Подробные методы и формулы для расчета индуктивностей лобо
вых соединений даны в (Л. 5-1, 5-6, 5-7]. |
на концах |
Другой случай исследования влияния замкнутого |
воздушного зазора на картину поля приведен в § 6-4. |
Различные |
В л и я н и е к о н с т р у к ц и о н н ы х э л е м е н т о в . |
стальные крепящие элементы электрических машин и трансформато ров, а также конструкционные детали аппаратов, распределительных
|
а) |
|
|
б) |
|
|
|
Рис. |
5-28. Зеркальное |
изображение |
Рис. 5-29. Зеркальное |
лобовых соединений в стальной пли |
изображение |
тока |
те |
с бесконечной |
проницаемостью |
в |
стальной |
балке |
в воздушном |
зазоре |
[Л. 5-7]. |
[Л. 5-7]. |
|
а — однослойная |
обмотка; |
б — двухслой |
|
|
|
ная |
обмотка . |
|
|
|
|
|
|
устройств и т. п. имеют обычно форму относительно узких металли ческих полос. В этом случае поле вблизи проводника с током можно определить, замещая стальной пояс полузамкнутым бесконечным контуром, показанным на рис. 5-29 пунктирной линией.
Когда проницаемость стали имеет конечное значение, можно пользоваться (5-2) и (5-2а). Вопрос точного учета реакции вихре вых токов при переменных токах остается открытым, и их влияние пока можно учитывать только приблизительно (§ 5-2).
5-7. РАСЧЕТ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ НА ПОВЕРХНОСТИ РАЗДЕЛА ДВУХ СРЕД МЕТОДОМ НАЛОЖЕНИЯ ВЕКТОРНЫХ ПОТЕНЦИАЛОВ
Метод будет проиллюстрирован [Л. 5-19] на примере расчета поля
проводников с током, расположенных |
вблизи экранированной сталь |
ной поверхности (рис. 5-30). Рассмотрим сначала |
один |
проводник |
с током i—Im sin (at, расположенный |
в области / |
(воздух |
либо ди |
электрик). Среда // образует магнитный экран, составленный из по лос электротехнической стали, расположенных ребром к поверхности
/// и перпендикулярно оси проводника. Среда III является массив ным стальным полупространством с постоянной проницаемостью р. Можно, следовательно, принять yi=yn = 0-
Векторный магнитный потенциал, определяемый (2-63) B = rotA, удовлетворяет (2-64)
которое в области диэлектрика / и идеального стального экрана // приобретает вид:
Для сплошной проводящей среды /// справедливо (2-66), кото рое для переменного синусоидального тока приобретает вид:
|
|
|
|
|
|
V2 A = a2 A. |
(5-37) |
рис. |
Переходя |
к |
задаче из |
5-30, можно составить |
три |
скалярных |
дифференциаль |
ных |
уравнения |
для |
отдельных |
сред |
(причем Ay=Az=0, |
АХ=А |
идА/дх=0):
для диэлектрика / соглас но (5-36)
дЫ1/ду2 |
+ д2А,/дг2 = 0; (5-38) |
для |
экрана // |
|
д2Аи1ду2 |
+ д2Аи1дг2 |
= 0; |
|
|
|
(5-39) |
для |
массивного |
полупро |
странства /// |
согласно |
(5-37) |
<ЭМ/ „/^2 + д2Л„,/аг2 =
|
|
|
= cA4X J J , |
|
(5-40) |
|
|
|
|
|
|
где Ai, |
An, |
Aju |
— векторные |
Рис. |
5-30. |
Расчет |
поля |
параллель |
магнитные |
потенциалы |
от од |
ного из |
проводников |
соответ |
ных |
проводников |
с током, распо |
ственно |
в |
диэлектрике, |
экране |
ложенных |
вблизи |
экранированной |
и |
массивной |
стали: |
|
|
поверхности. |
|
|
