- •Введение
- •Термодинамические параметры состояния
- •2. Основные понятия и определения
- •Идеальный газ. Законы идеального газа
- •Закон Бойля – Мариотта
- •Закон Гей – Люссака
- •Закон Шарля
- •3. Уравнение состояния идеального газа
- •Закон Авогадро
- •Молярная масса
- •4. Уравнение менделеева – клапейрона
- •Уравнение состояния реальных газов
- •5. Газовые смеси
- •6. Первое начало термодинамики Теплота и работа
- •Принцип эквивалентности
- •7. Внутренняя энергия
- •Закон сохранения и превращения энергии
- •Формулировки первого начала термодинамики
- •Виды работ
- •Развернутое уравнение первого закона термодинамики и его частные выражения
- •Энтальпия
- •8. Теплоемкость газов
- •9. Анализ термодинамических процессов на основании I начала термодинамики Понятие об энтропии
- •Схемы распределения энергии
- •Изотермический процесс
- •Адиабатный процесс
- •10. Политропные процессы
- •Группы политропных процессов
- •Способы определения n
- •Связь между n и с
- •11. Второе начало термодинамики Односторонность протекания самопроизвольных процессов
- •Формулировки второго начала термодинамики
- •Выражение первого закона термодинамики для циклов
- •Термический коэффициент полезного действия прямого цикла
- •12. Цикл карно
- •Термодинамическая шкала температур
- •Математическое выражение второго закона термодинамики
- •Критика учения о «тепловой смерти вселенной»
- •13. Термодинамика потока газа. Основные понятия и уравнения гидрогазодинамики
- •Уравнение неразрывности
- •Уравнение энергии – уравнение первого закона термодинамики
- •Уравнение состояния идеального газа
- •Уравнение импульса
- •Располагаемая работа газа в потоке
- •Скорость звука и критические параметры
- •14. Скорость и расход газа при течении. Истечение из сужающихся сопел
- •Переход через скорость звука. Сопло Лаваля
- •После подстановки значения скорости потока в последнее уравнение получим .
- •Истечение при наличии трения
- •Дросселирование газа
- •15. Термодинамика химических процессов
- •Термохимические процессы
- •Первый закон термодинамики применительно к химическим процессам
- •Закон Гесса
- •Второй закон термодинамики
- •Тепловой закон Нернста
- •16. Циклы поршневых двигателей внутреннего сгорания
- •Цикл со смешанным подводом тепла
- •Цикл с подводом тепла при постоянном объеме
- •Цикл с подводом тепла при постоянном давлении
- •Сравнение циклов поршневых двс
- •Сравнение по условию .
- •Сравнение по условию
- •17. Циклы компрессоров
- •Многоступенчатые компрессоры
- •Центробежный компрессор
- •Осевой компрессор
- •18. Циклы газотурбинных установок
- •Регенеративные циклы
- •19. Циклы паросиловых установок
- •Цикл Карно для водяного пара
- •Цикл Ренкина
- •Цикл с промежуточным перегревом пара
- •Регенеративный цикл
- •Бинарные циклы
- •Цикл парогазовой установки
- •Теплофикационный цикл
- •20. Циклы холодильных установок
- •Цикл воздушной холодильной машины
- •Цикл парокомпрессорной холодильной машины
- •Цикл теплового насоса
- •Детандеры
- •21. Реактивные двигатели
- •Цикл ПуВрд
- •Цикл трд
- •22. Ракетные двигатели
- •Цикл рдтт
- •Цикл жрд
- •Цикл ярд
- •Заключение
- •Библиографический список
- •Оглавление
- •394026 Воронеж, Московский просп., 14
Цикл парогазовой установки
Парогазовый цикл – это бинарный цикл, в котором в области высоких температур используются газы – продукты горения жидких и газообразных топлив, а в области низких температур – водяной пар. В газовом цикле температура газов на входе в турбину 900-1000оС, а на выходе 350оС и более. В паросиловых установках температура перегретого пара достигает 600-650оС, но зато температура воды в конденсаторе будет всего лишь 25-30оС. Таким образом, в бинарном цикле можно осуществить перепад температур значительно больший, чем в каждом из отдельных циклов.
Рис. 19.15. TS-диаграмма
Изменение температурного перепада приведёт к увеличению t цикла.
В идеальной парогазовой установке:
1-2 – изотермический подвод теплоты к газу от горячего источника;
2-3 – адиабатное расширение газа;
3-6 – изобарный отвод теплоты от газа;
6-1 – сжатие газа;
3-4 – адиабатное расширение пара;
4-5 – изотермический отвод теплоты в холодный источник от водяного пара;
5-6 – адиабатное сжатие воды;
6-3 – изобарный подвод теплоты к пару.
