- •Часть 2
- •Переходные процессы в линейных электрических цепях
- •Классический метод расчета переходных процессов.
- •1.2. Законы коммутации.
- •1.3. Короткое замыкание цепи r-l
- •1.4. Включение r, l на постоянное напряжение
- •1.5. Включение цепи r-l к источнику синусоидального напряжения
- •1.6. Общая методика расчета переходных процессов
- •1.7. Операторный метод расчета переходных процессов
- •1.8. Закон Ома в операторной форме
- •1.9. Законы Кирхгофа в операторной форме
- •1.10. Формула разложения.
- •1.11. Методика расчета цепи операторным методом
- •1.12. Общая методика расчета цепи операторным методом
- •1.13. Переходный процесс в индуктивно связанных катушках
- •1.14. Интеграл Дюамеля
- •1.15. Пример расчета переходного процесса с помощью интеграла Дюамеля
- •1.16. Частотный метод расчета переходных процессов
- •1.16.1. Интеграл Фурье.
- •1.16.2. Преобразование Фурье
- •1.16.3. Законы Ома и Кирхгофа для частотных спектров
- •1.16.4. Пример расчета спектральной плотности сигнала
- •ЧетырехполюсникИ
- •2.1. Общие сведения
- •2.2. Канонические формы записи уравнений четырехполюсника
- •2.3. Входное сопротивление пассивного четырехполюсника
- •2.4. Характеристическое сопротивление и постоянная передачи несимметричного четырехполюсника
- •Схемы замещения пассивного четырехполюсника
- •2.6. Способы соединения пассивных четырехполюсников
- •2.7. Передаточная функция четырехполюсника
- •2.8. Частотные электрические фильтры
- •2.8.1. Низкочастотный фильтр
- •Линии с распределенными параметрами
- •3.1. Работа линии в установившемся режиме
- •3.2. Фазовая скорость и коэффициент распространения
- •3.3. Уравнения однородной линии в гиперболических функциях
- •3.4. Нагрузочный режим работы линии
- •3.5. Короткое замыкание и холостой ход линии
- •3.6. Линия без искажения
- •3.7. Линии без потерь
- •3.8. Стоячие волны в линии
- •3.9. Линия как четырехполюсник
- •Нелинейные цепи
- •Элементы нелинейных цепей на постоянном токе, их характеристики и параметры
- •4.2. Статические и динамические характеристики нелинейных элементов
- •4.3. Расчет нелинейной электрической цепи при смешанном соединении элементов
- •4.4. Метод двух узлов
- •4.5. Стабилизация напряжения и тока с помощью нелинейных элементов
- •4.6. Метод эквивалентного генератора
- •4.7.Магнитные цепи при постоянных токах
- •4.8. Расчет магнитных цепей
- •4.9. Постоянный магнит
- •4.10. Особенности работы нелинейных элементов в цепях синусоидального тока
- •4.11. Нелинейные магнитные цепи при синусоидальных токах и напряжениях
- •4.12. Потери в стали
- •4.13. Потери на гистерезис
- •4.14. Вихревые токи
- •4.15. Влияние намагничивания на форму кривой тока и напряжения
- •4.16. Векторная диаграмма и схема замещения реальной катушки
- •4.17. Трансформатор с ферромагнитным сердечником
- •4.18. Векторная диаграмма трансформатора под нагрузкой
- •4.19. Феррорезонансные явления
- •4.20. Феррорезонанс напряжения
- •4.21. Ферромагнитный усилитель
- •4.22. Нелинейный конденсатор в цепи синусоидального тока
- •4.23. Вентиль в цепи синусоидального тока
- •4.24. Кусочно-линейная аппроксимация характеристик нелинейных элементов
- •4.25. Расчет нелинейных цепей по мгновенным значениям
- •1. Переходные процессы в линейных
- •2. Четырехполюсники………………………………………………38
- •3. Линии с распределенными параметрами……...………59
- •Курс лекций по теории электрических цепей. Ч.2
- •Издательство «нефтегазовый университет»
- •625000, Тюмень, ул. Володарского, 38
- •625039, Тюмень, ул. Киевская, 52
- •Часть 2
3.5. Короткое замыкание и холостой ход линии
По режимам холостого хода и короткого замыкания линии можно определить вторичные параметры: γ и ZC;
(3.5.1)
При коротком замыкании
(3.5.2)
При холостом ходе
(3.5.3)
Из соотношений (3.5.2) и (3.5.3) можно получить значение ZC :
(3.5.4)
Зная комплексное сопротивление холостого хода и короткого замыкания, найдем:
(3.5.6)
Коэффициенты a и b определяются по соответствующим номограммам, если известна длина линии. Входное сопротивление линии при произвольной нагрузке также можно выразить через сопротивление при холостом ходе и коротком замыкании:
.
3.6. Линия без искажения
Линия без искажений представляет собой линию, вдоль которой волны всех частот распространяются с одинаковой фазовой скоростью и затухают в равной степени.
Рассматривая линию как канал передачи информации от источника к приемнику, важно знать об искажениях, которые накладываются на передаваемые сигналы. Указанные искажения имеют место, когда для различных гармонических составляющих сложного сигнала (музыка, речь) коэффициент затухания и фазы отдельных гармоник различен. В этой связи необходимо, чтобы коэффициент затухания, фазовая скорость не зависели от частоты.
Проанализируем постоянную распространения:
Введем соотношение
(3.6.1)
тогда
Из полученного уравнения следует, что коэффициент затухания не зависит от частоты, в то время как коэффициент фазы прямо пропорционален частоте. Условие (3.6.1) соответствует понятию линии без искажений. Таким образом, для реализации такой линии необходимо выполнить соотношение
Фазовая скорость:
также не зависит от частоты.
Волновое сопротивление линии становится чисто активным:
При согласованной нагрузке энергия электрического поля равна энергии магнитного поля:
.
В реальных линиях условие (3.6.1) не выполняется, т.к.
Для выполнения этого соотношения изменяют первичные параметры линии следующим образом:
1. Уменьшают R0 за счет использования проводов большего диаметра.
2. Включают специальные корректирующие четырехполюсники.
3.7. Линии без потерь
Эффективность работы любой линии, а особенно кабельной линии связи, будет тем выше, чем меньше будет R0 и проводимость изоляции G0. Потери энергии в таких линиях снижаются и к.п.д. возрастает. В том случае, если эти потери невелики по сравнению с мощностью нагрузки, параметрами R0, G0 можно пренебречь. На частотах порядка десятков и сотен МГц ωL0>>R0 и ωС0>>G0 и тогда R0 и G0 можно пренебречь. Линия, в которой это условие выполняется, носит название линии без потерь.
Выражения для вторичных параметров упрощаются и принимают вид
.
ZC = zC – чисто вещественное число.
В этом смысле эта линия близка к линии без искажений, но отличается от нее полным отсутствием затухания. Полученный результат позволяет пересмотреть исходные уравнения, которые были получены для линии с потерями. Так как
С учетом сказанного перепишем систему уравнений для комплексов токов и напряжений в любом сечении линии:
(3.7.1)
Как и прежде для линии без потерь можно считать, что ток и напряжение есть сумма падающих и отраженных волн. Однако в этом случае их амплитуда в любой точке линии остается неизменной. При этом входное сопротивление такой линии примет вид
(3.7.2)