- •Vі. Змістовий модуль 5
- •Кінематичні характеристики гармонічних коливань.
- •Швидкість і прискорення точки при гармонічному коливанні.
- •Зв’язок гармонічного коливання з обертальним рухом. Графічний метод опису гармонічного коливання.
- •Додавання коливань.
- •Додавання двох взаємно перпендикулярних коливань. Фігури Ліссажу.
- •Динаміка гармонічного руху. Рух під дією пружних і квазіпружних сил.
- •Рівняння руху простих механічних коливань систем:
- •Коливальні системи та їх енергія.
- •Динамічне рівняння вільних (власних) гармонічних коливань.
- •Згасаючі гармонічні коливання.
- •Динамічні параметри згасаючих коливань.
- •Резонанс
- •Елементи акустики Природа звуку
- •Швидкість звуку в твердих тілах, рідинах, газах і її вимірювання.
- •Об’єктивні і суб’єктивні характеристики звуку
- •Основні кінематичні характеристики
- •Поширення коливань в однорідному середовищі
- •Швидкість поширення хвилі.
- •Рівняння площини бігучої хвилі.
- •Миттєвий розподіл зміщення, швидкості прискорення і деформації у хвилі.
- •Енергія пружної хвилі.
- •|Інтерференція механічних хвиль. Сферичні хвилі. Хвильове рівняння
- •Принцип суперпозиції. Когерентні хвилі
- •Інтерференція механічних хвиль. Умова максимуму і мінімуму
- •Принцип Гюйгенса
- •Френель (французький учений) пояснив, чому немає хвилі у зворотному напрямі (явище принципу Гюйгенса-Френеля інтерференції). Стоячі хвилі
- •Практичне заняття 5.1 Тема: Механічні коливання. Кінематика гармонічних коливань Основні формули та методичні рекомендації
- •Приклади розв’язування задач
- •Задачі для самостійного розв’язування та домашнього завдання
- •Практичне заняття 5.2 Тема: Динаміка гармонічних коливань. Основні формули та методичні вказівки:
- •Приклади розв’язку типових задач
- •Задачі для самостійного розв’язування та домашнього завдання
- •Перелік компетентностей п’ятого змістового модуля
- •Питання для самоконтролю п’ятого змістового модуля
- •Банк завдань до п’ятого змістового модуля
- •Кінематика та динаміка механічних коливань
- •Розрахункові задачі
- •Кінематика гармонічних коливань
- •Динаміка гармонічних коливань.
- •Якісні задачі
Динамічні параметри згасаючих коливань.
а) Коефіцієнт згасання
Коефіцієнт , що характеризує швидкість згасання коливань, називаєтьсякоефіцієнтом згасання.
Визначимо фізичний зміст коефіцієнта згасання . Візьмемо відношення двух амплітуд, розділених за часовим інтервалом в 1 секунду:
–натуральний логарифм відношення двох амплітуд, розділених інтервалом в 1 с.
б) Логарифмічний декремент згасання
Швидкість згасання також характеризують логарифмічним декрементом згасання, яким називається величина, рівна натуральному логарифму двох останніх амплітуд, розділених проміжком часу, рівним 1 періоду.
Логарифмічний декремент згасання в раз більше чим.
Оскільки й, то.
в) Добротність коливальної системи.
Енергетично коливальна система характеризується добротністю. Під добротністю розуміють збільшене в раз відношення повної енергії системи до енергії витраченої за період:
чим менше енергії розсіюється, тим більше добротність системи.
Можна показати, що
–добротність обернено пропорційна логарифмічному декременту.
Вимушені коливання – незгасаючі коливання, які відбуваються у коливальній системі внаслідок дії на неї зовнішньої сили, що змушує, що періодично змінюється.
Нехай сила, що змушує коливатися систему, змінюється за законом .
Крім на систему діють: сила, силатертя .
Рівняння руху:
; ;
–динамічне рівняння вимушених гармонічних коливань, яке є неоднорідним диференціальним рівнянням 2-го порядки.
Загальне рішення такого рівняння: – дорівнює сумі загального рішення– однорідного рівняння й частинного рішеннянеоднорідного рівняння. За досить великий проміжок часу власні коливання практично згаснуть і залишиться ІІ доданок. Тому– описує вимушені коливання системи.
Можна показати, що , тобто вимушені коливання є гармонічні коливання з амплітудою тієї ж частоти, яку має сила, що їх збуджує. Однак зсув зміщений по фазі на.
(5-26)
Амплітуда вимушених коливань залежить від співвідношення частоти вільних (власних) коливань до частотизмушуючої сили, а також від сили, що збуджує коливання.
Графік залежності А=А(ω) для різних значень коефіцієнта згасання показаний на рис (5.17).
Рис. 5.17. |
Резонанс
Явище різкого зростання амплітуди вимушених коливань при певному значенні частоти сили, що їх збуджує, називається механічним резонансом.
Якщо то;; (*)
Частота сили, що збуджує коливання, при якій наступає резонанс, називається резонансною частотою.
Резонансна частота й резонансна амплітуда залежать від згасання системи.
Зі зменшенням ;;.
На практиці ;.
