книги из ГПНТБ / Бальчитис А.А. Емкостная подобласть индукционных процессов преобразования потоков энергии
.pdfИ с к л ю ч ая из (1.128) QM, получаем уравнение осциллятора |
|||
Qe+<**Qe=0, |
|
|
(1-130) |
г д е ы 2 = 1 с - |
|
|
|
Электромагнитный |
линейный осциллятор |
представляет собой систему |
|
с двумя состояниями QM |
и Qe, т.е. — типичную квантовую систему. Действи |
||
тельно, гамильтониану |
(1.127) соответствует |
волновое уравнение |
|
" M i ^ + i e ^ - f |
^ , |
(изо |
|
переменные которого легко разделяются |
(гамильтониан не зависит от време |
ни). Решение уравнения (1.131) получается в виде стоячих волн для состоя
ний с определенными |
энергиями |
|
|
|
||||
И^„=/ко („ + ! ) . |
|
|
|
(1.132) |
||||
Состояние классического электромагнитного линейного осциллятора |
||||||||
определяется положением изображающей точки |
на фазовой плоскости. |
|||||||
Предположим, |
что колебания являются незатухающими. В этом случае |
|||||||
энергия осциллятора |
(1.127) остается неизменной (W=H=const). |
Выражение |
||||||
(1.127) является уравнением эллипса с полуосями Qu |
и Qe. При этом изо |
|||||||
бражающая |
точка |
перемещается |
в фазовой плоскости |
по замкнутой кривой |
||||
• постоянной |
энергии. Площадь, |
охватываемая |
этой кривой, |
равна |
||||
S = nQMQe. |
|
|
|
|
|
(1.133) |
||
Учитывая, что |
|
|
|
|
|
|||
QM |
= V~2LW, |
Qe = V 2CW, |
|
|
|
|||
получаем |
|
|
|
|
|
|
|
|
S = 2 t c W | / |
LC |
= 2T.-7Z, w |
|
|
|
(1.134) |
||
|
|
|
|
со |
|
|
|
|
где ы = |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Следовательно, |
|
|
|
|
|
|||
W=SJ\ |
|
|
|
|
|
(1.135) |
||
где / = - - - |
о) — частота колебаний. |
|
|
|
||||
Адиабатическая инвариантность величины S означает, что при медленном |
||||||||
изменении |
параметров |
электромагнитного осциллятора его энергия меняется |
||||||
пропорционально |
частоте. |
|
|
|
|
|||
50 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Состоянию |
квантового электромагнитного осциллятора соответствуют |
||
не любые эллипсы фазовой плоскости, |
а их дискретные наборы. |
Разность, |
|
между величинами их площадей должна |
быть кратна Иы. В этом случае ве |
||
личина S определяется зависимостью |
|
|
|
S = я/ко, |
|
(1.136) |
|
где л = 1,2 |
а разность между площадями эллипсов определяется |
частот |
|
ным условием |
Бора |
|
|
AS = Anh(x>. |
|
|
|
Отсюда |
|
|
|
Д И / = / к о = 2тгЙсо |
|
(1.137) |
(А=2тс Л).
Совместное рассмотрение (1.133), (1.135) и (1.137) дает возможность установить следующее правило квантования электрических и магнитных зарядов:
(1.138)
Из этого правила следует принцип неопределенности одновременного измерения величин электрического и магнитного зарядов: частицы эти не до пускают одновременной локализации в системе неподвижной и движущейся относительно наблюдателя (аналогично принципу неопределенности Гейзенберга).
Все величины, характеризующие электромагнитное поле в данном объеме,, могут быть представлены тройным рядом Фурье (по трем координатам) в виде разложения векторного потенциала1
(1.139)
к
При этом полная энергия выражается в виде суммы
(1.140)
к
энергии
(1.141),
связанных с каждой из плоских волн в отдельности (F-объем).
1 Л . Д . Л а н д а у , Е. М. Лифшиц, Теория поля, изд. 5-е, М., „Наука", 1967, стр. 167.
