- •Аналитическая геометрия
- •Содержание
- •I. Элементы векторной алгебры
- •1.1. Определение и свойства векторов
- •1.2. Сложение векторов
- •1.3. Умножение вектора на действительное число
- •1.4. Коллинеарные векторы
- •1.5. Компланарные векторы
- •1.6. Векторные пространства
- •1.7. Линейная зависимость и независимость векторов
- •1.8. Базис векторного пространства. Координаты вектора
- •1.9. Проекция на прямую параллельно данной плоскости
- •1.10. Проекция вектора на ось
- •1.11. Ортогональная проекция вектора на ось
- •1.12. Скалярное произведение векторов
- •1.13. Метод координат на плоскости и в пространстве
- •1.14. Векторное произведение векторов
- •1.15. Смешанное произведение векторов
- •II. Образы первой ступени
- •2.1. Условия, определяющие фигуру в системе координат
- •2.2. Прямая в аффинной системе координат на плоскости и в пространстве
- •2.2.1. Уравнения прямой, проходящей через данную точку параллельно данному вектору
- •2.2.2. Уравнения прямой, проходящей через две точки
- •2.2.3. Общие уравнения прямой
- •I.Общее уравнение прямой на плоскости
- •II. Общие уравнения прямой в пространстве
- •2.2.4. Исследование взаимного расположения прямых
- •2.3. Прямая в прямоугольной системе координат на плоскости
- •2.3.1. Уравнение прямой, проходящей через данную точку перпендикулярно данному вектору
- •2.3.3. Нормальное уравнение прямой
- •2.3.4. Угол между двумя прямыми, заданными общими уравнениями
- •2.3.5. Угол между наклонными прямыми, заданными уравнениями с угловыми коэффициентами
- •2.3.6. Расстояние от точки до прямой
- •2.4. Пучок прямых на плоскости
- •2.7. Прямая и плоскость в пространстве
- •2.7.1. Плоскость в аффинной системе координат
- •I.Уравнения плоскости, проходящей через данную точку параллельно двум данным векторам
- •II. Уравнения плоскости, проходящей через три данные неколлинеарные точки
- •III. Общее уравнение плоскости
- •IV. Исследование взаимного расположения двух плоскостей
- •2.7.2. Плоскость и прямая в прямоугольной системе координат
- •I. Уравнение плоскости, проходящей через данную точку перпендикулярно данному вектору
- •II. Угол между двумя плоскостями
- •III. Угол между прямой и плоскостью
- •IV. Расстояние от точки до плоскости
- •4.1. Элементарная теория линий второго порядка
- •4.1.2. Эллипс
- •4.1.3. Гипербола
- •4.1.4. Парабола
- •4.1.5. Эллипс, гипербола и парабола в полярных координатах
- •4.2. Упрощение уравнения линии второго порядка
- •4.3. Поверхности
- •4.3.1. Цилиндрические поверхности
- •4.3.2. Конические поверхности
- •4.3.3. Поверхности вращения
- •4.3.4. Эллипсоид
- •4.3.5. Однополостный гиперболоид
- •4.3.6. Двуполостный гиперболоид
- •4.3.7. Гиперболический параболоид
- •4.3.8. Прямолинейные образующие поверхности
III. Угол между прямой и плоскостью
Дано: , П : Ах + Ву + Сz + D = 0, t : . Найти один из углов между П и t. Решение. Угол между прямой и плоскостью – это угол между прямой и её ортогональной проекцией на плоскость |
Рис. 35 |
(рис. 35). Из уравнений прямой и плоскости вектор перпендикулярен плоскости П, а вектор параллелен прямой t . Следовательно, ). Отсюда следует, что
sin(П, = (50)
Из свойств векторов и следует:
П t ; П t (51)
IV. Расстояние от точки до плоскости
V. Расстояние от точки до прямой
VI. Расстояние между скрещивающимися прямыми
2.7.3. Геометрический смысл неравенства Ах + Ву + Сz + D 0 ( 0, 0, 0)
3. Различные системы координат на плоскости и в пространстве
3.1. Полярная система координат на плоскости
3.2. Цилиндрическая и сферическая системы координат в пространстве
4. ОБРАЗЫ ВТОРОГО ПОРЯДКА
4.1. Элементарная теория линий второго порядка
4.1.1. ОКРУЖНОСТЬ
Определение 1. Окружностью с центром С и радиусом а называется множество точек плоскости, удалённых от точки С на расстояние а. Обозначение = окр(С, а).
Если на плоскости зафиксирована ПДСК и С(х0,у0), то М СМ = а. Если М(х, у), то М (х – х0)2 + (у – у0)2 = а2. Следовательно, уравнение окружности в ПДСК есть (х – х0)2 + (у – у0)2 = а2.
Если А(х1, у1) , то уравнение касательной к в точке А можно получить как уравнение прямой, проходящей через точку А перпендикулярно вектору =х1–х0,у1–у0. Получим уравнение (х1 – х0)(х – х0) + (у1 – у0)(у – у0) = а2.
4.1.2. Эллипс
Определение 2. Эллипсом называется множество всех точек плоскости, сумма расстояний от каждой из которых до двух данных различных точек есть постоянная величина (рис. 1).
Данные точки называются фокусами и обозначаются F1 и F2. Данная постоянная величина обозначается 2 . Если F1F2 = 2с, то при с не существует ни одной точки М. При = с точки М заполняют отрезок F1F2. Поэтому для того, чтобы эллипс был отличен от отрезка необходимо и достаточно, чтобы с. |
Рис. 1 |
Поставим задачи:
Выбрав какую-либо систему координат, вывести уравнение эллипса.
