- •Лекция 1
- •3. Введем понятие – поток n вектора напряженности через площадку s:
- •Лекция 2
- •3. Два разноименно заряженных проводника называются конденсатором, если, если расстояние между ними намного меньше их размеров (рис.2.11)
- •Лекция 3
- •Н e1 e2 a а рисунке показан пример схемы цепи постоянного тока, в которой действуют два источника е1 и е2.
- •Лекция 4
- •Искровой разряд.
- •Коронный разряд.
- •Дуговой разряд.
- •Лекция 5
- •2. В результате многих опытов разных ученых был выведен закон Био – Савара – Лапласа, позволяющий рассчитывать магнитную индукцию полей, создаваемых проводниками с током.
- •3. Поместим проводник, согнутый в виде прямоугольной рамки, в однородное магнитное поле.
- •Лекция 6
- •2. Пусть частица с зарядом q и скоростью V влетает в однородное магнитное поле перпендикулярно к линиям магнитной индукции b (рис.6.3).
- •Лекция 7
- •2. Пусть в проводнике в виде катушки течет ток (рис.7.4).
- •3. Рассмотрим электрическую цепь, изображенную на рис.7.6.
- •Лекция 8
- •Лекция 9
- •2. Из уравнений Максвелла были получены волновые уравнения для векторов е и в. В случае однородной нейтральной непроводящей среды с постоянными проницаемостями ε и μ
- •3. Электромагнитные волны классифицируются по длине волны λ или связанной с ней частотой υ волны. Спектром электромагнитных волн называется полоса частот электромагнитных волн, существующих в природе.
- •Лекция 10
- •Еще во времена ранней истории были открыты законы лучевой, или так называемой геометрической, оптики.
- •3. Линза диск из однородного материала, ограниченный двумя полированными поверхностями — сферическими или плоской и сферической.
- •Лекция 11
- •3. Если источник света удален и волну, которая падает на узкую длинную щель можно считать плоской, то наблюдается дифракция Фраунгофера.
- •Лекция 12
- •Лекция 13
- •3. Эйнштейн выдвинул гипотезу, что поток света состоит из дискретных частиц – фотонов. Термин «фотон» был введен в 1926 году. Существование фотонов подтверждается опытами.
- •Лекция 14
- •5. Люминесценция — нетепловое свечение вещества, происходящее после поглощения им энергии возбуждения. В зависимости от вида поглощаемой энергии люминесценция делится на виды:
- •Лекция 15
- •4. Рассмотрим атом, в котором электрон движется вокруг ядра (атом водорода или ион гелия). Потенциальная энергия электрона в поле ядра
- •Лекция 16
Лекция 5
Тема: Магнитное поле в вакууме и в веществе
Вопросы: 1) Действие магнитного поля на проводник с током. Магнитная
индукция.
2) Магнитное поле проводника с током. Закон Био-Савара-Лапласа.
3) Контур с током в магнитном поле.
4) Работа в магнитном поле.
1. В 1820 году Ампер открыл действие тока на магнитную стрелку: при пропускании тока через проводник расположенная рядом с ним магнитная стрелка поворачивается перпендикулярно к проводнику. Опыты Ампера показали, что проводники с током притягиваются друг к другу, если токи в них текут в одну сторону, и отталкиваются, если токи текут в противоположных направлениях. Таким образом, было установлено, что вокруг проводников с током существует магнитное поле. Обнаружить его можно по действию на проводник с током или постоянный магнит.
Пусть в однородном магнитном поле помещен прямой проводник длиной l с током I (рис.5.1).
Рис.5.1
Из опытов было установлено, что на проводник со стороны магнитного поля действует сила (сила Ампера)
F = I l B sinα,
где α – угол между проводником и направлением магнитного поля.
Направление силы можно определить по правилу левой руки (если четыре пальца расположить по направлению тока, а силовые линии магнитного поля будут входить в ладонь, то отогнутый большой палец покажет направление силы).
Если угол α между направлениями вектора В и тока в проводнике отличен от 90°, то для определения направления силы более удобно пользоваться правилом буравчика: воображаемый буравчик располагается перпендикулярно плоскости, содержащей вектор В и проводник с током, затем его рукоятка поворачивается от направления тока к направлению вектора В. Поступательное перемещение буравчика будет показывать направление силы. Правило буравчика часто называют правилом правого винта.
Рис.5.2
Сила Ампера зависит как от силы тока, так и от магнитного поля. Величина В называется магнитной индукцией и служит основной силовой характеристикой магнитного поля.
Если положить I = 1 А, l = 1 м, α = 90º, то B = F. Отсюда вытекает физический смысл В. Магнитной индукцией В называется физическая величина, численно равная силе, с которой магнитное поле действует на прямой проводник единичной длины с током единичной силы, расположенный перпендикулярно к силовым линиям магнитного поля.
Единица измерения магнитной индукции: [B] = Н/А·м = Тл (тесла).
Теперь становится понятным, почему два проводника с током притягиваются или отталкиваются: в зависимости от направления токов магнитное поле одного проводника выталкивает или втягивает другой проводник с током.
Рис.5.3
Магнитное поле удобно изображать с помощью силовых линий. Представление о таких линиях дает расположение железных опилок возле полюсов постоянного магнита.
Рис.5.4
Линией магнитной индукции (силовой линией) называется такая линия, проведенная в магнитном поле, касательная к которой в любой точке совпадает с вектором магнитной индукции в этой точке. Линии магнитной индукции замкнуты и охватывают проводник с током. Тот факт, что силовые линии не имеют начала, говорит об отсутствии магнитных зарядов.
Рис.5.5
Направление силовых линий определяется по правилу буравчика: если ввинчивать буравчик так, чтобы винт двигался по направлению тока, то направление движения рукоятки совпадет с направлением силовой линии. Густота силовых линий пропорциональна величине магнитной индукции. Вблизи проводника с током магнитное поле неоднородно, чем ближе к проводнику, тем поле сильнее и силовые линии гуще. Однородное магнитное поле можно создать внутри длинной катушки с током.
Как видно из рисунка 5.6, магнитное поле катушки с током аналогично магнитному полю постоянного магнита, т.е. имеет «северный» конец N, из которого выходят силовые линии, и «южный» S, в который силовые линии входят. Индикаторные магнитные стрелки ориентируются по направлению касательных к линиям индукции.
Рис.5.6
Введем понятие – магнитный поток или поток Ф вектора магнитной индукции сквозь площадку S: Ф =В Scosα, где α – угол между нормалью (перпендикуляром) к площадке и магнитной индукцией В.
Единица измерения потока вектора магнитной индукции [Ф] = Тл·м² = Вб (вебер).
Рис.5.7
Если поле неоднородное и поверхность не плоская, то ее разбивают на бесконечно малые элементы dS так, что каждый элемент можно считать плоским, а поле однородным. Поток вектора магнитной индукции через элемент поверхности dФ = ВdScosα, а через всю поверхность