51
Векторы ак являются |
периодическими функциями времени |
с частотами |
|||||
<х>к = ск и удовлетворяют |
уравнению |
|
|
|
|
|
|
й-к + ь>1ак = 0. |
|
|
|
(1.142) |
|||
Разложение поля может быть представлено |
в |
виде бегущих |
плоских |
||||
волн. Каждая |
из ац, зависящая от времени, будет |
|
пропорциональна |
е~]ык', |
|||
что соответствует волне, распространяющейся в |
направлении |
вектора |
к. |
||||
Разложение (1.139), в |
отличие от векторного |
|
потенциала |
|
A(x,y,z,i), |
||
представляет |
собой поле |
в виде дискретного ряда |
переменных — векторов |
||||
ак, которые могут быть преобразованы так, чтобы |
уравнения поля |
имели бы |
вид, аналогичный каноническим уравнениям (Гамильтона) аналитической механики.
Могут быть введены „канонические переменные" Q(P и Q<£\ определяе мые соотношениями
с ? - л У ^ * - « | - ^ |
< М 4 3 ) |
Подстановка значений ак и щ, согласно (1.143), в (1.140) позволяет |
полу |
чить функцию Гамильтона в следующей форме |
|
н=1 |
я * = 2 |
°*&cd- |
(1Л44) |
к |
|
|
|
Сопоставление зависимостей (1.127) и (1.144) показывает, что |
|
||
е?» = |
е - ] • • ' i - , |
|
( i - i 4 5 ) |
б 2 ° = 7 * е . ] ' Т - |
|
(1Л46> |
|
При этом |
уравнения |
Гамильтона |
|
идентичны равенствам
ауравнения
52
— уравнениям поля
(1.147)
Векторы Q[k) и Q[k) ортогональны вектору Лги имеют по две независимые компоненты. Направление поляризации соответствующей бегущей волны определяет направление этих векторов. Если две компоненты вектора 0[к) (в плоскости, перпендикулярной к) обозначить Q^S) (/=1,2), а две компо ненты вектора Qik\ соответственно через Q^.K, то имеем
j |
j |
|
|
|
|
Следовательно, функция Гамильтона |
(1.144) теперь выражается |
зависимостью |
|||
|
|
|
|
|
(1.148) |
т.е. распадается на сумму |
независимых членов, |
каждый |
из которых содер |
||
жит лишь одну пару величин Q e W j , |
QM(k)j. |
|
|
|
|
Сопоставление (1.127) |
и (1.148) |
показывает, |
что Hkj |
имеет |
вид функции |
Гамильтона для линейного |
классического электромагнитного |
осциллятора, |
совершающего гармонические колебания. Поэтому рассмотренное разложе
ние электромагнитного поля может быть названо разложением |
поля на элек |
||||||
тромагнитные осцилляторы. |
|
|
|
|
|
||
В основе математического аппарата современной квантовой теории ле |
|||||||
жат представления чисел заполнения, базирующиеся на рассмотрении |
зада |
||||||
чи о простом механическом гармоническом осцилляторе. Изложенное |
пока |
||||||
зывает, что использование понятия |
магнитного заряда наряду с понятием |
||||||
электрического заряда позволяет строить теорию линейного |
гармонического |
||||||
электромагнитного |
осциллятора, |
т.е. |
дает |
возможность |
рассматривать |
||
Q~ и <2М -представления и, очевидно, строить |
квантовую теорию электро |
||||||
магнитного |
поля |
методами, несколько |
отличающимися от используемых в |
||||
настоящее |
время. |
|
|
|
|
|
|
В современной квантовой электродинамике правила квантования приме |
|||||||
няются к амплитудам электромагнитного поля Е (х, t) и Н(х, |
t), пространс |
твенно - временное описание которых определяется уравнениями Максвелла. Изложенное показывает, что в квантовой электродинамике могут приме няться правила квантования к электрическим и магнитным зарядам и их плотностям подобно тому, как это делается с координатой и импульсом час тицы (см. приложение).
