Методика решения задач по оптике для студентов инженерных специальностей
.pdfd – период дифракционной решетки.
10. |
Связь интенсивности света I |
и амплитудного значения E0 |
|||
|
вектора напряженности |
Е электрического поля: |
|||
|
(2.14) |
I = |
1 |
εε0 |
2 |
|
2 |
μμ0 |
E0 , |
||
|
|
|
|
||
где ε |
и μ – диэлектрическая и магнитная проницаемости среды, |
||||
ε0 и μ0 – электрическая и магнитная постоянные. |
|||||
11. |
Период дифракционной решетки d : |
|
|||
|
(2.15) |
d = a + b |
и |
(2.16) d = 1 N0 ,
где а – ширина непрозрачного промежутка, b – ширина щели,
N0 – количество щелей на единице длины решетки.
12. |
Разрешающая сила (способность) |
А |
дифракционной |
|||
|
решетки в спектре m -го порядка: |
|
|
|||
|
(2.17) |
А = |
λ |
= mN , |
|
|
|
|
|
||||
|
λ и λ + λ – длины |
|
λ |
|
|
|
где |
волн |
двух |
близких спектральных |
|||
|
линий, еще разрешаемых решеткой, |
|||||
13. |
N – общее число щелей решетки. |
|
||||
Максимальная разрешающая |
сила |
Amax |
дифракционной |
решетки для световой волны с длиной λ :
(2.18) Аmax = Lλ ,
где L – рабочая длина дифракционной решетки.
14. Угловая дисперсия D дифракционной решетки в спектре m -го порядка:
(2.19) |
D = |
m |
|
, |
|
d cosψ |
|||||
где ψ – угол дифракции, |
|
|
|||
|
|
|
|
||
d – период дифракционной решетки. |
|
|
|||
15. Линейная дисперсия DF дифракционной решетки в спектре |
|||||
m -го порядка: |
DF = F D, |
||||
(2.20) |
|||||
где F – фокусное расстояние |
линзы, |
проектирующей спектр |
|||
на экран. |
|
|
|
|
- 20 -
16. Формула Вульфа–Брэгга (условие усиления волн при
дифракции рентгеновских лучей на кристаллической решетке):
(2.21) 2d sinθ = mλ (m = 1, 2, 3, ...),
где λ – длина волны рентгеновского излучения, θ – угол скольжения рентгеновских лучей,
d − расстояние между атомными плоскостями кристалла.
********************
17. Закон Брюстера:
(2.22) tgαбр = n21 ,
где αбр – угол падения, при котором отразившийся от
диэлектрика луч полностью линейно поляризован, n21 – показатель преломления второй среды
относительно первой. 18. Закон Малюса:
|
|
(2.23) |
I = I0 cos2 α , |
|
|||
где I0 – интенсивность линейно поляризованного света на входе |
|||||||
I |
в одноосный кристалл, |
|
|
|
|
||
– интенсивность этого света на выходе из кристалла, |
|||||||
α |
– угол |
между |
плоскостью |
поляризации |
падающего |
||
|
света и оптической осью кристалла. |
|
|||||
19. Угол |
поворота |
ψ |
|
плоскости |
поляризации |
||
монохроматического света при прохождении через |
|||||||
оптически активное вещество: |
|
|
|
||||
|
|
(2.24) |
ψ =α0d |
(в кристаллах), |
|
||
|
и α |
(2.25) |
ψ =αρd |
(в растворах), |
|
||
где α0 |
– постоянная вращения в кристаллах и растворах |
||||||
d |
|
соответственно, |
|
|
|
|
|
|
– геометрическая |
длина |
пути света |
в оптически |
|||
ρ |
|
активном веществе, |
|
|
|
||
– массовая |
концентрация |
оптически |
активного |
||||
|
|
вещества в растворе. |
|
|
|
||
20. Интенсивности обыкновенной |
Io |
и необыкновенной Ie |
электромагнитных волн на выходе из одноосного кристалла при двойном лучепреломлении:
- 21 -
(2.26) |
Iо = I |
2 , |
|
Ie = I |
2, |
(2.27) |
где I – интенсивность естественного света на входе в одноосный кристалл.