|
|
a = |
|//tofxm Yn l |
= (1 +j)k, |
й = |
]/"со|л.ш тш /2. |
(5-41) |
|
Положим, что потенциал А, в диэлектрике состоит из двух ос |
новных членов, т. е. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
A^AJO+AIW, |
|
|
|
|
(5-42) |
где А;0 |
— магнитный |
векторный потенциал, |
образованный |
током / т = |
= |
fme,wt |
|
и |
его |
полным положительным |
зеркальным изображением |
в |
идеальном |
непроводящем ферромагнетике |
(рис. 5-31); |
A!W—до |
бавочный член, появившийся в результате искажающего действия |
реакции вихревых токов и насыщения стали |
на поле в диэлектрике. |
|
В е к т о р н ы й п о т е н ц и а л о д н о г о п р о в о д н и к а на |
р а с с т о я н и и |
а |
(рис. 5-30). |
Векторный |
потенциал |
уединенного |
бесконечно |
длинного |
и |
бесконечно тонкого |
прямолинейного провод- |
ника определяют |
по (2-67а) |
согласно рис. 5-32: |
|
[j. |
С |
|
(J.J |
+СО |
|
|
idl |
С |
dx |
|
4 л |
i |
r |
4 7 1 |
J Vx2+y2 |
+ \a-\-z)2 |
|
|
|
|
|
—oo |
|
|
|
|
|
In |
Уу2 + (а + г)2, |
(5-43) |
откуда максимальное значение комплексного векторного потенциала Л/о Для обоих проводников (действительного и его изображения — рис. 5-32) с тем же направлением тока приобретает вид:
А1Ъ=-Ц^^{[У2 |
+ (а + гУ]\у24-(1- |
z)2}}. |
(5-44) |
Выражение (5-44) удовлетворяет уравнению Лапласа (5-36).
Рис. 5-31. Полное положительное (М= + 1) зеркальное изображение.
Ввиду симметрии |
всей системы |
относительно оси OZ (рис. 5-32) |
искажающее поле |
AIW |
должно быть четной функцией по отноше |
нию к переменной |
у. |
Благодаря |
этому для любой п-й |
гармо |
I ' |
|
ники |
пространственного распределе- |
|
пия векторного потенциала |
можно |
|
|
предвидеть решения в виде |
функции |
Aiwn=fn(z) |
cos Хпу, |
(5-45) |
гс=0, 1, 2, 3, ..., со.
Вводя (5-45) в (5-38), получаем:
}"n(z)~ Xnfn(z)=0. (5-46)
Решением этого уравнения яв- ляется функция
U ( 2 ) = С „ Л 2 + DJ- > " z . (5-47)
Возвраащясь к (5-45), можно, следовательно, написать:
|
Рис. 5-32. |
К определению |
Aiwn = (cne'nZ + Dne~Xn* ) cos\n y. |
|
векторного |
потенциала |
(5-48) |
|
уединенного |
проводника, |
|
|
Общее решение (5-38) для векторного потенциала AjW |
является |
суммой особенных решений |
(5-48) для отдельных гармоник |
|
|
00 |
|
Аш |
= £ А!Тп. |
(5-49) |
|
п—О |
|
Так как постоянная X может приобретать любые значения, более общее решение для линейных систем получаем, учитывая полный спектр периодического распределения в виде интеграла
|
|
|
оо |
|
|
|
|
|
|
|
AIW |
= |
j |
[С (X) elx - f D (X) e~lz] cos XydX. |
|
(5-50) |
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
|
В области |
диэлектрика |
переменная |
заключается |
в |
интервале |
— о о < г ^ 0 . Так |
как при х—*•—оо |
значение векторного |
потенциала |
AJW |
не может возрастать до бесконечности, следовательно, |
D(X)=Q. |
|
Таким образом, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
00 |
|
|
|
|
|
|
|
|
AIW |
= |
j С {X) |
cos XydX. |
|
(5-51) |
|
|
|
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