Практическая реализация изотермического подвода теплоты в газовом цикле 1-2-3-6-1 может быть осуществлена в результате многоступенчатого подвода теплоты, а изотермический отвод теплоты в паровом цикле 3-4-5-6-3 может быть осуществлён в процессе конденсации водяного пара (4-5). Передача теплоты от продуктов сгорания к водяному пару осуществляется в теплообменнике. Газовый цикл в такой схеме является открытым (продукты сгорания удаляются в атмосферу), а паровой – закрытым.
Рабочим телом в закрытом цикле может быть не только вода, но и углекислота и другие вещества, утилизирующие теплоту газового цикла.
Газовый цикл осуществляется и в виде цикла ГТУ с подводом теплоты при p=const.
Газовый и паровой циклы могут быть объединены в газопаровом цикле (рабочим телом такого цикла является парогазовая смесь, состоящая из продуктов сгорания и водяного пара). В парогазовых установках впрыск воды перед турбиной приводит к снижению температуры газов и одновременно к увеличению энтальпии ТРТ, т.к. удельная энтальпия воды больше, чем у продуктов сгорания. Такой цикл был предложен академиком С.А. Христиановичем.
t установки, работающей по парогазовому циклу, больше, чем для чисто газовых или чисто паровых циклов и составляет 55-60%, что определяет их успешное внедрение в энергетику.
Теплофикационный цикл
В тех случаях, когда прилегающие к тепловым электростанциям районы должны потреблять большие количества тепла, целесообразнее прибегать к комбинированной выработке тепла и электроэнергии, чем снабжать эти районы теплом от специальных котельных, а электроэнергией – от конденсационных электростанций. Такие установки называют теплоэлектроцентралями (ТЭЦ), они работают по так называемому теплофикационному циклу.
Рис. 19.16. TS-диаграмма
В TS-диаграмме изображены 2 цикла: конденсационный 123451 и теплофикационный 167451. В обоих циклах конечные параметры одни и те же, конечное давление в теплофикационном цикле выше, чем в конденсационном, и изображается линией 6-7. Видно, что работа 1 кг пара в теплофикационном цикле lц (пл.167451) меньше, чем в конденсационном цикле (пл.123451). Однако в конденсационном цикле теплота q2 отработанного пара (пл. 9328) отдаётся охлаждающей воде и не используется из-за низких температур. В теплофикационном цикле отработавший пар имеет более высокую температуру, теплота его q2=пл.10768 будет больше, чем в конденсационном цикле, и теоретически полностью используется. Таким образом, при повышении конечного давления уменьшается работа 1 кг пара в турбине и t теплофикационного цикла понижается, однако в этом цикле основная потеря теплоты q2 отсутствует. Экономичность такой установки характеризуется коэффициентом использования тепла К, который представляет собой отношение суммарной теплоты, пошедшей на работу lц и использованной тепловыми потребителями q2, к теплоте q1, сообщённой пару в паронагревателе: К=(lц+q2)/q1.
Теоретически в теплофикационных установках К=1, в конденсационных установках К равен t и поэтому в этом огромное преимущество теплофикационных установок.
Величина К тем ближе к единице, чем совершеннее установка, т.е. чем меньше потери тепла в котлоагрегате и паропроводе, механические потери в турбине с отбором пара из 2 мест, в которых поддерживается необходимое давление. Из верхнего отбора с давлением 0,7-1,2 МПа пар поступает на различные технологические нужды предприятий, из нижнего отбора при давлении 0,12-0,25 МПа – для бытовых нужд населения.
На ТЭЦ устанавливаются также турбины с противодавлением. Они не имеют конденсатора, т.к. пар после совершения работы выходит с давлением выше атмосферного. После турбины весь отработанный пар направляется к потребителю. Применяются редко, ибо выработка электроэнергии зависит от теплового потребителя. При отключении потребителей теплоты такую установку необходимо останавливать.
При определённых условиях давление в конденсаторе можно поднять до 0,06-0,09 МПа и тогда отработанный пар будет поступать из турбины в конденсатор при температурах 86-97оС. В этом случае охлаждающая вода будет нагреваться до 75-90оС и может использоваться для различных бытовых нужд. Такие турбины называются турбинами с ухудшенным вакуумом. Если не требуется тепло для теплофикации, то такие турбины работают как конденсационные при принятых низких давлениях.