***** §3.2 *****
§3.3. Тепловое излучение
1. Закон Стефана-Больцмана для абсолютно черного тела
(АЧТ):
(3.1) ε(Т)= σТ 4 ,
где ε(Т) – интегральная излучательная способность АЧТ,
σ– постоянная Больцмана,
T − термодинамическая температура. 2. Закон Стефана-Больцмана для серого тела:
где а |
(3.2) Е(Т)= аσТ 4 , |
|
|
– степень черноты серого тела (<1), |
|
||
T и σ |
– термодинамическая |
температура |
и |
E(Т) |
постоянная Больцмана соответственно, |
|
|
− интегральная излучательная способность серого тела. |
3. Правило смещения Вина:
(3.3) λm = bT ,
где λm – длина волны, на которую приходится максимум энергии
излучения АЧТ, b – постоянная Вина,
T − термодинамическая температура. 4. Формула Планка для АЧТ:
(3.4) |
ε(ν ,T ) = 2πν 2 |
|
|
|
|
hν |
|
– |
в координатах (ν ,Т), |
||||
|
|
hν |
|
||||||||||
|
|
c2 |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
e kT −1 |
|
|
|
|||||||
|
|
2πhc2 |
|
|
|
|
|||||||
(3.5) |
ε(λ,T )= |
|
1 |
|
|
|
– в координатах (λ,Т), |
||||||
λ5 |
|
|
hc |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
e kTλ −1 |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
- 22 -
где ν – частота излучения АЧТ,
λ– длина волны излучения АЧТ,
T |
– термодинамическая температура АЧТ, |
|||||
h и k |
– постоянные Планка и Больцмана, |
|
||||
c |
– |
скорость света в вакууме. |
|
|||
5. Связь |
мощности |
излучения P |
с излучательной |
|||
способностью |
ε(λ,Т) |
АЧТ: |
|
|||
|
|
|
|
∞ |
∞ |
|
|
|
(3.6) |
P = ∫ |
ε(λ,T ) Sdλ = ∫rλdλ , |
||
где S |
|
|
|
0 |
0 |
|
|
|
– площадь поверхности излучения АЧТ, |
||||
rλ =ε(λ,Т) S |
– спектральная плотность излучения АЧТ. |
6. Радиационная температура тела (температура серого тела)
Tp : |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(3.7) |
Tp = T 4 a , |
|
|
|
|||
где T – термодинамическая температура АЧТ, |
|
|||||||||
а – степень черноты серого тела (<1). |
|
|
|
|||||||
7. Цветовая температура серого тела Tц: |
|
|
|
|||||||
|
|
|
(3.8) |
|
′ |
|
|
|
||
′ |
|
|
Tц = b λmax |
|
|
|
||||
|
волны, |
соответствующая |
максимальной |
|||||||
где λmax – длина |
||||||||||
|
излучательной способности Е(λ,Т) тела, температуру |
|||||||||
b |
которого определяют, |
|
|
|
||||||
– постоянная Вина. |
|
|
|
|
|
|
||||
8. Поглощательная способность А(λ0 ,Т) тела, |
используемая в |
|||||||||
пирометрах с исчезающей нитью для определения |
||||||||||
термодинамической температуры Т тела: |
|
|||||||||
|
|
(3.9) |
|
А(λ0 |
,Т)= |
еhc (kTλ0 ) −1 |
, |
|
||
|
|
|
|
|
||||||
где λ0 |
|
|
|
|
|
еhc (kTЯ λ0 ) −1 |
|
|||
– калибровочная |
длина |
волны |
излучения |
|||||||
Тя |
рассматриваемого тела, |
|
|
|
||||||
– яркостная температура тела, |
|
|
|
|||||||
h и k |
– постоянные Планка и Больцмана, |
|
||||||||
c |
– скорость света в вакууме. |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
***** |
§3.3 ***** |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
- 23 -
§4. Корпускулярно-волновой дуализм света3
1. Характеристики частицы с массой покоя, отличной от нуля:
|
|
|
m0 |
|
(4.1) |
m = |
1 − (υ c)2 − масса, |
||
(4.2) |
W = mc2 − взаимосвязь массыиполной энергии, |
|||
(4.3) |
W0 = m0c2 − энергия покоя, |
|||
(4.4) |
W = W0 + T − полная энергия свободной частицы, |
|||
(4.5) |
Т = (m − m0 )c2 |
− кинетическая энергия, |
||
(4.6) |
p = |
m0 υ |
− импульс, |
|
1 − (υ c)2 |
||||
(4.7) |
W = |
W02 + (pc)2 − связь полной энергии и импульса, |
||
(4.8) |
λ = h p |
− длина волны де Бройля свободной частицы, |
||
(4.9) |
ν = W h − частота свободной частицы, |
|||
где h |
– постоянная Планка, |
|||
c |
– скорость света в вакууме, |
m0 и υ – масса покоя и скорость частицы.
