![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Современное состояние жидкостной хроматографии
..pdf20 Глава 1
Малые значения k' являются следствием малых объемных отно шений неподвижной фазы к подвижной. Малые значения k' же лательны для высоких скоростей, а большие значения k' — для разрешения. Очевидно, решение должно быть компромиссным, т. е. значения k' должны быть оптимальными. Это обстоятельство будет обсуждаться позднее.
Многие исследователи предпочитают упрощать уравнение раз решения (1.9), вводя число эффективных тарелок в колонке, опре деляемое как
Число эффективных тарелок в колонке более четко характеризует действительную разделяющую эффективность колонки; например, даже если N = 100 000 в колонке, k' может быть таким малень ким, что необходимого для разделения числа эффективных таре лок не представляется возможным достичь (см. [5]). Подставляя Neff в уравнение разрешения, получаем
Это уравнение проще, чем предыдущее уравнение разрешения, и разделение определяется здесь двумя приблизительно независи мыми факторами. Если предположить, что разрешение равно 1, зависимость а от Neff графически выражается так, как на рис. 1.4. Пока а очень мало, необходимо большое число эффективных таре лок, но как только а начинает увеличиваться, требуемое число эф фективных тарелок уменьшается. Наклон кривой таков, что, как
отмечалось |
ранее, небольшие |
изменения |
в а |
при |
приближении |
а |
|||||||
к 1 приводят |
к |
большому |
уменьшению |
требуемого |
числа Neff. Так |
||||||||
как требуемое |
число |
эффективных |
тарелок |
примерно |
пропорцио |
||||||||
нально |
времени, |
большие |
значения |
а |
приводят |
к |
меньшему |
вре |
|||||
мени |
деления. |
|
|
|
|
|
Таблица |
1.1 |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
Число |
эффективных теоретических |
тарелок |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
как функция а |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
*s = 1 |
|
|
|
«л = |
1,5 |
|
|
|
|
|
|
|
а |
|
Neff |
а |
|
Neff |
|
|
|
||
|
|
|
1,01 |
|
160 |
000 |
1,01 |
360 |
000 |
|
|
||
|
|
|
1,05 |
|
6 |
800 |
1,05 |
15 |
700 |
|
|
||
|
|
|
1,10 |
|
1 |
940 |
1,10 |
4 |
360 |
|
|
||
|
|
|
1,15 |
|
|
940 |
1,15 |
2 ПО |
|
|
|||
|
|
|
1,2 |
|
|
575 |
1,2 |
|
|
810 |
|
|
|
В |
табл. 1.1 |
показано число эффективных тарелок, требуемое |
для |
достижения |
определенного разрешения Rs при соответствую- |
Связь теории и практики |
21 |
щем значении ос. Заметим, что для лучшего разрешения необхо димо большее число эффективных тарелок. Из уравнения (1.14) довольно просто определить, возможно ли разделение при опреде ленном значении а (при соответствующей колонке и условиях раз деления). Как правило, в жидкостной хроматографии для реше ния большинства задач достаточно 500—750 эффективных тарелок.
Р и с . 1.4. |
Кривая |
логарифмической |
Р и с . 1.5. Хроматограммы, |
показываю- |
|
зависимости Neff, требуемого для |
щие влияние a (A), k' (Б) |
и N (В) на |
|||
достижения |
разрешения, равного |
1, |
разрешение, |
|
|
от относительного |
удерживания |
а. |
|
|
В заключение на рис. 1.5 представлены три хроматограммы, иллюстрирующие важность хроматографических параметров для разрешения. На верхнем рисунке пики относительно острые и до статочно хорошо удалены от выхода несорбируемого вещества. Однако селективность а недостаточна, и в результате разделения не происходит. Изменив условия так, чтобы а увеличилась, можно легко улучшить разрешение.
|
Средняя хроматограмма также говорит о неполном |
разделении; |
||
в данном случае это вызвано малыми значениями |
k' |
(и |
низким |
|
Neff). |
Здесь разрешение будет улучшаться в результате |
увеличе |
||
ния |
отношения объемов (площадей) стационарной |
и |
подвижной |
фаз или увеличения k' вследствие изменения температуры. На нижней хроматограмме иллюстрируется деление многокомпонент ной системы; в этой хроматограмме все пики не разрешены. В данном случае для улучшения разделения лучше всего увели чить число теоретических тарелок колонки, так как N является
22 |
Глава 1 |
основным параметром, и увеличение N (т. е. удлинение колонки) приведет к сужению хроматографических полос. В то же время изменение условий, приводящее к увеличению а (например, изме нение стационарной фазы), позволит разделить одну пару компо нентов, в то время как другие будут перекрываться. Анализ мно гокомпонентных систем рассматривается в разд. В. 4.
