- •Учебное пособие основы гидродинамики и теплообмена и их применения в практике содержание
- •Глава 1. Проблемы прогноза процессов переноса при реальных условиях движения сложных сред в трубах ………………………………………………………………………….…………….7
- •Глава 2. Экспериментальные методы исследований. Элементарные понятия, определения теории вероятности и математической статистики в исследовании сплошных сред ….17
- •Глава 3. Понятие о методах изучения сплошных сред и их теплофизичеких свойствах ….. 26
- •Глава 4. Измерения динамических параметров в рабочем теле. Методы и приборы ………32
- •Глава 5. Понятие о реальной и идеальной средах ……………………………………………..51
- •Глава 16. Современные методики расчета детальной гидродинамической картины турбулентного течения смеси в трубопроводах………………………………………………..120
- •Предисловие
- •Глава 1. Проблемы прогноза процессов переноса при реальных условиях движения сложных сред в трубах
- •Введение
- •Связь с дисциплинами физико-математического профиля
- •1.2. Основные этапы развития гидродинамических исследований
- •2. Представления о сопротивлении, как потерях механической энергии при движении жидкости в трубопроводах
- •3. Неустановившиеся течения жидкости
- •4. Проблемы установившихся и неустановившихся течений в трубопроводах
- •5. Учет многокомпонентности состава смеси и фазовых переходов
- •6. Взвесенесущие и газожидкостные потоки
- •Положения теории х.А. Рахматуллина в описании многофазных потоков
- •7. Экспериментальные методы исследований взвесей
- •7.1. Газожидкостные потоки
- •8. Течения неоднородных по плотности потоков в стратифицированных средах
- •9. Моделирование как метод познания
- •10. Актуальность проблемы комплексного физико-математического и численного моделирования теплогидрогазодинамических процессов в технологии транспорта нефти и газа
- •11. Современные достижения в моделировании турбулентных течений с тепломассообменом
- •Глава 2. Экспериментальные методы исследований. Элементарные понятия, определения теории вероятности и математической статистики в исследовании сплошных сред
- •Замечания по математической обработке результатов измерений
- •Основные понятия
- •Понятие о выборке
- •1.3. Математическая обработка результатов опыта
- •1.4. Косвенные измерения
- •2. Современные методы диагностики развивающихся потоков. Лдис оборудование
- •Глава 3. Понятие о методах изучения сплошных сред и их теплофизичеких свойствах
- •1. Феноменологический и статистический методы описания среды
- •2. Проблемы моделирование гидродинамических процессов с средах со сложной структурой и химическими реакциями
- •3. Коэффициенты переноса в рамках статистической теории вязких многокомпонентных инертных и химически реагирующих сред
- •3.1. Некоторые сведения формальной кинетики химических реакций
- •3.2. Переносные свойства реагирующих многокомпонентных систем
- •3.2.2. Коэффициент бинарной диффузии.
- •4. Замечания к формулировке физических свойств континуума в рамках феноменологического метода
- •Глава 4. Измерения динамических параметров в рабочем теле. Методы и приборы
- •1. Измерение давлений
- •2. Измерение скоростей
- •3. Детальные средства изучения среды: лазерный доплеровский измеритель скоростей
- •Глава 5. Понятие о реальной и идеальной средах
- •1. Основные подходы к изучению движения сплошных сред
- •2. Индивидуальная производная
- •3. Напряженное состояние деформируемой среды
- •4. Тензор напряжений
- •4.1. Идеальная жидкость, ее тензор напряжений
- •Вязкая жидкость
- •5.1. Нетеплопроводная среда.
- •Глава 6. Понятие о силах, распределенных по объему и поверхности физической системы
- •1. Массовые и поверхностные силы
- •2. Граничные условия в формулировке гидродинамических проблем
- •3. Общая постановка задач о течении идеальной нетеплопроводной жидкости.