2. Характеристики фотона, частицы с нулевой массой покоя:
|
W |
hν |
|||
(4.10) |
m = |
2 = |
c |
2 − масса, |
|
|
c |
|
|
||
W = hν = hс λ =hω − энергия, |
|||||
(4.11) |
|||||
(4.12) |
р = mc = h λ − модульимпульса, |
||||
|
m0 = 0 − масса покоя, |
||||
|
|||||
(4.13) |
где h – постоянная Планка, h = h2π ,
c– скорость света в вакууме,
ν– частота фотона,
ω = 2πν – циклическая частота.
3Термин «свет» охватывает в оптике широкий диапазон шкалы излучения электромагнитных волн~ (10-11 – 10-3) м.
- 24 -
3. Фотоэффект по Эйнштейну:
(4.14) |
hν = A +Т, |
|
|
|
|
где |
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
Т = meс2 |
|
1 -υmax2 с2 − meс2 |
|
|
hν ≈ mec2 , |
|
||||||||
(4.15) |
|
− |
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
Т = m υ2 |
|
2, |
|
− |
|
hν << m |
c2 , |
|
||||||
(4.16) |
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
e max |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
e |
|
|
|
|
|
|
ν0 = А h |
− красная граница фотоэффекта, |
|
|||||||||||||
(4.17) |
|
|||||||||||||||||
где h |
|
|
|
– постоянная Планка, |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
c |
|
|
|
– скорость света в вакууме, |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
ν |
|
|
|
– частота кванта излучения, |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
A |
|
|
|
– |
работа выхода электрона из металла, |
|
|
|
|
|||||||||
T |
|
|
|
– кинетическая энергия фотоэлектрона, |
|
|
|
|
||||||||||
mе |
|
и |
υmax |
– масса |
|
покоя |
электрона |
|
и |
его |
||||||||
|
|
|
|
|
максимальная скорость, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
ν0 |
|
|
|
|
– минимальная |
частота |
|
кванта |
|
излучения, |
||||||||
|
|
|
|
|
при которой еще возможен фотоэффект. |
|
||||||||||||
4. Эффект Комптона: |
|
h |
|
|
|
2h |
|
2 θ |
|
|
||||||||
|
|
(4.18) |
|
′ |
|
|
(1 − cosθ ) |
|
|
sin |
|
|
||||||
|
|
λ = λ |
|
− |
λ = |
|
= |
|
|
2 , |
|
|||||||
где h |
|
|
m0c |
m0c |
|
|
||||||||||||
– |
|
постоянная Планка, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
c |
– |
|
скорость света в вакууме, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
λ |
– |
длина волны кванта, |
встретившегося |
со свободным |
||||||||||||||
λ′ |
|
|
или слабосвязанным электроном, |
|
|
|
|
|
|
|
θ |
|||||||
– |
длина волны кванта, |
рассеянного |
на |
|
угол |
|||||||||||||
|
|
|
после столкновения с электроном, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
m0 – масса покоя электрона. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
5. Давление света p : |
|
(1 + R)cos2 α = w(1 + R)cos2 α , |
|
|
||||||||||||||
|
|
|
(4.19) |
p = hνn |
|
|
||||||||||||
где h |
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
– постоянная Планка, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
n0 |
– количество фотонов в единице объема, |
|
|
|
|
|
||||||||||||
ν |
– |
|
частота кванта излучения, |
|
|
|
|
|
|
|
|
w – объемная плотность энергии излучения,
R– коэффициент отражения облучаемой поверхности,
α– угол падения квантов на поверхность.