53
ГЛАВА 2
ЕМКОСТНЫЕ ИНДУКЦИОННЫЕ МЕТОДЫ ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ПОТОКОВ ЭНЕРГИИ
Путь к емкостным методам преобразования потоков энергии
В |
1865 г. |
в результате |
почти одновременных работ Гольца (W. |
Holtz) |
[21] и |
Теплера |
(A. Toepler) |
[22] появились первые емкостные машины |
„влия |
ния", мощность которых была больше машин трения. Эти машины явились прототипами двух больших классов емкостных машин: конвекционных ма шин с транспортером диэлектриком (типа машин Гольца) и индукционных
машин с транспортерами проводниками (типа |
машин Теплера). |
|
||
В машине Гольца заряд переносился стеклянным диском. С одной сторо |
||||
ны диска была |
расположена |
металлическая заземленная щетка. При |
подне |
|
сении с другой |
стороны диска |
заряженного тела |
гребенка начинала |
корони- |
ровать, заряды двигались в сторону диска и уносились диском к другой |
щет |
||
ке, которая снимала их |
и отдавала |
во внешнюю цепь. |
|
В машине Теплера |
стеклянный |
диск был снабжен металлическими |
элек |
тродами, а металлические щетки заземлены скользящими контактами. Воз буждение машины осуществлялось аналогично электрофору с помощью металлического индуктора, на который подавалось напряжение от внешнего источника. Д л я получения самовозбуждающейся машины Теплер строил их сдвоенными. В этом случае вторая машина служила источником возбуждения первой и наоборот.
Хотя машина Теплера в целом и была самовозбуждающейся, |
однако, |
|||
при равном диаметре рабочего диска, |
уступала |
по мощности машине |
Гольца, |
|
и вскоре была забыта. Тем не менее, некоторые явные преимущества |
индук |
|||
ционных |
машин оказали благотворное |
влияние |
на дальнейшее развитие ем |
|
костных |
машин. Появились машины |
смешанного типа, в которых |
перенос |
зарядов осуществлялся изоляционным диском, снабженным щетками. На этом диске д л я обеспечения самовозбуждения закреплялись дополнительные металлические электроды, соединенные со скользящими контактами. Наи -
54
более распространенной емкостной машиной такого типа была машина Голь
ца — Уимшерста. |
|
|
|
В развитие как конвекционных так и индукционных емкостных |
машин |
||
помимо Гольца, Теплера |
и др . 1 , большой вклад был внесен русскими |
иссле |
|
дователями Ф. Н. Шведовым [23], М. Н . Тепловым [24], Н . |
Пушковым |
||
[25] и др. |
|
|
|
Первые емкостные машины были весьма несовершенными. Препятствием, |
|||
для успешного их развития и более широкого применения явилось |
отсутс |
||
твие удовлетворительной |
физической теории. Неудачны были |
разнообраз |
ные „электростатические" теории, в которых процессы преобразования пото ков энергии объяснялись взаимодействием статических зарядов.
Согласно современным представлениям, в основе емкостного индукцион ного метода преобразования потоков энергии лежит преобразование Лорен ца (1.4): движение диэлектрика в поперечном электрическом поле вызывает смещение электрических зарядов и индукцию тока, следовательно, и магнит ного поля соответственно. Однако вначале все процессы, связанные с емкост ными методами преобразования потоков энергии, объяснялись исключительно, конвекционными явлениями.
Возбуждение магнитного поля движущимися свободными электрическими зарядами впервые наблюдал Н . A. Rowland в лаборатории Гельмгольца в 1876 г. [26, 27]. В 1885 г. W. С. Rontgen повторил опыты Роуленда и иссле довал индукцию магнитного поля диэлектрической пластинкой, движущейся между обкладками конденсатора в постоянном электрическом поле [28].
Идея использования поперечных, но не постоянных, а переменных элек трических полей при исследовании явлений индукции магнитного поля дви жущимся диэлектриком была предложена V. Cremieu и успешно использо вана в экспериментальных исследованиях Н . Pender'oM [29, 30] в лаборато рии Роуленда. Переменные электрические поля создавались с помощью комму татора.
Аналогичные опыты были поставлены N . Vasilesco — Karpen в Париже [31], однако использовался не коммутатор, а генератор переменного тока высокого напряжения.
Более точные эксперименты по определению величины индуцированного магнитного поля движущимся диэлектриком в поперечном электрическом поле проводились А. А. Эйхенвальдом в 1900 —1904 гг. в Московском инже нерном училище [32, 33]. Результаты опытов обобщены в работе „О магнит ном действии тел, движущихся в электрическом поле" [33].