2. Высота, эквивалентная теоретической тарелке
Как уже отмечалось, оптимальное разделение достигается при получении разрешения в минимальное время. Прежде чем обсуж дать вопросы оптимизации, необходимо определить, как связаны между собой высота Я, эквивалентная теоретической тарелке, и линейная скорость подвижной фазы. Высота Я определяется как
(1.15)
где оь — стандартное отклонение от функции Гаусса в единицах длины. Уравнение (1.15) предполагает одинаковые колонки и сжи маемую подвижную фазу. Так как желательно, чтобы число тео ретических тарелок было большим, Я должно быть как можно меньше. Важность изменений Я с v для получения разделения в минимальное время можно увидеть, если подставить уравнение (1.15) в уравнение (1.16):
|
|
(1.16) |
Величина N в |
уравнении (1.16) |
будет диктоваться требованиями |
на разрешение |
и величиной а. |
Длительность анализа tR прямо |
пропорциональна H/v. В уравнении (1.15) Я пропорциональна от клонениям функции Гаусса в расчете на единицу длины колонки. Если предположить независимость процессов в колонке (здесь мы пренебрегаем межколоночиыми эффектами), то каждый процесс будет вносить соответствующее изменение в уширение, и тогда об щее отклонение по уравнению (1.15) можно получить суммирова нием этих индивидуальных отклонений. Следует проверить каждый
процесс, |
приводящий |
к уширению хроматографической |
полосы, и |
||
оценить |
его |
вклад. В |
данном |
обсуждении мы особо |
подчеркнем |
практические |
выводы |
из этих |
выражений. |
|
Предварительно следует заметить, что некоторые авторы пред почитают использовать для Я и о приведенные параметры [5].
Приведенная |
высота тарелки h равна H/dp, |
где dp — диаметр |
ча |
||
стиц носителя. Приведенная скорость и равна vdp/DM, |
где DM |
— |
|||
коэффициент |
диффузии в подвижной фазе. Приведенная высота |
||||
тарелки h |
нормируется по диаметру частиц, а приведенная ско |
||||
рость—по |
диффузии на расстоянии, равном |
диаметру |
частиц. Это |
Связь теории и практики |
23 |
нормирование делает возможным сравнение самых разных хрома-
тографических |
систем. |
|
В данной главе предпочтение отдается величинам Я |
и у, имею |
|
щим большее |
практическое значение, так как через |
уравнение |
(1.16) они могут быть непосредственно использованы для оптими зации процесса. Кроме того, как будет отмечено в гл. 9, если при веденные высоты тарелок сравниваются для различных хроматографических условий и Я не пропорциональна d%, можно сде лать ошибочные выводы.
Следует отметить, что в газовой хроматографии действительные линейные скорости подвижной фазы для заполненных колонок со ставляют примерно 2—15 см/с. В высокоскоростной жидкостной
Р и с . |
1.6. Типичные кривые, |
показывающие |
зависимость Н от линейной скорости vв га |
||
зовой |
(/) и жидкостной (2) |
хроматографии. |
|
|
V |
хроматографии линейные |
скорости колеблются в пределах от 0,1 |
до 5—10 см/с. Однако ввиду того, что коэффициент диффузии в
жидкостях много меньше, нежели в газах, |
приведенные |
скорости |
в жидкостной хроматографии гораздо |
выше, чем в |
газовой |
(10—103 для ЖХ и 0,1—5 для ГХ). Таким образом, на практике при одних и тех же приведенных скоростях трудно сравнивать га зовую и жидкостную хроматографию*.