Максимальне значення амплітуди досягається при мінімальному значенні підкореневого виразу у формулі (*). Умовою мінімуму є рівність нулю похідної від підкореневого виразу за частотою.
Знайдемо резонансну частоту :
;
; ;
Знаходимо резонансну частоту:
; (5-27)
Підставимо у (*) і отримаємо резонансне значення амплітуди
(5-28)
Із (5-27) при згасанні коливань () завжди менша власної частотисистеми. При незначному згасанні,і резонансна амплітуда (*) перетворюється на нескінченність, що означає практично руйнування коливальної системи.
Резонансна частота (5-27) при згасанні коливань () завжди менша від власної частотисистеми. При незначному згасанні (), і резонансна амплітуда (5-28) перетворюється на нескінченність, що означає практично руйнування коливальної системи. На рис. 5.17 показано залежність амплітуди вимушених коливань від частоти змушуючої сили для різних значень коефіцієнта згасання. Криві залежностіназивають амплітудними резонансними кривими. Із збільшенняммаксимуми резонансних кривих знижуються і зміщуються у бік менших частот. Приявище резонансу зникає, тобто, і система отримує статичне зміщення від положення рівновагипід дією сталої сили, що дорівнює амплітуді змушуючої сили.
При малому згасанні згідно з формулою (5-28), добротність системи
. (5-29)
Добротність при показує, у скільки разів амплітуда вимушених коливань у момент резонансу перевищує статичне зміщення. До системи під дією сталої сили, що дорівнює амплітуді змушуючої сили. Чим вища добротність системи, тим вищий та гостріший максимум амплітудної резонансної кривої і тим повільніше згасають її вільні коливання.
Проаналізуємо залежність зсуву фаз від частоти . Якщо, то, тобто фаза вимушених коливань збігається з фазою змушуючої сили. Із збільшенням частоти, коли вона набуває значень, близьких до,, тобто зміщення коливальної системи відстає від змушуючої сили за фазою на. При подальшому збільшенні частоти () зсув фаз досягає майже, тобто зміна зміщень і змушуючої сили з часом відбувається майже у протилежних фазах.
Зсув фаз на при резонансі має істотне значення для вимушених коливань. Оскільки змушуюча сила випереджає зміщення на, то вона діє у тому самому напрямі, що й вертальна сила, тобто в напрямі руху. При цьому робота змушуючої сили завжди додатна. Внаслідок цього енергія системи збільшується. Графічну залежність зсуву фаз ф від частоти со змушуючої сили показано на рис. 5.18. Криві, що виражають зміну фаз со при зміні частоти со змушуючої сили, називаютьфазовими кривими резонансу.
Рис. 5. 18 |
Вимушені коливання виникають також при періодичній короткочасній дії зовнішніх сил на коливальну систему. Така дія може мати характер удару, поштовхів. у цих випадках також може спостерігатися явище резонансу. Характерним є те, що резонанс відбуватиметься не тільки тоді, коли частота силової дії близька до частоти вільних коливань систем, а й тоді, коли дія зовнішніх сил повторюється з частотою, кратною частоті власних коливань системи.
Виявляється, що можливі коливання систем під дією сталої сили. Так, при великій швидкості польоту літака його крила можуть раптово набути коливального руху. Коливання із зростаючою амплітудою, що виникають у потоці повітря під дією аеродинамічних сил, називають коливаннями типу флатер. При таких коливаннях амплітуда зростає досить швидко і конструкція може зруйнуватися. Ці коливання настають при так званій критичній швидкості польоту. Тому при проектуванні літака необхідно забезпечити конструкції критичну швидкість значно більшу, ніж швидкість самого літака. Поряд з флатером крил літака можуть виникнути подібні коливання будь-якої несучої поверхні.
Системи, в яких виникають періодичні коливання без заданої зовнішньої періодичної дії, називають автоколивальними, а коливання, що виникають у них, – автоколиваннями. Зазначимо, що на відміну від вимушених коливань автоколивання не нав’язуються системі, а виникають у ній.
Для автоколивальної системи характерний так званий зворотний зв’язок. Він проявляється в тому, що, з одного боку, коливання коливальної системи впливають на пристрій, який регулює передавання енергії від джерела до цієї системи, а з другого боку, цей пристрій впливає на коливання системи, оскільки він забезпечує підведення енергії до неї.
В автоколивальних системах незагасаючі коливання підтримуються за рахунок енергії, яка передається від джерела енергії до тіла, що здійснює коливання. Будь-яка автоколивальна система складається з таких трьох елементів: тіла або системи тіл, що здійснюють коливальний рух; стаціонарного джерела енергії; пристрою, який регулює передавання енергії від джерела до коливальної системи. Ці три елементи можна чітко виділити, наприклад, у годинниках, в яких маятник або баланс є коливальною системою, заведена пружина або піднята гиря – джерелом енергії і, нарешті, анкерний хід – механізмом, що регулює передавання енергії від джерела до коливальної системи. Коли енергія, що передається від джерела до коливального тіла за період коливань, дорівнює енергії, витраченій тілом за цей проміжок часу на подолання сил тертя, то в системі встановляться незагасаючі коливання зі сталою амплітудою.