Окончательное |
выражение векторного |
потенциала в диэлектрике |
с учетом (5-42) |
и (5-44) |
приобретает вид: |
|
|
|
|
А1 = — |
|
|
In {[у* + (а + Z)«] [у* + (я - z)*]} + |
|
|
|
|
|
|
00 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
+ |
|
(X)elz |
cos XydX. |
|
(5-52) |
|
|
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
Рассуждая |
аналогично, |
можно |
для |
непроводящего |
экрана на |
писать следующее |
выражение для векторного потенциала: |
|
|
|
|
00 |
|
|
|
|
|
|
|
Ац |
= Jо [Е (X) e^ + F (X) e~Xz] cos XydX. |
|
(5-53) |
|
В области / / / |
таким же образом получаем: |
|
|
|
|
|
|
|
со |
|
|
|
|
|
|
|
Аш |
= |
j G (X) е~ г |
>•'+** cos XydX. |
|
(5-54) |
|
|
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
Составляющие напряженности магнитного поля для отдельных сред /, И, III определяют на основании уравнений
1 д А |
1 дА |
|
н*—*ду-' |
н « = -у<>г- |
(5-55> |
Постоянные С(Х), Е(Х), F(X) и G{X) определяют на основании граничных условий:
HoHrz = \iiiHIIZ, |
HIV=HIIy |
для 2=0; |
\х.цНiiz^ykiiiHniz, |
Ииу = Нц1у |
для z—d. |
В результате преобразований получим [Л. 5-19]:
С(Х) =
п + гё~2<Гк
|
E(V=—n |
K-ц/» |
r(n—l) |
|
п -j- re |
|
|
|
|
|
F(X) |
= PiI An |
|
|
П~ |
|
|
|
2n |
|
n |
re |
|
|
|
|
|
где |
VnJ2nm |
; ( л — l ),—2dX( r + l ) |
|
+e-(a+d>X |
|
Г = ( ц ш Х - |
l * n |
+ |
a»)/((X,nX + |
е—а\
^ ' 1
e-(a+2d)\
+Vl*~+^4
{ i n /Х* + «»);
(5-56)
(5-57)
(5-58)
(5-59)
(5-60) (5-61)
В результате подстановки (5-56) — (5-61) в (5-52) — (5-54) полу чаем следующие выражения для векторного потенциала уединенного бесконечного длинного проводника, расположенного вблизи экрани
рованной стены: |
|
/ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
для диэлектрика |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4тс |
In у*+ |
|
{а-г)* |
|
|
|
|
|
|
|
-(а—г) X |
|
t _|_ |
|
—2d\ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
те |
|
|
2тс |
( |
|
|
|
|
|
|
|
n + |
re |
_ 2 d \ c o s |
(5-62) |
для |
магнитного |
экрана |
(шунта) |
/ / |
|
|
|
|
|
|
Рп7 ' |
• ( л - 1 ) |
|
|
|
|
|
|
|
1 |
п |
2п |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
°S |
|
в - (а+г)> . |
|
|
|
"I |
(5-63) |
|
|
+ J х |
( л + г ^ ) |
|
|
» й |
|
|
И |
> |
|
|
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
J |
|
для |
массивного |
стального |
полупространства / / / |
|
|
|
Л Ш |
- |
2гс |
|
( |
n |
- l |
) j - - L ± i _ V |
|
|
|
|
,-(a+d)\\ |
|
|
+ V\'+ |
a' |
(d—Z) |
|
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
|
|
|
• cos XydX. |
(5-64) |
|
|
|
|
|
|
|
Суперпозиция |
полей |
двух проводников |
(рис. |
5-30). Векторный |
потенциал, |
создаваемый |
проводником |
с током — 1 т на расстоянии Ь |
(рис. 5-30) |
от поверхности экрана, |
можно |
определить, подставляя |
в (5-62)—'(5-64) |
значение тока — 1т |
вместо |
+1т |
и Ь вместо а. Век |
торный потенциал системы двух проводников ввиду принятой линей ности трех рассматриваемых сред является результатом суперпо зиции (наложения) векторных потенциалов отдельных проводников.