На рис. 1.6 показана зависимость Я от и для удерживаемого вещества в газовой и в жидкостной хроматографии **. Кривые имеют совершенно различную форму в основном потому, что ко эффициенты диффузии в жидкостях в 104—105 раз меньше, чем в газах. Кривая, полученная методом ГХ, имеет форму гиперболы, которая описывается простым уравнением:
H=A + B/v + Со,
в которое не вводится никакой поправки на сжимаемость газа. Каждый из членов Л, Б и С будет учитывать процессы, приводя щие к уширению полосы.
* Бесспорно, в теоретических исследованиях гораздо удобнее использовать приведенные параметры. Однако в данной главе, названной «Связь теории с практикой», Н и v используются гораздо чаще.
** Две кривые помещены одна над другой для наглядности, однако в дей ствительности они могут пересекаться, расположение точек пересечения зависит от диаметра частиц носителя, используемого в ЖХ и ГХ.
24 |
Глава 1 |
Член В связан с уширением из-за диффузии в газовой фазе вдоль колонки. Для диффузии существует уравнение, предложен ное Эйнштейном [6]:
|
ol = 2DMt0 = 2DML/v, |
|
|
(1.18) |
|
а так как H = a2JL, |
то легко увидеть, что B — 2DM |
*. |
|
||
Инверсия в функции скорости возникает в связи |
с тем, что при |
||||
низких скоростях (т. е. ниже минимума |
Я |
на рис. |
1.6) |
значение |
|
этого члена возрастает. Поскольку DM |
в |
жидкостях примерно в |
|||
10 раз меньше, чем |
в газах, этот член, |
учитывающий |
диффузию |
в продольном направлении, не играет практической роли в уширении полосы в ЖХ. Соответственно в ЖХ увеличение скорости не сопровождается уменьшением Я, наблюдаемым в ГХ при низких скоростях, и редко наблюдается минимум Я (см. зависимость Я от v для ЖХ на рис. 1.6).
Член А в уравнении (1.17) отражает неоднородность процессов течения (свободная диффузия). Из очень упрощенной картины можно видеть, что он возникает за счет того, что длина каналов в насадке колонки может быть самой различной и, следовательно, молекулы растворенного вещества попадают в детектор в различ
ное время. Для данного |
случая |
отклонение |
составляет |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
a2JL = |
2Xdp^A, |
|
|
|
(1.19) |
|
где |
К — коэффициент, |
учитывающий |
плотность |
заполнения |
ко |
||||||
лонки, |
равный |
примерно |
0,5. |
|
|
|
|
|
|
||
В |
классической ГХ член А — величина |
постоянная, он |
опреде |
||||||||
ляет |
нижний |
предел |
эффективности |
колонки, т. е. Я = |
dp |
или |
|||||
/ i = l . |
Конечно, на |
практике этот нижний |
предел |
не достигается, |
|||||||
но для высокоэффективных колонок Я м и н = |
3—5dp. Член А |
необхо |
димо учитывать в колонках ЖХ, однако, как будет видно в даль нейшем, он проявляется в несколько иной форме. При скоростях выше Я м и н член С контролирует Я, и так как очевидно, что для высокоскоростного анализа необходимы высокие скорости, урав
нение (1.16) для газовой хроматографии |
может быть записано как |
tR = N(l + k')C. |
(1.20) |
Член С связывает неравновесность, возникающую из-за сопроти вления массопереносу в неподвижной и подвижной фазах. Может существовать ряд форм сопротивления массопереносу [7] (напри мер, медленная диффузия в неподвижной жидкой фазе, медленная адсорбция или десорбция с поверхности).
Часто важность влияния этих массопереносов на скорость ана лиза не принимается во внимание, поэтому^имеет смысл кратко
* В действительности сюда вводится фактор |
коррекции у = 0.7, позволяю |
щий учесть искривление диффузионного пути в слое |
насадки. |
Связь теории и практики |
25 |
пояснить, как эти эффекты влияют на уширение полосы. Мы при ведем объяснение, данное Гиддингсом [8].