- •4. Потенциальные вихревые движения идеальной среды. Основные теоремы
- •Глава 7. Статика жидкостей и их свойства. Основные законы равновесия
- •1. Уравнения равновесия жидкости и газа
- •2. Равновесие жидкости в поле силы тяжести
- •3. Относительный покой жидкости
- •4. Статическое давление жидкости на твердые поверхности. Закон Архимеда
- •Глава 8. Динамика вязкой жидкости и газа. Уравнения законов сохранения массы, импульса и энергии
- •1. Математическая формулировка процессов переноса в сплошной среде
- •1.1. Понятие о газообразных средах.
- •2. Уравнения законов сохранения массы и импульса в однофазной области
- •Глава 9. Моделирование турбулентности
- •1. Физическая постановка задачи
- •2. Математическая формулировка проблемы
- •3. Модель турбулентности к замыканию уравнений, определяющих течение и теплоперенос во внутренних системах
- •Глава 10. Современные методики математического моделирования и расчета турбулентных течений
- •1. Актуальность проблемы комплексного физико-математического и численного моделирования теплогидрогазодинамических процессов
- •2. Схема численного интегрирования уравнений приближения “узкого канала”.
- •3. Замечания о сходимости итерационного процесса
- •4. Характеристика отдельных процессов. Результаты и их обсуждение
- •Глава. 11. Введение в теорию подобия потоков однофазных и многофазных сред
- •1. Некоторые замечания по введению аппарата теории подобия
- •2. Основные теоремы
- •Глава 12. Уравнение Бернулли в механике жидкости. Основные теоремы
- •1. Вводные замечания, определения и теоремы
- •1.1. Интеграл Бернулли и усложненная термодинамика.
- •1.2. Интеграл Лагранжа.
- •2. Основные теоремы динамики жидкости
- •Глава 13. Основные положения задачи об истечении капельных сред из замкнутых систем
- •1. Понятия и определения
- •2. Истечение из насадок
- •Глава 14. Гидравлический удар в трубопроводах
- •1. Актуальность и физическое содержание вопроса
- •2. Условия на разрывах (скачках) гидродинамических величин
- •Глава 15. Насосы. Принципиальные схемы и характеристики
- •1. Основные сведения и некоторые замечания
- •1.1. Динамические насосы.
- •1.2. Объемные насосы.
- •2.Основные параметры насосов
- •3. Принцип работы центробежных насосов
- •4. Основные и подпорные центробежные насосы для магистральных трубопроводов
- •5. Характеристики магистральных насосов
- •6. Совместная работа турбомашин
- •7. Регулирование турбомашин
- •8. Конструктивное исполнение динамических насосов
- •8.1. Общая схема насосной установки
- •8.2. Основные элементы конструкций динамических насосов
- •9. Шестеренные насосы
- •10. Явление кавитации
- •Глава 16. Современные методики расчета детальной гидродинамической картины турбулентного течения в трубопроводах
- •1. Критический анализ моделей
- •2. Математическая модель течения
- •3. Граничные условия и численный метод решения
- •4. Обсуждение результатов
- •5. Основные выводы
- •Заключение
- •Литература
- •Основы гидродинамики и теплообмена и их применения в практике
2. Измерение скоростей
2.1. Измерение малых скоростей. Существует много методов, применяемых в практике для измерения скорости потока. Наиболее часто применяют анемометрический и пневмометрический. В основе анемометрического способа лежит непосредственное воздействие потока на приемный элемент прибора — анемометра. Анемометр — это прибор, непосредственно измеряющий величину скорости. IIри певмометрическом способе измеряется давление, по его величине, затем вычисляется соответствующая скорость. В качестве приемников давления применяются различные насадки, рассмотренные в 1. Оба метода имеют свои преимущества и недостатки. Выбор метода зависит от особенностей эксперимента. В практике аэромеханического эксперимента наибольшее распространение получил пневмометрический способ, который применяется при измерениях скорости как в дозвуковом, так и сверхзвуковом потоке.