Таким образом, для поля двух проводников |
(рис. 5-30) |
получаем |
[Л. 5-19]: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
для области диэлектрика |
/ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
А |
- |
|
ЬЬи. , |
|
У2 |
+ |
(а + |
г)2 |
y* + |
|
|
(b-zy |
|
|
|
Л Г,2 - |
|
4Л |
|
г/2 |
+ |
(6 + |
г)2 |
г / 2 + |
(я —г)2 "*" |
|
|
П Ъ Г ( П ~ ^ ) |
|
|
X |
|
|
п + |
гв~ш |
С 0 |
5 |
Х у с 1 К |
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(5-65) |
для |
области |
магнитного |
экрана (шунта) |
|
/ / |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 (п + |
ге~ш) |
|
X |
X |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
е—(a+2d-z)\ |
_ e |
— (b+2d-z) |
X |
|
|
|
COS Ху dX]-\- |
|
|
X |
|
|
|
г |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 0 |
, , - ( a + z ) X |
|
„ - ( f t + z ) X |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
+ |
j |
x (,. + |
« - * * > — |
c o s X |
y d |
X |
|
: |
|
( 5 " 6 6 ) |
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
•1' |
|
|
для |
области |
массивной |
стальной плиты |
/ / / |
|
|
|
|
|
|
|
|
/ |
|
|
|
ОО |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Л ш . 2 = 2тс |
|
( " - O J |
л + г |
в |
- М Х |
|
|
X |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
e — (a+d ) |
X + ( d - z ) |
V^X»+ a» _ |
е |
— |
(Ь+d) |
X + ( d - z ) ^ Х Ч ^ " |
|
|
X |
|
|
|
х |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
c o s |
tyd)*: |
(5-67)
Соответствующие составляющие напряженности магнитного поля находят, подставляя выражения Ai,i\ Лц,2 ; Л и ц в (5-55).
Подобным образом можно решать и другие задачи. Ввиду до статочной сложности полученных формул их обычно решают в окон чательном виде с помощью ЭЦВМ.
ГЛАВА ШЕСТАЯ
ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ЯВЛЕНИЯ В МЕТАЛЛАХ С ПОСТОЯННОЙ МАГНИТНОЙ ПРОНИЦАЕМОСТЬЮ
6-1. ПРИМЕНЕНИЕ МЕТОДА МНОГОКРАТНЫХ ОТРАЖЕНИИ ВОЛНЫ
В § 4-3 приведен метод расчета электромагнитного поля внутри металлических стенок и листов, основанный на анализе многократных отражений электромагнитной волны. С помощью этого метода в § 4-4 были рассчита ны активная и реактивная мощности, рассеиваемые в стенках и экранах, в § 4-9 — коэффициенты потерь мощности цилиндрического экрана и в § 5-5 — сопротив ление проводников ротора асинхронного глубокопазного двигателя. Другие примеры применения этого метода будут приведены ниже.
6-2. ЭЛЕКТРОТЕХНИЧЕСКАЯ ЛИСТОВАЯ СТАЛЬ
Одной из основных проблем в электрических машинах и трансформаторах является соответствующий выбор тол щины листа электротехнической стали в зависимости от ее свойств, частоты и т. д. Уменьшение толщины дает уменьшение потерь мощности от вихревых токов и более равномерное распределение индукции в сечении листа, благодаря чему улучшается использование материала. Но одновременно с этим уменьшение толщины листа вы зывает увеличение трудоемкости при сборке магнитопровода и шихтовке ярм трансформатора, а также уменьшение коэффициента заполнения сечения магнитопровода сталью ai (коэффициент изоляции).