На рис. 1.7 показаны профили зон равновесной концентрации (сплошные линии) и профили зон действительной концентрации (пунктирные линии) в неподвижной и подвижной фазах для дан ного растворенного вещества. Заметим, что действительная кон центрация опережает зону равновесной концентрации в подвиж ной фазе и отстает от нее в неподвижной фазе. В обе стороны смещение одинаковое, что приводит к симметричному уширению зоны при прохождении ее через колонку.
Профили зоны
I
Направление
потока.
Р и с . 1.7. Иллюстрация влияния локального неравновесия на уширение хро« матографической полосы.
профиль зоны равновесной концентрации; |
профиль зоны действительной концен |
трации. |
|
Ясно, что степень уширения, или неравновесия, является пря мой функцией скорости потока, связанной со скоростью массопереноса. Это можно увидеть, проверяя процессы, возникающие при движении подвижной фазы через колонку. Как только концентра ционная зона поступает в район, свободный от вещества, для до стижения равновесия осуществляется перенос вещества из подвиж ной в неподвижную фазу. Однако так как в данном районе кон центрация вещества в подвижной фазе непрерывно увеличивается (до тех пор, пока не будет достигнут максимум пика), то равнове сие не достигается. Ясно, что степень распространения локального неравновесия зависит от скорости, с которой растворенное веще ство поступает в этот район, и связана со скоростью, с которой осуществляется перенос из подвижной в неподвижную фазу. То же самое можно сказать и о нисходящей ветви гауссовой кривой. Мед ленное течение и быстрый массоперенос означают, что локальное неравновесие будет малым, а эффективность колонки хорошей. Поскольку для высокоскоростного анализа требуются большие
2(5 Глава 1
линейные скорости, крайне необходимо, чтобы скорости массопереноса также были большими.
Процессы, лимитирующие величину скорости массопереноса, который в свою очередь определяет величину локального неравно весия в газовой хроматографии, включают а) диффузию раство ренного вещества в подвижной фазе, б) диффузию в неподвижной
жидкой |
фазе (ГЖХ) и в) кинетику |
адсорбции — десорбции. |
||
В жидкостной и газовой хроматографии |
процессы б) |
и в) |
анало |
|
гичны |
(в терминах математических формул, но не по |
их |
относи |
тельной важности); однако диффузионные процессы в подвижной фазе а) более сложны. Оценим теперь вклад каждого из этих членов в Н для ГХ. Соответственно процессы б) и в ) ГХ и ЖХ будут упрощены для последующего обсуждения процессов массо переноса в жидкостной хроматографии.
Для процессов б) и в) упрощенное общее выражение |
можно |
|||
получить из модели случайного блуждания: |
|
|
||
|
Н = |
2 (1Д/)2 vtd, |
|
(1.21) |
где |
td — среднее время десорбции (среднее |
время, в течение кото |
||
рого |
растворенная молекула |
находится в |
неподвижной фазе) *. |
|
Во-первых, заметим, что Н пропорциональна |
v; чем больше |
линей |
ные скорости, тем меньше вероятность достижения равновесия. Вовторых, функция коэффициента емкости в уравнении (1.21) должна достигать максимума при k' = 1 и затем уменьшаться с уве личением k'; для больших значений k' эта функция аппроксими руется как l/k'. Качественная оценка этого выражения показывает, что Н должна уменьшаться с увеличением k' вследствие эффектов массопереноса в неподвижной фазе, поскольку большие значения k' свидетельствуют о медленном течении растворенного вещества через данный район колонки**. Наконец, уравнение (1.21) пока зывает, что Н прямо пропорциональна td, а это означает, что ско рость массопереноса должна быть как можно больше. В кинетике десорбции td=l/kd, где kd — константа скорости десорбции. (В этом случае предполагается, что поверхность имеет один центр адсорбции. Для более сложных адсорбционных процессов уравне ние должно быть модифицировано.)