6. Взаимосвязь объемной энергии w c интенсивностью света (излучения) I :
- 25 -
|
(4.20) |
I = w υ = w c = w c , |
|
|
|
εμ |
n |
где υ |
– скорость |
электромагнитной |
волны в среде |
c |
с показателем преломления n, |
|
|
– скорость света в вакууме, |
|
||
ε и μ |
– диэлектрическая и магнитная проницаемости среды. |
***** §3.4 *****
§3.5. Элементы квантовой механики
1. Уравнение Шредингера для стационарных состояний электрона массы me , находящегося в атоме водорода:
(5.1) ψ + 2mе (W −U )ψ = 0 , h2
где ψ |
|
|
|
|
|
|
|
– волновая пси-функция, |
|
|
|
∂2 |
|
∂2 |
∂2 |
|
|
||||
= |
|
+ |
|
+ |
|
– оператор Лапласа, |
|
|
||
∂х2 |
∂y2 |
∂z2 |
|
|
||||||
h = h (2π ) |
|
– постоянная Планка, |
|
|||||||
U(r) = − |
|
e2 |
|
|
– потенциальная |
энергия |
электрона |
|||
4πε0r |
|
|||||||||
|
|
|
|
(частицы) с зарядом e , находящегося на |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
W |
|
|
|
|
|
|
|
расстоянии r от ядра, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
– полная энергия электрона (частицы), |
|||
ε0 |
|
|
|
|
|
|
|
– электрическая постоянная. |
|
2. Решение уравнения Шредингера для стационарных состояний электрона массы me , находящегося в атоме
водорода:
|
|
Wn = − |
|
mеe |
4 |
|
1 |
, |
||
(5.2) |
|
|
|
|
||||||
|
8h2ε |
02 |
n2 |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||
(5.3) |
L = |
l(l +1)h, |
|
|
||||||
|
|
l |
|
|
|
|
|
|
|
|
где Wn – полная |
энергия |
|
электрона |
(собственные |
||||||
значения |
энергии, удовлетворяющие уравнению), |
n– главное квантовое число (n =1,2,3,...),
-26 -
Ll – момент импульса электрона,
l – орбитальное квантовое число, равное l = 0, 1,2,....(n −1), h – постоянная Планка.
3. Решение уравнения Шредингера (волновая функция ψ) для
стационарного |
1s-состояния |
(l = 0) |
электрона, |
находящегося в атоме водорода: |
|
|
|
(5.4) |
ψ =ψ(r) = Ce−r a0 , |
|
|
где С – постоянная, |
определяемая |
из |
условия |
нормировки вероятностей,
a0 = 4πε0h2 – первый боровский радиус. mеe2
4. Решение уравнение Шредингера для одномерного бесконечно глубокого прямоугольного потенциального ящика:
|
ψn |
(x)= 2 d sin |
πn |
x, |
||||
(5.5) |
d |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
π 2h2n2 |
|
|
|
|
(5.6) |
E |
n |
= |
, |
|
|
||
|
|
|
2md |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где n – главное квантовое число (n =1,2,3,...), d – ширина ящика (0 ≤ x ≤ d ),
m– масса частицы,
ψn (x) – собственная нормированная волновая функция,
En |
|
– собственное значение энергии. |
|
5. Момент импульса |
Ln электрона (второй постулат Бора): |
||
|
|
(5.7) |
Ln = hn или meυnrn = hn, |
|
|
|
rn = a0rn , |
где n |
|
(5.8) |
|
– |
главное квантовое число (n =1,2,3,...), |
||
me |
– |
масса электрона, |
|
υn |
– |
скорость электрона на n-ой орбите, |
|
rn |
– радиус n-ой стационарной орбиты, |
||
a0 |
– |
первый боровский радиус, |
h– постоянная Планка.