1 Более полная библиография по емкостным машинам приведена в д р у г о й работеавтора [6].
55
|
А. А. Эйхенвальд весьма близко подошел также к идее создания |
емкост |
|||||||||
ного |
индукционного |
генератора. Обсуждая результаты одного опыта |
[33, |
||||||||
стр. 65], А. А. Эйхенвальд |
указывает, что выполненная им |
установка |
„напо |
||||||||
минает |
собой кольцо |
Грамма" и может быть использована |
в качестве |
генера |
|||||||
тора |
постоянного |
тока. |
|
|
|
|
|
|
|||
|
На |
основании |
теории Максвелла — Герца А. А. Эйхенвальд получает сле |
||||||||
дующее |
выражение |
для |
„магнитного напряжения" индуцированного |
тока |
|||||||
[33, |
стр. 83]: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
М = |
AeE(v1—v2), |
|
|
|
|
|
|
||
где |
А |
— коэффициент; |
|
|
|
|
|
|
|||
|
zE |
— нормальная к поверхности составляющая электрической |
поля |
||||||||
|
|
ризации; |
|
|
|
|
|
|
|
||
(г^ —г>2) |
— разность |
скоростей или относительная тангенциальная |
скорость |
||||||||
|
|
двух смежных тел. |
|
|
|
|
|
||||
А. А. Эйхенвальд придавал большое |
научно-познавательное |
значение |
|||||||||
исследованию |
движения диэлектрических |
сред и электрических |
зарядов в |
||||||||
электрическом |
поле и изучению действия индуцированного |
магнитного |
поля: |
„По своей важности он может быть поставлен наряду с вопросом об электро движущей силе индукции; оба вопроса с теоретической точки зрения анало гичны" [33, стр. 20].
Обстоятельный анализопытов Рентгена - Эйхенвальда приводится в ряде работ по классической и релятивистской электродинамике [9, 19, 34, 35 и др].
В настоящее время теория емкостных преобразователей рассматривается как раздел общей теории электромеханических преобразователей. Пуанкаре [1] и Баркгаузен [2] впервые строго доказали, что электромеханическое пре образование потоков энергии возможно при условии изменения емкости или индуктивности между рабочими элементами соответственно емкостного или индуктивного преобразователя. Дальнейшее развитие теория емкостных ма шин получила в работах Ф. Оллендорфа [3] и А. Е. Каплянского [4].
Теории и практике построения емкостных машин значительное внимание уделяли советские исследователи А. Ф. Иоффе, Б . М. Гохберг, Н . М. Рейнов [36-38], А. А. Воробьев [39, 40], А. К. Вальтер [41]. Однако в то время, когда теория емкостных машин успешно развивалась в направлении исследо
вания процессов емкостного индукционного преобразования |
потоков энер |
гии, разрабатывались практические конструкции емкостных |
конвекционных |
машин1 . |
|
1 Обширная библиография по емкостным конвекционным генераторам приведена в работе: В. И. Левитов, А. Г. Ляпин, Электростатические генераторы с жестким ротором, ч. I . ЦИНТИприборэлектропром, М., 1963; ч. 2, ВНИИЭМ, М., 1965.
56
С целью увеличения удельной мощности предпринимались неоднократ
ные попытки заполнения рабочего зазора емкостных |
индукционных машин |
||||
жидким диэлектриком |
[38 |
и др.], обладающим |
более |
высокой |
ди |
электрической прочностью |
и |
диэлектрической |
проницаемостью, |
чем |
|
воздух при атмосферном давлении. Однако применение жидких |
диэлектриков |
в емкостных машинах связано с рядом конструктивных трудностей, выража ющихся в недопустимо больших потерях за счет трения.
Наблюдающееся в последние годы стремление создать емкостные пре образователи прямого преобразования потоков энергии, аналогичные индук тивным (МГД) преобразователям, привело к мысли замены рабочего тела ем костной машины (представляющего собой систему фиксированных электро дов) жидкообразным или газообразным рабочим телом — диэлектриком. Появились так называемые электрогидродинамические (ЭГД) и электрога зодинамические (ЭГазД) емкостные преобразователи прямого преобразова ния потоков энергии.