Для стационарной диффузии в жидкой фазе уравнение Эйн
штейна (1.18) может быть решено |
как td = dz/2Ds, где d — длина |
||||||
диффузионного |
пробега и Дэ — коэффициент |
диффузии в |
непо |
||||
движной |
фазе. Соответственно уравнение |
(1.21) примет |
такой вид: |
||||
* Для |
процессов, лимитирующих |
скорость |
в |
подвижной |
фазе, |
Н = |
|
«= 2[k'/( \ + k')]zvta, |
где ta — время сорбции. |
|
|
|
|
** Нельзя путать линейную скорость подвижной фазы v со скоростью дви жения растворенного вещества v/(l + £')•
Связь теории и практики |
27 |
Здесь d может быть приблизительно приравнено толщине жидко стного слоя (точного соответствия не обнаружено), так что чем больше количество нанесенной жидкости, тем меньше скорость массопереноса. В более точном варианте уравнения (1.22) в пра вую часть его вводится коэффициент q; он позволяет учесть раз личия в форме пор, в которых жидкость может покрывать носи тель (см. [7]).
Описать диффузию в подвижной фазе гораздо сложнее, чем в неподвижной фазе, и детальное обсуждение этого явления выхо дит за пределы данной главы. Тем не менее мы вкратце рассмо
трим, какие члены уравнения влияют на диффузию. На |
рис. 1.8 |
||||
Рис. 1.8. |
Профиль потока |
в трубке |
(DM— |
|
|
коэффициент |
поперечной диффузии, |
сгла |
|
||
|
|
живающей профиль). |
|
|
|
/ — стенки |
колонки; 2 — направление потока. |
|
|
||
показан |
профиль потока |
в открытой трубке, где линейная |
скорость |
выше всего в центре и ниже всего непосредственно у стенок. Это будет причиной концентрационного профиля, и растворенное ве щество в центре будет достигать детектора раньше вещества, на ходящегося у стенок. Для сглаживания * этого профиля необхо дима поперечная диффузия (или смешение). В этом случае моле кулы растворенного вещества перемещаются из одной зоны в другую, и линейные скорости всех молекул растворенного веще ства оказываются приблизительно одинаковыми. Характер потока становится гораздо более сложным, когда колонка заполнена на садкой, однако уширение вызывается теми же причинами. Хотя вследствие поперечной диффузии происходит сглаживание концен трационного профиля, значительную роль теперь играет конвекция (из-за наличия частиц поток имеет прерывистый характер). Гиддингс [8] вывел уравнение, описывающее этот процесс **.
|
# = |
V |
4 |
(1-23) |
где |
со — безразмерная константа, |
dv—диаметр |
частиц. Посколь |
|
ку |
со — величина приближенная, |
уравнение |
(1.23) аппроксимирует |
*Сглаживание профиля приводит к уравниванию концентраций образца в трубке и уменьшению ширины хроматографической полосы.
**В более сложном выражении уравнения (1.23) рассчитывается пять не
равновесных |
скоростей (например, |
через частицы,•-через каналы и через колон |
ку). Каждая |
вносит свой вклад |
и< в член, учитывающий уширение, следова |
тельно, со = |
^ wt- |
|
28 |
Глава 1 |
диффузию в подвижной фазе. Заметим, что в этом уравнении нет k' и что, согласно (1.23), Н ~ d2p. Последняя зависимость показывает, что чем меньше диаметр частиц, тем меньше член С.
Теперь, когда мы обсудили основные эффекты уширения по лосы в терминах газовой хроматографии, рассмотрим жидкостную хроматографию. Рис. 1.6 показывает значительное различие в фор ме кривых зависимости Н от линейной скорости для газовой и жидкостной хроматографии. Для ЖХ эта кривая может быть опи сана следующим уравнением [7]:
H^CsV + Chv + ^ + ^ y 1 , |
(1.24) |
где Csv — член, отражающий эффекты |
массопереноса в неподвиж |
||
ной |
фазе, подобные рассмотренным для газовой |
хроматографии. |
|
CMV |
— член, отражающий медленный |
массоперенос |
в случае диф |
фузии растворенного вещества в подвижную фазу, которая застаи
вается |
в порах |
насадки *. Медленная |
диффузия в жидкостях |
||||
делает |
этот член |
необходимым в уравнении |
(1.24). Для |
расчета |
|||
этого эффекта |
используется уравнение |
(1.25) [8]: |
|
||||
|
|
|
Н*М = СМУ = ~ ! { Ф |
' , |
k')^-, |
|
(1.25) |
|
|
|
|
|
м |
|
|
где Ф' — доля |
подвижной фазы, занимающая |
пространство |
между |
частицами. Заметим, что этот член, учитывающий перенос под вижной фазы, зависит от k'. Кроме того, он уменьшается с умень шением диаметра частиц и глубины пор, заполняемых подвижной фазой. Короче говоря, чем меньше длина диффузионного пробега, тем быстрее массоперенос. Для снижения его влияния исполь зуются специально изготовленные частицы, так называемые по верхностно-пористые зерна (см. разд. Г. 1).