К о э ф ф и ц и е н т и з о л я ц и и щ. Мерой |
заполнения |
магнитопровода |
является |
коэффициент |
изоляции |
ai=(d—d')ld=\(kd—ka")l{kd), |
|
(6-1) |
где d — толщина |
листа; |
d' — толщина |
междулистовой |
изоляции. |
|
|
|
|
Коэффициент k (2-47) оценим для индукций, приме |
няемых в трансформаторах: |
|
|
для горячекатаной стали при магнитных |
индукциях |
1,45—1,5 Т, относительной |
проницаемости |хг = 680ч-530 |
(рис. 1-19) и удельной проводимости у=1>7-106 См/м, мо=0,4 л - 10~~6 Г/м имеем:
k = [/IDHY /2 =
= К2и-50(680ч-530).0,411 • 10-e -1,7- Юв /2=(478--422) 1/м;
для холоднокатаной стали (гиперсил) при индукциях
1,65—1,7 Т (хг = 1 640^-840 [Л. |
1-6], |
а |
также |
при |
у = |
= 2 • 10е См/м |
коэффициент |
k= (805^577) |
1/м. |
|
|
Так как a"<^d, не сделаем |
существенной |
ошибки, |
принимая при этом члене в |
(6-1) |
среднее |
значение |
/г^бОО |
l / M = |
const (независимо |
от свойств материала и |
насыщения). |
Принимая, |
кроме |
того, |
постоянное |
зна |
чение |
толщины изоляционного |
слоя |
d' = 0,035 мм |
(ла |
ковая изоляция листов толщиной d=0,35-^0,5 мм), получаем:
|
|
|
|
|
а { |
« (М—0,021 |
)l{kd). |
|
(6-2) |
|
К о э ф ф и ц и е н т |
|
в ы т е с н е н и я |
м а г н и т н о г о |
п о т о к а |
as. |
Исследования |
различных авторов пока |
зали [Л. 6-13], что распреде |
|
|
|
|
ление |
напряженности |
маг |
|
|
|
|
нитного поля в сечении ли |
|
|
|
|
ста |
при |
переменной |
прони |
|
|
|
|
цаемости |
незначительно |
от |
|
|
|
|
личается |
от |
распределения, |
|
|
|
|
полученного |
классическим |
|
|
|
|
методом |
при |
ц = (.i3aM=cons/ |
|
|
|
|
[Л. |
1-28] |
(цзам |
проницае |
|
|
|
|
мость |
замещения, |
линеари |
|
|
|
|
зующая |
нелинейную— |
среду). |
|
|
|
|
Можно, следовательно |
поль |
|
|
|
|
зоваться (4-29), дающей ре |
|
|
|
|
зультирующее |
|
распределе |
|
|
|
|
ние максимального |
значения |
|
|
|
|
напряженности |
магнитного |
|
|
|
|
поля |
внутри |
листа |
вдоль |
Рис. 6-1 |
Распределение |
маг- |
оси |
Ог |
|
(рис. |
6-1). |
На |
|
рис. |
нитного |
поля внутри |
ли- |
6-1 и в |
формуле |
(4-29) |
фигу |
ста |
электротехнической |
стали |
рируют модули векторов |
Н т |
[Л. |
6-14]. |
|
|
и В т , так как в магнитопроводе эти векторы имеют прак тически только одну составляющую. Интегрируя (4-29),
|
получаем: |
ch a (4-; |
|
Hm(z) = Hn |
|
ad |
|
|
|
|
ch — |
в пределах от нуля до d получим комплексный макси мальный поток в листе на единицу длины:
Ф„ |
о |
Bm(z)dz — |
с п 52 |
оl c h a ( r — Z I rfz — |
|
|
|
2 ц . / / т . |
S h ~2~ |
(6-3) |
|
|
|
|
|
ch
Учитывая согласно (2-47), что a = ( l - f / ) & после пре образований получаем временной модуль потока
|
|
|
|
|
|
V 2 f* |
Г |
|
Ы |
— |
|
|
kd |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ch |
|
|
cos kd |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
chfed+ cos |
|
|
|
|
|
|
При |
равномерном |
распределении |
поля |
поток |
выра |
жался |
бы |
формулой |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Фтоо= м*Ят £ Д |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Коэффициент вытеснения магнитного потока в ре |
зультате |
эффекта |
вытеснения |
составляет, |
следователь |
|
>,2 |
|
|
|
|
|
|
но |
(рис. |
|
6-2), |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1,0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ая = Фж— |
|
|
|
|
0,8 |
