротивление длинной линии
- •10.4. Комплексный коэффициент передачи и передаточная функция системы с длинной линией
- •10.4.1. Постановка задачи
- •10.4.2. Способ, основанный на представлении рассматриваемой системы совокупностью функциональных узлов
- •10.4.3. Способ, основанный на использовании граничных условий
- •10.5. Примеры практического применения длинных линий
1.3. Спектральное представление сигналов
При анализе процессов прохождения сигналов через тракт радиотехнических устройств используют параметр ширина спектра сигнала – диапазон частот, в пределах которого сосредоточена определенная доля энергии сигнала. Ширину спектра сигнала определяет распределение амплитуд отдельных гармонических составляющих в его спектральной характеристике. Этот параметр сигнала позволяет определить полосу пропускания радиотехнического устройства, обеспечивающую на его выходе минимальные искажения сигнала. На практике полоса пропускания определяется не всем спектром сигнала, а той его частью, в которой сосредоточена наибольшая часть энергии сигнала.
1.3.1. Спектр периодических сигналов. Из математического анализа известно, что периодическую функцию, удовлетворяющую условиям Дирихле, можно разложить в ряд Фурье. Поэтому любой сложный, физически реализуемый, периодический сигнал с периодом Т можно представить в виде бесконечного набора гармонических составляющих, частоты которых кратны частоте :
, (1.1)
. (1.2)
Для удобства анализа спектры таких сигналов представляют рядами Фурье, имеющими вид
. (1.3)
Здесь амплитуда и начальная фазаn-й гармоники соответственно равны
,. (1.4)
Из (1.3) видно, что спектр периодического сигнала является дискретным. Он содержит постоянную составляющую величиной, основную (первую) гармонику с частотойи высшие гармоники с частотами, кратными частоте.Для наглядности часто зависимость амплитуди начальных фазот частотыизображают в виде графиков, которые называютсяамплитудным и фазовым спектром или амплитудной и фазовой спектральной диаграммами.
В теории радиотехнических сигналов широко используется комплексная форма ряда Фурье, которая получается из (1.1) заменой гармонических функций косинуса и синуса по формулам Эйлера экспоненциальными функциями мнимого аргумента:
. (1.5)
Здесь коэффициент – комплексная амплитуда n-й гармоники, которая при положительных и отрицательных значениях индексаnопределяется соотношениями
, (1.6)
. (1.7)
При отрицательных значениях индекса nкомплексная форма ряда Фурье порождает понятие отрицательной частоты.
1.3.2. Спектр непериодических сигналов. Спектральное представление непериодического сигнала получим следующим образом: выражение (1.7) для коэффициентаподставим в (1.5) и устремим периодTв бесконечность. Прии суммирование поn заменится интегрированием по. В результате получим:
, (1.8)
где –спектральная плотность, непрерывная комплексная функция, модуль которойопределяет спектральную плотность амплитуд, а аргумент– спектральную плотность начальных фаз. Из (1.8) следует, что спектральная плотность определяется прямым преобразованием Фурье непериодического сигнала
, (1.9)
а сам сигнал по его спектральной плотности определяется обратным преобразованием Фурье
. (1.10)
Поскольку спектральная плотность – непрерывная функция, то спектр непериодических сигналов называют непрерывным.
Пример 1. Найдем спектр периодической последовательности прямоугольных импульсов с амплитудой А, длительностью импульсов и периодом следования импульсов. Для определения комплексных амплитуд гармоник воспользуемся соотношением (1.7). Выбрав положение импульса, симметричное относительно, и выполнив интегрирование по периоду в пределах, находим амплитуду-той гармоники:
,
которая в данном случае является вещественной. Спектральное представление периодической последовательности прямоугольных импульсов имеет вид:
.
На рис. 1.1 показан спектр амплитуд периодической последовательности прямоугольных импульсов для случаяА=1 при скважности импульсов.
Рис. 1.1. Спектр амплитуд периодической последовательности прямоугольных импульсов
Пример 2. Найдем спектр одиночного прямоугольного импульса с амплитудой А и длительностью импульса . Для определения спектральной плотности импульса воспользуемся формулой (1.9). Выбираем положение импульса симметричное относительно. Выполнив интегрирование в пределах, получим:
.
График спектральной плотности одиночного импульса при А=1 и =1 приведен на рис. 1.2. Из этого графика видно, что в пределах главного лепестка
Рис. 1.2. Спектральная плотность одиночного импульса при А=1 и =1
сосредоточена значительная доля энергии сигнала (более 90%). Граничная частота главного лепестка ω01 определяется формулой
ω01 =2π/ τ.
Из неё следует, что чем короче импульс, тем шире его спектр. На практике ширину полосы пропускания Δω выбирают приближенным соотношением
Δω= (2÷3) ω01.
ОСНОВНЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ
ТЕОРИИ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