Рис. 1.6 показывает, что с увеличением линейной скорости в жидкостной хроматографии Я возрастает гораздо более гладко, чем в газовой хроматографии. Объясняется это сложностью про цессов течения, происходящих в жидкой подвижной фазе. По скольку диффузия происходит медленно, очень большую роль в
сглаживании |
скоростного профиля |
играет |
конвективное попереч |
||
ное |
смешение. |
Согласно Гиддингсу |
[9], эта |
сложная картина тече |
|
ния |
приводит |
к объединению |
членов, учитывающих свободную |
||
диффузию и подвижную фазу, и в итоге |
|
||||
|
|
Н = (— |
Ь |
' . |
(1-26) |
Соответственно Н должна быть пропорциональна dp в степени, меньшей 2. Кроме того, при высоких линейных скоростях Н должна
* Некоторые авторы различают два типа подвижной фазы: «застойная по движная фаза» и «движущаяся подвижная фаза».
Связь теории и практики |
29 |
приближаться к члену, описывающему классическую свободную диффузию. Следует отметить, что в уравнении (1.26) также от сутствует k'. Этот член детально рассматривается в ряде статей Нокса [10].
Во многих колонках для ЖХ эффекты в подвижной фазе преоб ладают над эффектами в неподвижной. Если вызываемый диффу зией в застойной подвижной фазе дополнительный вклад в уширение полосы мал (1.25), Н не зависит от k' [27]. Но когда эти процессы уширения важны, Н зависит от k', даже если эффекты массопереноса в неподвижной фазе отсутствуют [10]. Кроме того, характер зависимости Н от v указывает на то, что высокие линей ные скорости подвижной фазы могут быть использованы без зна чительного понижения эффективности колонки. После рассмотре ния принципов оптимизации времени (этому вопросу посвящен следующий раздел) мы детально обсудим характерные особенности жидкостной хроматографии, связанные с высокоскоростным раз делением; все эти особенности нашли отражение в уравнении уши рения (1.24).
Это обсуждение уширения полосы будет заключаться в краткой проверке влияния межколоночных эффектов на эффективность ко
лонки. Уширение за пределами колонки |
будет вносить |
изменение |
в Н, вследствие чего обычно уменьшается |
наблюдаемая |
эффектив |
ность колонки и ухудшается разрешение. Снижение эффективно сти может быть вызвано неудачным вводом пробы, уширением в трубках между колонкой и детектором и в самом детекторе. Ре комендуется [11] вводить пробу непосредственно в колонку или в стеклянную насадку, помещенную вверху колонки. Хотя в прин ципе для ввода пробы можно использовать краны, следует по мнить, что растворенное вещество медленно смывается с их сте нок. Ввод пробы должен производиться очень тщательно, так как иначе эффективность колонки снижается; в частности, ухудшается разделение веществ, имеющих малые значения k'.
Помимо условий ввода пробы, в жидкостной хроматографии очень большое влияние на эффективность могут оказывать соеди нения между колонкой и детектором [12]. В самом деле, этот эф фект сказывается больше в жидкостной хроматографии, чем в га зовой из-за низких коэффициентов диффузии в жидкостях. По этому очень важно, чтобы объем подводящих трубок был как можно меньше. Очевидно, что мертвый объем детектора также должен быть минимальным; в противном случае возможно значи тельное межколоночное уширение. Кроме того, при использовании ультрафиолетового детектора важную роль может играть конструк ция кюветы, через которую протекает образец [13].
К дисперсии в колонке добавляется дисперсия межколоночных эффектов:
(1.27)
а1 = о г со/ + а « - с о г -