- •Введение
- •Термодинамические параметры состояния
- •2. Основные понятия и определения
- •Идеальный газ. Законы идеального газа
- •Закон Бойля – Мариотта
- •Закон Гей – Люссака
- •Закон Шарля
- •3. Уравнение состояния идеального газа
- •Закон Авогадро
- •Молярная масса
- •4. Уравнение менделеева – клапейрона
- •Уравнение состояния реальных газов
- •5. Газовые смеси
- •6. Первое начало термодинамики Теплота и работа
- •Принцип эквивалентности
- •7. Внутренняя энергия
- •Закон сохранения и превращения энергии
- •Формулировки первого начала термодинамики
- •Виды работ
- •Развернутое уравнение первого закона термодинамики и его частные выражения
- •Энтальпия
- •8. Теплоемкость газов
- •9. Анализ термодинамических процессов на основании I начала термодинамики Понятие об энтропии
- •Схемы распределения энергии
- •Изотермический процесс
- •Адиабатный процесс
- •10. Политропные процессы
- •Группы политропных процессов
- •Способы определения n
- •Связь между n и с
- •11. Второе начало термодинамики Односторонность протекания самопроизвольных процессов
- •Формулировки второго начала термодинамики
- •Выражение первого закона термодинамики для циклов
- •Термический коэффициент полезного действия прямого цикла
- •12. Цикл карно
- •Термодинамическая шкала температур
- •Математическое выражение второго закона термодинамики
- •Критика учения о «тепловой смерти вселенной»
- •13. Термодинамика потока газа. Основные понятия и уравнения гидрогазодинамики
- •Уравнение неразрывности
- •Уравнение энергии – уравнение первого закона термодинамики
- •Уравнение состояния идеального газа
- •Уравнение импульса
- •Располагаемая работа газа в потоке
- •Скорость звука и критические параметры
- •14. Скорость и расход газа при течении. Истечение из сужающихся сопел
- •Переход через скорость звука. Сопло Лаваля
- •После подстановки значения скорости потока в последнее уравнение получим .
- •Истечение при наличии трения
- •Дросселирование газа
- •15. Термодинамика химических процессов
- •Термохимические процессы
- •Первый закон термодинамики применительно к химическим процессам
- •Закон Гесса
- •Второй закон термодинамики
- •Тепловой закон Нернста
- •16. Циклы поршневых двигателей внутреннего сгорания
- •Цикл со смешанным подводом тепла
- •Цикл с подводом тепла при постоянном объеме
- •Цикл с подводом тепла при постоянном давлении
- •Сравнение циклов поршневых двс
- •Сравнение по условию .
- •Сравнение по условию
- •17. Циклы компрессоров
- •Многоступенчатые компрессоры
- •Центробежный компрессор
- •Осевой компрессор
- •18. Циклы газотурбинных установок
- •Регенеративные циклы
- •19. Циклы паросиловых установок
- •Цикл Карно для водяного пара
- •Цикл Ренкина
- •Цикл с промежуточным перегревом пара
- •Регенеративный цикл
- •Бинарные циклы
- •Цикл парогазовой установки
- •Теплофикационный цикл
- •20. Циклы холодильных установок
- •Цикл воздушной холодильной машины
- •Цикл парокомпрессорной холодильной машины
- •Цикл теплового насоса
- •Детандеры
- •21. Реактивные двигатели
- •Цикл ПуВрд
- •Цикл трд
- •22. Ракетные двигатели
- •Цикл рдтт
- •Цикл жрд
- •Цикл ярд
- •Заключение
- •Библиографический список
- •Оглавление
- •394026 Воронеж, Московский просп., 14
Цикл парокомпрессорной холодильной машины
Благодаря тому, что ТРТ цикла – низкокипящая жидкость, можно холодильный цикл расположить в двухфазной области состояний, в которой изобарные процессы теплообмена будут протекать изотермически. Кроме того, понижение давления в цикле можно осуществить не в детандере, а в дроссельном вентиле, в котором процесс дросселирования влажного пара сопровождается понижением температуры.
Рис. 20.5. Парокомпрессорная холодильная машина
В компрессоре 1 происходит адиабатное сжатие пара (3-4), а затем пар направляется в конденсатор 2, в котором вначале происходит охлаждение при p=const перегретого пара (4-5), а затем полная конденсация пара (5-1). Из точки 1 жидкость при температуре T1 и соответствующем давлении насыщения направляется к дроссельному вентилю 3, где происходит процесс дросселирования (1-2) и оттуда выходит влажный пар. Поступая затем в испаритель 4 (в виде змеевика), влажный пар воспринимает теплоту и содержащаяся в нём жидкость испаряется (2-3). Затем из испарителя пар снова засасывается компрессором, где в процессе сжатия становится сухим насыщенным или перегретым.
Холодильный коэффициент этой установки равен
= q2/ lц . (20.15)
Теплота q2, воспринимаемая паром в испарителе (2-3), равна q2=i3- i2.
Работа, затрачиваемая в цикле, равна работе компрессора (расширение в дросселе идёт без отдачи внешней работы и i1= i2) lц=i4- i3.
Подставляя значения q2 и lц в (20.15), получим
=(i3- i2)/(i4- i3). (20.16)
Значение этого отличается на 15-20% от к и значительно выше, чем у воздушно-холодильных машин. Выше так же и холодопроизводтельность.