Используя полученное уравнение, исследовать форму и свойства эллипса.
Так как в определении эллипса используется расстояние между точками, то систему координат лучше выбрать прямоугольную. Так как все точки эллипса связаны с фокусами, то за начало координат лучше выбрать середину отрезка F1F2. Ось (ОХ) направим через фокусы в направлении от F1 к F2 (рис. 2). Выбранная система координат называется
канонической системой координат для эллипса. В этой системе координат F1(-с, 0), F2 (с, 0). Пусть М (х, у). Тогда r1 = F1М = , r2 = F2М= . М эллипсу r1 + r2 = 2а. Следовательно, М эллипсу + = 2а (1) Уравнение (1) есть уравнение эллипса. Упростим его. Для этого |
Рис. 2 |
уединим один из корней и возведём в квадрат.
= 2а ,
х2 – 2сх + с2 + у2 = 4а2 – 4а + х2 + 2сх + с2 + у2
а = а2 + сх.
Ещё раз возведя в квадрат, получим
а2х2 + 2 а2сх + а2с2 + а2у2 = а4 + 2 а2сх + с2х2,
(а2 – с2)х2 + а2у2 = а2(а2 – с2).
Так как с, то можно обозначить а2 – с2 = в2. Последнее уравнение запишется
в2х2 + а2у2 = а2в2. Разделив на = а2в2, получим
(2)
Итак, уравнение (1) преобразовано в уравнение (2). Но при этом два раза применяли возведение в квадрат. Следовательно, нужно проверить, что уравнения (1) и (2) эквивалентны. Для этого достаточно показать, что, если координаты (х, у) удовлетворяют уравнению (2), то они удовлетворяют и уравнению (1).
Пусть (х, у) удовлетворяют уравнению (2). Тогда = . Подставив у2 в выражение для r1, получим r1 = = = = = = = (Из уравнения (2) следует, что а х а . Так как с, то 0). Аналогично получим, что r2 = . Следовательно, r1 + r2 = 2 , но это значит, что точка М(х, у) лежит на эллипсе. Итак, уравнения (1) и (2) эквивалентны. Уравнение (2) называется каноническим уравнением эллипса.
Будем исследовать эллипс, используя уравнение (2). Из него следует:
|
Рис. 3 |
В2(0, );
эллипс вписан в прямоугольник, стороны которого параллельны осям координат и проходят через точки А1, А2, В1, В2 (рис. 3);
эллипса лежат на его большой оси между вершинами. |
Рис.4 |
Величина = называется эксцентриситетом эллипса. Очевидно, 0 1.
Определение 3. Прямые, которые в канонической системе координат имеют уравнения называются директрисами эллипса.
Так как 1, то эллипс лежит между своими директрисами (рис. 5).
Фокус F1(-с, 0) и директриса , а так же фокус F2(с, 0) и директриса называются соответствующими.
Теорема 1. Отношение расстояния от любой точки эллипса до фокуса к расстоянию от этой же точки до соответствующей директрисы есть постоянная величина, равная эксцентриситету.
Доказательство. F1М = = а + х, МК1= = = . Следовательно, F1М : МК1 = ( рис. 5). Аналогично, F2М : МК2 = . (Здесь МК1 и МК2 перпендикуляры, опущенные из точки М на директрисы р1 и р2 соответственно.) |
Рис. 5 |
Определение 4. Прямая называется касательной к эллипсу, если она имеет с эллипсом одну двукратную точку пересечения. Общая точка эллипса и его касательной называется точкой касания.
Теорема 2. В любой точке эллипса существует касательная к нему и только одна. Если эллипс задан уравнением (2) и точка касания М0(х0, у0), то касательная имеет уравнение
(3).
Доказательство. Если М0(х0, у0) – любая точка эллипса, то = 1 (). Пусть р – любая прямая, проходящая через точку М0. Тогда уравнения р будут х = х0 + mt, у = у0 + nt, где {m, n} – координаты направляющего вектора прямой р. Для того чтобы найти уравнение касательной, достаточно найти m и n. Координаты точки пересечения эллипса и прямой р должны удовлетворять системе , х = х0 + mt, у = у0 + nt.
Подставляя х и у в первое уравнение системы, получаем . Отсюда
. Используя (), получим . Так как t = 0 является решением полученного уравнения, то для существования уравнения касательной необходимо и достаточно, чтобы второй его корень тоже был равен нулю, т.е. должно быть . Все решения этого уравнения пропорциональны решению . Так как все эти решения определяют пропорциональные векторы, то искомая касательная существует и только одна. Найдём её уравнение, используя каноническое уравнение прямой, проходящей через данную точку параллельно данному вектору. Получим . Преобразуя это уравнение и используя (), получим уравнение .
Теорема 3. Если большая ось эллипса постоянна, то при 0 эллипс стремится к окружности, если 1, то эллипс стремится к своей большой оси (т.е. к отрезку А1А2).
Доказательство. Так как и , то при постоянном а с уменьшением уменьшается с, а увеличивается. Если 0, то а, т.е. эллипс стремится к окружности. При этом фокусы сближаются и стремятся к центру окружности. Следовательно, окружность есть предельное положение эллипса. Если 1, то с а, 0, Фокусы стремятся к вершинам большой оси, а сам эллипс стремится к отрезку А1А2.
Замечание 1. Если при выводе уравнения эллипса через фокусы направить ось (ОУ) и постоянную, о которой идёт речь в определении, обозначить 2 , то будет с, а2 = 2 – с2 и уравнение эллипса будет такого же вида , но а.
Замечание 2. Если центром эллипса является точка М(х0, у0), но оси его параллельны координатным осям, то уравнение эллипса будет .