Рис. 53. Анемометры.
|
Непосредственное измерение малых скоростей от 0,5 до 50 м/с осуществляют с помощью различного рода анемометров (рис. 53). Наиболее распространенный тип анемометров — вертушка. По форме приемного элемента различают чашечные и крыльчатые анемометры. Чашечные работают до скоростей 50 м/с, крыльчатые — до 15 м/с. Принцип работы этих вертушек одинаков, различие состоит в приемном элементе прибора: в чашечных — полушарие, в крыльчатых — крылышки. Набегающий на приемный элемент поток создает аэродинамическую силу, момент которой относительно оси поворачивает вертушку. |
Скорость выражается формулой
где п — число оборотов вертушки; а и b — постоянные прибора, определяемые тарировкой. Вертушки используются в установившихся потоках, поскольку они обладают большой инерционностью и измеряют некоторую среднюю скорость в области, ометаемой колесом. Недостатком вертушки является ее большой размер. Поэтому наиболее широко они используются в метеорологии, где масштабы изучаемых величин велики.
Рис. 54. Проволочный датчик термоанемометра. / — нагреваемая нить; 2—поддерживающие стойки; 3 — основание; 4 — корпус; 5 — выводы |
При измерении скорости в неустановившихся течениях, а также малых скоростей до 5 м/с применяются термоанемометры. Принцип действия термоанемометра основан на известном физическом эффекте зависимости электрического сопротивления проводника от его температуры. |
Тонкую проволочку (диаметром 0,005—0,2 мм и длиной 3-Ь 10 мм), нагреваемую электрическим током, помещают в поток (направление потока должно быть перпендикулярно нити). При охлаждении потоком нити ее сопротивление изменяется: чем больше скорость потока, тем больше охлаждение. Включив проволочку в цепь с мостиком Уитстона, измеряют ее сопротивление. Зная тарировочные характеристики прибора, определяют скорость потока. Проволочный датчик изображен на рис. 54.
Различают два метода измерения скорости термоанемометром: метод постоянной силы тока и метод постоянного сопротивления. В первом случае проволочка включается в одно из плеч мостовой схемы (рис. 55). После того как поток охладит нить, сопротивление ее изменится и равновесие мостика нарушится; стрелка гальванометра отклонится па величину, которая будет соответствовать скорости, определяемой по тариро-вочному графику. Этот метод пригоден для измерения малых скоростей (до 5 м/с). При больших скоростях охлаждение проволочки почти не увеличивается и, следовательно, сопротивление ие изменяется.
|
Рис. 55. Схема термоане- Рис. 56. Схема термо- мометра с постоянным со- анемометра с постоянным противлением насадка. напряжением накала. Г —термонасадок; l' —вольтметр; Г —термонасадок; G —галь- А — амперметр; G — гальвано- нанометр. метр.
|
Более широко применяется второй метод — метод постоянного сопротивления. Схема включения проволочки (термонасадка) изображена на рис. 56. По этой схеме сила тока, протекающего по проволочке, регулируется. Этот метод иногда называют нулевым, так как стрелка гальванометра при измерениях поддерживается на нуле с помощью реостата, увеличивающего или ослабляющего ток накала. По силе тока, измеренной анемометром, определяют величину скорости, используя график предварительной тарировки прибора.
Если в схему ввести осциллограф, то термоанемометром можно будет фиксировать нестационарные процессы, характеристики турбулентности и т. д.
По сравнению с другими приборами термоанемометры имеют ряд преимуществ: а) малую инерционность, б) высокую чувствительность, причем с уменьшением скорости чувствительность увеличивается, в) малые размеры, что особенно важно при измерениях в пограничном слое. Нижний предел измеряемых скоростей около 0,1 м/с. Эти скорости сравнимы но величине со скоростями конвективных течений воздуха относительно нагретой проволочки.
Рис. 57. Трубка Пито — Прандтля |
При измерении скорости пневмометрическим способом измеряют давление в потоке, а скорость вычисляют по измеренному давлению, чаще всего по перепаду давлений полного и статического. Наиболее распространенным типом прибора для измерения перепада давлений является комбинированный насадок Пито — Прандтля (рис. 57). |
Насадок состоит из двух трубок, концентрически расположенных одна в другой, трубки полного давления Пито и трубки статического давления Прандтля. Если противоположные концы трубок соединить с микроманометром, то он зафиксирует разность между полным р„ и статическим рст давлениями. Принимая во внимание, что во внутренней трубке v1=0, из уравнения Бернулли ( ) получим выражение для полного давления в виде , откуда скорость определится по формуле
.