6. Спектр излучения атома водорода (формула Бальмера– Ридберга):
- 27 -
|
1 |
|
1 |
|
|
1 |
|
1 |
|
(5.9) ν = cR′ |
|
− |
|
|
= R |
|
− |
|
, |
|
m2 |
|
m2 |
||||||
n2 |
|
|
n2 |
|
|
где с – скорость света в вакууме,
R и R′ = R с – постоянная |
Ридберга, |
измеряемая |
соответственно в с−1 и м−1, |
|
|
n и m – главные квантовые |
числа |
(целые числа), |
причем m = n +1, n + 2,.... |
|
7. Для водородоподобных ионов формула Бальмера-Ридберга:
|
2 |
|
1 |
|
1 |
|
(5.10) ν = Z |
|
R |
|
− |
|
, |
|
|
m2 |
||||
|
|
n2 |
|
|
где Z – порядковый номер элемента в периодической системе Менделеева.
8. Среднее значение какой-либо физической величины К , характеризующий объект, находящийся в состоянии, описываемом волновой функцией ψ :
(5.11) К = ∫∫∫ Кψ 2dV = ∫∫∫ Кψ 2dxdydz .
V V
9. Вероятность dw того, что частица находится в элементе объема dV :
(5.12) dw = ψ 2 dV ,
где ψ 2 =ψ ψ , ψ – комплексно сопряженная с ψ функция. 10. Условие нормировки вероятностей:
(5.13) |
∫ |
|
ψ |
|
2 dV =∫∫∫ |
|
ψ |
|
2 dxdydz = 1, |
|
|
|
|
||||||
|
V |
|
|
|
V |
|
|
|
|
где V – объем пребывания рассматриваемой частицы. 11. Длина волны де Бройля
где h |
(5.14) |
λ = h p, |
||||||||||||||||
|
|
|
|
– постоянная Планка, |
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
p |
|
= m0 |
|
υ |
|
– импульс частицы (m0 |
– масса покоя, |
|
υ |
|
– модуль ее |
|||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
12. |
|
|
|
|
скорости). |
|
|
|
|
|
||||||||
Связь кинетической энергии Т с модулем импульса |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
частицы |
|
p |
|
: |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
- 28 -
(5.15) |
p = 2m T |
|
|
|
|
− Е |
0 |
= m |
c2 |
>> T , |
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
m0 υ |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
p = |
= |
(2E0 |
+T )T |
− Е0 |
≈ T . |
|
||||
(5.16) |
1 − (υ c)2 |
c |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где m0 – масса покоя частицы,
υ – модуль скорости частицы,
с– скорость света в вакууме, Е0 – энергия покоя частицы.
13. Соотношение неопределенностей Гейзенберга:
(5.17) |
рх х ≥ h 2 |
− для координаты и импульса, |
|
Е t ≥ h |
− для энергии ивремени, |
(5.18) |
где рх – неопределенность проекции импульса на ось ОХ,
х– неопределенность координаты по оси ОХ,
Е– неопределенность энергии,
t – время |
жизни |
квантовой |
системы |
в |
данном энергетическом состоянии, |
|
|
h– постоянная Планка.
14. Временное уравнение Шредингера, основное уравнение квантовой механики:
(5.19) ih |
∂ψ |
= − |
h2 |
ψ +U(x, y, z, t)ψ , |
|
∂t |
2m |
||||
|
|
|
где i = −1 – мнимая единица,
t −текущее время, |
|
U(x, y, z,t)− потенциальная энергия частицы в данном силовом |
|
поле4. |
|
15. Решение |
временного уравнение Шредингера, основного |
уравнения квантовой механики: |
|
(5.20) ψ( x, y, z, t) =ψ( x, y, z) e−iωt , |
|
где ψ (x, y, z) |
– волновая пси-функция, являющаяся решением |
ω = W |
стационарного уравнения Шредингера (5.1), |
−циклической частота волны де Бройля, |
|
h |
|
определяемая полной энергией W частицы.
4Недостающиеобозначенияфизическихвеличинсм. нас.27 к уравнению(5.1)
-29 -