В ЭГД- и ЭГазД-преобразователях электроды неподвижны, а движется рабочее тело — слабопроводящие жидкость или газ. Отсутствие движущихся частей в ЭГД - и ЭГазД - преобразователях выгодно отличает их от емкост ных машин.
В замкнутой системе ЭГД - и ЭГазД-преобразователей рабочее тело — диэлектрик не может загрязниться, отпадает необходимость в периодическом ее очищении, отсутствуют ограничения в развитии площади поверхности электродов, т.е. активных поверхностей преобразователя.
Вторая проблема, трудности решения которой задерживают развитие мощных емкостных машин, — проблема коммутации. Эта проблема решается просто в ЭГД - и ЭГазД - конвекционных преобразователях и индукционных преобразователях, являющихся преобразователями переменного тока.
Известно большое |
число |
работ, посвященных |
исследованию |
емкостного |
|||
конвекционного |
метода |
прямого преобразования |
потоков |
энергии |
(ЭГДК - |
||
и ЭГазД К-методы), и |
весьма |
ограниченное число работ |
по исследованию |
||||
емкостного индукционного способа прямого преобразования энергии |
(ЭГДИ- |
||||||
и ЭГазДИ-методы). |
|
|
|
|
|
|
|
Прообразом |
ЭГазДК-преобразователей является испытанная |
двести лет |
назад Вильсоном вертушка, которую удалось заставить вращаться с помощью „электрического ветра", возникающего при коронном разряде. Опыт Виль сона привлек внимание Ньютона, Кулона, Фарадея и В. Томсона. Работа ко леса Франклина [42] основана также на использовании „электрического вет
ра". Конвекция |
электрических зарядов потоками теплого воздуха лежит |
и |
в основе теории |
грозовых явлений М. В. Ломоносова, опубликованной |
в |
57
1753 г. в работе „Слово о явлениях воздушных от Електрической силы проис ходящих" .
Количественную оценку конвекционным явлениям, связанным с корон ным разрядом с острия, впервые пытается дать С. Аррениус [43]. Гюнтершульц с сотрудниками [44, 45] и Г. Тейхманн [46] исследовали модель „коронного двигателя". Г. Квинке [47], А. Гейдвейлер [48] и Л . Греэц [49] изучали враща тельное движение цилиндров и шаров из твердого диэлектрика, помещенных между обкладками плоского конденсатора, заполненного жидким диэлектри ком. Л . Больцман [50] объяснил это явление различием в удельных электропроводностях использованных твердых и жидких диэлектриков и накоплением
поверхностных |
зарядов. |
Р я д работ, |
посвященных различным видам конвективного движения |
электрических зарядов в масле и воздухе, опубликовал Д . Авсек [51], Опыт ные исследования электрического ветра в воздухе и жидкости проводил также
В . И. Арабаджи |
[52]. Влияние электрического поля на разделение зарядов |
в поляризованной |
жидкости было использовано В. Томсоном (лордом Кель |
вином) в конвекционной установке — генераторе с рабочим телом в виде капель жидкости (воды)1 . Г. И. Бабату принадлежит идея создания ионно-конвек-
ционного генератора [53]. Однако |
взаимодействие между заряженными и ней |
|||||||||
тральными частицами в |
электрическом поле в |
то время |
было недостаточно |
|||||||
изучено, и для претворения электрогидрогазодинамического |
преобразования |
|||||||||
потоков энергии более простым оказался индуктивный |
(электромагнитный) |
|||||||||
метод. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Впоследствии, вплоть до 1950 г. проблемам |
создания |
ЭГД-и ЭГазД-пре- |
||||||||
образователей |
внимания |
почти |
не |
уделялось. |
И |
только |
начиная |
с 1950 |
г. |
|
число исследований в этой области расширилось |
[54 — 74]. Однако |
почти |
все |
|||||||
предложенные |
схемы |
ЭГД - |
и |
ЭГазД-преобразователей |
представляют |
собой различные варианты конвекционных генераторов, принцип действия которых не отличается от принципа действия известного генератора Ван-де- Граафа.