Здесь - поправка на сжимаемость.
Для несжимаемого потока ε = 0 и выражение для скорости имеет вид
. (1)
Разность давлений (рп — рст), подводимая к микроманометру с учетом ( ), определяется выражением
(2)
Подставив (2) в (1) и введя поправочный коэффициент насадка ς,, получим окончательно рабочую формулу для определения скорости при помощи насадка в следующем виде:
, (3)
где F==sinα — фактор наклона шкалы микроманометра. В качестве жидкости, наполняющей микроманометр, применяется спирт, удельный вес которого в зависимости от его температуры определяется по формуле
. (4)
Массовая плотность воздуха с учетом поправки на отклонение температуры и барометрического давления от нормальных условий (15°С и 760 мм рт. ст.) определяется по формуле , где κ=сp/cv.
Коэффициенты насадка ς, и микроманометра k определяются специальной тарировкой.
Наименьшая скорость, измеряемая насадком типа Пито — Прандтля с точностью до ±1%, равна 5 м/с. Однако на практике измеряют и несколько меньшие скорости: 1—2 м/с. Верхний предел применимости насадка М = 0.85.
Необходимо иметь в виду, что при измерении больших дозвуковых скоростей отверстия, воспринимающие статическое давление, работают неправильно. Так, начиная с М≈ 0,7 погрешность может доходить до 5% от величины скорости, а начиная с М≈0,85 — до 10%. Это обусловливается местными кризисными явлениями, связанными с эффектом сжимаемости среды.
При измерении скорости потока с помощью насадка приходится его устанавливать в рабочей части аэродинамической трубы вблизи испытуемого тела. При этом тело в некоторой степени искажает показания скоростной трубки, а трубка в какой-то степени влияет на результаты испытания тела. Чтобы избежать этого, скорость в рабочей части трубы измеряют по перепаду давления в сопле.
Рассмотрим два сечения в аэродинамической трубе: сечение I в форкамере или на входе в сопло, сечение II в среднем сечении рабочей части трубы. Введем обозначения: F1, v1, p1— площадь поперечного сечения, скорость и давление в сечении I; F2, v2, p2 — соответственно в рабочей части, т. е. в сечении II.
В современных аэродинамических трубах ядро потока в рабочей части оказывается достаточно равномерным, поэтому, применяя уравнение Бернулли и уравнение неразрывности для всего потока в целом (среда несжимаемая), напишем
,
Здесь ζ2 — коэффициент потерь при переходе от сечения I к сечению II. Исключая v1 из этих уравнений, получим
, где .
Коэффициент μ, характерный для данной трубы, определяют экспериментально. Измерения скорости по перепаду давления широко применяются в скоростных трубах.
Очень часто на практике надо знать не только величину, но и направление скорости . Для этой цели используют трубку полного давления, показания которой очень чувствительны к малым изменениям направления потока (угла скоса), если ось отверстия трубки установлена под углом 45° к направлению потока. Это свойство нашло широкое применение при конструировании весьма разнообразных насадков для измерения направления потока как в одной плоскости (плоского потока), гак и в двух плоскостях (вертикальной и горизонтальной). Наиболее часто применяемые насадки для этой цели изображены на рис. 58. Одним из наиболее удачных насадков, позволяющих одновременно определять величину и направление скорости, является шестиствольный насадок ЦАГИ (рис. 59)
Рис. 58. Трубчатые масадки с прямым срезом. а м 6 — для плоского потоку; и—лля пространственного потока.
|
Скос потока, определяемый такими насадками, равен тому углу, на который надо довернуть насадок, чтобы манометр, присоединенный к нему, не показывал разности давлений. При этом ось насадка совпадает с направлением потока. На практике, однако, скос потока часто определяют не по углу поворота, а по разности давлений и тарировочной кривой насадка |
Рис. 59. Шестиствольный насадок ЦАГИ. 1 и 4 — отверстия для определения разности давлений при определении направления потока в вертикальной плоскости; 2 — отверстие для восприятия полного давления; Я п 5 — отверстия для измерения разности давлений при определении папрапленпя потока в горизонтальной плоскости; в — отверстия лля восприятия статического давления.
|
|