Замена детандера дроссельным клапаном приводит к необратимому расширению хладоагента от давления P1 до давления P2 без совершения работы. Однако, это изменение резко уменьшает габаритные размеры установки, делает её более дешёвой и удобной для регулирования в эксплуатации.
В качестве хладоагентов применяют аммиак (NH3), однако он ядовит. Двуокись углерода СО2, хлористый метил CH3Cl и различные галогенозамещённые углеводороды метанового и этанового рядов (фреоны) – фтор-, хлорпроизводные простейших предельных углеводородов [Ф-12 (CF2Cl3), Ф-22 (CHF2Cl2), Ф-113 (C2F3Cl3) или Ф-142 (C2H3F2Cl)]
Эти установки в настоящее время получили наибольшее распространение.
Цикл теплового насоса
Машины, которые отнимают теплоту от окружающей среды и передают её телу, имеющему температуру, выше окружающей среды называются тепловыми насосами.
Они работают по одинаковым циклам с холодильными машинами и различаются только пределами температур: у установок для производства холода окружающая среда является верхним источником, у установок, служащих для отопления, - низшим источником. Тепловой насос переносит энергию от холодного тела к более нагретому. Однако, это не единственный результат цикла. Осуществление цикла потребует затраты работы L, превращаемой в теплоту, идущую на дополнительное нагревание теплополучающего тела. Следовательно, более нагретое теплополучающее тело будет получать теплоту, эквивалентную работе машины, плюс ту теплоту, которая забирается у менее нагретого теплоотдающего тела: Q1=L+Q2.
Практически количество теплоты, отнимаемое от охлаждающей среды, приблизительно в 3 раза больше теплоты, идущей на работу теплового насоса. Благодаря этому цикл может быть с успехом применён для отопления. Идею «динамического отопления» выдвинул ещё в 1853г. Томсон (Кельвин). Длительное время эта идея оставалась забытой. В 1920г. она была подробно разработана московским физиком проф. В.А. Михельсоном. Он нашел, что динамическая система отопления более чем в 2 раза выгоднее, чем обычная, применительно к московским условиям.
За счёт затраты работы в обратном цикле температура теплоносителя повышается. Эффективность теплового насоса оценивается величиной относительного коэффициента : =q1/ lц , где q1 – количество теплоты, сообщённое нагреваемому объекту; lц – работа, подводимая в цикле.
Если в целях отопления используют определённую холодильную машину с холодильным коэффициентом , то q1=q2 + lц , =q2/ lц , =+1.
Следовательно, чем выше , тем выше и .
Т.к. в тепловом насосе q1>lц, то и >1.
Значение относительного коэффициента в реальных тепловых насосах равно 3-5.
Если бы тепловой насос работал по циклу Карно, то с учётом к=Т2/(Т1-Т2) и =+1: =Т1/(Т1-Т2).
При постоянной температуре нижнего источника теплоты Т2 эффективность теплового насоса будет зависеть от температуры, при которой ТРТ отдаёт теплоту в отопительную систему. Этой температурой и нужно руководствоваться при выборе теплоносителя.
Очень дороги и в настоящее время практически не употребляются, однако их дальнейшее усовершенствование и распространение крайне желательно для сбережения энергетических ресурсов.
В народном хозяйстве и в быту получили распространение пароэжекторные холодильные установки. В них охлаждение происходит не за счёт внешней механической работы (например, механического привода компрессора), а за счёт теплоты, подводимой при относительно высокой температуре, которая сначала превращается в механическую энергию по прямому циклу, а затем эта механическая энергия в обратном цикле производит холод. Повышение давления хладоагента, необходимое для переноса теплоты из холодильной камеры в окружающую среду, происходит не повышением давления его в компрессоре, а за счёт кинетической энергии рабочего пара, проходящего через эжектор. Они компактны и могут достичь очень низких температур. Но с термодинамической точки зрения менее эффективны, чем компрессорные, из-за наличия в них эжектора, в котором протекает необратимый процесс сжатия.
В абсорбционных холодильных установках получение холода происходит то же не за счёт механической энергии, а за счёт теплоты внешнего источника высокой температуры. В качестве ТРТ применяется раствор из двух жидкостей (холодильного агента и абсорбента) с разными температурами кипения при одном и том же давлении, полностью растворимых друг в друге. Широко применяют водоаммиачный (H2O-NH3) и водобромистолитиевый (LiBr-H2O) растворы. В качестве холодильного агента используют аммиак и воду, а в качестве абсорбентов – воду и бромистый литий. Первый раствор можно использовать для получения температур как выше, так и ниже 0оС, второй – только для температур выше 0оС. Помимо названных растворов возможно применение фреоновых растворов, например Ф-22 – диметилового эфира, тетраэтиленгликоля, Ф-22 – дибутилфталата и др. Обычно растворы состоят из воды (tk=100оС) при р=1 ат и аммиака (tk= -34оС) при р=1 ат. Здесь H2O – абсорбент (поглотитель), NH3 – хладоагент.
В действительной абсорбционной установке выпаривание холодильного агента из раствора в генераторе происходит не полностью. Вместо турбин устанавливают редукционные клапаны, где происходит дросселирование соответственно жидкого холодильного агента и раствора. Процессы, протекающие в аппаратах машины, являются необратимыми.
Преимущество по сравнению с компрессорными установками – использование теплоты невысокого температурного уровня вместо дорогостоящей механической энергии для получения холода.