В разработке электрогазодинамических конвекционных генераторов до стигнуты значительные успехи. Появились сообщения [229] о проектировании фирмами „Гурдин Системе" и „Фостер - Уиллер" генератора на газах —продук
тах |
сгорания мощностью |
100 кет |
при напряжении |
140 кв. |
Ожидаемый |
кпд |
||
такого |
генератора — более |
50%. В другом сообщении [230] |
приводятся |
дан |
||||
ные |
о |
проектировании генератора |
замкнутого цикла, |
в котором |
водяной |
пар |
||
|
1 Выступая со статьей „ К столетию |
со дня рождения Лорда Кельвина" |
(Zum hundert- |
|||||
jahrigen |
Gedenktag von Lord Kelvins Geburt), напечатанной в |
„Naturwissenschaften", |
Bd . |
|||||
12, 1924, |
s. 601—602, А. Эйнштейн замечает, что эта установка В. Томсона в числе несколь |
|||||||
ких |
д р у г и х его работ особенно |
восхитила. |
|
|
|
|
58
переносит заряды в атмосфере гелия. Удельная мощность такого генератора
будет составлять 50 мет |
• м~2, |
ожидаемый кпд — более 70%. |
|
|
|
Выполненные ионные |
движители |
к началу 1967 г., по зарубежным |
дан |
||
ным, имели следующие параметры: тяга 0,005—0,1 н; мощность 0,3—5,0 |
кет; |
||||
скорость истечения 5(10*—103) м\сек\ |
кпд движителей с контактной |
иониза |
|||
цией т)5 * = 0,5—0,9, для движителей |
с ионизацией электронным ударом 7)э *= |
||||
=0,5—0,8; сила тока — до 1а, а |
плотность тока — до 30 ма.см~2\ |
ток |
на |
ускоряющем электроде в некоторых образцах составлял около 1 % от полного
тока; рабочее тело: для г движителей с контактной ионизацией — цезий, для |
|||
движителей с ионизацией |
электронным ударом, как правило, ртуть; ресурс |
||
до 2500 ч и масса движителя, отнесенная к тяге 100-300 кг/н. |
|
||
В отличие от Э Г Д К - и ЭГазДК-преобразователей разработка ЭГДИ - и |
|||
ЭГазДИ-преобразователей |
потоков энергии |
с ортогональными |
пространс |
твенно и по фазе переменными полями £ и Я в настоящее время |
находится |
||
лишь в стадии поисковых |
исследований, |
число опубликованных работ по |
данной теме весьма ограничено [75, 76]. Только в последнее время стали появ ляться публикации об успешном экспериментальном исследовании емкост
ных асинхронных |
машин |
[92, 231]. Однако теория |
емкостных индукционных |
преобразователей |
в этих |
сообщениях совершенно |
необоснованно строится |
с точки зрения конвекционных преобразователей. |
|
Интерес к емкостным индукционным преобразователям объясняется воз можностью создания ВЧ преобразователей — генераторов и двигателей, когда скорость волны велика, и вихревые токи препятствуют созданию мощ ных индуктивных асинхронных преобразователей.
В преобразователях с ортогональными пространственно и по фазе пере менными полями Ё и Я в настоящее время, как правило, используется индук
тивная связь главного |
контура |
с цепью нагрузки [75, 76]. Поэтому |
преобра |
||
зователи такого |
типа |
в режиме |
емкостного индукционного преобразования, |
||
т.е. при работе |
со слабо проводящим рабочим телом, при низких |
скоростях |
|||
из-за |
низких плотностей индуцируемых намагничивающих токов оказыва |
||||
ются |
малоэффективными. |
|
|
Дальнейшее упрощение конструкции Э Г Д И - и Э Г а з Д И - преобразо вателей достигается использованием электрического поля, фаза которого изменяется по длине рабочего канала или рабочего зазора, т.е. в случае ис пользования бегущего электрического поля.
Аналогом емкостных преобразователей с бегущим электрическим полем являются индуктивные преобразователи с бегущим магнитным полем, тео рия и практика построения которых в настоящее время охватывает не только вращательное (асинхронные двигатели и генераторы), но интенсивно раз-
59