|
|
|
|
|
|
|
kd |
V |
|
|
ch kd — cos kd |
^ |
^ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ch kd + cos kd( |
|
o,s |
|
|
|
|
|
|
|
Если |
|
гиперболические |
и |
|
OS |
|
|
|
|
|
|
тригонометрические |
|
функ |
и |
|
|
|
|
|
|
ции в |
(6-4) |
разложить |
в |
ря |
El |
6 |
|
|
|
|
|
|
ды, положить Ы - С 1 и учесть |
|
0,2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
~kd |
только два первых члена |
ря |
|
|
|
|
|
|
|
|
О |
|
|
|
|
|
дов, то получим as=l. |
При |
|
|
Z |
4 |
6 |
8 |
10 12 |
Рис. 6-2. Коэффициент вытеснения |
kd>3 |
коэффициент |
as |
стре |
мится |
к |
|
Y~2/(kd) |
(гипербо |
переменного |
магнитного |
потока |
|
в сечении |
листа |
а, |
[Л. 6-14]. |
|
ла) . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Р е з у л ь т и р у ю щ и й |
к о э ф ф и ц и е н т |
и с п о л ь . |
з о в а н и я с е ч е н и я |
м а г н и т о п р о в о д а |
aw. |
Ре |
зультирующий коэффициент использования сечения маг-
нитопровода |
aw |
является произведением |
коэффициентов |
йг и as: |
|
kd — 0,021 |
ЛГ\ch kd — cos kd |
|
|
а ^ У 2 |
|
|
— (kdf— "" |
уV |
-chkd + coskd |
|
|
График коэффициента |
использования |
aw |
(рис. |
6-3, |
кривая / ) имеет максимум |
при |
М = 0 , 7 5 , который |
со |
ставляет 0,97. |
|
|
|
|
|
|
Согласно |
исследованиям |
автора [Л. 2-20, |
6-14] |
учет |
изменения проницаемости вызывает смещение этого графика влево (кривая 2). Остро выступающий экстре
мум |
кривой |
aw |
отчетливо |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
определяет |
область |
наи |
|
ко |
|
|
|
|
|
|
|
|
более |
эффективной |
тол |
, |
0,9// |
т |
т |
|
|
|
|
щины |
листа |
с |
точки |
зре |
|
|
|
|
; |
о,8 |
I[ |
\\ |
|
|
|
COnSt |
ния |
использования |
сече |
+ 0,7 |
|
V [JL=fJ. |
= |
|
ния. |
|
Из |
рис. |
6-3 |
для |
Г* |
|
|
I |
|
|
\ |
|
|
|
а ш ^ 0 , 9 получаем: |
|
II |
°>6 |
|
|
\ |
|
|
|
0 , 1 5 < Ы О П т < 1 , 1 , |
(6-6) |
г* 0,5 |
|
I |
|
|
\ |
|
|
|
|
|
|
I |
|
|
V |
|
|
|
что |
соответствует толщи |
та |
' |
|
• |
|
|
\ |
\ |
|
^0,3 |
|
|
|
|
|
|
не |
горячекатаной |
стали |
|
0,2 |
|
|
|
|
|
•ч |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(6^440 |
1/м) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
: — |
|
|
|
|
0,1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,34 |
мм<с ?опт<2,5 |
мм |
|
|
|
|
|
|
|
kd |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
2 3 * 5 6 7 8 9 |
|
|
|
|
|
|
(6-7) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. |
6-3. |
|
Коэффициент |
использо |
и для |
|
холоднокатаной |
|
стали |
(/г«700 |
1/м) |
|
вания |
|
сечения магнитопровода аю |
|
[Л. |
6-14]. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,25 |
м м < ('/о0 |
п т < 1,58 |
|
мм. |
|
|
(6-8) |
Как вытекает из вышеприведенных выражений, коэф фициент использования сечения магнитопровода оказы вается достаточно высоким даже для значительной тол щины листа. Наиболее приемлемой с точки зрения маг нитной проводимости магнитопровода является для го рячекатаной стали толщина около 1 мм и для холодно катаной стали около 0,7 мм (рис. 6-3).
Г и с т е р |
е з и с н ы е |
п о т е р и . |
В настоящее |
время |
нет простых |
и точных |
формул для |
гистерезисных |
потерь, |
охватывающих весь диапазон индукции. Поэтому рас четы проведем здесь приближенно, пользуясь формулой Рихтера [Л. 1-6] для электротехнической стали. Со-
